Синтез и исследование ап-конверсионного люминофора KSrGd(MoO4)3:Er3+/Yb3+

Обложка

Цитировать

Полный текст

Аннотация

Синтезирован тройной молибдат KSrGd(MoO4)3, который кристаллизуется в моноклинной шеелитоподобной структуре. Активированием ионами Er3+/Yb3+ KSrGd(MoO4)3 получен ап-конверсионный люминофор, обладающий антистоксовой люминесценцией в области 400–700 нм при возбуждении ИК-излучением. Синтезированный люминофор исследован методами рентгенографии, дифференциального термического анализа и колебательной спектроскопии, изучены его спектрально-люминесцентные характеристики.

Полный текст

ВВЕДЕНИЕ

Молибдаты и вольфраматы, содержащие щелочноземельные и редкоземельные элементы и обладающие шеелитоподобными структурами, низким коэффициентом термического расширения, высокой химической и термической устойчивостью, находят широкое применение в таких областях, как квантовая электроника, волоконная оптика, люминофоры, лазерные устройства, ап-конверсионные материалы, преобразующие излучение с низкой энергией в излучение с более высокой энергией [1-4].

Поиск перспективных соединений и создание на их основе полифункциональных люминофоров, обладающих интенсивной люминесценцией при УФ-возбуждении и антистоксовой люминесценцией при ИК-возбуждении, является актуальной задачей для материаловедения. Эффективным способом воздействия на люминесцентные свойства материалов является легирование их ионами Er3+, Yb3+, способными поглощать ИК-излучение и преобразовывать его в видимую антистоксовую люминесценцию [5–18]. Структурные аналогии и кристаллохимические закономерности в системе K2MoO4– SrMoO4–Gd2(MoO4)3 впервые проанализированы в работе [4]. Синтезирован тройной молибдат KSrGd(MoO4)3, который исследован методом рентгенографического анализа. При формировании структуры KSrGd(MoO4)3, производной от шеелита, наблюдается изменение в межатомных расстояниях молибден–кислород и как следствие изменение энергий связей Mo–O при гетеровалентном изоморфном замещении в катионных позициях по схеме 2Sr2+=K++Gd3+. Понижается симметрия MoO4-групп, увеличивается число формульных единиц до 9. Обширность поля кристаллизации индивидуальных соединений и твердых растворов с шеелитоподобной структурой определяется возможностью изо- и гетеровалентных замещений щелочноземельных элементов катионами различной природы и размеров, которые заселяют кристаллографические позиции каркаса структуры и ее полости.

Широкий изоморфизм катионов различной природы приводит к дисбалансу зарядов в структуре шеелита вследствие геометрических особенностей расположения ближайших полиэдров, возникновения локальных и кооперативных искажений и позволяет регулировать оптические свойства фаз. Такие особенности строения шеелитоподобных молибдатов способствуют их использованию в качестве люминесцентных и лазерных материалов, химических сенсоров, ап-конверсионных материалов, что определяет интенсивные теоретические и экспериментальные исследования этой группы неорганических соединений [1–4, 14–16]. Изучены спектрально-люминесцентные характеристики KBaLu(MoO4)3, активированного неодимом или европием, построены эмпирические схемы штарковского расщепления уровней Nd3+в кристаллическом поле шеелита [4].

Среди тройных молибдатов, содержащих щелочноземельные и редкоземельные элементы, известны ряды кальциевых, бариевых соединений M(Ca)BaLn(MoO4)3 (M = K, Rb, Cs; Ln = Nd, Sm, Eu, Y) [6, 15]. Возможность других комбинаций катионов металлов не была проанализирована.

Цель настоящей работы – синтез ап-конверсионного люминофора на основе тройного молибдата KSrGd(MoO4)3:Er3+/Yb+3 с шеелитоподобной структурой и изучение его люминесцентных и других физико-химических свойств.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Исходными компонентами для изучения фазообразования в системе K2MoO4–SrMoO4–Gd2(MoO4)3 служили предварительно синтезированные твердофазным способом K2MoO4, SrMoO4 и Gd2(MoO4)3 из K2CO3, SrO, Gd2O3 и MoO3 в интервале температур 400–750°С с многократной промежуточной гомогенизацией через каждые 20–30 ч.

