Масс-спектрометрическое исследование взаимодействия Y2O3 с углеродом при высоких температурах

Cover Page

Cite item

Full Text

Abstract

Методом высокотемпературной дифференциальной масс-спектрометрии изучено испарение Y2O3 в присутствии углерода. Впервые установлено, что в температурном интервале 1950–2200К в паре над системой Y2O3–C присутствуют YO и атомарный иттрий. Показано, что с увеличением температуры парциальное давление пара YO над системой Y2O3–C уменьшается по сравнению с парциальным давлением пара YO над индивидуальным Y2O3, что как следствие приводит к понижению активности оксида иттрия в рассматриваемой системе.

Full Text

Керамические изделия из индивидуальных высокоогнеупорных оксидов находят широкое применение в различных современных высокотемпературных технологических процессах и особенно при температурах более 2100К в контакте с различными материалами в разнообразных газовых средах, например, с керамикой, огнеупорами, металлами, металлическими и оксидными расплавами.

Современная технология литья по выплавляемым моделям деталей специального назначения с направленной структурой, включая лопатки авиационных газотурбинных двигателей, предполагает использование электрических вакуумных печей с графитовыми нагревателями [1]. Применение композиционных сплавов нового поколения на основе тугоплавких металлов как альтернатива никелевым жаропрочным сплавам связано с необходимостью проведения процесса направленной кристаллизации при температурах, превышающих 2000 К [2]. Однако в промышленных печах проведение направленной кристаллизации проводится, как правило, в восстановительной углеродсодержащей атмосфере, наличие которой может приводить к необратимым фазовым и структурным изменениям литейной керамической формы, нарушая технологические характеристики процесса. В настоящее время оксид алюминия широко применяется в качестве основного компонента керамических форм при направленной кристаллизации никелевых жаропрочных сплавов. В результате изучения испарения Al2O3 в присутствие углерода при высоких температурах показано, что восстановление оксида алюминия инициируется при температуре выше 1800К, и происходит как при непосредственном контакте Al2O3 с углеродом, так и с участием компонентов газовой фазы [3–9]. Следует отметить, что литье композиционных сплавов на основе тугоплавких металлов требует применения более термически устойчивых керамических материалов по сравнению с Al2O3. Как показано ранее [10, 11], в этом случае альтернативой керамики из оксида алюминия могут являться керамические формы, изготовленные из Y2O3. Однако информация о высокотемпературном поведении оксида иттрия в восстановительных условиях весьма ограничена [9, 12].

Рассмотрим имеющиеся данные об испарении оксида иттрия, которое к настоящему времени изучалось неоднократно [13–22]. Установлено, что оксид иттрия Y2O3 при высоких температурах переходит в пар согласно уравнению:

Y2O3 (тв., ж.) = 2 YO (г.) + O (г.). (1)

В таблице 1 обобщены данные, имеющиеся в литературе [13–19], о парциальных давлениях YO над Y2O3 согласно уравнению (1) до температуры 2940 К.

 

Таблица 1. Коэффициенты А и В в уравнении температурной зависимости парциального давления пара (Па) YO над Y2O3, lg p(YO)= –А/T + B и величина парциального давления YO над Y2O3 при температуре 2200 K согласно [13–15, 17–19] и данным, полученным в настоящей работе

Т, K

Материал эффузионной камеры

A

B

p(YO), (2200 K)

Литература

2492–2697

W

31295±2032

12.0±0.8

6.0×10–3

[13]

2509–2720

W

32376±1412

12.2±0.5

3.0×10–3

[14]

2220–2650

W

34570±160

13.1±0.1

2.4×10–3

[15]

2691–2940

W

34676±1295

12.3±0.5

3.4×10–4

[17]

2300–2550

-

34467

13.1

2.7×10–3

[18]

2257–2703

W

35387±388

13.5±0.2

2.6×10–3

[19]

