Лакуны в спектре тонких волноводов с периодически расположенными локальными деформациями стенок

Cover Page

Cite item

Full Text

Abstract

Исследуется строение спектров квантового и акустического волноводов, полученных из тонкого цилиндра присоединением периодического семейства мелких узлов. Получены асимптотические разложения собственных значений модельной задачи на ячейке периодичности, на основе которых выведены асимптотические формулы для положения и размеров лакун в спектрах соответствующих задач Дирихле и Неймана для оператора Лапласа. Найдены геометрические и интегральные характеристики волновода, обеспечивающие раскрытие нескольких спектральных лакун. Библ. 36. Фиг. 3.

Full Text

1. Постановка задач и содержание работы

Пусть Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@  — область (фиг. 1a) в евклидовом пространстве d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39 gaiqaacqWFDeIudaahaaWcbeqaaiaadsgaaaaaaa@3D6B@ , d2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamizamrr1ngBPrwtHrhAYaqeguuDJXwAKbstHr hAGq1DVbaceaGae8NFQuOaaGOmaaaa@3E97@ , совпадающая со связным цилиндром Ω=ω× MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuyQdCLaaGypaiabeM8a3jabgEna0orr1ngBPr wtHrhAYaqeguuDJXwAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xhHifaaa@428E@  вне слоя Λ R ={ξ=( ξ , ξ d ): ξ d1 ,| ξ d |<R} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4MdW0aaSbaaSqaaiaadkfaaeqaaOGaaGypai aaiUhacqaH+oaEcaaI9aGaaGikaiqbe67a4zaafaGaaGilaiabe67a 4naaBaaaleaacaWGKbaabeaakiaaiMcacaaI6aGaaGjcVlqbe67a4z aafaGaeyicI48efv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39ga iqaacqWFDeIudaahaaWcbeqaaiaadsgacqGHsislcaaIXaaaaOGaaG ilaiaaiYhacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccaaI8bGaaGip aiaadkfacaaI9baaaa@5AB1@  при некотором R>0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOuaiaai6dacaaIWaaaaa@33F7@ , однако Ξ = Ω MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGLabGypayaawaGaeuyQdCfaaa@3594@ , т.е. стенки волновода Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@  обязательно локально деформированы. Сечение w имеет компактное замыкание ω ¯ =ωω, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGafqyYdCNbaebacaaI9aGaeqyYdCNaeyOkIGSaey OaIyRaeqyYdCNaaiilaaaa@3B9A@  а граница Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIyRaeuONdGfaaa@3488@  липшицева. Кроме того, Π h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiOda1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3436@  — периодический, квантовый или акустический (см. [1] и [2] соответственно) волновод, образованный сдвигами ϖ h (p)={x:( x , x d p) ϖ h } MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGikai aadchacaaIPaGaaGypaiaaiUhacaWG4bGaaGOoaiaayIW7caaIOaGa bmiEayaafaGaaGilaiaadIhadaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccqGHsi slcaWGWbGaaGykaiabgIGiolabeA9a2naaCaaaleqabaGaamiAaaaa kiaai2haaaa@48BD@  ячейки периодичности

  ϖ h ={x=( x , x d ) d :ξ:= h 1 xΞ,| x d |<1/2}, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabeA9a2naaCaaaleqabaGaam iAaaaakiaai2dacaaI7bGaamiEaiaai2dacaaIOaGabmiEayaafaGa aGilaiaadIhadaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccaaIPaGaeyicI48efv 3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiqaacqWFDeIudaah aaWcbeqaaiaadsgaaaGccaaI6aGaaGjcVlabe67a4jaaiQdacaaI9a GaamiAamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaaGymaaaakiaadIhacqGHiiIZ cqqHEoawcaaISaGaaGiFaiaadIhadaWgaaWcbaGaamizaaqabaGcca aI8bGaaGipaiaaigdacaaIVaGaaGOmaiaai2hacaaISaaaaaaa@60D6@  (1)

т.е.

  Π h ¯ = p ϖ h (p) ¯ ,={0,±1,±2,}. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaamaanaaabaGaeuiOda1aaWbaaS qabeaacaWGObaaaaaakiaai2dadaWeqbqabSqaaiaadchacqGHiiIZ tuuDJXwAK1uy0HMmaeHbfv3ySLgzG0uy0HgiuD3BaGabaiab=rsiAb qab0GaeSOkIufakmaanaaabaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaa aOGaaGikaiaadchacaaIPaaaaiaaiYcacaaMf8Uae8hjHOLaaGypai aaiUhacaaIWaGaaGilaiabgglaXkaaigdacaaISaGaeyySaeRaaGOm aiaaiYcacqWIMaYscaaI9bGaaGOlaaaaaaa@59CD@  (2)

 

Фиг. 1. Волновод с резонатором (a) и тонкий цилиндр с периодическим семейством узлов (б).

 

Масштабированием период сведен к единице, а значит, сделаны безразмерными декартовы системы координат x MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiEaaaa@329B@  и ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOVdGhaaa@3361@  в d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39 gaiqaacqWFDeIudaahaaWcbeqaaiaadsgaaaaaaa@3D6B@ , а также все геометрические параметры, в частности малый h(0, h 0 ] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiabgIGiolaaiIcacaaIWaGaaGilaiaadI gadaWgaaWcbaGaaGimaaqabaGccaaIDbaaaa@38F5@ , причем величина h 0 >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaBaaaleaacaaIWaaabeaakiaai6daca aIWaaaaa@34FD@  зафиксирована так, что 2hR<1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGOmaiaadIgacaWGsbGaaGipaiaaigdaaaa@359F@  и волновод Π h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiOda1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3436@  имеет изображенный на фиг. 1б вид. Подобные формы можно обнаружить у линий высоковольтных передач с шарами-маркерами на проводах (предупреждение пилотам) или у деревянных и медных духовых инструментов (при закрытых клапанах). Список объектов можно расширить, придав размеру h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaaaa@328B@  порядок единицы и сделав период большим.

В тонком периодическом волноводе Π h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiOda1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3436@  с периодически деформированными стенками рассмотрим спектральную задачу Дирихле или задачу Неймана:

  Δ ξ u h (x)= λ h u h (x),x Π h , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabgkHiTiabfs5aenaaBaaale aacqaH+oaEaeqaaOGaamyDamaaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaaiIca caWG4bGaaGykaiaai2dacqaH7oaBdaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGcca WG1bWaaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGikaiaadIhacaaIPaGaaGil aiaaywW7caWG4bGaeyicI4SaeuiOda1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaO GaaGilaaaaaaa@4AB1@  (3)

  u h (x)=0èëè ν u h (x)=0,x Π h , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadwhadaahaaWcbeqaaiaadI gaaaGccaaIOaGaamiEaiaaiMcacaaI9aGaaGimaiaayIW7caaMi8Ua aGjcVlaaysW7caqGOdGaae46aiaabIoacaaMi8UaaGjcVlaayIW7cq GHciITdaWgaaWcbaGaeqyVd4gabeaakiaadwhadaahaaWcbeqaaiaa dIgaaaGccaaIOaGaamiEaiaaiMcacaaI9aGaaGimaiaaiYcacaaMf8 UaamiEaiabgIGiolabgkGi2kabfc6aqnaaCaaaleqabaGaamiAaaaa kiaaiYcaaaaaaa@59B9@  (4)

и ее вариационную формулировку (см. [3, 4])

  ( x u h , x ψ h ) Π h = λ h ( u h , ψ h ) Π h ψ h H K 1 ( Π h ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaaiIcacqGHhis0daWgaaWcba GaamiEaaqabaGccaWG1bWaaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGilaiab gEGirpaaBaaaleaacaWG4baabeaakiabeI8a5naaCaaaleqabaGaam iAaaaakiaaiMcadaWgaaWcbaGaeuiOda1aaWbaaeqabaGaamiAaaaa aeqaaOGaaGypaiabeU7aSnaaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaaiIcaca WG1bWaaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGilaiabeI8a5naaCaaaleqa baGaamiAaaaakiaaiMcadaWgaaWcbaGaeuiOda1aaWbaaeqabaGaam iAaaaaaeqaaOGaaGzbVlabgcGiIiaayIW7caaMi8UaeqiYdK3aaWba aSqabeaacaWGObaaaOGaeyicI4SaamisamaaDaaaleaacaWGlbaaba GaaGymaaaakiaaiIcacqqHGoaudaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaI PaGaaGOlaaaaaaa@5FDA@  (5)

Здесь x =grad MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaey4bIe9aaSbaaSqaaiaadIhaaeqaaOGaeyypa0 Jaae4zaiaabkhacaqGHbGaaeizaaaa@3907@  и Δ x = x x MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiLdq0aaSbaaSqaaiaadIhaaeqaaOGaaGypai abgEGirpaaBaaaleaacaWG4baabeaakiabgwSixlabgEGirpaaBaaa leaacaWG4baabeaaaaa@3CB0@  — оператор Лапласа, λ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeq4UdW2aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@346C@  — спектральный параметр, ν MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiabe27aUbqabaaaaa@34E8@  — производная вдоль внешней нормали, определенная почти всюду на липшицевой поверхности Π h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIyRaeuiOda1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaa aa@359C@ , (,) Π h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGikaiabgwSixlaaiYcacqGHflY1caaIPaWaaS baaSqaaiabfc6aqnaaCaaabeqaaiaadIgaaaaabeaaaaa@3B06@  — натуральное скалярное произведение в пространстве Лебега L 2 ( Π h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamitamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaiIcacq qHGoaudaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaaaaa@3769@ , а H D 1 ( Π h )= H 0 1 ( Π h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaDaaaleaacaWGebaabaGaaGymaaaaki aaiIcacqqHGoaudaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaGaaGypaiaa dIeadaqhaaWcbaGaaGimaaqaaiaaigdaaaGccaaIOaGaeuiOda1aaW baaSqabeaacaWGObaaaOGaaGykaaaa@3F74@  и H N 1 ( Π h )= H 1 ( Π h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaDaaaleaacaWGobaabaGaaGymaaaaki aaiIcacqqHGoaudaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaGaaGypaiaa dIeadaahaaWcbeqaaiaaigdaaaGccaaIOaGaeuiOda1aaWbaaSqabe aacaWGObaaaOGaaGykaaaa@3EC4@  — пространства Соболева, но в случае K=D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4saiaai2dacaWGebaaaa@33FE@  для функций u h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyDamaaCaaaleqabaGaamiAaaaaaaa@33B2@  и ψ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiYdK3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3486@  выполнено (устойчивое) условие Дирихле (4) D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadseaaeqaaaaa@3293@ . Условие Неймана (4) N MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaad6eaaeqaaaaa@329D@  является естественным (терминология [4]) и не включено в пространство H K 1 ( Π h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaDaaaleaacaWGlbaabaGaaGymaaaaki aaiIcacqqHGoaudaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaaaaa@3834@  при K=N MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4saiaai2dacaWGobaaaa@3408@ .

Билинейная форма из левой части интегрального тождества (5) симметрична, положительна и замкнута в H K 1 ( Π h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaDaaaleaacaWGlbaabaGaaGymaaaaki aaiIcacqqHGoaudaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaaaaa@3834@ , и, следовательно, согласно [5, гл. 10] задача (5) (или (3), (4) в дифференциальной постановке) соотносится с положительным неограниченным самосопряженным оператором A K h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFaeFqdaqhaaWcbaGaam4saaqaaiaadIgaaaaaaa@3EC8@  в гильбертовом пространстве L 2 ( Π h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamitamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaiIcacq qHGoaudaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaaaaa@3769@ . Ввиду отсутствия компактности у множества (2) спектр S K h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFse=udaqhaaWcbaGaam4saaqaaiaadIgaaaaaaa@3EEC@  оператора A K h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFaeFqdaqhaaWcbaGaam4saaqaaiaadIgaaaaaaa@3EC8@  существенный. Известно (см. [6, 7, 8, 9] и др.), что

  S K h = j B Kj h , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaamrr1ngBPrwtHrhAXaqeguuDJX wAKbstHrhAG8KBLbaceaGae8NeXp1aa0baaSqaaiaadUeaaeaacaWG ObaaaOGaaGypamaatafabeWcbaGaamOAaiabgIGioprr1ngBPrwtHr hAYaqehuuDJXwAKbstHrhAGq1DVbacfaGae4xfH4eabeqdcqWIQisv aOGae8hlHi0aa0baaSqaaiaadUeacaWGQbaabaGaamiAaaaakiaaiY caaaaaaa@5353@  (6)

а спектральные сегменты

  B Kj h ={ Λ Kj h (θ)|θ[0,2π]} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaamrr1ngBPrwtHrhAXaqeguuDJX wAKbstHrhAG8KBLbaceaGae8hlHi0aa0baaSqaaiaadUeacaWGQbaa baGaamiAaaaakiaai2dacaaI7bGaeu4MdW0aa0baaSqaaiaadUeaca WGQbaabaGaamiAaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaaGjcVlaaiYha caaMi8UaeqiUdeNaeyicI4SaaG4waiaaicdacaaISaGaaGOmaiabec 8aWjaai2facaaI9baaaaaa@5686@  (7)

определены по собственным значениям

  Λ K1 h (θ) Λ K2 h (θ) Λ K3 h (θ) Λ Kp h (θ)+ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabfU5amnaaDaaaleaacaWGlb GaaGymaaqaaiaadIgaaaGccaaIOaGaeqiUdeNaaGykamrr1ngBPrwt HrhAYaqeguuDJXwAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xFQqOaeu4MdW0aa0 baaSqaaiaadUeacaaIYaaabaGaamiAaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaI PaGae8xFQqOaeu4MdW0aa0baaSqaaiaadUeacaaIZaaabaGaamiAaa aakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGae8xFQqOaeSOjGSKae8xFQqOaeu4M dW0aa0baaSqaaiaadUeacaWGWbaabaGaamiAaaaakiaaiIcacqaH4o qCcaaIPaGae8xFQqOaeSOjGSKaeyOKH4Qaey4kaSIaeyOhIukaaaaa @6778@  (8)

вспомогательной задачи на ячейке периодичности (1), полученной из задачи (3), (4) посредством преобразования Гельфанда [10] и зависящей от его двойственной переменной параметра Флоке θ[π,π] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdeNaeyicI4SaaG4waiabgkHiTiabec8aWj aaiYcacqaHapaCcaaIDbaaaa@3BC1@ :

  Δ x U h (x;θ)= Λ h (θ) U h (x;θ),x ϖ h , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabgkHiTiabfs5aenaaBaaale aacaWG4baabeaakiaadwfadaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIOaGa amiEaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGypaiabfU5amnaaCaaaleqaba GaamiAaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaamyvamaaCaaaleqabaGa amiAaaaakiaaiIcacaWG4bGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaISaGaaG zbVlaadIhacqGHiiIZcqaHwpGDdaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaI Saaaaaaa@51D8@  (9)

  U h ( x , 1 2 ;θ)= e iθ U h ( x ,  1 2 ;θ),   U h x d ( x ,   1 2 ;θ)= e iθ U h x d ( x ,  1 2 ;θ),   x ω h , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadwfadaahaaWcbeqaaiaadI gaaaGccaaIOaGabmiEayaafaGaaGilamaalaaabaGaaGymaaqaaiaa ikdaaaGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaI9aGaamyzamaaCaaaleqaba GaamyAaiabeI7aXbaakiaadwfadaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaI OaGabmiEayaafaGaaGilaiaabccacqGHsisldaWcaaqaaiaaigdaae aacaaIYaaaaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGilaiaabccacaqGGaGa aGjcVpaalaaabaGaeyOaIyRaamyvamaaCaaaleqabaGaamiAaaaaaO qaaiabgkGi2kaadIhadaWgaaWcbaGaamizaaqabaaaaOGaaGikaiqa dIhagaqbaiaaiYcacaqGGaGaaeiiamaalaaabaGaaGymaaqaaiaaik daaaGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaI9aGaamyzamaaCaaaleqabaGa amyAaiabeI7aXbaakmaalaaabaGaeyOaIyRaamyvamaaCaaaleqaba GaamiAaaaaaOqaaiabgkGi2kaadIhadaWgaaWcbaGaamizaaqabaaa aOGaaGikaiqadIhagaqbaiaaiYcacaqGGaGaeyOeI0YaaSaaaeaaca aIXaaabaGaaGOmaaaacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaiaaiYcacaqGGaGa aeiiaiqadIhagaqbaiabgIGiolabeM8a3naaCaaaleqabaGaamiAaa aakiaaiYcaaaaaaa@7964@  (10)