Время прокаливания при 400°С – 15 ч, 500°С – 20 ч, 600°С – 20 ч, 700°С – 40 ч, 750°С – 75 ч. После обжига образцы медленно охлаждали вместе с печью. Неравновесные образцы отжигали дополнительно, равновесие считали достигнутым, если фазовый состав образцов оставался неизменным при двух последовательных отжигах. Продукты синтеза идентифицировали методами рентгенофазового анализа (РФА) на дифрактометре D8 Advance фирмы Bruker (CuKα-излучение). Расчет рентгенограмм проводили с использованием программ «Рентген». Колебательные спектры поликристаллических образцов KSrGd (MoO4)3 зарегистрированы на спектрометрах Bruker FT-IR и Specord М-80 с использованием для возбуждения лазера с излучением в ближней ИК-области 1.06 мкм (геометрия обратного рассеяния, разрешение 3–5 см-1). Образцы готовили в виде суспензии в вазелиновом масле на полиэтиленовой подложке и таблеток с KBr. Для приготовления изотопозамещенных по молибдену образцов использовали оксиды 92MoO3 и 100MoO3 с содержанием основного изотопа не менее 95%. Дифференциальный термический анализ (ДТА) проводили на дериватографе ОД-103 фирмы МОМ, скорость подъема температуры составляла 10°С/мин, навеска 0.3–0.4 г. Для введения различных концентраций иона-активатора оксид гадолиния в KSrGd(MoO4)3 эквимолярно замещали на оксид эрбия и иттербия. Таким способом были получены образцы

люминофора, содержащие 1–6 мол.% Er2O3 и 1–9 мол.% Yb2O3. Спектры люминесценции образцов люминофора с различной концентрацией ионов эрбия и иттербия – KSrGd0.97Er0.01Yb0.02(MoO4)3, KSrGd0.95Er0.01Yb0.04(MoO4)3, KSrGd0.90Er0.01Yb0.09(MoO4)3, KSrGd0.91Er0.01Yb0.08(MoO4)3 – измерены на спектрометре Ocean Optics QE 65000. Для возбуждения люминесценции в ИК-диапазоне использовали InGaAs-лазерный диод, λвозб=977 нм (0.5 Вт/см2).

РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

Взаимодействие в системе K2MoO4–SrMoO4–Gd2(MoO4)3 изучено методом перекрещивающихся разрезов в области температур 450–750°С. Исследование системы K2MoO4–SrMoO4–Gd2(MoO4)3 проведено в две стадии. Первоначально изучали фазовый состав точек пересечения разрезов, исходящих из средних и двойных молибдатов, образующихся в ограняющих двойных системах. На второй стадии проведена триангуляция системы. Наиболее подробно (через 1–2 мол.%) изучено взаимодействие на разрезе SrMoO4–KGd(MoO4)2, где установлено образование тройного молибдата KSrGd(MoO4)3 при 650–750°С. Для достижения равновесия необходимо прокаливать реакционные смеси в течение 140–160 ч с промежуточной гомогенизацией при 750°С в течение 70 ч.

В ограняющей двойной системе K2MoO4–Gd2(MoO4)3 установлено образование молибдатов состава 1 : 1, 5 : 1, кристаллизующихся в различных структурных типах [1, 6, 14]. При взаимодействии K2MoO4 с SrMoO4 зафиксировано образование K2Sr(MoO4)2, обладающего структурой пальмиерита. В системе SrMoO4–Gd2(MoO4)3 синтезирован молибдат SrGd2(MoO4)4 с широкой областью гомогенности, принадлежащий к слоистой шеелитоподобной структуре с моноклинным искажением (пр.гр. C2/c) [4].

Разрез K2Sr(MoO4)2–KGd(MoO4)2 является эвтектическим.

Методом РФА установлено, что в тройном молибдате KSrGd(MoO4)3 растворяется 3 мол.% SrMoO4, растворимость тройного молибдата в SrMoO4 составляет 11 мол.%. Фазовые отношения в системах K2Sr(MoO4)2–KSrGd(MoO4)3 и SrGd2(MoO4)4–KSrGd(MoO4)3 характеризуются двухфазными областями, системы эвтектические с областью гомогенности тройной фазы до 3 мол.%. Растворимость KGd(MoO4)2 в KSrGd(MoO4)3 составляет 3.2 мол.%, в KGd(MoO4)2 растворяется не более 1.5 мол.% KSrGd(MoO4)3. Разрез K2Sr(MoO4)2– KGd(MoO4)2 является простым эвтектическим без заметной растворимости компонентов.