1946–2175

Mo

43724±1388

17.2±0.7

2.2×10–3

Настоящее исследование

 

Необходимо подчеркнуть, что в паре над Y2O3 помимо монооксида иттрия был идентифицирован также атомарный иттрий, причем соотношение парциальных давлений p(YO): p(Y) = 60 при температуре 2500 К, как показано в работе [20]. При исследовании испарения смеси Y2O3 + Y из вольфрамовых камер [12] в интервале температур 1833–2100 К были найдены следующие зависимости парциальных давлений (Па) YO и атомарного иттрия от температуры:

lg p (YO) = –(26460)/T + 11.28, (2)

lg p (Y) = –(17650)/T + 9.09. (3)

Следует подчеркнуть, что соотношение парциальных давлений p(YO): p(Y) при температуре 1833 К равно 411, а при температуре 2100 К уменьшается до величины 101, что, по-видимому, связано с избирательным испарением металлического иттрия из смеси.

Значений парциальных давлений молекулярных форм пара в системе Y2O3–С при высоких температурах в литературе не найдено.

Таким образом, целью настоящего исследования является изучение процессов испарения Y2O3 при высоких температурах в присутствии углерода для выявления процессов, протекающих в системе Y2O3–С, а также оценки температуры, при которой возможна надежная эксплуатация керамических форм из оксида иттрия в восстановительных условиях.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Работа выполнена масс-спектрометрическим эффузионным методом Кнудсена на масс-спектрометре МС-1301, предназначенном для изучения процессов испарения и термодинамических свойств труднолетучих веществ. Испарение образцов оксида иттрия и оксида иттрия с углеродом выполнено из сдвоенной однотемпературной молибденовой камеры, нагреваемой электронной бомбардировкой. Температура измерялась оптическим пирометром ЭОП-66 с точностью ±10 К в интервале температур 1500–2600 К. Для определения природы ионов масс-спектрах пара над исследуемыми образцами измерялись энергии появления ионов в масс-спектрах пара методом исчезновения ионного тока. В качестве стандарта для определения энергий появления исследуемых ионов было выбрано золото с известной энергией ионизации, равной 9.2 эВ [23].

Испарение образцов проводили следующим образом. В одну из ячеек сдвоенной эффузионной камеры загружалась смесь оксида иттрия с активированным углем марки БАУ-А ГОСТ 6217–74, в другую, сравнительную, индивидуальный оксид иттрия марки “о. с. ч.” с содержанием Y2O3 не менее 99.9995 мас. %. Образец, содержащий Y2O3 и C, был приготовлен перетиранием в агатовой ступке смеси указанных компонентов, взятых в соотношении 1:1. Парциальные давления молекулярных форм пара над Y2O3 и смесью Y2O3–С были определены методом сравнения ионных токов с использованием золота в качестве стандарта парциального давления пара [24] согласно уравнению:

p1=p2I1T1σ2γ2I2T2σ1γ1, (4)

где Ii – суммарная величина ионного тока, возникающего при ионизации молекулярной формы пара i, Ti – температура (К), σi – сечение ионизации молекулярной формы пара i, γi – коэффициент конверсии вторичного электронного умножителя, равный квадратному корню из молекулярной массы соответствующей молекулярной формы пара i, pi – парциальное давление молекулярной формы пара i; индексы “1” и “2” относятся к образцу и стандарту соответственно.

Аппаратура предварительно калибровалась по давлению пара CaF2, принятого согласно рекомендациям [25]. Более подробно использованная аппаратура и методика идентификации состава газовой фазы и определения парциальных давлений молекулярных форм пара опубликована и рассмотрена неоднократно ранее, в частности, в работах [26–28].