  U h (x;θ)=0èëè ν U h (x;θ)=0,    x ϖ h \ ± ω h (± 1 2 ) ¯ . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadwfadaahaaWcbeqaaiaadI gaaaGccaaIOaGaamiEaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGypaiaaicda caaMi8UaaGjcVlaayIW7caaMe8Uaami6aiaadUoacaWGOdGaaGjcVl aayIW7caaMi8UaeyOaIy7aaSbaaSqaaiabe27aUbqabaGccaWGvbWa aWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGikaiaadIhacaaI7aGaeqiUdeNaaG ykaiaai2dacaaIWaGaaGilaiaabccacaqGGaGaaeiiaiaabccacaWG 4bGaeyicI4SaeyOaIyRaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaai ixamaatafabeWcbaGaeyySaelabeqdcqWIQisvaOWaa0aaaeaacqaH jpWDdaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIOaGaeyySae7aaSaaaeaaca aIXaaabaGaaGOmaaaacaaIPaaaaiaai6caaaaaaa@6C39@  (11)

При этом i MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyAaaaa@328C@  — мнимая единица, ω h ={ x ' d1 : ξ ' = h 1 x ' ω} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyYdC3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGypai aaiUhacaWG4bWaaWbaaSqabeaacaWGNaaaaOGaeyicI48efv3ySLgz nfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiqaacqWFDeIudaahaaWcbe qaaiaadsgacqGHsislcaaIXaaaaOGaaGOoaiaayIW7cqaH+oaEdaah aaWcbeqaaiaadEcaaaGccaaI9aGaamiAamaaCaaaleqabaGaeyOeI0 IaaGymaaaakiaadIhadaahaaWcbeqaaiaadEcaaaGccqGHiiIZcqaH jpWDcaaI9baaaa@5604@  — сечение тонкого конечного цилиндра Ω # h = ω h ×(1/2,1/2) Ω h = ω h × MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuyQdC1aa0baaSqaaiaacocaaeaacaWGObaaaO GaaGypaiabeM8a3naaCaaaleqabaGaamiAaaaakiabgEna0kaaiIca cqGHsislcaaIXaGaaG4laiaaikdacaaISaGaaGymaiaai+cacaaIYa GaaGykaiabgkOimlabfM6axnaaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaai2da cqaHjpWDdaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccqGHxdaTtuuDJXwAK1uy0H MmaeHbfv3ySLgzG0uy0HgiuD3BaGabaiab=1risbaa@5762@ , ω h (±1/2)= ω h ×{±1/2} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyYdC3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGikai abgglaXkaaigdacaaIVaGaaGOmaiaaiMcacaaI9aGaeqyYdC3aaWba aSqabeaacaWGObaaaOGaey41aqRaaG4EaiabgglaXkaaigdacaaIVa GaaGOmaiaai2haaaa@460B@  — торцы ячейки, а вариационная постановка задачи (9) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9 vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0=yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr=x fr=xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaacbaqcLbvaqa aaaaaaaaWdbiaa=nbiaaa@3794@ (11) при K=D,N MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4saiaai2dacaWGebGaaGilaiaad6eaaaa@3587@

  ( x U h , x Ψ h ) ϖ h = Λ h (θ)( U h , Ψ h ) ϖ h Ψ h H K 1,θ ( ϖ h ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaaiIcacqGHhis0daWgaaWcba GaamiEaaqabaGccaWGvbWaaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGilaiab gEGirpaaBaaaleaacaWG4baabeaakiabfI6aznaaCaaaleqabaGaam iAaaaakiaaiMcadaWgaaWcbaGaeqO1dy3aaWbaaeqabaGaamiAaaaa aeqaaOGaaGypaiabfU5amnaaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaaiIcacq aH4oqCcaaIPaGaaGikaiaadwfadaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaI SaGaeuiQdK1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGykamaaBaaaleaacq aHwpGDdaahaaqabeaacaWGObaaaaqabaGccaaMf8UaeyiaIiIaaGjc VlaayIW7cqqHOoqwdaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccqGHiiIZcaWGib Waa0baaSqaaiaadUeaaeaacaaIXaGaaGilaiabeI7aXbaakiaaiIca cqaHwpGDdaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaGaaGilaaaaaaa@6534@  (12)

осуществляется на пространстве H K 1,θ ( ϖ h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaDaaaleaacaWGlbaabaGaaGymaiaaiY cacqaH4oqCaaGccaaIOaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGa aGykaaaa@3AFB@  функций U h H 1 ( ϖ h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyvamaaCaaaleqabaGaamiAaaaakiabgIGiol aadIeadaahaaWcbeqaaiaaigdaaaGccaaIOaGaeqO1dy3aaWbaaSqa beaacaWGObaaaOGaaGykaaaa@3B41@ , подчиненных условию Дирихле (11) D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadseaaeqaaaaa@3293@  в случае K=D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4saiaai2dacaWGebaaaa@33FE@  и первому условию квазипериодичности (10) при K=N,D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4saiaai2dacaWGobGaaGilaiaadseaaaa@3587@ . По-прежнему задаче (12) ставится в соответствие положительный самосопряженный оператор A K h (θ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyqamaaDaaaleaacaWGlbaabaGaamiAaaaaki aaiIcacqaH4oqCcaaIPaaaaa@3773@  в L 2 ( ϖ h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamitamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaiIcacq aHwpGDdaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaaaaa@37C4@ , однако по причине компактности вложения H 1 ( ϖ h ) L 2 ( ϖ h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaCaaaleqabaGaaGymaaaakiaaiIcacq aHwpGDdaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaGaeyOGIWSaamitamaa CaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaiIcacqaHwpGDdaahaaWcbeqaaiaadI gaaaGccaaIPaaaaa@3FE1@  (область ϖ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3491@  ограничена) теоремы 10.1.5 и 10.2.1 из [5] гарантируют, что спектр оператора A K h (θ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyqamaaDaaaleaacaWGlbaabaGaamiAaaaaki aaiIcacqaH4oqCcaaIPaaaaa@3773@  оказывается дискретным и образует последовательность (8) нормальных собственных значений задачи (12) или (9) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aqatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2CaerbuLwBLn hiov2DGi1BTfMBaeXatLxBI9gBaerbd9wDYLwzYbItLDharqqtubsr 4rNCHbGeaGqiVu0Je9sqqrpepC0xbbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9 vqaqpepm0xbba9pwe9Q8fs0=yqaqpepae9pg0FirpepeKkFr0xfr=x fr=xb9adbaqaaeGaciGaaiaabeqaamaabaabaaGcbaacbaqcLbvaqa aaaaaaaaWdbiaa=nbiaaa@3794@ (10). Более того, функции

[π,π]θ Λ Kj h (θ),j, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4waiabgkHiTiabec8aWjaaiYcacqaHapaCca aIDbGaeyydICIaeqiUdeNaaGjcVlaayIW7cqWIMgsycaaMi8UaaGjc VlabfU5amnaaDaaaleaacaWGlbGaamOAaaqaaiaadIgaaaGccaaIOa GaeqiUdeNaaGykaiaaiYcacaaMf8UaamOAaiabgIGioprr1ngBPrwt HrhAYaqeguuDJXwAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xfH4KaaGilaaaa@5AA7@

непрерывны и 2p-периодичны (см. [10, 11]), а значит, в самом деле B Kj h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaam4saiaadQgaaeaacaWGObaaaaaa @3F14@  — компактные связные множества на замкнутой положительной полуоси + ¯ =[0,+) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaa0aaaeaatuuDJXwAK1uy0HMmaeHbfv3ySLgzG0 uy0HgiuD3BaGabaiab=1risnaaBaaaleaacqGHRaWkaeqaaaaakiaa i2dacaaIBbGaaGimaiaaiYcacqGHRaWkcqGHEisPcaaIPaaaaa@43A0@ . Наконец,

 ΛD1hθΛD1hèΛN1hθΛN1h при θπ,πθ=0. (13)

Собственные функции подчиним условиям ортогональности и нормировки

  ( U Kp h , U Kq h ) ϖ h = δ p,q ,p,q, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaaiIcacaWGvbWaa0baaSqaai aadUeacaWGWbaabaGaamiAaaaakiaaiYcacaWGvbWaa0baaSqaaiaa dUeacaWGXbaabaGaamiAaaaakiaaiMcadaWgaaWcbaGaeqO1dy3aaW baaeqabaGaamiAaaaaaeqaaOGaaGypaiabes7aKnaaBaaaleaacaWG WbGaaGilaiaadghaaeqaaOGaaGilaiaaywW7caWGWbGaaGilaiaadg hacqGHiiIZtuuDJXwAK1uy0HMmaeHbfv3ySLgzG0uy0HgiuD3BaGab aiab=vriojaaiYcaaaaaaa@5576@  (14)

где δ p,q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiTdq2aaSbaaSqaaiaadchacaaISaGaamyCaa qabaaaaa@3610@  — символ Кронекера.

Посредством асимптотического анализа собственных пар { Λ Kp h (θ); U Kp h (;θ)} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4EaiabfU5amnaaDaaaleaacaWGlbGaamiCaa qaaiaadIgaaaGccaaIOaGaeqiUdeNaaGykaiaaiUdacaWGvbWaa0ba aSqaaiaadUeacaWGWbaabaGaamiAaaaakiaaiIcacqGHflY1caaI7a GaeqiUdeNaaGykaiaai2haaaa@45D5@  задачи (9),(10) K MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadUeaaeqaaaaa@329A@  в тонкой сингулярной области (см. [12, гл. 15, 16; 13; 14 и др.]) найдены геометрические характеристики (положение и размеры) спектральных сегментов (7) и условия раскрытия лакун между соседними сегментами B Kj h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaam4saiaadQgaaeaacaWGObaaaaaa @3F14@  и B Kj+1 h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaam4saiaadQgacqGHRaWkcaaIXaaa baGaamiAaaaaaaa@40B1@ , т.е. непустоты интервала

  G Kj h =( max θ[π,π] Λ Kj h (θ), min θ[π,π] Λ Kj+1 h (θ)) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaamrr1ngBPrwtHrhAXaqeguuDJX wAKbstHrhAG8KBLbaceaGae8NbXF0aa0baaSqaaiaadUeacaWGQbaa baGaamiAaaaakiaai2dacaaIOaWaaybuaeqaleaacqaH4oqCcqGHii IZcaaIBbGaeyOeI0IaeqiWdaNaaGilaiabec8aWjaai2faaeqakeaa ciGGTbGaaiyyaiaacIhaaaGaeu4MdW0aa0baaSqaaiaadUeacaWGQb aabaGaamiAaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaaGilamaawafabeWc baGaeqiUdeNaeyicI4SaaG4waiabgkHiTiabec8aWjaaiYcacqaHap aCcaaIDbaabeGcbaGaciyBaiaacMgacaGGUbaaaiabfU5amnaaDaaa leaacaWGlbGaamOAaiabgUcaRiaaigdaaeaacaWGObaaaOGaaGikai abeI7aXjaaiMcacaaIPaaaaaaa@6E31@ .  (15)

Асимптотическое строение спектров задач Дирихле и Неймана разнится существенно. Так, в силу формул (13) спектр S N h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFse=udaqhaaWcbaGaamOtaaqaaiaadIgaaaaaaa@3EEF@  примыкает к началу координат, но, как станет понятно далее, спектр S D h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFse=udaqhaaWcbaGaamiraaqaaiaadIgaaaaaaa@3EE5@  удален на большое расстояние O( h 2 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4taiaaiIcacaWGObWaaWbaaSqabeaacqGHsi slcaaIYaaaaOGaaGykaaaa@36A4@  от точки Λ=0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4MdWKaaGypaiaaicdaaaa@3494@ . В спектре задачи (3), (4) N MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaad6eaaeqaaaaa@329D@  спектральные сегменты имеют длину O(1) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4taiaaiIcacaaIXaGaaGykaaaa@3492@  и между ними могут быть раскрыты лакуны шириной O(h) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4taiaaiIcacaWGObGaaGykaaaa@34C4@  (теорема 1). Спектральные сегменты B Dj h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgaaeaacaWGObaaaaaa @3F0D@ , наоборот, обладают бесконечно малыми при h+0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiabgkziUkabgUcaRiaaicdaaaa@3614@  длинами: порядка e δ j /h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyzamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaeqiTdq2aaS baaeaacaWGQbaabeaacaaIVaGaamiAaaaaaaa@37FD@  в среднечастотном диапазоне и порядка h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaaaa@328B@  в высокочастотном. Соответственно ширина лакун (15) в спектре задачи Дирихле (3), (11) D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadseaaeqaaaaa@3293@  составляет O( h 2 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4taiaaiIcacaWGObWaaWbaaSqabeaacqGHsi slcaaIYaaaaOGaaGykaaaa@36A4@  и O(1) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4taiaaiIcacaaIXaGaaGykaaaa@3492@  (теорема 2). Впрочем, в обоих случаях бывают исключения — некоторые лакуны закрываются или приобретают меньшие по порядку размеры.

Первостепенное значение в проведенном спектральном анализе приобретает явление пограничного слоя, описываемое задачами Неймана и Дирихле в бесконечной области Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@ на фиг. 1a (см. разд. 2 и разд. 4). В случае краевого условия Неймана дискретный спектр пуст, непрерывный — замкнутая положительная полуось и реализуется правильный пороговый резонанс кратности 1, однако в случае условий Дирихле известны примеры волноводов с непустым дискретным спектром и пороговыми резонансами разных качеств. Далее вскрыты три механизма раскрытия лакун, представленных в разд. 3 и разд. 5 с различной степенью детализации.

Механизм, наиболее сложный как в части формальных асимптотических конструкций, использующих разномасштабные разложения, так и в части их оправдания, требующего рассмотрения нескольких зон изменения переменной Флоке, представлен в разд. 3 на примере задачи Неймана (см. также п. 5, 3°, по поводу задачи Дирихле). Он позволяет изучить образование узких лакун вследствие распадения узлов ферм дисперсионных кривых, т.е., в частности, анализирует иррегулярные возмущения спектральных сегментов. Второй и третий механизмы целиком относятся к задаче Дирихле (см.п. 5, 1° и п. 5, 2°) и имеют дело с обратным, но регуляризованным процессом “схлопывания” спектрального сегмента в точку при h+0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiabgkziUkabgUcaRiaaicdaaaa@3614@ . Подобные эффекты возникают при наличии дискретного спектра или отсутствии правильного порогового резонанса в спектральной задаче Дирихле для оператора Лапласа в бесконечном волноводе Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@ , причем исчезающе малые сегменты чередуются с широкими лакунами. Следует признаться, что последствия возникновения пороговых резонансов (см. разд. 4 и п. 5, 3°) не исследованы досконально потому, что, с одной стороны, гипотетически их проявления весьма разнообразны, но с другой стороны, во многих случаях до сих пор неизвестны конкретные формы, для которых те или иные возможности реализуются в геометрически просто устроенных квантовых волноводах. Вместе с тем автор вполне уверен, что акустическим и квантовым волноводам присущи именно описанные три механизма раскрытия спектральных лакун при сингулярных периодических возмущениях их изначально цилиндрической формы.

2. Пограничный слой в задаче Неймана

Разрешимость и свойства решений задачи в волноводе Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@  (фиг. 1a)

  Δw(ξ)=f(ξ),ξΞ, ν w(ξ)=0,ξΞ, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabgkHiTiabfs5aejaadEhaca aIOaGaeqOVdGNaaGykaiaai2dacaWGMbGaaGikaiabe67a4jaaiMca caaISaGaaGzbVlabe67a4jabgIGiolabf65ayjaaiYcacaaMf8Uaey OaIy7aaSbaaSqaaiabe27aUbqabaGccaWG3bGaaGikaiabe67a4jaa iMcacaaI9aGaaGimaiaaiYcacaaMf8UaeqOVdGNaeyicI4SaeyOaIy RaeuONdGLaaGilaaaaaaa@5871@  (16)

изучены целиком (см. [9, гл. 5; 15; 2] по поводу общих формально самосопряженных эллиптических краевых задач и переложение результатов для оператора Лапласа, например, в [16]). Поэтому ограничимся перечислением специальных решений при f=0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOzaiaai2dacaaIWaaaaa@340A@  и f=1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOzaiaai2dacaaIXaaaaa@340B@ , востребованных в следующем разделе при построении асимптотик.