Рентгенографическое исследование показало, что тройной молибдат KSrGd(MoO4)3 имеет шеелитоподобную структуру с моноклинным искажением и проявляет большое сходство в расположении наиболее интенсивных линий с рентгенограммой α-KSm(MoO4)2, что свидетельствует об общности структурных мотивов тройного и двойного молибдатов. Для сравнения на рис. 1 приведены рентгенограммы α-KSm(MoO4)2, KSrSm(MoO4)3 и KSrGd(MoO4)3.

 

Рис. 1. Рентгенограммы α-KSm(MoO4)2 (1), KSrSm(MoO4)3 (2), KSrGd(MoO4)3 (3).

 

Рентгенограммы KSrSm(MoO4)3 и KSrGd(MoO4)3 проиндицированы в моноклинной сингонии (пр.гр. P21/n, Z=9). Структуру KSrGd(MoO4)3 можно рассматривать как продукт гетеровалентного замещения щелочноземельного элемента в структуре шеелита по схеме: 2Sr2+ на K++ Gd3+ в структуре шеелита. Параметры кристаллической решетки KSrGd(MoO4)3 равны: а= =13.165(1)Å, b=11.762(3)Å, с=16.868(4)Å, β=95.37(4)°. V/Z=265.7Å3. Плавится KSrGd(MoO4)3 инконгруэнтно при 985°С, не претерпевая полиморфных превращений.

Измеренные значения колебательных частот ИК- и КР-спектров KSrGd(MoO4)3, KSrSm(MoO4)3, α-KSm(MoO4)2 приведены в табл. 1. Здесь же даны частоты колебаний SrMoO4 и их отнесение к внутренним колебаниям групп MoO4 и колебаниям кристаллической решетки (либрационным колебаниям MoO4-групп – R и трансляционным колебаний различных подрешеток кристалла – Т) [6, 19]. Представленные данные свидетельствуют о близости колебательных спектров SrMoO4 и KSrGd(MoO4)3, KSrSm(MoO4)3, α-KSm(MoO4)2, позволяющей дать удовлетворительную интерпретацию. Имеющиеся различия обусловлены изменениями в межатомных расстояниях и, как следствие, в энергиях связей Mo–O при гетеровалентном изоморфном замещении в катионных позициях. Так, границы области частот валентных колебаний групп MoO4 заметно расширяются как в высокочастотную, так и в низкочастотную стороны, а число измеренных в этой области частот втрое больше, чем в спектре SrMoO4. Увеличение числа полос связано с понижением симметрии групп MoO4, полным снятием вырождения трижды вырожденных колебаний и проявлением резонансного взаимодействия колебаний трансляционно-неэквивалентных групп MoO4. В измеренных спектрах увеличивается число либрационных колебаний MoO4-групп, активных в ИК-спектрах. Их частоты практически не меняются по ряду исследованных соединений и близки соответствующим частотам SrMoO4. Число наблюдаемых полос трансляционных колебаний отвечает предполагаемому теорией. Соответствующие частоты в ряде случаев претерпевают закономерные изменения в ходе замещения катионов. Полученные данные свидетельствуют о том, что в трансляционных колебаниях KSrGd(MoO4)3, KSrSm(MoO4)3, α-KSm(MoO4)2 в равной степени участвуют все катионы (рис. 2).

 

Таблица. Частоты колебаний (см-1) в КР- и ИК-спектрах KSrGd(MoO4)3, KSrSm(MoO4)3, α-KSm(MoO4)2, SrMoO4

KSrGd(MoO4)3

KSrSm(MoO4)3

α-KSm(MoO4)2

SrMoO4

Отнесение

КР

ИК

КР

ИК

КР

ИК

КР

ИК

 

934

915

895

842

813

803

748

737

383

365

321

285

228

170

145

139

129

126

103

77

936

855

738

686

474

430

372

320

309

285

224

168

149

137

131

934

919

895

867

838

815

774

746

737

385

364

322

229

915

840

801

760

682

417

386

352

327

300

286

210

944

929

888

869

840

815

803

795

767

746

383

332

320

176

154

100

925

845

795

760

682

455

417

386

352

327

300

286

210

187

157

139

125

892

838

792

362

347

325

190

143

136

108

79

832

371

ν1

ν3

ν2

ν4

ν2

R

Т

R

R

R

Т

 

Рис. 2. ИК-спектры α-KSm(MoO4)2 (1), KSrSm(MoO4)3 (2), KSrGd(MoO4)3 (3).