В масс-спектрах пара над образцами индивидуального Y2O3 и системы Y2O3–C, начиная с температуры 1950 К были идентифицированы ионы Y+ и YO+, соотношения интенсивностей которых в обоих случаях не превышало величину, равную 0.01–0.02. Для определения молекулярных предшественников ионов Y+ и YO+ были измерены энергии появления указанных ионов в масс-спектрах пара над индивидуальным Y2O3 и системой Y2O3–C методом исчезающего ионного тока. Найденные величины были равны 11.5 эВ и 6.0 эВ соответственно. Показано, что определенная энергия появления иона YO+в масс-спектрах исследуемого пара в пределах погрешности измерений совпадала с энергией ионизации газообразной молекулы YO, а энергия появления иона Y+ была значительно выше энергии ионизации атомарного иттрия [29].

Таким образом, из анализа масс-спектров пара над образцами индивидуального оксида иттрия и системы Y2O3–C, зависимостей интенсивностей ионных токов Y+ и YO+ от температуры, а также величин энергий появления ионов Y+ и YO+ можно заключить, что в паре над образцами индивидуального оксида иттрия и системыY2O3–C присутствуют YO и атомарный кислород. Однако величины ионного тока O+в данной работе не измерялись, принимая во внимание значительный фон остаточных газов в вакуумной части масс-спектрометра.

Измерение зависимостей интенсивностей ионных токов YO+ в масс-спектрах пара над образцами индивидуального Y2O3и системы Y2O3–C, а также определение парциальных давлений YOнад указанными образцами методом сравнения ионных токов позволили получить в температурном интервале 1946–2175 К зависимости парциального давления монооксида иттрия над Y2O3и образцом системы Y2O3–C от температуры, рис. 1:

Y2O3: lgp, Па=43724±1388T+17.22±0.67, (5)

Y2O3C:lgpПа==39738±1256T+14.97±0.96. (6)

 

Рис. 1. Зависимости логарифма парциального давления YO от величины обратной температуры в паре над образцами системыY2O3–C (1) и индивидуальногоY2O3 (2), определенные в настоящей работе.

 

На рис. 2. приведена зависимость отношения парциальных давлений YO в паре над образцами системы Y2O3–C и индивидуальным оксидом иттрия от температуры, полученная в настоящей работе. Необходимо отметить, что при повышении температуры величина указанного выше соотношения парциальных давлений пара YO понижается.

 

Рис. 2. Зависимость отношения парциальных давлений YO в паре над образцами системы Y2O3–C и индивидуальным оксидом иттрия от температуры, полученная в настоящей работе.

 

По-видимому, понижение парциального давления пара YO над образцом системы Y2O3–C по сравнению с индивидуальным оксидом иттрия связано с образованием термически прочных соединений при повышении температуры в конденсированной фазе, например карбидов или оксикарбидов иттрия. Однако в этой связи целесообразно отметить, что при температуре 2150 К в масс-спектре пара над системой Y2O3–C не были идентифицированы ионы YC+и YC2+, характерные для испарения карбида иттрия [30]. Отсутствие указанные ионов в масс-спектре пара над системой Y2O3–C, возможно, было связано с незначительной величиной парциального давления пара YC2 за пределами чувствительности масс-спектрометра.

На рис. 3 полученные в настоящей работе данные сопоставлены с результатами определения температурных зависимостей парциальных давлений пара YO над индивидуальным Y2O3 и системой Y2O3–Y, а также атомарного иттрия в паре над образцами металлического иттрия и системы Y2O3–Y, опубликованными в работах [12–19].

 

Рис. 3. Зависимости парциальных давлений пара YO от температуры над образцами системыY2O3–C (1) и индивидуальным Y2O3 (2), полученные в настоящей работе, а также приведенные в литературе для следующих молекулярных форм пара: (3) – YO над Y2O3 [13], (4) и (5) – YO и Y над образцом системы Y2O3–Y [12], Y над металлическим иттрием [25].

 

Как следует из сопоставления результатов, приведенных в таблице 1 и на рис. 1, полученные в настоящей работе парциальные давления пара YO над индивидуальным оксидом иттрия, и определенные в работах [13–19], близки по значениям.