Пространство решений однородной ( f=0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOzaiaai2dacaaIWaaaaa@340A@  ) задачи (16) с полиномиальным ростом на бесконечности имеет размерность 2 (по числу выходов области Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@  на бесконечность) и натянуто на функции w 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIWaaabeaaaaa@3380@  и w 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@3381@ : постоянную w 0 =1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIWaaabeaakiaai2daca aIXaaaaa@350C@  и заданную своим разложением на бесконечности

  w 1 (ξ)= w ˜ 1 (ξ)+ ± χ R ± ( ξ d )( ξ d |ω| ± m Ξ ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadEhadaWgaaWcbaGaaGymaa qabaGccaaIOaGaeqOVdGNaaGykaiaai2dadaaiaaqaaiaadEhaaiaa woWaamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGaey 4kaSYaaabuaeqaleaacqGHXcqSaeqaniabggHiLdGccqaHhpWydaqh aaWcbaGaamOuaaqaaiabgglaXcaakiaaiIcacqaH+oaEdaWgaaWcba GaamizaaqabaGccaaIPaGaaGikamaalaaabaGaeqOVdG3aaSbaaSqa aiaadsgaaeqaaaGcbaGaaGiFaiabeM8a3jaaiYhaaaGaeyySaeRaam yBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaGykaiaai6caaaaaaa@58D6@  (17)

Здесь w ˜ 1 H 1 (Ξ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaacaaeaacaWG3baacaGLdmaadaWgaaWcbaGaaG ymaaqabaGccqGHiiIZcaWGibWaaWbaaSqabeaacaaIXaaaaOGaaGik aiabf65ayjaaiMcaaaa@3A79@  — остаток, затухающий при ξ d ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaeyOKH4 QaeyySaeRaeyOhIukaaa@39CC@  с экспоненциальной скоростью, через |ω| MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiabeM8a3jaaiYhaaaa@3577@  обозначена ( d1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamizaiabgkHiTiaaigdaaaa@342F@  )-мерная площадь сечения ω цилиндра Ω, χ R ± C c () MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeq4Xdm2aa0baaSqaaiaadkfaaeaacqGHXcqSaa GccqGHiiIZcaWGdbWaa0baaSqaaiaadogaaeaacqGHEisPaaGccaaI OaWefv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiqaacqWFDe IucaaIPaaaaa@4749@  — срезающая функция,

  χ R ± ( ξ d )=1ïðè± ξ d >2R,  χ R ± ( ξ d )=0ïðè± ξ d <R, 0 χ R ± 1, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabeE8aJnaaDaaaleaacaWGsb aabaGaeyySaelaaOGaaGikaiabe67a4naaBaaaleaacaWGKbaabeaa kiaaiMcacaaI9aGaaGymaiaayIW7caaMi8UaaGjcVlaaysW7caWGVd Gaami8aiaadIoacaaMi8UaaGjcVlaayIW7cqGHXcqScqaH+oaEdaWg aaWcbaGaamizaaqabaGccaaI+aGaaGOmaiaadkfacaaISaGaaeiiai abeE8aJnaaDaaaleaacaWGsbaabaGaeyySaelaaOGaaGikaiabe67a 4naaBaaaleaacaWGKbaabeaakiaaiMcacaaI9aGaaGimaiaayIW7ca aMi8UaaGjcVlaaysW7caWGVdGaami8aiaadIoacaaMi8UaaGjcVlaa yIW7cqGHXcqScqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccaaI8aGaam OuaiaaiYcacaqGGaGaaGimamrr1ngBPrwtHrhAYaqeguuDJXwAKbst HrhAGq1DVbaceaGae8xFQqOaeq4Xdm2aa0baaSqaaiaadkfaaeaacq GHXcqSaaGccqWF9PcHcaaIXaGaaGilaaaaaaa@895C@  (18)

а m Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaaaa@3440@  — некоторая величина, зависящая от формы области Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@  в целом и являющаяся аналогом таких классических интегральных характеристик множеств в гармоническом анализе, как емкость и тензоры виртуальной массы и поляризации (см., например, [17]).

Решение задачи (16) при f=1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOzaiaai2dacaaIXaaaaa@340B@  обладает квадратичным ростом на бесконечности и представимо в виде

  W(ξ)= W ˜ (ξ) 1 2 ξ d 2 + ± χ R ± ( ξ d )(± M Ξ ξ d |ω| ± m Ξ ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadEfacaaIOaGaeqOVdGNaaG ykaiaai2dadaaiaaqaaiaadEfaaiaawoWaaiaaiIcacqaH+oaEcaaI PaGaeyOeI0YaaSaaaeaacaaIXaaabaGaaGOmaaaacqaH+oaEdaqhaa WcbaGaamizaaqaaiaaikdaaaGccqGHRaWkdaaeqbqabSqaaiabggla Xcqab0GaeyyeIuoakiabeE8aJnaaDaaaleaacaWGsbaabaGaeyySae laaOGaaGikaiabe67a4naaBaaaleaacaWGKbaabeaakiaaiMcacaaI OaGaeyySaeRaamytamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOWaaSaaaeaacq aH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaaakeaacaaI8bGaeqyYdCNaaGiF aaaacqGHXcqScaWHTbWaaSbaaSqaaiabf65aybqabaGccaaIPaGaaG ilaaaaaaa@6143@ (19)

где W ˜ H 1 (Ξ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaacaaeaacaWGxbaacaGLdmaacqGHiiIZcaWGib WaaWbaaSqabeaacaaIXaaaaOGaaGikaiabf65ayjaaiMcaaaa@3968@  — затухающий остаток, M Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamytamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaaaa@3420@  — еще одна характеристика области Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@ , уже чисто геометрическая (см. предложение 1), а постоянная m Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaCyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaaaa@3444@  далее востребована не будет.

Поясним строение неубывающих членов в формулах (17) и (19). Во-первых, одинаковые множители |ω | 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiabeM8a3jaaiYhadaahaaWcbeqaaiabgk HiTiaaigdaaaaaaa@374C@  при мономе ξ d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaaaa@3476@  нужны для обращения в нуль потока гармонической функции w 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@3381@  на бесконечность (сумма интегралов по сечениям w от производных ± w 1 / ξ d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyySaeRaeyOaIyRaam4DamaaBaaaleaacaaIXa aabeaakiaai+cacqGHciITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaaa aa@3BD6@  при ± ξ d >R MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyySaeRaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaO GaaGOpaiaadkfaaaa@380D@  ). Во-вторых, метод Фурье предопределяет при ± ξ d >R MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyySaeRaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaO GaaGOpaiaadkfaaaa@380D@  у решения w 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@3381@  линейные составляющие |ω | 1 ξ d m ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiabeM8a3jaaiYhadaahaaWcbeqaaiabgk HiTiaaigdaaaGccqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccqGHsisl caWGTbWaaSbaaSqaaiabgglaXcqabaaaaa@3E31@  с какими-то m ± , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyBamaaBaaaleaacqGHXcqSaeqaaOGaaiilaa aa@3564@  однако добавление к нему постоянной w 0 ( m + + m )/2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIWaaabeaakiaaiIcaca WGTbWaaSbaaSqaaiabgUcaRaqabaGccqGHRaWkcaWGTbWaaSbaaSqa aiabgkHiTaqabaGccaaIPaGaaG4laiaaikdaaaa@3B65@  позволяет добиться представления (17) с общим коэффициентом m 0 =( m m + )/2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyBamaaBaaaleaacaaIWaaabeaakiaai2daca aIOaGaamyBamaaBaaaleaacqGHsislaeqaaOGaeyOeI0IaamyBamaa BaaaleaacqGHRaWkaeqaaOGaaGykaiaai+cacaaIYaaaaa@3C2D@ . Наконец, в разложении какого-либо решения задачи (16) с правой частью f=1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOzaiaai2dacaaIXaaaaa@340B@  появляются квадратные трехчлены 1 2 ξ d 2 + a ± 1 ξ d + a ± 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOeI0YaaSaaaeaacaaIXaaabaGaaGOmaaaacq aH+oaEdaqhaaWcbaGaamizaaqaaiaaikdaaaGccqGHRaWkcaWGHbWa a0baaSqaaiabgglaXcqaaiaaigdaaaGccqaH+oaEdaWgaaWcbaGaam izaaqabaGccqGHRaWkcaWGHbWaa0baaSqaaiabgglaXcqaaiaaicda aaaaaa@43D8@  с некоторыми множителями a ± q , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyyamaaDaaaleaacqGHXcqSaeaacaWGXbaaaO Gaaiilaaaa@364F@  но присоединение к ним линейной комбинации c 0 w 0 + c 1 w 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4yamaaBaaaleaacaaIWaaabeaakiaadEhada WgaaWcbaGaaGimaaqabaGccqGHRaWkcaWGJbWaaSbaaSqaaiaaigda aeqaaOGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@3A00@  с подходящими коэффициентами c q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4yamaaBaaaleaacaWGXbaabeaaaaa@33A8@  придает функции W MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4vaaaa@327A@  вид (19). Подчеркнем, что предложенный выбор поведения при ξ d ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaeyOKH4 QaeyySaeRaeyOhIukaaa@39CC@  фиксирует единственным образом решения w 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@3381@  и W, а значит, и характеристики m Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaaaa@3440@  и M Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamytamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaaaa@3420@  волновода X, которые играют особую роль в асимптотическом анализе спектра задачи (3), (4). Обсудим свойства этих характеристик.

Следующие две формулы проверены в [16] для волноводов более общего строения, однако ввиду их важности и для удобства читателя приведем сжатые доказательства. Обозначим через ± R ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyySaeRaamOuamaaBaaaleaacqGHXcqSaeqaaa aa@367D@  минимальные величины, при которых (ср. фиг. 2)

  {ξΞ: ξ d [ R , R + ]}= ={ξΩ: ξ d [ R , R + ]}= =ω× (, R )( R + ,+) . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaaG4Eaiabe67a4jabgI Giolabf65ayjaaiQdacaaMi8UaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqa aOGafyicI4SbaybacaaIBbGaeyOeI0IaamOuamaaBaaaleaacqGHsi slaeqaaOGaaGilaiaadkfadaWgaaWcbaGaey4kaScabeaakiaai2fa caaI9bGaaGypaaqaaiabg2da9iaaiUhacqaH+oaEcqGHiiIZcqqHPo WvcaaI6aGaaGjcVlabe67a4naaBaaaleaacaWGKbaabeaakiqbgIGi oBaawaGaaG4waiabgkHiTiaadkfadaWgaaWcbaGaeyOeI0cabeaaki aaiYcacaWGsbWaaSbaaSqaaiabgUcaRaqabaGccaaIDbGaaGyFaiaa i2daaeaacqGH9aqpcqaHjpWDcqGHxdaTdaqadaqaaiaaiIcacqGHsi slcqGHEisPcaaISaGaeyOeI0IaamOuamaaBaaaleaacqGHsislaeqa aOGaaGykaiabgQIiilaaiIcacaWGsbWaaSbaaSqaaiabgUcaRaqaba GccaaISaGaey4kaSIaeyOhIuQaaGykaaGaayjkaiaawMcaaiaai6ca aaaaaaa@74E6@  (20

 

Фиг. 2. Цилиндры с утончением (a) и утолщением (б). Возмущение полосы при сохранении площади резонатора, отсеченного штрихпунктирными линиями (в).

 

Множество Θ={ξΞ: ξ d ( R , R + )} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMdeLaaGypaiaaiUhacqaH+oaEcqGHiiIZcq qHEoawcaaI6aGaaGjcVlabe67a4naaBaaaleaacaWGKbaabeaakiab gIGiolaaiIcacqGHsislcaWGsbWaaSbaaSqaaiabgkHiTaqabaGcca aISaGaamOuamaaBaaaleaacqGHRaWkaeqaaOGaaGykaiaai2haaaa@485F@  называем резонатором волновода Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@ ; |Θ| MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiabfI5arjaaiYhaaaa@3521@  — его d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamizaaaa@3287@  -мерный объем. Остальная часть (20) — два полубесконечных цилиндрических рукава Ω ± ={ξΩ:± ξ d >± R ± } MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuyQdC1aaWbaaSqabeaacqGHXcqSaaGccaaI9a GaaG4Eaiabe67a4jabgIGiolabfM6axjaaiQdacaaMi8UaeyySaeRa eqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaaGOpaiabgglaXkaadkfada WgaaWcbaGaeyySaelabeaakiaai2haaaa@49CF@ . Соответственно мелкий узел Θ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMde1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@342F@  тонкой области ϖ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3491@  получается сжатием множества Θ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMdefaaa@3315@  в h 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaaGymaaaaaa a@3460@  раз.

Предложение 1. Верны соотношения

  2 m Ξ >( R + + R )|ω | 1 , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaaikdacaWGTbWaaSbaaSqaai abf65aybqabaGccaaI+aGaeyOeI0IaaGikaiaadkfadaWgaaWcbaGa ey4kaScabeaakiabgUcaRiaadkfadaWgaaWcbaGaeyOeI0cabeaaki aaiMcacaaI8bGaeqyYdCNaaGiFamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaaGym aaaakiaaiYcaaaaaaa@4364@  (21)

  2 M Ξ =|Θ|( R + + R )|ω|. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaaikdacaWGnbWaaSbaaSqaai abf65aybqabaGccaaI9aGaaGiFaiabfI5arjaaiYhacqGHsislcaaI OaGaamOuamaaBaaaleaacqGHRaWkaeqaaOGaey4kaSIaamOuamaaBa aaleaacqGHsislaeqaaOGaaGykaiaaiYhacqaHjpWDcaaI8bGaaGOl aaaaaaa@44E9@  (22)

Доказательство. Применим формулу интегрирования по частям в длинном ( T+ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamivaiabgkziUkabgUcaRiabg6HiLcaa@36B7@  ) усеченном волноводе Ξ T ={ξΞ:| ξ d |<T} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdG1aaSbaaSqaaiaadsfaaeqaaOGaaGypai aaiUhacqaH+oaEcqGHiiIZcqqHEoawcaaI6aGaaGjcVlaaiYhacqaH +oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccaaI8bGaaGipaiaadsfacaaI9b aaaa@44B1@ :

|Θ|+(2T R + R )|ω|=| Ξ T |= Ξ T Δ ξ W(ξ)dξ= ± ± ω W ξ d ( ξ ,±T)d ξ =2(T|ω|+ M Ξ )+o(1). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiabfI5arjaaiYhacqGHRaWkcaaIOaGaaG OmaiaadsfacqGHsislcaWGsbWaaSbaaSqaaiabgUcaRaqabaGccqGH sislcaWGsbWaaSbaaSqaaiabgkHiTaqabaGccaaIPaGaaGiFaiabeM 8a3jaaiYhacaaI9aGaaGiFaiabf65aynaaBaaaleaacaWGubaabeaa kiaaiYhacaaI9aGaeyOeI0Yaa8quaeqaleaacqqHEoawdaWgaaqaai aadsfaaeqaaaqab0Gaey4kIipakiabfs5aenaaBaaaleaacqaH+oaE aeqaaOGaam4vaiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGaamizaiabe67a4jaai2 dadaaeqbqabSqaaiabgglaXcqab0GaeyyeIuoakiabgglaXoaapefa beWcbaGaeqyYdChabeqdcqGHRiI8aOWaaSaaaeaacqGHciITcaWGxb aabaGaeyOaIyRaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaaaakiaaiIca cuaH+oaEgaqbaiaaiYcacqGHXcqScaWGubGaaGykaiaadsgacuaH+o aEgaqbaiaai2dacaaIYaGaaGikaiaadsfacaaI8bGaeqyYdCNaaGiF aiabgUcaRiaad2eadaWgaaWcbaGaeuONdGfabeaakiaaiMcacqGHRa WkcaWGVbGaaGikaiaaigdacaaIPaGaaGOlaaaa@8341@

Отсюда вытекает соотношение (22). Теперь введем непрерывную функцию w # MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIJaaabeaaaaa@3373@ , совпадающую с w 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@3381@  на Q, но равную w 1 (ξ)|ω | 1 ( ξ d R ± ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaaiIcacq aH+oaEcaaIPaGaeyOeI0IaaGiFaiabeM8a3jaaiYhadaahaaWcbeqa aiabgkHiTiaaigdaaaGccaaIOaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaae qaaOGaeS4eI0MaamOuamaaBaaaleaacqGHXcqSaeqaaOGaaGykaaaa @45CD@  на Ω ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuyQdC1aaWbaaSqabeaacqGHXcqSaaaaaa@3547@ . Она сохраняет гармоничность внутри Q и Ω ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuyQdC1aaWbaaSqabeaacqGHXcqSaaaaaa@3547@ , а также обладает конечным интегралом Дирихле на этих множествах, поскольку стабилизируется при ξ d ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaeyOKH4 QaeyySaeRaeyOhIukaaa@39CC@  к постоянным ±( m Ξ +|ω | 1 R ± ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyySaeRaaGikaiaad2gadaWgaaWcbaGaeuONdG fabeaakiabgUcaRiaaiYhacqaHjpWDcaaI8bWaaWbaaSqabeaacqGH sislcaaIXaaaaOGaamOuamaaBaaaleaacqGHXcqSaeqaaOGaaGykaa aa@4132@ . Вместе с тем у ее производной появились скачки