 

Имеющее место понижение симметрии кристаллической решетки при гетеровалентном замещении катионов в структуре шеелита определяется искажениями молибден-кислородных тетраэдров.

Образцы люминофора KSrGd0.97Er0.01Yb0.02(MoO4)3, KSrGd0.95Er0.01Yb0.04(MoO4)3, KSrGd0.90Er0.01Yb0.09(MoO4)3, KSrGd0.91Er0.01Yb0.08(MoO4)3 обладают эффективной ап-конверсионной люминесценцией в видимой области при возбуждении ИК-излучением (рис.3).

 

Рис. 3. Спектры люминесценции образцов люминофора KSrGd(MoO4)3:Er3+/Yb3 с разной концентрацией ионов активаторов: KSrGd0.97Er0.01Yb0.02(MoO4)3 (1), KSrGd0.95Er0.01Yb0.04(MoO4) (2), KSrGd0.90Er0.01Yb0.09 (MoO4)3 (3), KSrGd0.91Er0.01Yb0.08(MoO4)3 (4), λвозб = = 977 нм.

 

Ионы иттербия-донора обладают высоким эффективным сечением поглощения в ИК-области. Энергетические состояния иона эрбия-акцептора обладают длительным временем жизни, поэтому ион-донор может безызлучательно передать на долгоживущее состояние акцептора сразу несколько поглощенных фотонов, что приведет к увеличению энергии возбужденного метастабильного состояния и, соответственно, уменьшению длины волны люминесценции KSrGd(MoO4)3:Er3+/Yb3+ [7–13, 17, 18]. Происхождение наблюдаемых полос при возбуждении (λвозб=977нм) в спектрах ап-конверсионной люминесценции могут быть объяснены следующим образом.

После двухстадийного последовательного возбуждения ионов Er3+ до уровня 4F7/2 в результате безызлучательных релаксаций происходит заселение возбужденных уровней 2Н11/2, 4S3/2, 4F9/2, 4I9/2, что приводит к ап-конверсионной люминесценции в области 400–700 нм [7-13].

Спектр люминесценции обладает сильной полосой излучения при 525 нм, полосой средней интенсивности при 550 нм в зеленой области и двумя слабыми полосами излучения при 655–675 нм в красной области спектра. Полосы излучения при 525 и 550 нм в зеленой области спектра соответствуют переходам 2H11/24I15/2 и 4S3/24I15/2 в ионах Er3+, а излучение при 655 нм в красной области спектра связано с переходом 4F9/24I15/2. Полоса при 490 нм соответствует переходу 4F7/24I15/2. Полоса излучения при 410 нм обусловлена переходом 2H9/24I15/2. Ионы-активаторы Er3+ являются центрами люминесценции люминофора, а сенсибилизирующее действие ионов Yb3+ увеличивает интенсивность ап-конверсионной люминесценции благодаря эффективной передаче энергии от Yb3+ к Er3+ и более высокого коэффициента поглощения иттербия по сравнению с эрбием. Механизмом возбуждения 2H9/2-уровня может быть перенос энергии от возбужденного состояния Yb3+ на уровень 4F9/2 иона Er3+, поскольку разность энергий между уровнями 4F9/2 и 2H9/2 близка к энергии возбужденного иона иттербия [8–11]. Вследствие низкой заселенности уровня 4F9/2 наиболее вероятным каналом возбуждения является заселение вышележащих уровней из более заселенного 4S3/2-уровня через перенос энергии от иона Yb3+ с последующим распадом этих высоколежащих уровней в 2H9/2 [8–13]. При переходе с высоколежащих уровней энергии может происходить видимая люминесценция. Более высокая интенсивность обусловлена отношением концентраций ионов Yb3+ : Er3+, равным 8 : 1 (рис. 3), другие отношения концентраций ионов иттербия и эрбия не являются оптимальными. Высокое содержание ионов иттербия и низкое содержание ионов эрбия способствует повышению интенсивности ап-конверсионной люминесценции, что обусловлено эффективным переносом энергии от иона иттербия к иону эрбия. Характер спектров обусловлен влиянием кристаллической решетки матрицы на штарковскую структуру основного и возбужденного уровней ионов-активаторов. На рис.4 показана схема реализации ап-конверсии в системе ионов Yb3+–Er3+ по данным [20].