Необходимо отметить, что взаимодействие металлического иттрия с Y2O3 [12] приводит к увеличению парциального давления пара YO как следствие частичного восстановления оксида иттрия и понижению парциального давления атомарного иттрия по сравнению с давлением пара Y над металлическим иттрием.

В температурном интервале 1946–2175 К для образца системы Y2O3–C, содержащего 50 мол. % С, определена величина активности Y2O3 (аi) из соотношения:

aY2O3=pY2O3p0Y2O3=p2YOpOp02YOp0O, (7)

где значения pi и poi относятся соответственно к парциальным давлениям молекулярных форм пара над исследуемой системой Y2O3–C и индивидуальным оксидом иттрия.

Полученная зависимость активности Y2O3от температуры для образца системы Y2O3–C, содержащего 50 мол. % С, в температурном интервале 1946–2175 К свидетельствует о понижении активности Y2O3 при повышении температуры согласно найденному уравнению, рис. 4:

lgaY2O3=11054±496T+6.32±0.24. (8)

 

Рис. 4. Зависимость логарифма активности Y2O3 от обратной температуры для образца системы Y2O3–C, содержащего 50 мол. %С, в температурном интервале 1946–2175 К, полученная в настоящей работе.

 

ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ

Впервые полученные в настоящей работе данные о термодинамическом описании системы Y2O3–C в температурном интервале 1950–2200 К являются уникальной термодинамической информацией, отражающей одно из самых перспективных направлений современной высокотемпературной химии, связанного с изучением процессов, протекающих при взаимодействии оксидных и карбидных систем, а также материалов на их основе. В настоящее время число экспериментальных исследований в этом направлении весьма ограничено, несмотря на их актуальность для решения широкого спектра технологических задач и проведения моделирования фазовых равновесий с привлечением современных баз термодинамических данных на основе подхода CALPHAD.

Наиболее яркой иллюстрацией значения исследований, выполненных в данном направлении, могут служить результаты работы [31], в которой были впервые проведено высокотемпературное экспериментальное изучение процессов взаимодействия химически прототипных металлической и оксидной составляющих расплава кориума реакторов ВВЭР с карбидной керамикой Zr2AlC, а также с композиционной керамикой на основе диоксида циркония и Zr2AlC, Zr3AlC2, Ti3SiC2, Ti2SiC, Ti3AlC2, Ti2AlC. Была впервые установлена высокая химическая устойчивость до температуры 2773 К как карбидного, так и композиционного материала, содержащего Zr2AlC. По итогам этой работы [31] материалы на основе системы ZrO2–Zr2AlC были впервые рекомендованы для дальнейшего изучения в качестве покрытий и самостоятельных элементов активной зоны, как имеющие исключительную устойчивость в расплаве активной зоны ядерных реакторов.

Одной из первых работ, выполненных при изучении высокотемпературного взаимодействия оксидных и карбидных систем с участием газовой фазы, является исследование Шатильона с сотрудниками [9] при рассмотрении систем SiC–Al2O3 и SiC–Al2O3–Y2O3. Следует отметить, что результаты настоящего исследования качественно отличаются от данных, приведенных авторами [9] при сопоставлении парциального давления YO над индивидуальным Y2O3 и образцом системы SiC–Y2O3. К сожалению, в работе [9] зависимости парциального давления YO от температуры над изученными системами приведены только в графической форме, что затрудняет интерпретацию полученных данных. Обсуждая итоги настоящего исследования необходимо подчеркнуть, что оксид иттрия в системе SiC–Y2O3может восстанавливаться не только углеродом, но и кремнием, повышая парциальное давление YO по сравнению с давлением монооксида иттрия над индивидуальным Y2O3. Неоднократно показано, что в присутствии восстановителей, и углерода, в частности, термическая устойчивость ряда оксидов уменьшается. Об этом свидетельствуют, например, результаты определения парциальных давлений пара SiO над SiO2 [32–35], а также Al и Al2O над Al2O3[3–8], полученные методом высокотемпературной масс-спектрометрии и иллюстрирующие повышение парциальных давлений указанных молекулярных форм пара в присутствии углерода. Аналогичное повышение парциального давления пара YO наблюдалось при взаимодействии Y2O3 с металлическим иттрием [12]. При изучении высокотемпературного взаимодействии оксида алюминия с углеродом были отмечены кинетические факторы, затрудняющие первоначальную стадию перехода в пар оксидов алюминия, углерода и атомарного алюминия [4, 5].