[ w # ξ d ] ± ( ξ ):= w # ξ d ( ξ ,± R ± ±0) w # ξ d ( ξ ,± R ± 0)= 1 |ω| MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4wamaalaaabaGaeyOaIyRaam4DamaaBaaale aacaaIJaaabeaaaOqaaiabgkGi2kabe67a4naaBaaaleaacaWGKbaa beaaaaGccaaIDbWaaSbaaSqaaiabgglaXcqabaGccaaIOaGafqOVdG NbauaacaaIPaGaaeOoaiaab2dadaWcaaqaaiabgkGi2kaadEhadaWg aaWcbaGaaG4iaaqabaaakeaacqGHciITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGaam izaaqabaaaaOGaaGikaiqbe67a4zaafaGaaGilaiabgglaXkaadkfa daWgaaWcbaGaeyySaelabeaakiabgglaXkaaicdacaaIPaGaeyOeI0 YaaSaaaeaacqGHciITcaWG3bWaaSbaaSqaaiaaiocaaeqaaaGcbaGa eyOaIyRaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaaaakiaaiIcacuaH+o aEgaqbaiaaiYcacqGHXcqScaWGsbWaaSbaaSqaaiabgglaXcqabaGc cqWItisBcaaIWaGaaGykaiaai2dacqGHsisldaWcaaqaaiaaigdaae aacaaI8bGaeqyYdCNaaGiFaaaaaaa@6E96@

на сечениях ω(± R ± ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyYdCNaaGikaiabgglaXkaadkfadaWgaaWcba GaeyySaelabeaakiaaiMcaaaa@39B9@ . Таким образом, формулы Грина показывают, что

0< ξ w # ; L 2 (Ξ) 2 = ± ω w # ( ξ ,± R ± ) w # ξ d ± ( ξ )d ξ = = ± ω ( w 1 ( ξ ,± R ± )[ w # ξ d ]( ξ ,± R ± )[ w # ]( ξ ,± R ± ) w 1 ξ d ( ξ ,± R ± ))d ξ = = lim T+ ± ω ( w 1 ( ξ ,±T) w # ξ d ( ξ ,±T) w # ( ξ ,±T) w 1 ξ d ( ξ ,±T))d ξ =2 m Ξ + R + + R |ω| . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOabaiqabaGaaGimai aaiYdaiqaacqWFLicucqGHhis0daWgaaWcbaGaeqOVdGhabeaakiaa dEhadaWgaaWcbaGaaG4iaaqabaGccaaI7aGaamitamaaCaaaleqaba GaaGOmaaaakiaaiIcacqqHEoawcaaIPaGae8xjIa1aaWbaaSqabeaa caaIYaaaaOGaaGypamaaqafabeWcbaGaeyySaelabeqdcqGHris5aO GaeS4eI02aa8quaeqaleaacqaHjpWDaeqaniabgUIiYdGccaWG3bWa aSbaaSqaaiaaiocaaeqaaOGaaGikaiqbe67a4zaafaGaaGilaiabgg laXkaadkfadaWgaaWcbaGaeyySaelabeaakiaaiMcadaWadaqaamaa laaabaGaeyOaIyRaam4DamaaBaaaleaacaaIJaaabeaaaOqaaiabgk Gi2kabe67a4naaBaaaleaacaWGKbaabeaaaaaakiaawUfacaGLDbaa daWgaaWcbaGaeyySaelabeaakiaaiIcacuaH+oaEgaqbaiaaiMcaca WGKbGafqOVdGNbauaacqGH9aqpaeaacqGH9aqpdaaeqbqabSqaaiab gglaXcqab0GaeyyeIuoakiabloHiTnaapefabeWcbaGaeqyYdChabe qdcqGHRiI8aOGaaGikaiaadEhadaWgaaWcbaGaaGymaaqabaGccaaI OaGafqOVdGNbauaacaaISaGaeyySaeRaamOuamaaBaaaleaacqGHXc qSaeqaaOGaaGykaiaaiUfadaWcaaqaaiabgkGi2kaadEhadaWgaaWc baGaaG4iaaqabaaakeaacqGHciITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaa qabaaaaOGaaGyxaiaaiIcacuaH+oaEgaqbaiaaiYcacqGHXcqScaWG sbWaaSbaaSqaaiabgglaXcqabaGccaaIPaGaeyOeI0IaaG4waiaadE hadaWgaaWcbaGaaG4iaaqabaGccaaIDbGaaGikaiqbe67a4zaafaGa aGilaiabgglaXkaadkfadaWgaaWcbaGaeyySaelabeaakiaaiMcada WcaaqaaiabgkGi2kaadEhadaWgaaWcbaGaaGymaaqabaaakeaacqGH ciITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaaaaOGaaGikaiqbe67a4z aafaGaaGilaiabgglaXkaadkfadaWgaaWcbaGaeyySaelabeaakiaa iMcacaaIPaGaamizaiqbe67a4zaafaGaeyypa0dabaGaeyypa0Zaay buaeqaleaacaWGubGaey4kaSIaeyOhIukabeGcbaGaciiBaiaacMga caGGTbaaamaaqafabeWcbaGaeyySaelabeqdcqGHris5aOGaeS4eI0 2aa8quaeqaleaacqaHjpWDaeqaniabgUIiYdGccaaIOaGaam4Damaa BaaaleaacaaIXaaabeaakiaaiIcacuaH+oaEgaqbaiaaiYcacqGHXc qScaWGubGaaGykamaalaaabaGaeyOaIyRaam4DamaaBaaaleaacaaI JaaabeaaaOqaaiabgkGi2kabe67a4naaBaaaleaacaWGKbaabeaaaa GccaaIOaGafqOVdGNbauaacaaISaGaeyySaeRaamivaiaaiMcacqGH sislcaWG3bWaaSbaaSqaaiaaiocaaeqaaOGaaGikaiqbe67a4zaafa GaaGilaiabgglaXkaadsfacaaIPaWaaSaaaeaacqGHciITcaWG3bWa aSbaaSqaaiaaigdaaeqaaaGcbaGaeyOaIyRaeqOVdG3aaSbaaSqaai aadsgaaeqaaaaakiaaiIcacuaH+oaEgaqbaiaaiYcacqGHXcqScaWG ubGaaGykaiaaiMcacaWGKbGafqOVdGNbauaacaaI9aGaaGOmaiaad2 gadaWgaaWcbaGaeuONdGfabeaakiabgUcaRmaalaaabaGaamOuamaa BaaaleaacqGHRaWkaeqaaOGaey4kaSIaamOuamaaBaaaleaacqGHsi slaeqaaaGcbaGaaGiFaiabeM8a3jaaiYhaaaGaaGOlaaaaaa@0C79@

Неравенство (21) также доказано.

Формула (22) позволяет легко вычислить величину M Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamytamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaaaa@3420@ , но формула (21) дает мало информации о величине m Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaaaa@3440@ . Обсудим специфические волноводы, изображенные на фиг. 2a и б.

(i) Сужение участка волновода: ΞΩ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGLaeyOGIWSaeuyQdCfaaa@36AC@  (фиг. 2a). Пусть ϒ=Ω\ Ξ ¯ = MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuO0deQaaGypaiabfM6axjaacYfadaqdaaqaai abf65aybaaceaI9aGbaybacqGHfiIXaaa@3AC6@  и Σ=ϒ\ΩΞ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4OdmLaaGypaiabgkGi2kabfk9aHkaacYfacq GHciITcqqHPoWvcqGHckcZcqGHciITcqqHEoawaaa@400A@ . Заметим, что M Ξ = 1 2 |ϒ| MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamytamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaGypai abgkHiTmaalaaabaGaaGymaaqaaiaaikdaaaGaaGiFaiabfk9aHkaa iYhaaaa@3B72@  в силу равенства (22). Введем функцию

  w ^ 1 (ξ)= w 1 (ξ)|ω | 1 ξ d . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaamaaHaaabaGaam4DaaGaayPada WaaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaGikaiabe67a4jaaiMcacaaI9aGa am4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGaey OeI0IaaGiFaiabeM8a3jaaiYhadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiaaigda aaGccqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccaaIUaaaaaaa@479B@  (23)

Имеем

  I:= 1 |ω| Σ w 1 (ξ) ν ξ d d s ξ = 1 |ω | 2 Σ ξ d ν ξ d d s ξ 1 |ω| Σ w ^ 1 (ξ) ν w ^ 1 (ξ)d s ξ = = |ϒ| |ω | 2 ξ w ^ 1 ; L 2 (Ξ) 2 <0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaamysaiaacQdacqGH9a qpdaWcaaqaaiaaigdaaeaacaGG8bGaeqyYdCNaaiiFaaaadaWdrbqa bSqaaiabfo6atbqab0Gaey4kIipakiaadEhadaWgaaWcbaGaaGymaa qabaGccaGGOaGaeqOVdGNaaiykaiabgkGi2oaaBaaaleaacqaH9oGB aeqaaOGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaamizaiaadohada WgaaWcbaGaeqOVdGhabeaakiabg2da9maalaaabaGaaGymaaqaaiaa cYhacqaHjpWDcaGG8bWaaWbaaSqabeaacaaIYaaaaaaakmaapefabe WcbaGaeu4OdmfabeqdcqGHRiI8aOGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsga aeqaaOGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiabe27aUbqabaGccqaH+oaEdaWgaa WcbaGaamizaaqabaGccaWGKbGaam4CamaaBaaaleaacqaH+oaEaeqa aOGaeyOeI0IaaGjbVpaalaaabaGaaGymaaqaaiaacYhacqaHjpWDca GG8baaamaapefabeWcbaGaeu4OdmfabeqdcqGHRiI8aOWaaecaaeaa caWG3baacaGLcmaadaWgaaWcbaGaaGymaaqabaGccaGGOaGaeqOVdG NaaiykaiabgkGi2oaaBaaaleaacqaH9oGBaeqaaOWaaecaaeaacaWG 3baacaGLcmaadaWgaaWcbaGaaGymaaqabaGccaGGOaGaeqOVdGNaai ykaiaadsgacaWGZbWaaSbaaSqaaiabe67a4bqabaGccqGH9aqpaeaa cqGH9aqpcqGHsisldaWcaaqaaiaacYhacqqHspqOcaGG8baabaGaai iFaiabeM8a3jaacYhadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaaaaOGaeyOeI0Ia eSyjIaLaey4bIe9aaSbaaSqaaiabe67a4bqabaGcdaqiaaqaaiaadE haaiaawkWaamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaacUdacaWGmbWaaWba aSqabeaacaaIYaaaaOGaaiikaiabf65ayjaacMcacqWILicudaahaa WcbeqaaiaaikdaaaGccqGH8aapcaaIWaGaaiOlaaaaaaaa@9ED0@      (24)

Здесь применена формула интегрирования по частям в областях ϒ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuO0dekaaa@339F@  и X, причем ξ w ^ 1 L 2 (Ξ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaey4bIe9aaSbaaSqaaiabe67a4bqabaGcdaqiaa qaaiaadEhaaiaawkWaamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiabgIGiolaa dYeadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaaIOaGaeuONdGLaaGykaaaa@3DFD@  в силу определений (17) и (23), а ν MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiabe27aUbqabaaaaa@34E8@  — производная вдоль внутренней нормали для ϒ. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuO0deQaaiOlaaaa@3451@  С другой стороны,

  I= Σ ( w 1 (ξ) ν w ^ 1 (ξ) w ^ 1 (ξ) ν w 1 (ξ))d s ξ = = lim T+ ± ± ω ( w 1 (ξ) w ^ 1 ξ d (ξ) w ^ 1 (ξ) w 1 ξ d (ξ))× | ξ d =±T d ξ ' =2 m Ξ . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacaWGjbGaaGypaiabgkHiTmaapefabeWcba Gaeu4OdmfabeqdcqGHRiI8aOGaaGikaiaadEhadaWgaaWcbaGaaGym aaqabaGccaaIOaGaeqOVdGNaaGykaiabgkGi2oaaBaaaleaacqaH9o GBaeqaaOWaaecaaeaacaWG3baacaGLcmaadaWgaaWcbaGaaGymaaqa baGccaaIOaGaeqOVdGNaaGykaiabgkHiTmaaHaaabaGaam4DaaGaay PadaWaaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaGikaiabe67a4jaaiMcacqGH ciITdaWgaaWcbaGaeqyVd4gabeaakiaadEhadaWgaaWcbaGaaGymaa qabaGccaaIOaGaeqOVdGNaaGykaiaaiMcacaWGKbGaam4CamaaBaaa leaacqaH+oaEaeqaaOGaaGypaaqaaiabg2da9maawafabeWcbaGaam ivaiabgkziUkabgUcaRiabg6HiLcqabOqaaiGacYgacaGGPbGaaiyB aaaadaaeqbqabSqaaiabgglaXcqab0GaeyyeIuoakiabgglaXoaape fabeWcbaGaeqyYdChabeqdcqGHRiI8aOGaaGikaiaadEhadaWgaaWc baGaaGymaaqabaGccaaIOaGaeqOVdGNaaGykamaalaaabaGaeyOaIy 7aaecaaeaacaWG3baacaGLcmaadaWgaaWcbaGaaGymaaqabaaakeaa cqGHciITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaaaaOGaaGikaiabe6 7a4jaaiMcacqGHsisldaqiaaqaaiaadEhaaiaawkWaamaaBaaaleaa caaIXaaabeaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaWaaSaaaeaacqGHciITca WG3bWaaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaaGcbaGaeyOaIyRaeqOVdG3aaSba aSqaaiaadsgaaeqaaaaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGaaGykaiadid OHxdaTcGaYaIiFamacid4gaaWcbGaYakadidiH+oaEdGaYaUbaaeac idOaiGmGdsgaaeqcidiacGaYaIypaiadidOHXcqScGaYaoivaaqajG mGaOGaiGmGdsgacWaYasOVdG3aiGmGCaaaleqcidyaiGmGcGaYao4j aaaakiacidiI9aGamGmGgkHiTiacidiIYaGaiGmGd2gadGaYaUbaaS qaiGmGcWaYawONdGfabKaYacGccGaYaIOlaaaaaa@CA8A@  (25)

Сначала воспользовались тем, что ν w 1 =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiabe27aUbqabaGccaWG3b WaaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaGypaiaaicdaaaa@3860@  и ν w ^ 1 = ν ξ d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiabe27aUbqabaGcdaqiaa qaaiaadEhaaiaawkWaamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaai2dacqGH sislcqGHciITdaWgaaWcbaGaeqyVd4gabeaakiabe67a4naaBaaale aacaWGKbaabeaaaaa@3F81@  на S, а затем применили формулу Грина в усеченном волноводе Ξ T ={ξΞ:| ξ d |<T} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdG1aaSbaaSqaaiaadsfaaeqaaOGaaGypai aaiUhacqaH+oaEcqGHiiIZcqqHEoawcaaI6aGaaGjcVlaaiYhacqaH +oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccaaI8bGaaGipaiaadsfacaaI9b aaaa@44B1@  и вычислили возникшие интегралы по удаленным ( | ξ d |=T+ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiabe67a4naaBaaaleaacaWGKbaabeaaki aaiYhacaaI9aGaamivaiabgkziUkabgUcaRiabg6HiLcaa@3C6C@  ) сечениям, подставив разложения функций w 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@3381@  и w ^ 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaecaaeaacaWG3baacaGLcmaadaWgaaWcbaGaaG ymaaqabaaaaa@3443@ .

Соотношения (25) и (24) показывают, что m Ξ >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaGOpai aaicdaaaa@35CC@ .