 

Рис. 4. Схема реализации ап-конверсии в системе ионов Yb3+–Er3+ по данным [20].

 

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Синтезирован тройной молибдат KSrGd(MoO4)3, кристаллизующийся в моноклинной сингонии (пр.гр. P21/n, Z=9). Получен ап-конверсионный люминофор на основе тройного молибдата, активированного ионами эрбия и иттербия KSrGd(MoO4)3:Er3+/Yb3+ при различном соотношении концентраций ионов активаторов. Оптимизировано соотношение концентраций ионов эрбия и иттербия, высокая интенсивность обусловлена отношением концентраций ионов Yb3+ : Er3+, равным 8 : 1, другие отношения концентраций ионов иттербия и эрбия не являются оптимальными. Изучены его люминесцентные и физико-химические свойства, Люминофор KSrGd(MoO4)3:Er3+/Yb3+ может найти применение в лазерах, в преобразователях ИК-излучения в видимое, в цветных дисплеях, в биомедицинской диагностике, в оптической связи.

БЛАГОДАРНОСТЬ

Исследования выполнены с использованием оборудования ЦКП БИП СО РАН.

ФИНАНСИРОВАНИЕ РАБОТЫ

Работа выполнена в рамках государственного задания БИП СО РАН (проект № 0273-2021-0008).

КОНФЛИКТ ИНТЕРЕСОВ

Автор заявляет, что у нее нет конфликта интересов.

×

Об авторах

Н. М. Кожевникова

Байкальский институт природопользования СО Российской академии наук

Автор, ответственный за переписку.
Email: nicas@binm.ru
Россия, ул. Сахьяновой, 6, Улан-Удэ, 670047