По-видимому, одна из причин отличия полученных нами данных в наблюдаемой тенденции изменения активности оксида иттрия с температурой в системе Y2O3–C от результатов работы [9] может быть связана с различием состава конденсированной фазы, образующейся при взаимодействии оксида иттрия с углеродом по сравнению с системой SiC–Y2O3. Следует отметить, что в настоящей работе из-за методических ограничений используемого подхода в рамках выполненного высокотемпературного масс-спектрометрического эксперимента не удавалось контролировать изменение состава конденсированной фазы при повышении температуры в процессе испарения системы Y2O3–C. Однако было сделано допущение, что понижение парциального давления YO над образцом системы Y2O3–C при повышении температуры является следствием образования карбидов иттрия и их сосуществованием с Y2O3 в конденсированной фазе. Корректность такого допущения можно проиллюстрировать на примере образования карбида урана, которое наблюдалось ранее при взаимодействии UO2 с углеродом [36–38].

Таким образом, в результате проведенного исследования впервые идентифицирован состав пара над системой Y2O3–C, определены парциальные давления YO и активности Y2O3 в температурном интервале 1950–2200 К. Найденные значения термодинамических свойств системы Y2O3–C при высоких температурах могут быть рекомендованы для включения в базы данных для расчета фазовых диаграмм многокомпонентных систем с использованием подхода CALPHAD.

Работа выполнена при поддержке федерального бюджета по теме государственного задания Института химии силикатов имени И. В. Гребенщикова Российской академии наук № 0008-2022-0009, № госрегистрации 1023032900322-9-1.4.3.

×

About the authors

Ю. И. Фоломейкин

Государственный научный центр, федеральное автономное учреждение “Центральный институт авиационного моторостроения имени П. И. Баранова”

Email: v.stolyarova@spbu.ru
Russian Federation, 111116, Москва

В. Л. Столярова

Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Ордена Трудового Красного Знамени Институт химии силикатов им. И. В. Гребенщикова РАН; Санкт-Петербургский государственный университет

Author for correspondence.
Email: v.stolyarova@spbu.ru
Russian Federation, 199034, Санкт-Петербург; 199034, Санкт-Петербург

С. И. Лопатин

Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Ордена Трудового Красного Знамени Институт химии силикатов им. И. В. Гребенщикова РАН; Санкт-Петербургский государственный университет

Email: v.stolyarova@spbu.ru
Russian Federation, 199034, Санкт-Петербург; 199034, Санкт-Петербург