(ii) Расширение участка волновода: ΩΞ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuyQdCLaeyOGIWSaeuONdGfaaa@36AC@  (фиг. 2б). Пусть ϒ=Ξ\ Ω ¯ = MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuO0deQaaGypaiabf65ayjaacYfadaqdaaqaai abfM6axbaaceaI9aGbaybacqGHfiIXaaa@3AC6@ . При помощи равенства (22) находим M Ξ = 1 2 |ϒ|>0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamytamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaGypam aalaaabaGaaGymaaqaaiaaikdaaaGaaGiFaiabfk9aHkaaiYhacaaI +aGaaGimaaaa@3C07@ . Введем функцию w ^ 1 , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaecaaeaacaWG3baacaGLcmaadaWgaaWcbaGaaG ymaaqabaGccaGGSaaaaa@34FD@  совпадающую с w 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@3381@  на ϒ, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuO0deQaaiilaaaa@344F@  но заданную равенством (23) на цилиндре Ω. Эта функция приобретает скачок [ w 1 ](ξ)= ξ d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4waiaadEhadaWgaaWcbaGaaGymaaqabaGcca aIDbGaaGikaiabe67a4jaaiMcacaaI9aGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaa dsgaaeqaaaaa@3C1E@  на поверхности Σ=ϒ\ΞΩ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4OdmLaaGypaiabgkGi2kabfk9aHkaacYfacq GHciITcqqHEoawcqGHckcZcqGHciITcqqHPoWvaaa@400A@ , но [ ν w 1 ](ξ)=0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4waiabgkGi2oaaBaaaleaacqaH9oGBaeqaaO Gaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaai2facaaIOaGaeqOVdGNa aGykaiaai2dacaaIWaaaaa@3D54@  при ξΣ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOVdGNaeyicI4Saeu4Odmfaaa@3669@  (скачки вычисляются в направлении обратном внешней нормали для тела X). Сразу же получаем соотношение

I:= Σ [ w ^ 1 ](ξ) ν w ^ 1 (ξ)d s ξ = ξ w 1 ; L 2 (ϒ) 2 ξ w ^ 1 ; L 2 (Ω) 2 <0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamysaiaacQdacqGH9aqpdaWdrbqabSqaaiabfo 6atbqab0Gaey4kIipakiaacUfadaqiaaqaaiaadEhaaiaawkWaamaa BaaaleaacaaIXaaabeaakiaac2facaGGOaGaeqOVdGNaaiykaiabgk Gi2oaaBaaaleaacqaH9oGBaeqaaOWaaecaaeaacaWG3baacaGLcmaa daWgaaWcbaGaaGymaaqabaGccaGGOaGaeqOVdGNaaiykaiaadsgaca WGZbWaaSbaaSqaaiabe67a4bqabaGccqGH9aqpcqGHsislcqWILicu cqGHhis0daWgaaWcbaGaeqOVdGhabeaakiaadEhadaWgaaWcbaGaaG ymaaqabaGccaGG7aGaamitamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaacIca cqqHspqOcaGGPaGaeSyjIa1aaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaeyOeI0 IaeSyjIaLaey4bIe9aaSbaaSqaaiabe67a4bqabaGcdaqiaaqaaiaa dEhaaiaawkWaamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaacUdacaWGmbWaaW baaSqabeaacaaIYaaaaOGaaiikaiabfM6axjaacMcacqWILicudaah aaWcbeqaaiaaikdaaaGccqGH8aapcaaIWaGaaiOlaaaa@6F44@

Поскольку ν ξ d =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiabe27aUbqabaGccqaH+o aEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccaaI9aGaaGimaaaa@3955@  на Σ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4Odmfaaa@3322@ , аналогично выкладке (25) выводим цепочку равенств

I= Σ [ w ^ 1 ](ξ) ν w 1 (ξ) w 1 (ξ)[ ν w ^ 1 (ξ)] d s ξ = = lim T+ ± ± ω ( w ^ 1 (ξ) w 1 ξ d (ξ) w 1 (ξ) w ^ 1 ξ d (ξ)) | ξ d =±T d ξ ' =2 m Ξ . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacaWGjbGaeyypa0Zaa8quaeqaleaacqqHJo WuaeqaniabgUIiYdGcdaqadaqaaiaacUfadaqiaaqaaiaadEhaaiaa wkWaamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaac2facaGGOaGaeqOVdGNaai ykaiabgkGi2oaaBaaaleaacqaH9oGBaeqaaOGaam4DamaaBaaaleaa caaIXaaabeaakiaacIcacqaH+oaEcaGGPaGaeyOeI0Iaam4DamaaBa aaleaacaaIXaaabeaakiaacIcacqaH+oaEcaGGPaGaai4waiabgkGi 2oaaBaaaleaacqaH9oGBaeqaaOWaaecaaeaacaWG3baacaGLcmaada WgaaWcbaGaaGymaaqabaGccaGGOaGaeqOVdGNaaiykaiaac2faaiaa wIcacaGLPaaacaWGKbGaam4CamaaBaaaleaacqaH+oaEaeqaaOGaey ypa0dabaGaeyypa0ZaaybuaeqaleaacaWGubGaeyOKH4Qaey4kaSIa eyOhIukabeGcbaGaciiBaiaacMgacaGGTbaaamaaqafabeWcbaGaey ySaelabeqdcqGHris5aOGaeyySae7aa8quaeqaleaacqaHjpWDaeqa niabgUIiYdGccaGGOaWaaecaaeaacaWG3baacaGLcmaadaWgaaWcba GaaGymaaqabaGccaGGOaGaeqOVdGNaaiykamaalaaabaGaeyOaIyRa am4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaOqaaiabgkGi2kabe67a4naaBa aaleaacaWGKbaabeaaaaGccaGGOaGaeqOVdGNaaiykaiabgkHiTiaa ysW7caWG3bWaaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaiikaiabe67a4jaacM cadaWcaaqaaiabgkGi2oaaHaaabaGaam4DaaGaayPadaWaaSbaaSqa aiaaigdaaeqaaaGcbaGaeyOaIyRaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaae qaaaaakiaacIcacqaH+oaEcaGGPaGaaiykaiaacYhadaWgaaWcbaGa eqOVdG3aaSbaaeaacaWGKbaabeaacqGH9aqpcqGHXcqScaWGubaabe aakiaadsgacqaH+oaEdaahaaWcbeqaaiaacEcaaaGccqGH9aqpcaaI YaGaamyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaiOlaaaaaa@A78D@

В итоге обнаруживаем, что, как и в ситуации (i), характеристики m Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaaaa@3440@  и M Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamytamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaaaa@3420@  имеют разные знаки и не обращаются в нуль.

При построении асимптотик в разд. 3 важную роль играют величины

  N Ξ ± = M Ξ |ω | 1 ± m Ξ |ω|. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaad6eadaqhaaWcbaGaeuONdG fabaGaeyySaelaaOGaaGypaiaad2eadaWgaaWcbaGaeuONdGfabeaa kiaaiYhacqaHjpWDcaaI8bWaaWbaaSqabeaacqGHsislcaaIXaaaaO GaeyySaeRaamyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaGiFaiabeM8a 3jaaiYhacaaIUaaaaaaa@485B@  26)

Предложение 2. 1) В силу предложения 1 справедливо неравенство

N Ξ + >2|ω | 1 |Θ|4( R + + R ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHRaWkaa GccaaI+aGaaGOmaiaaiYhacqaHjpWDcaaI8bWaaWbaaSqabeaacqGH sislcaaIXaaaaOGaaGiFaiabfI5arjaaiYhacqGHsislcaaI0aGaaG ikaiaadkfadaWgaaWcbaGaey4kaScabeaakiabgUcaRiaadkfadaWg aaWcbaGaeyOeI0cabeaakiaaiMcacaaISaaaaa@485E@

т.е. N Ξ + >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHRaWkaa GccaaI+aGaaGimaaaa@3690@  при фиксированной “ширине” R + + R MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOuamaaBaaaleaacqGHRaWkaeqaaOGaey4kaS IaamOuamaaBaaaleaacqGHsislaeqaaaaa@365F@  и большом объеме |Ξ| MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiabf65ayjaaiYhaaaa@352E@  волновода X.

2) В ситуациях (i) и (ii) (фиг. 2a и б) величина N Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHsislaa aaaa@350F@  отрицательна и положительна соответственно, но существуют такие волноводы X, что N Ξ =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHsislaa GccaaI9aGaaGimaaaa@369A@ .

К сожалению, для произвольной формы резонатора Q знаки величин N Ξ ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHXcqSaa aaaa@3610@  неизвестны. Они непрерывно изменяются при регулярной вариации поверхности [11, гл. 6, 5], и поэтому действительно N Ξ =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHsislaa GccaaI9aGaaGimaaaa@369A@  у волноводов Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGfaaa@3322@  каких-то конкретных форм. Пример области X, для которой N Ξ + 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHRaWkaa Wefv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiqaakiab=1Nk ekaaicdaaaa@411A@ , не найден.

Замечание 1. Пусть d=2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamizaiaai2dacaaIYaaaaa@340A@  и Ω={ξ=( ξ 1 , ξ 2 ): ξ 1 (1,0), ξ 2 } MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuyQdCLaaGypaiaaiUhacqaH+oaEcaaI9aGaaG ikaiabe67a4naaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaaiYcacqaH+oaEdaWg aaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaIPaGaaGOoaiaayIW7cqaH+oaEdaWgaa WcbaGaaGymaaqabaGccqGHiiIZcaaIOaGaeyOeI0IaaGymaiaaiYca caaIWaGaaGykaiaaiYcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccq GHiiIZtuuDJXwAK1uy0HMmaeHbfv3ySLgzG0uy0HgiuD3BaGabaiab =1risjaai2haaaa@5ABD@  — единичная полоса, т.е. w — отрезок единичной длины. Придадим ее стороне пологое локальное возмущение:

  Ξ ε ={ξ: ξ 2 ,1< ξ 1 <εH( ξ 2 )}. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabf65aynaaCaaaleqabaGaeq yTdugaaOGaaGypaiaaiUhacqaH+oaEcaaI6aGaaGjcVlabe67a4naa BaaaleaacaaIYaaabeaakiabgIGioprr1ngBPrwtHrhAYaqeguuDJX wAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xhHiLaaGilaiabgkHiTiaaigdacaaI 8aGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaGipaiabew7aLjaadI eacaaIOaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaaGykaiaai2ha caaIUaaaaaaa@58CA@                              (27)

При этом ε MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyTdugaaa@3345@  — малый положительный параметр, а профильная функция H C c (R,R) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisaiabgIGiolaadoeadaqhaaWcbaGaam4yaa qaaiabg6HiLcaakiaaiIcacqGHsislcaWGsbGaaGilaiaadkfacaaI Paaaaa@3BFD@  обладает нулевым средним (см. фиг. 2в) и, значит,

M Ξ ε = ε 2 H( ξ 2 )d ξ 2 =0.

Асимптотику при ε+0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyTduMaeyOKH4Qaey4kaSIaaGimaaaa@36CE@  решения w 1 ε MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaDaaaleaacaaIXaaabaGaeqyTdugaaa aa@3529@  однородной задачи (16) в регулярно возмущенной полосе (27) (см. [11, гл. 6,5]) ищем в виде

  w 1 ε (ξ)= ξ 2 +ε w 1 ' (ξ)+ ε 2 w 1 '' (ξ)+. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadEhadaqhaaWcbaGaaGymaa qaaiabew7aLbaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGaaGypaiabe67a4naa BaaaleaacaaIYaaabeaakiabgUcaRiabew7aLjaadEhadaqhaaWcba GaaGymaaqaaiaadEcaaaGccaaIOaGaeqOVdGNaaGykaiabgUcaRiab ew7aLnaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaadEhadaqhaaWcbaGaaGymaa qaaiaadEcacaWGNaaaaOGaaGikaiabe67a4jaaiMcacqGHRaWkcqWI MaYscaaIUaaaaaaa@50D3@  (28)

Поскольку

ν ε =(1+ ε 2 | dH d ξ 2 ( ξ 2 )| 2 ) 2 ×( ξ 1 dH d ξ 2 ( ξ 2 ) ξ 2 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiabe27aUnaaCaaabeqaai abew7aLbaaaeqaaOGaaGypaiaaiIcacaaIXaGaey4kaSIaeqyTdu2a aWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaaGiFamaalaaabaGaamizaiaadIeaae aacaWGKbGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaaaakiaaiIcacqaH +oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaIPaGaaGiFamaaCaaaleqaba GaaGOmaaaakiaaiMcadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccqGHxdaTcaaI OaWaaSaaaeaacqGHciITaeaacqGHciITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaG ymaaqabaaaaOGaeyOeI0YaaSaaaeaacaWGKbGaamisaaqaaiaadsga cqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaaaaOGaaGikaiabe67a4naaBa aaleaacaaIYaaabeaakiaaiMcadaWcaaqaaiabgkGi2cqaaiabgkGi 2kabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaaaaGccaaIPaaaaa@6396@

на искривленной стенке волновода, для поправочного члена w 1 ' MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaDaaaleaacaaIXaaabaGaam4jaaaaaa a@342E@  получаем задачу

  Δ ξ w 1 ' (ξ)=0,ξΞ, w 1 ' ξ 1 (0, ξ 2 )= g ' ( ξ 2 ):= dH d ξ 2 ( ξ 2 ), w 1 ' ξ 1 (1, ξ 2 )=0, ξ 2 . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaeyOeI0IaeuiLdq0aaS baaSqaaiabe67a4bqabaGccaWG3bWaa0baaSqaaiaaigdaaeaacaWG NaaaaOGaaGikaiabe67a4jaaiMcacaaI9aGaaGimaiaaiYcacaaMf8 UaeqOVdGNaeyicI4SaeuONdGLaaGilaiaaywW7aeaadaWcaaqaaiab gkGi2kaadEhadaqhaaWcbaGaaGymaaqaaiaadEcaaaaakeaacqGHci ITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGymaaqabaaaaOGaaGikaiaaicdacaaI SaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaaGykaiaai2dacaWGNb WaaWbaaSqabeaacaWGNaaaaOGaaGikaiabe67a4naaBaaaleaacaaI YaaabeaakiaaiMcacaaI6aGaaGypamaalaaabaGaamizaiaadIeaae aacaWGKbGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaaaakiaaiIcacqaH +oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaIPaGaaGilaiaayIW7aeaaca aMi8+aaSaaaeaacqGHciITcaWG3bWaa0baaSqaaiaaigdaaeaacaWG NaaaaaGcbaGaeyOaIyRaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaaaaki aaiIcacqGHsislcaaIXaGaaGilaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaa beaakiaaiMcacaaI9aGaaGimaiaaiYcacaaMf8UaeqOVdG3aaSbaaS qaaiaaikdaaeqaaOGaeyicI48efv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrgi nfgDObcv39gaiqaacqWFDeIucaaIUaaaaaaaaa@8BE8@  (29)

Заметив, что g ' C c () MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4zamaaCaaaleqabaGaam4jaaaakiabgIGiol aadoeadaqhaaWcbaGaam4yaaqaaiabg6HiLcaakiaaiIcatuuDJXwA K1uy0HMmaeHbfv3ySLgzG0uy0HgiuD3BaGabaiab=1risjaaiMcaaa a@4465@  и g ' ( ξ 2 )d ξ 2 =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaa8qeaeqaleaatuuDJXwAK1uy0HMmaeHbfv3ySL gzG0uy0HgiuD3BaGabaiab=1risbqab0Gaey4kIipakiaadEgadaah aaWcbeqaaiaadEcaaaGccaaIOaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaae qaaOGaaGykaiaadsgacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaI 9aGaaGimaaaa@4972@ , находим ограниченное решение задачи Неймана (29)

  w 1 ' (ξ)= w ˜ 1 ' (ξ)+ ± ± χ R ± ( ξ 2 ) m ' , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadEhadaqhaaWcbaGaaGymaa qaaiaadEcaaaGccaaIOaGaeqOVdGNaaGykaiaai2dadaaiaaqaaiaa dEhaaiaawoWaamaaDaaaleaacaaIXaaabaGaam4jaaaakiaaiIcacq aH+oaEcaaIPaGaey4kaSYaaabuaeqaleaacqGHXcqSaeqaniabggHi LdGccqGHXcqScqaHhpWydaqhaaWcbaGaamOuaaqaaiabgglaXcaaki aaiIcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaIPaGaamyBamaa CaaaleqabaGaam4jaaaakiaaiYcaaaaaaa@50FA@  (30)

а коэффициент m ' MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyBamaaCaaaleqabaGaam4jaaaaaaa@3369@  вычисляем следующим образом:

  2 m ' = lim T+ ± ± 1 0 w 1 ' ( ξ 1 ,±T)d ξ 1 = lim T+ ± ± 1 0 ( w 1 ' (ξ) ξ 2 ξ 2 ξ 2 w 1 ' ξ 2 (ξ)) | ξ 2 =±T d ξ 1 = = ξ 2 w 1 ' ξ 1 (0, ξ 2 )d ξ 2 = ξ 2 g ' ( ξ 2 )d ξ 2 = ξ 2 dH d ξ 2 ( ξ 2 )d ξ 2 = H( ξ 2 )d ξ 2 =0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacaaIYaGaamyBamaaCaaaleqabaGaai4jaa aakiabg2da9maawafabeWcbaGaamivaiabgkziUkabgUcaRiabg6Hi LcqabOqaaiGacYgacaGGPbGaaiyBaaaadaaeqbqabSqaaiabgglaXc qab0GaeyyeIuoakiabgglaXoaapehabeWcbaGaeyOeI0IaaGymaaqa aiaaicdaa0Gaey4kIipakiaadEhadaqhaaWcbaGaaGymaaqaaiaacE caaaGccaGGOaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaiilaiab gglaXkaadsfacaGGPaGaamizaiabe67a4naaBaaaleaacaaIXaaabe aakiabg2da9maawafabeWcbaGaamivaiabgkziUkabgUcaRiabg6Hi LcqabOqaaiGacYgacaGGPbGaaiyBaaaadaaeqbqabSqaaiabgglaXc qab0GaeyyeIuoakiabgglaXoaapehabeWcbaGaeyOeI0IaaGymaaqa aiaaicdaa0Gaey4kIipakiaacIcacaWG3bWaa0baaSqaaiaaigdaae aacaGGNaaaaOGaaiikaiabe67a4jaacMcadaWcaaqaaiabgkGi2kab e67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaaaOqaaiabgkGi2kabe67a4naaBa aaleaacaaIYaaabeaaaaGccqGHsislcaaMe8UaeqOVdG3aaSbaaSqa aiaaikdaaeqaaOWaaSaaaeaacqGHciITcaWG3bWaa0baaSqaaiaaig daaeaacaGGNaaaaaGcbaGaeyOaIyRaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikda aeqaaaaakiaacIcacqaH+oaEcaGGPaGaaiykaiaacYhadaWgaaWcba GaeqOVdG3aaSbaaeaacaaIYaaabeaacqGH9aqpcqGHXcqScaWGubaa beaakiaadsgacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGymaaqabaGccqGH9aqpae aacqGH9aqpdaWdrbqabSqaaiabl2riHcqab0Gaey4kIipakiabe67a 4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakmaalaaabaGaeyOaIyRaam4DamaaDa aaleaacaaIXaaabaGaai4jaaaaaOqaaiabgkGi2kabe67a4naaBaaa leaacaaIXaaabeaaaaGccaGGOaGaaGimaiaacYcacqaH+oaEdaWgaa WcbaGaaGOmaaqabaGccaGGPaGaamizaiabe67a4naaBaaaleaacaaI Yaaabeaakiabg2da9maapefabeWcbaGaeSyhHekabeqdcqGHRiI8aO GaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaam4zamaaCaaaleqabaGa ai4jaaaakiaacIcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaGGPa Gaamizaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakiabg2da9maapefa beWcbaGaeSyhHekabeqdcqGHRiI8aOGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaik daaeqaaOWaaSaaaeaacaWGKbGaamisaaqaaiaadsgacqaH+oaEdaWg aaWcbaGaaGOmaaqabaaaaOGaaiikaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYa aabeaakiaacMcacaWGKbGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGa eyypa0JaeyOeI0Yaa8quaeqaleaacqWIDesOaeqaniabgUIiYdGcca WGibGaaiikaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakiaacMcacaWG KbGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaeyypa0JaaGimaiaac6 caaaaa@E591@  (31)

Найдем третий член анзаца (28). При учете формулы Тейлора

w 1 ' ξ 1 (εH( ξ 2 ), ξ 2 )= w 1 ' ξ 1 (0, ξ 2 )+εH( ξ 2 ) 2 w 1 ' ξ 1 2 (0, ξ 2 )+O( ε 2 )= = g ' ( ξ 2 )εH( ξ 2 ) 2 w 1 ' ξ 2 2 (0, ξ 2 )+O( ε 2 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaadaWcaaqaaiabgkGi2kaadEhadaqhaaWcba GaaGymaaqaaiaadEcaaaaakeaacqGHciITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGa aGymaaqabaaaaOGaaGikaiabew7aLjaadIeacaaIOaGaeqOVdG3aaS baaSqaaiaaikdaaeqaaOGaaGykaiaaiYcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGa aGOmaaqabaGccaaIPaGaaGypamaalaaabaGaeyOaIyRaam4DamaaDa aaleaacaaIXaaabaGaam4jaaaaaOqaaiabgkGi2kabe67a4naaBaaa leaacaaIXaaabeaaaaGccaaIOaGaaGimaiaaiYcacqaH+oaEdaWgaa WcbaGaaGOmaaqabaGccaaIPaGaey4kaSIaeqyTduMaamisaiaaiIca cqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaIPaWaaSaaaeaacqGHci ITdaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaWG3bWaa0baaSqaaiaaigdaaeaa caWGNaaaaaGcbaGaeyOaIyRaeqOVdG3aa0baaSqaaiaaigdaaeaaca aIYaaaaaaakiaaiIcacaaIWaGaaGilaiabe67a4naaBaaaleaacaaI YaaabeaakiaaiMcacqGHRaWkcaWGpbGaaGikaiabew7aLnaaCaaale qabaGaaGOmaaaakiaaiMcacaaI9aaabaGaeyypa0Jaam4zamaaCaaa leqabaGaam4jaaaakiaaiIcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqaba GccaaIPaGaeyOeI0IaeqyTduMaamisaiaaiIcacqaH+oaEdaWgaaWc baGaaGOmaaqabaGccaaIPaWaaSaaaeaacqGHciITdaahaaWcbeqaai aaikdaaaGccaWG3bWaa0baaSqaaiaaigdaaeaacaWGNaaaaaGcbaGa eyOaIyRaeqOVdG3aa0baaSqaaiaaikdaaeaacaaIYaaaaaaakiaaiI cacaaIWaGaaGilaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakiaaiMca cqGHRaWkcaWGpbGaaGikaiabew7aLnaaCaaaleqabaGaaGOmaaaaki aaiMcaaaaa@947D@

обнаруживаем, что правая часть условия Неймана в задаче

Δ ξ w 1 '' (ξ)=0,ξΞ, w 1 '' ξ 1 (0, ξ 2 )= g '' ( ξ 2 ), w 1 '' ξ 1 (1, ξ 2 )=0, ξ 2 , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOeI0IaeuiLdq0aaSbaaSqaaiabe67a4bqaba GccaWG3bWaa0baaSqaaiaaigdaaeaacaWGNaGaam4jaaaakiaaiIca cqaH+oaEcaaIPaGaaGypaiaaicdacaaISaGaaGzbVlabe67a4jabgI Giolabf65ayjaaiYcacaaMf8+aaSaaaeaacqGHciITcaWG3bWaa0ba aSqaaiaaigdaaeaacaWGNaGaam4jaaaaaOqaaiabgkGi2kabe67a4n aaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaGccaaIOaGaaGimaiaaiYcacqaH+oaE daWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaIPaGaaGypaiaadEgadaahaaWcbe qaaiaadEcacaWGNaaaaOGaaGikaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaa beaakiaaiMcacaaISaGaaGjcVlaayIW7daWcaaqaaiabgkGi2kaadE hadaqhaaWcbaGaaGymaaqaaiaadEcacaWGNaaaaaGcbaGaeyOaIyRa eqOVdG3aaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaaaakiaaiIcacqGHsislcaaIXa GaaGilaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakiaaiMcacaaI9aGa aGimaiaaiYcacaaMf8UaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaey icI48efv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiqaacqWF DeIucaaISaaaaa@8379@

принимает вид

g '' ( ξ 2 )= dH d ξ 2 ( ξ 2 ) w 1 ' ξ 2 (0, ξ 2 )+H( ξ 2 ) 2 w 1 ' ξ 2 2 (0, ξ 2 )= d d ξ 2 (H( ξ 2 ) w 1 ' ξ 1 (0, ξ 2 )). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4zamaaCaaaleqabaGaam4jaiaadEcaaaGcca aIOaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaaGykaiaai2dadaWc aaqaaiaadsgacaWGibaabaGaamizaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYa aabeaaaaGccaaIOaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaaGyk amaalaaabaGaeyOaIyRaam4DamaaDaaaleaacaaIXaaabaGaam4jaa aaaOqaaiabgkGi2kabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaaaaGccaaI OaGaaGimaiaaiYcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaIPa Gaey4kaSIaamisaiaaiIcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGc caaIPaWaaSaaaeaacqGHciITdaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaWG3b Waa0baaSqaaiaaigdaaeaacaWGNaaaaaGcbaGaeyOaIyRaeqOVdG3a a0baaSqaaiaaikdaaeaacaaIYaaaaaaakiaaiIcacaaIWaGaaGilai abe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakiaaiMcacaaI9aWaaSaaaeaa caWGKbaabaGaamizaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaaaaGcca aIOaGaamisaiaaiIcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaI PaWaaSaaaeaacqGHciITcaWG3bWaa0baaSqaaiaaigdaaeaacaWGNa aaaaGcbaGaeyOaIyRaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaaaakiaa iIcacaaIWaGaaGilaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakiaaiM cacaaIPaGaaGOlaaaa@7F71@

Функция g '' C c () MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4zamaaCaaaleqabaGaam4jaiaadEcaaaGccq GHiiIZcaWGdbWaa0baaSqaaiaadogaaeaacqGHEisPaaGccaaIOaWe fv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiqaacqWFDeIuca aIPaaaaa@4511@  обладает нулевым средним, а коэффициент m '' MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyBamaaCaaaleqabaGaam4jaiaadEcaaaaaaa@3415@  в аналогичном (30) разложении ограниченного решения w '' MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaCaaaleqabaGaam4jaiaadEcaaaaaaa@341F@  вычисляется по формуле (ср. выкладку (31))

2 m '' = ξ 2 g '' ( ξ 2 )d ξ 2 = H( ξ 2 ) w 1 ' ξ 2 (0, ξ 2 )d ξ 2 = g ' ( ξ 2 ) w 1 ' (0, ξ 2 )d ξ 2 = = w 1 ' (0, ξ 2 ) w 1 ' ξ 1 (0, ξ 2 )d ξ 2 = ξ w 1 ' ; L 2 (Ω) 2 >0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacaaIYaGaamyBamaaCaaaleqabaGaai4jai aacEcaaaGccqGH9aqpdaWdrbqabSqaaiabl2riHcqab0Gaey4kIipa kiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakiaadEgadaahaaWcbeqaai aacEcacaGGNaaaaOGaaiikaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaa kiaacMcacaWGKbGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaeyypa0 JaeyOeI0Yaa8quaeqaleaacqWIDesOaeqaniabgUIiYdGccaWGibGa aiikaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakiaacMcadaWcaaqaai abgkGi2kaadEhadaqhaaWcbaGaaGymaaqaaiaacEcaaaaakeaacqGH ciITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaaaaOGaaiikaiaaicdaca GGSaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaaiykaiaadsgacqaH +oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccqGH9aqpdaWdrbqabSqaaiabl2 riHcqab0Gaey4kIipakiaadEgadaahaaWcbeqaaiaacEcaaaGccaGG OaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaaiykaiaadEhadaqhaa WcbaGaaGymaaqaaiaacEcaaaGccaGGOaGaaGimaiaacYcacqaH+oaE daWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaGGPaGaamizaiabe67a4naaBaaale aacaaIYaaabeaakiabg2da9aqaaiabg2da9maapefabeWcbaGaeSyh HekabeqdcqGHRiI8aOGaam4DamaaDaaaleaacaaIXaaabaGaai4jaa aakiaacIcacaaIWaGaaiilaiabe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaa kiaacMcadaWcaaqaaiabgkGi2kaadEhadaqhaaWcbaGaaGymaaqaai aacEcaaaaakeaacqGHciITcqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGymaaqabaaa aOGaaiikaiaaicdacaGGSaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaO GaaiykaiaadsgacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccqGH9aqp caaMe8UaeSyjIaLaey4bIe9aaSbaaSqaaiabe67a4bqabaGccaWG3b Waa0baaSqaaiaaigdaaeaacaGGNaaaaOGaai4oaiaadYeadaahaaWc beqaaiaaikdaaaGccaGGOaGaeuyQdCLaaiykaiablwIiqnaaCaaale qabaGaaGOmaaaakiabg6da+iaaicdacaGGUaaaaaa@AB9C@

Следовательно, при пологом возмущении полосы, не изменяющем объем волновода, для величин (26) выполнены соотношения ± N Ξ ε ± c H ε 2 ,  c H >0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyySaeRaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawdaahaa qabeaacqaH1oqzaaaabaGaeyySaelaamrr1ngBPrwtHrhAYaqeguuD JXwAKbstHrhAGq1DVbaceaGccqWF+PsHcaWGJbWaaSbaaSqaaiaadI eaaeqaaOGaeqyTdu2aaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaaiilaiaabcca caWGJbWaaSbaaSqaaiaadIeaaeqaaOGaaGOpaiaaicdacaGGUaaaaa@4F1C@

Подчеркнем, что приемы, разработанные в [18, 19], позволяют построить нетривиальный профиль H ε ( ξ 2 )=H( ξ 2 )+O(ε) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaCaaaleqabaGaeqyTdugaaOGaaGikai abe67a4naaBaaaleaacaaIYaaabeaakiaaiMcacaaI9aGaamisaiaa iIcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaaGOmaaqabaGccaaIPaGaey4kaSIaam 4taiaaiIcacqaH1oqzcaaIPaaaaa@42D3@  деформированной стенки волновода (27), при котором N Ξ ε =0.

3. Спектр акустического волновода

Алгоритм построения асимптотики собственных пар { Λ h (θ); U h (;θ)} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4EaiabfU5amnaaCaaaleqabaGaamiAaaaaki aaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaaG4oaiaadwfadaahaaWcbeqaaiaadIga aaGccaaIOaGaeyyXICTaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaI9baaaa@424B@  задачи Неймана (9)–(11) N MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaad6eaaeqaaaaa@329D@  разработан в полной мере (см. [12, гл. 15, 16; 20; 14; 21; 22] и др.). В частности, известно, что главные члены асимптотических анзацев

  Λ h (θ)= Λ 0 (θ)+h Λ ' (θ)+, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabfU5amnaaCaaaleqabaGaam iAaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaaGypaiabfU5amnaaCaaaleqa baGaaGimaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaey4kaSIaamiAaiabfU 5amnaaCaaaleqabaGaam4jaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaey4k aSIaeSOjGSKaaGilaaaaaaa@47A1@   (32)

  U h (x;θ)= v 0 ( x d ;θ)+h v ' ( x d ;θ)+ h 2 ( v '' ( x d ;θ)+V( ξ ' , x d ;θ)), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadwfadaahaaWcbeqaaiaadI gaaaGccaaIOaGaamiEaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGypaiaadAha daahaaWcbeqaaiaaicdaaaGccaaIOaGaamiEamaaBaaaleaacaWGKb aabeaakiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaey4kaSIaamiAaiaadAhadaah aaWcbeqaaiaadEcaaaGccaaIOaGaamiEamaaBaaaleaacaWGKbaabe aakiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaey4kaSIaamiAamaaCaaaleqabaGa aGOmaaaakiaaiIcacaWG2bWaaWbaaSqabeaacaWGNaGaam4jaaaaki aaiIcacaWG4bWaaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaaG4oaiabeI7aXjaa iMcacqGHRaWkcaWGwbGaaGikaiabe67a4naaCaaaleqabaGaam4jaa aakiaaiYcacaWG4bWaaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaaG4oaiabeI7a XjaaiMcacaaIPaGaeSOjGSKaaGilaaaaaaa@6476@     (33)

в которых многие ингредиенты далее востребованы не будут, а многоточие замещает младшие члены, “не замечают” малое локальное возмущение тонкой области ϖ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3491@  и удовлетворяют следующей задаче для обыкновенного дифференциального по переменной z= x d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOEaiaai2dacaWG4bWaaSbaaSqaaiaadsgaae qaaaaa@3576@  уравнения на оси цилиндра Ω # h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuyQdC1aa0baaSqaaiaacocaaeaacaWGObaaaa aa@34ED@ :

  z 2 v 0 (z;θ)= Λ 0 (θ) v 0 (z;θ),    z( 1 2 , 1 2 ), v 0 ( 1 2 ;θ)= e iθ v 0 ( 1 2 ;θ),     d v 0 dz ( 1 2 ;θ)= e iθ d v 0 dz ( 1 2 ;θ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOabaiqabaGaeyOeI0 IaeyOaIy7aa0baaSqaaiaadQhaaeaacaaIYaaaaOGaamODamaaCaaa leqabaGaaGimaaaakiaaiIcacaWG6bGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcaca aI9aGaeu4MdW0aaWbaaSqabeaacaaIWaaaaOGaaGikaiabeI7aXjaa iMcacaWG2bWaaWbaaSqabeaacaaIWaaaaOGaaGikaiaadQhacaaI7a GaeqiUdeNaaGykaiaaiYcacaqGGaGaaeiiaiaabccacaqGGaGaamOE aiabgIGiolaaiIcacqGHsisldaWcaaqaaiaaigdaaeaacaaIYaaaai aaiYcadaWcaaqaaiaaigdaaeaacaaIYaaaaiaaiMcacaaISaaabaGa amODamaaCaaaleqabaGaaGimaaaakiaaiIcadaWcaaqaaiaaigdaae aacaaIYaaaaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGypaiaadwgadaahaaWc beqaaiaadMgacqaH4oqCaaGccaWG2bWaaWbaaSqabeaacaaIWaaaaO GaaGikaiabgkHiTmaalaaabaGaaGymaaqaaiaaikdaaaGaaG4oaiab eI7aXjaaiMcacaaISaGaaeiiaiaabccacaqGGaGaaeiiamaalaaaba GaamizaiaadAhadaahaaWcbeqaaiaaicdaaaaakeaacaWGKbGaamOE aaaacaaIOaWaaSaaaeaacaaIXaaabaGaaGOmaaaacaaI7aGaeqiUde NaaGykaiaai2dacaWGLbWaaWbaaSqabeaacaWGPbGaeqiUdehaaOWa aSaaaeaacaWGKbGaamODamaaCaaaleqabaGaaGimaaaaaOqaaiaads gacaWG6baaaiaaiIcacqGHsisldaWcaaqaaiaaigdaaeaacaaIYaaa aiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaiOlaaaaaa@8F35@     (34)

Следовательно,

 Λp±0(θ)=(θ±π(2p+(11))2,  vp±0(z;θ)=eiz(θ±π(2p+(11))),p0:={0}. (35)

Соответствующие дисперсионные кривые, составляющие бесконечную ферму шириной 2p, изображены на фиг. 3a.