Список литературы

  1. Трунов В.К., Ефремов В.А., Великодный Ю.А. Кристаллохимия и свойства двойных молибдатов и вольфраматов. Л.: Наука, 1986. 173 с.
  2. Morozov V., Arakcheeva A., Redkin V. et al. Na2/7Gd4/7MoO4: a Modulated Scheelite-Type Structure and Condactivity Properties // Inorg. Chem. 2012. V. 51. № 9. Р. 5313-5324. https://doi.org/10.1021/ic300221m
  3. Каминсий А.А. Спектроскопия кристаллов. М.: Наука, 1975. 255 с.
  4. Кожевникова Н.М., Мохосоев М.В. Тройные молибдаты. Улан-Удэ: Изд-во Бурятского госуниверситета, 2000. 298 с.
  5. Madirov E., Konyushkin V., Nakladov A.N., Fedorov P., Bergfeldt T., Busko D., Howard I., Richards B., Kuznetsov S., Turshatov A. An Up-Conversion Luminophore with High Quantum Yield and Brightness Based on BaF2:Yb3+, Er3+Single Crystals // J. Mater. Chem. C. 2021. V. 9. P. 3493-3503.
  6. Kaiser M., Würth C., Kraft M., Hyppänen I., Soukka T., Resch‐Genger U. Power-Dependent Quantum Yield of NaYF4:Yb3+, Er3+Nano- and Micrometer-Sized Particles – Measurements and Simulations // Nanoscale. 2017. V. 9. № 28. P. 10051-10058.
  7. Манаширов О.Я., Сатаров Д.К., Смирнов В.Б. и др. Состояние и перспективы разработок антистоксовых люминофоров для визуализации ИК-излучения в области 0.8–1.3 мкм // Неорган. материалы. 1993. Т. 29. № 10. C. 1322-1325.
  8. Овсянкин В.В., Феофилов П.П. Кооперативная сенсибилизация люминесценции в кристаллах, активированных редкоземельными ионами // Письма в ЖЭТФ.1966. Т. 4. Вып. 11. С. 471-474.
  9. Kuznetsov S., Ermakova Yu., Voronov V. et al. Up-conversion Quantum Yields of SrF2:Yb3+,Er3+ Sub-micron Particles Prepared by Precipitation in Water Solution // J. Mater. Chem. C. 2018. V. 6. № 3. P. 598-604.
  10. Озель Ф.Е. Материалы и устройства, использующие антистоксовые люминофоры с переносом энергии // ТИИЭР. 1973. Т. 61. № 6. С. 87-120.
  11. Auzel F. Upconversion and Anti-Stokes Processes with f and d Ions in Solids // Chem. Rev. 2004. V. 104. № 1. P. 139-173.
  12. Lyapin A.A., Ermakov A.S., Kuznetsov S.V. et al. Upconversion Luminescence of CaF2-SrF2-ErF3 Single Crystals upon 1.5 μm Laser Excitation // J. Phys.: Conf. Ser. 2019. V. 1410. Р. 012086. https://doi.org/10.1088/1742-6596/1410/1/012086
  13. Казарян А.К., Тимофеев Ю.Р., Фок М.В. Антистоксовое преобразование излучения в люминофорах с редкоземельными ионами // Тр. ФИАН. 1986. Т. 175. С. 4-65.
  14. Евдокимов А.А. Ефремов В.А., Трунов В.К. и др. Соединения редкоземельных элементов. Молибдаты, вольфраматы. М.: Наука, 1991. 267 с.
  15. Kozhevnikova N.M., Korsun V.P., Mursakhanova I.I., Mokhosoev M.V. Luminescence Materials Based on Re Molybdates // J. Rare Earth. 1991. V. 2. P. 845-849.
  16. Георгобиани А.Н., Грузинцев А.Н., Бартту К., Беналлул П. Инфракрасная люминесценция соединений Y2O2S:Er3+ и Y2O3:Er3+ // Неорган. материалы. 2004. Т. 40. № 8. С. 963-968.
  17. Грузинцев А.Н. Антистоксовая люминесценция Y2O3:Er3+// Неорган. материалы. 2014. Т. 50. № 1. С. 64-69. doi: 10.7868/S0002337X14010084
  18. Петров К.И., Полозникова М.Э., Шарипов Х.Т., Фомичёв В.В. Колебательные спектры молибдатов и вольфраматов. Ташкент: ФАН, 1990. 135 с.
  19. Кузнецова Ю.О. Передача электронного возбуждения в ап-конверсионных наночастицах, содержащих редкоземельные ионы // Изв. Самарского науч. центра РАН. 2013. Т. 15. № 4. С. 112-115.
  20. Крутько В.А., Рябова А.В., Комова М.Г., Волков В.В., Каргин Ю.Ф. Лощенов В.Б. Синтез и люминесценция ультрадисперсных соединений G11SiP3O26, Gd14B6Ge2O34, активированных ионами Er3+ и Yb3+ для диагностики рака // Неорган. материалы. 2013. Т. 49. № 1. С.45-51. https://doi.org/10.7868/S0002337X13010041

Дополнительные файлы

Доп. файлы
Действие
1. JATS XML
2. Рис. 1. Рентгенограммы α-KSm(MoO4)2 (1), KSrSm(MoO4)3 (2), KSrGd(MoO4)3 (3).

Скачать (84KB)
3. Рис. 2. ИК-спектры α-KSm(MoO4)2 (1), KSrSm(MoO4)3 (2), KSrGd(MoO4)3 (3).

Скачать (97KB)
4. Рис. 3. Спектры люминесценции образцов люминофора KSrGd(MoO4)3:Er3+/Yb3 с разной концентрацией ионов активаторов: KSrGd0.97Er0.01Yb0.02(MoO4)3 (1), KSrGd0.95Er0.01Yb0.04(MoO4) (2), KSrGd0.90Er0.01Yb0.09 (MoO4)3 (3), KSrGd0.91Er0.01Yb0.08(MoO4)3 (4), λвозб = = 977 нм.

Скачать (132KB)
5. Рис. 4. Схема реализации ап-конверсии в системе ионов Yb3+–Er3+ по данным [20].

Скачать (90KB)

© Российская академия наук, 2024

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».