References

  1. Dexin М.А. // Front. Mech. Eng. 2018. V. 13. № 1. P. 3. doi: 10.1007/s11465-018-0475-0
  2. Li Z., YuanS-N., JiaL-N., et al. // Rare Metals. 2017. V. 36. № 6. P. 472. doi: 10.1007/s12598-015-0649-4
  3. Sitnikov P.A., Lopatin S.I., Ryabkov Y.I., Grass V.E. // Rus. J. Gen. Chem. 2004. V. 74. № 7. P. 989. doi: 10.1023/B: RUGC.0000045852.62299.10
  4. Folomeikin Y.I., Demonis I.M., Kablov E.N., et al. // Dokl. Chem. 2004. V. 399. № 4–6. P. 257. doi: 10.1007/s10631-005-0007-4
  5. Folomeikin Y.I., Demonis I.M., Kablov E.N., et al. // Glass Phys. Chem. 2006. V. 32. № 2. P. 191. doi: 10.1134/S1087659606020118
  6. Heyrman M., Chatillon C. // J. Electrochem. Soc. 2006. V. 153. № 7. P. E119. doi: 10.1149/1.2432077
  7. Heyrman M., Berthomé G., Pisch A., Chatillon C. // J. Electrochem. Soc. 2006. V. 153. № 10. P. J107. doi: 0.1149/1.2229285
  8. Heyrman M., Pisch A., Chatillon C. //Ibid. 2007. V. 154. 3. P. 40. doi: 10.1149/1.2431319
  9. Baud S., Thévenot F., Pisch A., Chatillon C. // J. Europ. Ceram. Soc. 2003. V. 23. № 1. P. 1. doi: 10.1016/S0955-2219(02)00067-5
  10. Ma L.M., Yuan S.N., Cui R.J., et al. // Int. J. Refract. Met. Hard Mater. 2012. V. 30. № 1. P. 96. doi: 10.1016/j.ijrmhm.2011.07.009
  11. Wan B., Zhang H., Ran C., et al. // Ceram. Internat. 2018. V. 44. № 1. P. 32. doi: 10.1016/j.ceramint.2017.07.163
  12. Ackermann R.J., Rauch E.G. // J. Chem. Thermodyn. 1973. V. 5. № 3. P. 331. doi: 10.1016/S0021-9614(73)80021-7
  13. Ames H.W., Walsh P.M., White D. // J. Phys. Chem. 1967. V. 71. № 8. P. 2707. doi: 10.1021/j100867a049
  14. Ackermann R.J., Rauch E.G,. Thorn R.J. //J. Chem. Phys. 1964. V. 40. № 3. P. 883. doi: 10.1063/1.1725221
  15. Marushkin K.N., Alikhanyan A.S., Orlovskij V.P. // Russ. J. Inorg. Chem. 1990. V. 35. № 8. P. 2071.
  16. Sevastyanov V.G., Simonenko E.P., Simonenko N.P. et al. // Mater. Chem. Phys. 2015. V. 153. № 3. P. 78. doi: 10.1016/j.matchemphys.2014.12.037
  17. Kablov E.N., Folomeikin Y.I., Stolyarova V.L., Lopatin S.I. // Dokl. Phys. Chem. 2015. V. 463. № 1. P. 150. doi: 10.1134/S0012501615070039
  18. Kablov E.N., Stolyarova V.L., Vorozhtcov V.A., et al. // Rapid Commun. Mass Spectrom. 2018. V. 32. № 9. P. 686. doi: 10.1002/rcm.8081
  19. Kablov E.N., Stolyarova V.L., Vorozhtcov V.A., et al. // J. Alloys Compd. 2019. V. 794. № 7. P. 606. doi: 10.1016/j.jallcom.2019.04.208
  20. White D., Walsh P.M., Ames H.W., Goldstein H.W. Thermodynamics of the Earth Oxides at Elevated Temperatures; Dissociation Energies of the Gaseous Monoxides. In: Thermodynamics of nuclear materials. Vienna, 1962. Р. 417.
  21. Trevisan G., Depaus R. // Z. Naturforsch. 1973. V. A. 28. № 1. P. 37.
  22. Liu Ming B., Wahlberk P.G. // High Temp. Sci. 1974. V.6. № 6. P. 179.
  23. Handbook on the Dissociation Energies of Chemical Bonds: Ionization Potentials and Electron Affinities, ed. V.N. Kondrat’ev, Moscow: Nauka, 1974.
  24. Paule R.C., Mandel J. // Pure Appl. Chem. 1972. V. 31. № 3. P. 371.