 

Фиг. 3. Фермы дисперсионных кривых (a) и (в) предельной задачи при разных определениях параметра Флоке. Узлы помечены значками o и g, но масштаб в вертикальном направлении не соблюден. Ферма дисперсионных кривых исходной задачи (б), а лакуны — проекции тонированных прямоугольников на ось ординат. Вспомогательные штрихпунктирные линии (a).

 

При нахождении поправочного члена анзаца (32) приходится учитывать малые возмущения формы ячейки ϖ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3491@ , для чего применим метод сращиваемых асимптотических разложений (см. [23; 24; 12, гл. 2] и др.), и в качестве внутреннего, приемлемого в непосредственной близости от узла Θ h ϖ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMde1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaeyOGIW SaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3928@ , разложения возьмем линейную комбинацию с неизвестными коэффициентами

  U p± h (x;θ)= v p± 0 (0;θ)+h( z v p± 0 (0;θ)|ω| w 1 (ξ)+ b p± ' (θ))+ + h 2 ( b p± '' (θ)+ a p± '' (θ)|ω| w 1 (ξ)+ Λ p± 0 (θ)W(ξ))+. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacaWGvbWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSae aacaWGObaaaOGaaiikaiaadIhacaGG7aGaeqiUdeNaaiykaiabg2da 9iaadAhadaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaaicdaaaGccaGGOa GaaGimaiaacUdacqaH4oqCcaGGPaGaey4kaSIaamiAaiaacIcacqGH ciITdaWgaaWcbaGaamOEaaqabaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacq GHXcqSaeaacaaIWaaaaOGaaiikaiaaicdacaGG7aGaeqiUdeNaaiyk aiaacYhacqaHjpWDcaGG8bGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaki aacIcacqaH+oaEcaGGPaGaey4kaSIaamOyamaaDaaaleaacaWGWbGa eyySaelabaGaai4jaaaakiaacIcacqaH4oqCcaGGPaGaaiykaiabgU caRaqaaiabgUcaRiaadIgadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaGGOaGa amOyamaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGaai4jaiaacEcaaaGcca GGOaGaeqiUdeNaaiykaiabgUcaRiaadggadaqhaaWcbaGaamiCaiab gglaXcqaaiaacEcacaGGNaaaaOGaaiikaiabeI7aXjaacMcacaGG8b GaeqyYdCNaaiiFaiaadEhadaWgaaWcbaGaaGymaaqabaGccaGGOaGa eqOVdGNaaiykaiabgUcaRiabfU5amnaaDaaaleaacaWGWbGaeyySae labaGaaGimaaaakiaacIcacqaH4oqCcaGGPaGaam4vaiaacIcacqaH +oaEcaGGPaGaaiykaiabgUcaRiabgAci8kaac6caaaaa@9610@  (36)

Анзац (33) интерпретируем как внутренние разложения (их два — на отрезках (0,1/2) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGikaiaaicdacaaISaGaaGymaiaai+cacaaIYa GaaGykaaaa@36A3@  и (1/2,0)), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGikaiabgkHiTiaaigdacaaIVaGaaGOmaiaaiY cacaaIWaGaaGykaiaacMcacaGGSaaaaa@38ED@  к которым следует применить формулу Тейлора

  v p± 0 (z;θ)=1+iz(θ±π(2p+(11))) Λ p± 0 (θ) z 2 2 +O(|z | 3 ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadAhadaqhaaWcbaGaamiCai abgglaXcqaaiaaicdaaaGccaGGOaGaamOEaiaacUdacqaH4oqCcaGG PaGaeyypa0JaaGymaiabgUcaRiaadMgacaWG6bGaaiikaiabeI7aXj abgglaXkabec8aWjaacIcacaaIYaGaamiCaiabgUcaRiaacIcacaaI XaGaeS4eI0MaaGymaiaacMcacaGGPaGaaiykaiabgkHiTiaaysW7cq qHBoatdaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaaicdaaaGccaGGOaGa eqiUdeNaaiykamaalaaabaGaamOEamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaaaO qaaiaaikdaaaGaey4kaSIaam4taiaacIcacaGG8bGaamOEaiaacYha daahaaWcbeqaaiaaiodaaaGccaGGPaGaaiOlaaaaaaa@63C1@  (37)

В формуле (37) были приняты во внимание явные выражения (35), но в сумме (36) — только в последнем слагаемом.

Произведем сращивание принятых разложений в промежуточных зонах ±z h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyySaeRaamOEaebbfv3ySLgzGueE0jxyaGabai ab=XJi6maakaaabaGaamiAaaWcbeaaaaa@3B4B@  и обнаружим, что в силу представления (17) решения w 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@3381@  задачи (16) слагаемые порядка единицы уже согласованы, а согласование слагаемых порядка h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaaaa@328B@  приводит к соотношениям

b p± ' (θ)+ z v p± 0 (0,θ)|ω| m Ξ = v p± ' (+0;ϑ), b p± ' (θ) z v p± 0 (0,θ)|ω| m Ξ = v p± ' (0;ϑ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacaWGIbWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSae aacaGGNaaaaOGaaiikaiabeI7aXjaacMcacqGHRaWkcqGHciITdaWg aaWcbaGaamOEaaqabaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSae aacaaIWaaaaOGaaiikaiaaicdacaGGSaGaeqiUdeNaaiykaiaacYha cqaHjpWDcaGG8bGaamyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaeyypa0 JaamODamaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGaai4jaaaakiaacIca cqGHRaWkcaaIWaGaai4oaiabeg9akjaacMcacaGGSaGaaGzbVdqaai aadkgadaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaacEcaaaGccaGGOaGa eqiUdeNaaiykaiabgkHiTiabgkGi2oaaBaaaleaacaWG6baabeaaki aadAhadaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaaicdaaaGccaGGOaGa aGimaiaacYcacqaH4oqCcaGGPaGaaiiFaiabeM8a3jaacYhacaWGTb WaaSbaaSqaaiabf65aybqabaGccqGH9aqpcaWG2bWaa0baaSqaaiaa dchacqGHXcqSaeaacaGGNaaaaOGaaiikaiabgkHiTiaaicdacaGG7a Gaeqy0dOKaaiykaiaacYcaaaaa@80E0@

которые превращаем в условие скачка решения

  [ v p± ' (θ)]:= v p± ' (+0;θ) v p± ' (0;θ)=2 m Ξ |ω| z v p± 0 (0;θ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaacUfacaWG2bWaa0baaSqaai aadchacqGHXcqSaeaacaGGNaaaaOGaaiikaiabeI7aXjaacMcacaGG DbGaaiOoaiabg2da9iaadAhadaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaai aacEcaaaGccaGGOaGaey4kaSIaaGimaiaacUdacqaH4oqCcaGGPaGa eyOeI0IaamODamaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGaai4jaaaaki aacIcacqGHsislcaaIWaGaai4oaiabeI7aXjaacMcacqGH9aqpcaaI YaGaamyBamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaiiFaiabeM8a3jaacY hacqGHciITdaWgaaWcbaGaamOEaaqabaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaa dchacqGHXcqSaeaacaaIWaaaaOGaaiikaiaaicdacaGG7aGaeqiUde Naaiykaiaac6caaaaaaa@6727@  (38)

При сращивании разложений на уровне h 2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaaaaa@3374@  нужно учесть формулы (37) и (36), (19). Слагаемые порядка z 2 = h 2 ξ d 2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOEamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaai2daca WGObWaaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaeqOVdG3aa0baaSqaaiaadsga aeaacaaIYaaaaaaa@39CC@  оказываются согласованными автоматически, а согласование слагаемых порядка hz= h 2 ξ d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiaadQhacaaI9aGaamiAamaaCaaaleqaba GaaGOmaaaakiabe67a4naaBaaaleaacaWGKbaabeaaaaa@3909@  порождает соотношения

z v p± ' (+0;θ)= a p± '' + M Ξ |ω | 1 Λ p± 0 (θ) v p± 0 (0;θ), z v p± ' (0;θ)= a p± '' M Ξ |ω | 1 Λ p± 0 (θ) v p± 0 (0;θ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacqGHciITdaWgaaWcbaGaamOEaaqabaGcca WG2bWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSaeaacaGGNaaaaOGaaiikaiab gUcaRiaaicdacaGG7aGaeqiUdeNaaiykaiabg2da9iaadggadaqhaa WcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaacEcacaGGNaaaaOGaey4kaSIaamyt amaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaiiFaiabeM8a3jaacYhadaahaa WcbeqaaiabgkHiTiaaigdaaaGccqqHBoatdaqhaaWcbaGaamiCaiab gglaXcqaaiaaicdaaaGccaGGOaGaeqiUdeNaaiykaiaadAhadaqhaa WcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaaicdaaaGccaGGOaGaaGimaiaacUda cqaH4oqCcaGGPaGaaiilaiaaywW7aeaacqGHciITdaWgaaWcbaGaam OEaaqabaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSaeaacaGGNaaa aOGaaiikaiabgkHiTiaaicdacaGG7aGaeqiUdeNaaiykaiabg2da9i aadggadaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaacEcacaGGNaaaaOGa eyOeI0IaamytamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaiiFaiabeM8a3j aacYhadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiaaigdaaaGccqqHBoatdaqhaaWc baGaamiCaiabgglaXcqaaiaaicdaaaGccaGGOaGaeqiUdeNaaiykai aadAhadaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaaicdaaaGccaGGOaGa aGimaiaacUdacqaH4oqCcaGGPaGaaiOlaaaaaa@9080@

В итоге выводим условие скачка производной решения

  [ z v p± ' (θ)]:= z v p± ' (+0;θ) z v p± ' (0;θ)=2 M Ξ |ω | 1 Λ p± 0 (θ) v p± 0 (0;θ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaacUfacqGHciITdaWgaaWcba GaamOEaaqabaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSaeaacaGG NaaaaOGaaiikaiabeI7aXjaacMcacaGGDbGaaiOoaiabg2da9iabgk Gi2oaaBaaaleaacaWG6baabeaakiaadAhadaqhaaWcbaGaamiCaiab gglaXcqaaiaacEcaaaGccaGGOaGaey4kaSIaaGimaiaacUdacqaH4o qCcaGGPaGaeyOeI0IaeyOaIy7aaSbaaSqaaiaadQhaaeqaaOGaamOD amaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGaai4jaaaakiaacIcacqGHsi slcaaIWaGaai4oaiabeI7aXjaacMcacqGH9aqpcaaIYaGaamytamaa BaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaiiFaiabeM8a3jaacYhadaahaaWcbe qaaiabgkHiTiaaigdaaaGccqqHBoatdaqhaaWcbaGaamiCaiabggla XcqaaiaaicdaaaGccaGGOaGaeqiUdeNaaiykaiaadAhadaqhaaWcba GaamiCaiabgglaXcqaaiaaicdaaaGccaGGOaGaaGimaiaacUdacqaH 4oqCcaGGPaGaaiilaaaaaaa@7672@  (39)

замыкающее задачу для поправочных членов анзацев (32) и (33):

  z 2 v p± ' (z;θ) Λ p± 0 (θ) v p± ' (z;θ)= Λ p± ' (θ) v p± 0 (z;θ),z( 1 2 ,0)(0, 1 2 ), v p± ' ( 1 2 ;θ)= e iθ v p± ' ( 1 2 ;θ), d v p± ' dz ( 1 2 ;θ)= e iθ d v p± ' dz ( 1 2 ;θ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacqGHsislcqGHciITdaqhaaWcbaGaamOEaa qaaiaaikdaaaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSaeaacaGG NaaaaOGaaiikaiaadQhacaGG7aGaeqiUdeNaaiykaiabgkHiTiabfU 5amnaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGaaGimaaaakiaacIcacqaH 4oqCcaGGPaGaamODamaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGaai4jaa aakiaacIcacaWG6bGaai4oaiabeI7aXjaacMcacqGH9aqpcqqHBoat daqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaacEcaaaGccaGGOaGaeqiUde NaaiykaiaadAhadaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaiaaicdaaaGc caGGOaGaamOEaiaacUdacqaH4oqCcaGGPaGaaiilaiaaywW7caWG6b GaeyicI4SaaiikaiabgkHiTmaalaaabaGaaGymaaqaaiaaikdaaaGa aiilaiaaicdacaGGPaGaeyOkIGSaaiikaiaaicdacaGGSaWaaSaaae aacaaIXaaabaGaaGOmaaaacaGGPaGaaiilaaqaaiaadAhadaqhaaWc baGaamiCaiabgglaXcqaaiaacEcaaaGccaGGOaWaaSaaaeaacaaIXa aabaGaaGOmaaaacaGG7aGaeqiUdeNaaiykaiabg2da9iaadwgadaah aaWcbeqaaiaadMgacqaH4oqCaaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacq GHXcqSaeaacaGGNaaaaOGaaiikaiabgkHiTmaalaaabaGaaGymaaqa aiaaikdaaaGaai4oaiabeI7aXjaacMcacaGGSaGaaGjcVlaayIW7da WcaaqaaiaadsgacaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSaeaacaGG NaaaaaGcbaGaamizaiaadQhaaaGaaiikamaalaaabaGaaGymaaqaai aaikdaaaGaai4oaiabeI7aXjaacMcacqGH9aqpcaWGLbWaaWbaaSqa beaacaWGPbGaeqiUdehaaOWaaSaaaeaacaWGKbGaamODamaaDaaale aacaWGWbGaeyySaelabaGaai4jaaaaaOqaaiaadsgacaWG6baaaiaa cIcacqGHsisldaWcaaqaaiaaigdaaeaacaaIYaaaaiaacUdacqaH4o qCcaGGPaGaaiOlaaaaaa@B3D1@    (40)

 Если Λ p± ' (θ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4MdW0aa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSaeaaca WGNaaaaOGaaGikaiabeI7aXjaaiMcaaaa@39F4@  — простое собственное значение, то выполнение (единственного) условия разрешимости задачи (38)–(40)

Λ p± (θ)= Λ p± (θ) 1/2 1/2 | v p± 0 (z;θ )| 2 dz= 1/2 1/2 v p± 0 (z;θ) ¯ ( z 2 v p± (z;θ)+ Λ p± 0 (θ) v p± (z;θ))dz= = α=± α v p± 0 (0;θ) ¯ z v p± (α0;θ) z v p± 0 (0;θ) ¯ v p± (α0;θ) = = M Ξ |ω | 1 Λ p± 0 (θ)| v p± 0 (0;θ )| 2 2 m Ξ ω z v p± 0 (0;θ) 2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOabaiqabaGafu4MdW KbauaadaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaaaakiaaiIcacqaH4oqC caaIPaGaaGypaiqbfU5amzaafaWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSae aaaaGccaaIOaGaeqiUdeNaaGykamaapehabeWcbaGaeyOeI0IaaGym aiaai+cacaaIYaaabaGaaGymaiaai+cacaaIYaaaniabgUIiYdGcca aI8bGaamODamaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGaaGimaaaakiaa iIcacaWG6bGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaI8bWaaWbaaSqabeaaca aIYaaaaOGaamizaiaadQhacaaI9aGaeyOeI0Yaa8qCaeqaleaacqGH sislcaaIXaGaaG4laiaaikdaaeaacaaIXaGaaG4laiaaikdaa0Gaey 4kIipakmaanaaabaGaamODamaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGa aGimaaaakiaaiIcacaWG6bGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcaaaGaaGikai abgkGi2oaaDaaaleaacaWG6baabaGaaGOmaaaakiqadAhagaqbamaa DaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaaaaOGaaGikaiaadQhacaaI7aGaeq iUdeNaaGykaiabgUcaRiabfU5amnaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaela baGaaGimaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGabmODayaafaWaa0baaS qaaiaadchacqGHXcqSaeaaaaGccaaIOaGaamOEaiaaiUdacqaH4oqC caaIPaGaaGykaiaadsgacaWG6bGaaGypaaqaaiabg2da9maaqafabe WcbaGaeqySdeMaaGypaiabgglaXcqab0GaeyyeIuoakiabeg7aHnaa beaabaWaa0aaaeaacaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSaeaaca aIWaaaaOGaaGikaiaaicdacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaaaacqGHciIT daWgaaWcbaGaamOEaaqabaGcceWG2bGbauaadaqhaaWcbaGaamiCai abgglaXcqaaaaakiaaiIcacqaHXoqycaaIWaGaaG4oaiabeI7aXjaa iMcacqGHsislaiaawIcaamaabiaabaWaa0aaaeaacqGHciITdaWgaa WcbaGaamOEaaqabaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSaeaa caaIWaaaaOGaaGikaiaaicdacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaaaaceWG2b GbauaadaqhaaWcbaGaamiCaiabgglaXcqaaaaakiaaiIcacqaHXoqy caaIWaGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcaaiaawMcaaiabg2da9aqaaiabg2 da9iaad2eadaWgaaWcbaGaeuONdGfabeaakiaaiYhacqaHjpWDcaaI 8bWaaWbaaSqabeaacqGHsislcaaIXaaaaOGaeu4MdW0aa0baaSqaai aadchacqGHXcqSaeaacaaIWaaaaOGaaGikaiabeI7aXjaaiMcacaaI 8bGaamODamaaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGaaGimaaaakiaaiI cacaaIWaGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaI8bWaaWbaaSqabeaacaaI YaaaaOGaeyOeI0IaaGOmaiaad2gadaWgaaWcbaGaeuONdGfabeaakm aaemaabaGaeqyYdChacaGLhWUaayjcSdWaaqWaaeaacqGHciITdaWg aaWcbaGaamOEaaqabaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaadchacqGHXcqSae aacaaIWaaaaOGaaGikaiaaicdacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaaGaay5b SlaawIa7amaaCaaaleqabaGaaGOmaaaaaaaa@05EC@