  25. Gurvich L.V., Veitz I.V., Medvedev V.A., et al. Thermodynamic Properties of Individual Substances, V.4 (2), Moscow: Nauka, 1982.
  26. Stolyarova V.L., Semenov G.A. Mass Spectrometric Study of the Vaporization of Oxide Systems. Chichester: Wiley & Sons. 1994. 434 p.
  27. Lopatin S.I., Shugurov S.M., Fedorova A.V., et al. // J. Alloys Compd. 2017. V. 693. P. 1028. doi: 10.1016/j.jallcom.2016.09.211
  28. Vorozhtcov V.A., Stolyarova V.L., Lopatin S.I., et al. // Rapid Commun. Mass Spectrom. 2017. V. 31. № 1. P. 111. doi: 10.1002/rcm.7764
  29. Lias S.G., Bartmess J.E., Liebman J.F., et al. // J. Phys. Chem. Ref. Data. 1988. V. 17 (Suppl. 1). P. 1.
  30. De Maria G, Guido M., Malaspina L., Pesce B. // J. Chem. Phys. 1965. V. 43. № 12. P. 4449. doi: 10.1063/1.1696715
  31. Альмяшев В.И., Столярова В.Л., Крушинов Е.В., и др. // Технологии обеспечения жизненного цикла ЯЭУ. 2023. № 1 (31). С. 60. doi: 10.52069/2414-5726_2023_1_31_60
  32. Honstein G., Chatillon C. //J. Alloys Compd. 2008. V. 452. № 1. P. 85. doi: 10.1016/j.jallcom.2007.01.174
  33. Honstein G., Chatillon C., Baillet F. // J. Europ.Ceram. Soc.2012. V. 32. № 5. P. 1117. doi: 10.1016/j.jeurceramsoc.2011.11.032
  34. Honstein G., Chatillon C., Baillet F. // J. Chem. Thermodyn. 2013. V. 59. № 1. P. 144. doi: 10.1016/j.jct.2012.10.001
  35. Sokolov M.T., Lopatin S.I, Pechkovskii V.V., Shepeleva V.V. // Deposited in VINITI. 24.10.1989. № 6429-В89.
  36. Gossé S., Guéneau C., Chatillon C., Chatain C. //.J. Nucl. Mater. 2006. V. 352. № 1–3. P. 13. doi: 10.1016/j.jnucmat.2006.02.079
  37. Gossé S., Guéneau C., Alpettaz T., et al. //J. Engineer. Gas Turbines and Power. 2010. V. 132. № 1.P. N012903. doi: 10.1115/HTR2008-58148
  38. Gossé S., Guéneau C., Alpettaz T., et al. /Nucl. Engineer. Design. 2008. V. 238. № 11. P. 2866. doi: 10.1016/j.nucengdes.2008.01.019

Supplementary files

Supplementary Files
Action
1. JATS XML
2. Fig. 1. Dependences of the logarithm of the partial pressure YO on the value of the reverse temperature in the steam above the samples of the system O2 O3–C (1) and individual O2 O3 (2), determined in this work.

Download (26KB)
3. Fig. 2. The temperature dependence of the ratio of partial pressures YO in a pair over samples of the Y2O3–C system and individual yttrium oxide, obtained in this work.

Download (20KB)
4. Fig. 3. Dependences of the partial pressures of YO vapor on the temperature above the samples of the H2O3–C (1) and individual Y2O3 (2) systems obtained in this work, as well as those given in the literature for the following molecular forms of vapor: (3) – YO over Y2O3 [13], (4) and (5) – YO and Y over a sample of the Y2O3 system–Y [12], Y over metallic yttrium [25].

Download (24KB)
5. Fig. 4. Dependence of the logarithm of Y2O3 activity on the reverse temperature for a sample of the Y2O3–C system containing 50 mol. %C, in the temperature range 1946-2175 K, obtained in this work.

Download (18KB)

Copyright (c) 2024 Russian Academy of Sciences

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».