влечет за собой формулу для поправочного слагаемого анзаца (32)

  Λ p± ' (θ)=2 N Ξ Λ p± 0 (θ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabfU5amnaaDaaaleaacaWGWb GaeyySaelabaGaam4jaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaaGypaiaa ikdacaWGobWaa0baaSqaaiabf65aybqaaiabgkHiTaaakiabfU5amn aaDaaaleaacaWGWbGaeyySaelabaGaaGimaaaakiaaiIcacqaH4oqC caaIPaGaaGOlaaaaaaa@4819@  (41)

Соотношение (41) показывает, что в зависимости от знака величины N Ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHsislaa aaaa@350F@  (см. определение (26), а также предложение 2 и замечание 1) участки дисперсионных кривых между точками их пересечений и изломов, помеченных значками o и половинками значков g на фиг. 3a, сдвигаются вверх или вниз на фиг. 3б. Нижняя дисперсионная дуга также деформируется, но точка (θ,Λ)=(0,0) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGikaiabeI7aXjaaiYcacqqHBoatcaaIPaGaaG ypaiaaiIcacaaIWaGaaGilaiaaicdacaaIPaaaaa@3B3A@  остается неподвижной по причине последнего сомножителя в правой части (41). Вместе с тем поведение кривых около самих узлов

 Pq=(0,4π2q2)и   Pq=(±π,π2(2q1)2),q (42)

(напоминаем, что 2p-периодичность отождествляет точки ±p), требует более тщательного анализа хотя бы потому, что собственные значения

 Λp+0(0)=Λ(p1)0(0) и   Λp+0(π)=Λ(p1)0(π),p,  (43)

двукратные. Подчеркнем, что узлы (42), заданные разными выражениями, по сути не отличаются один от другого — это нетрудно усмотреть на фиг. 3в, где новая ферма, полученная допустимой заменой параметра Флоке [0,2π]θ O =θπ[π,π], MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4waiaaicdacaaISaGaaGOmaiabec8aWjaai2 facqGHniYjcqaH4oqCcaaMi8UaeSOPHegeaaaaaaaaa8qacaWGpbWd amaaBaaaleaapeGaeyOeI0capaqabaGccaaI9aGaeqiUdeNaeyOeI0 IaeqiWdaNaeyicI4SaaG4waiabgkHiTiabec8aWjaaiYcacqaHapaC caaIDbGaaiilaaaa@4DBE@  содержит целые значки MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOiGClaaa@3323@ , но рассеченные значки . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeSigI8MaaiOlaaaa@338A@

Следуя [25] (см. также [26, 27, 19] и др.), согласованно с формулой (42) введем “быструю” переменную Флоке

t = h 1 θèëè t = h 1 (θπ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiDamaaBaaaleaacqWIyiYBaeqaaOGaaGypai aadIgadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiaaigdaaaGccqaH4oqCcaaMi8Ua aGjcVlaayIW7caaMe8Uaaei6aiaabUoacaqGOdGaaGjcVlaayIW7ca aMi8UaamiDamaaBaaaleaacqGHIaYTaeqaaOGaaGypaiaadIgadaah aaWcbeqaaiabgkHiTiaaigdaaaGccaaIOaGaeqiUdeNaeS4eI0Maeq iWdaNaaGykaiaai6caaaa@5591@

Рассмотрим узлы P q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiuamaaDaaaleaacqWIyiYBaeaacaWGXbaaaa aa@34D0@  на оси ординат — узлы P q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiaadcfadaqhaa WcbaGaeyOiGClabaGaamyCaaaaaaa@3C02@  обрабатываются по той же схеме (см. замечание 2 и ср. [25], где была использована именно “ферма” на фиг. 3в). Индекс MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeSigI8gaaa@32D8@  по возможности не пишем.

Общее решение задачи (34) с параметром Λ q0 =4 π 2 q 2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4MdW0aaWbaaSqabeaacaWGXbGaaGimaaaaki aai2dacaaI0aGaeqiWda3aaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaamyCamaa CaaaleqabaGaaGOmaaaaaaa@3B0E@  (новое обозначение) принимает вид

  v q0 (z)= a + q e +i2πqz + a q e i2πqz . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadAhadaahaaWcbeqaaiaadg hacaaIWaaaaOGaaGikaiaadQhacaaIPaGaaGypaiaadggadaqhaaWc baGaey4kaScabaGaamyCaaaakiaadwgadaahaaWcbeqaaiabgUcaRi aadMgacaaIYaGaeqiWdaNaamyCaiaadQhaaaGccqGHRaWkcaWGHbWa a0baaSqaaiabgkHiTaqaaiaadghaaaGccaWGLbWaaWbaaSqabeaacq GHsislcaWGPbGaaGOmaiabec8aWjaadghacaWG6baaaaaakiaac6ca aaa@4E08@  (44)

В окрестности каждого из узлов у задачи (9)–(11)N имеется пара собственных значений, для которых примем асимптотические анзацы

  Λ α qh (t)= Λ q0 +h Λ α q' (t)+ Λ ˜ α qh (t),α=±. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabfU5amnaaDaaaleaacqaHXo qyaeaacaWGXbGaamiAaaaakiaaiIcacaWG0bGaaGykaiaai2dacqqH BoatdaahaaWcbeqaaiaadghacaaIWaaaaOGaey4kaSIaamiAaiabfU 5amnaaDaaaleaacqaHXoqyaeaacaWGXbGaam4jaaaakiaaiIcacaWG 0bGaaGykaiabgUcaRmaaGaaabaGaeu4MdWeacaGLdmaadaqhaaWcba GaeqySdegabaGaaGjcVlaadghacaWGObaaaOGaaGikaiaadshacaaI PaGaaGilaiaaywW7cqaHXoqycaaI9aGaeyySaeRaaGOlaaaaaaa@5883@  (45)

Внешние разложения для соответствующих собственных функций U ± hq (;t) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyvamaaDaaaleaacqGHXcqSaeaacaWGObGaam yCaaaakiaaiIcacqGHflY1caaI7aGaamiDaiaaiMcaaaa@3BED@  ищем в виде

  U α qh (;t)= v α q0 (z;t)+h v α q' (z;t)+,α=±, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadwfadaqhaaWcbaGaeqySde gabaGaamyCaiaadIgaaaGccaaIOaGaeyyXICTaaG4oaiaadshacaaI PaGaaGypaiaadAhadaqhaaWcbaGaeqySdegabaGaamyCaiaaicdaaa GccaaIOaGaamOEaiaaiUdacaWG0bGaaGykaiabgUcaRiaadIgacaWG 2bWaa0baaSqaaiabeg7aHbqaaiaadghacaWGNaaaaOGaaGikaiaadQ hacaaI7aGaamiDaiaaiMcacqGHRaWkcqWIMaYscaaISaGaaGzbVlab eg7aHjaai2dacqGHXcqScaaISaaaaaaa@58C9@  (46)

где v α q0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamODamaaDaaaleaacqaHXoqyaeaacaWGXbGaaG imaaaaaaa@3615@  — линейная комбинация (44) с неизвестным столбцом коэффициентов a qα (t)=( a + qα (t), a qα (t)) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyyamaaCaaaleqabaGaamyCaiabeg7aHbaaki aaiIcacaWG0bGaaGykaiaai2dacaaIOaGaamyyamaaDaaaleaacqGH RaWkaeaacaWGXbGaeqySdegaaOGaaGikaiaadshacaaIPaGaaGilai aadggadaqhaaWcbaGaeyOeI0cabaGaamyCaiabeg7aHbaakiaaiIca caWG0bGaaGykaiaaiMcaaaa@487F@ . Выражение (36) с понятными изменениями по-прежнему выберем как внутреннее разложение около мелкого узла Gh. В результате для поправочных членов анзацев (45) и (46) выводим уравнение

  z 2 v α q' (z;t) Λ q0 v α q' (z;t)= Λ α q' (t) v α q0 (z;t),    z( 1 2 ,0)(0, 1 2 ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaauaabeqabeaaae aacqGHsislcqGHciITdaqhaaWcbaGaamOEaaqaaiaaikdaaaGccaWG 2bWaa0baaSqaaiabeg7aHbqaaiaadghacaWGNaaaaOGaaGikaiaadQ hacaaI7aGaamiDaiaaiMcacqGHsislcqqHBoatdaahaaWcbeqaaiaa dghacaaIWaaaaOGaamODamaaDaaaleaacqaHXoqyaeaacaWGXbGaam 4jaaaakiaaiIcacaWG6bGaaG4oaiaadshacaaIPaGaaGypaiabfU5a mnaaDaaaleaacqaHXoqyaeaacaWGXbGaam4jaaaakiaaiIcacaWG0b GaaGykaiaadAhadaqhaaWcbaGaeqySdegabaGaamyCaiaaicdaaaGc caaIOaGaamOEaiaaiUdacaWG0bGaaGykaiaaiYcacaqGGaGaaeiiai aabccacaqGGaGaamOEaiabgIGiolaaiIcacqGHsisldaWcaaqaaiaa igdaaeaacaaIYaaaaiaaiYcacaaIWaGaaGykaiabgQIiilaaiIcaca aIWaGaaGilamaalaaabaGaaGymaaqaaiaaikdaaaGaaGykaiaaiYca aaaaaa@74BD@  (47)

с полученными прежним способом условиями скачков

  [ v α q' (t)]=2 m Ξ |ω| z v α q0 (0;t), [ z v ± q' (t)]=2 M Ξ |ω | 1 Λ q0 v α q0 (0;t). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaaG4waiaadAhadaqhaa WcbaGaeqySdegabaGaamyCaiaadEcaaaGccaaIOaGaamiDaiaaiMca caaIDbGaaGypaiaaikdacaWGTbWaaSbaaSqaaiabf65aybqabaGcca aI8bGaeqyYdCNaaGiFaiabgkGi2oaaBaaaleaacaWG6baabeaakiaa dAhadaqhaaWcbaGaeqySdegabaGaamyCaiaaicdaaaGccaaIOaGaaG imaiaaiUdacaWG0bGaaGykaiaaiYcacaaMf8oabaGaaG4waiabgkGi 2oaaBaaaleaacaWG6baabeaakiaadAhadaqhaaWcbaGaeyySaelaba GaamyCaiaadEcaaaGccaaIOaGaamiDaiaaiMcacaaIDbGaaGypaiaa ikdacaWGnbWaaSbaaSqaaiabf65aybqabaGccaaI8bGaeqyYdCNaaG iFamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaaGymaaaakiabfU5amnaaCaaaleqa baGaamyCaiaaicdaaaGccaWG2bWaa0baaSqaaiabeg7aHbqaaiaadg hacaaIWaaaaOGaaGikaiaaicdacaaI7aGaamiDaiaaiMcacaaIUaaa aaaaaa@7153@  (48)

При θ=0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdeNaaGypaiaaicdaaaa@34D5@  условия квазипериодичности (10) становятся обычными условиями периодичности, однако ввиду малого возмущения параметра Флоке θ=ht MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdeNaaGypaiaadIgacaWG0baaaa@3601@  и формулы e iht =1+iht+O( h 2 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyzamaaCaaaleqabaGaamyAaiaadIgacaWG0b aaaOGaaGypaiaaigdacqGHRaWkcaWGPbGaamiAaiaadshacqGHRaWk caWGpbGaaGikaiaadIgadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaaIPaaaaa@3FC6@  они теперь оказываются неоднородными:

  v α q' ( 1 2 ;t) v α q' ( 1 2 ;t)=it v α q0 ( 1 2 ;t),     d v α q' dz ( 1 2 ;t) d v α q' dz ( 1 2 ;t)=it d v α q0 dz ( 1 2 ;t). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadAhadaqhaaWcbaGaeqySde gabaGaamyCaiaacEcaaaGccaGGOaWaaSaaaeaacaaIXaaabaGaaGOm aaaacaGG7aGaamiDaiaacMcacqGHsislcaWG2bWaa0baaSqaaiabeg 7aHbqaaiaadghacaGGNaaaaOGaaiikaiabgkHiTmaalaaabaGaaGym aaqaaiaaikdaaaGaai4oaiaadshacaGGPaGaeyypa0JaeyOeI0Iaam yAaiaadshacaWG2bWaa0baaSqaaiabeg7aHbqaaiaadghacaaIWaaa aOGaaiikaiabgkHiTmaalaaabaGaaGymaaqaaiaaikdaaaGaai4oai aadshacaGGPaGaaiilaiaabccacaqGGaGaaeiiaiaabccadaWcaaqa aiaadsgacaWG2bWaa0baaSqaaiabeg7aHbqaaiaadghacaGGNaaaaa GcbaGaamizaiaadQhaaaGaaiikamaalaaabaGaaGymaaqaaiaaikda aaGaai4oaiaadshacaGGPaGaeyOeI0YaaSaaaeaacaWGKbGaamODam aaDaaaleaacqaHXoqyaeaacaWGXbGaai4jaaaaaOqaaiaadsgacaWG 6baaaiaacIcacqGHsisldaWcaaqaaiaaigdaaeaacaaIYaaaaiaacU dacaWG0bGaaiykaiabg2da9iabgkHiTiaadMgacaWG0bWaaSaaaeaa caWGKbGaamODamaaDaaaleaacqaHXoqyaeaacaWGXbGaaGimaaaaaO qaaiaadsgacaWG6baaaiaacIcacqGHsisldaWcaaqaaiaaigdaaeaa caaIYaaaaiaacUdacaWG0bGaaiykaiaac6caaaaaaa@81D6@  (49)

Поскольку собственное значение Λ q0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4MdW0aaWbaaSqabeaacaWGXbGaaGimaaaaaa a@34F0@  двукратное, у задачи (47)–(49) появляются два условия разрешимости, которые при помощи формулы Грина, а также неоднородных точечных условий превращаем в систему двух ( α=± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqySdeMaaGypaiabgglaXcaa@35F2@  ) алгебраических уравнений для столбца a q± (t) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyyamaaCaaaleqabaGaamyCaiabgglaXcaaki aaiIcacaWG0bGaaGykaaaa@37FD@ :

Λ α q' (t) a ± qα (t)= Λ α q' (t) 1/2 1/2 e ±i2πqz ¯ v α q0 (z;t)dz= 1/2 1/2 e ±i2πqz ¯ z 2 v α q' (z;t)+ Λ q0 v α q' (z;t) dz= = v α q' (z;t) z e ±i2πqz ¯ z v α q' (z;t) e ±i2πqz ¯ | z=1/2 1/2 v α q' (z;t) z e ±i2πqz ¯ z v α q' (z;t) e ±i2πqz ¯ | z=0 +0 = =2πqt( a + qα + a qα )2πqt( a + qα a qα )2 Λ q0 m Ξ |ω|( a + qα a qα )+2 Λ q0 M Ξ |ω | 1 ( a + qα + a qα ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacqqHBoatdaqhaaWcbaGaeqySdegabaGaam yCaiaacEcaaaGccaGGOaGaamiDaiaacMcacaWGHbWaa0baaSqaaiab gglaXcqaaiaadghacqaHXoqyaaGccaGGOaGaamiDaiaacMcacqGH9a qpcqqHBoatdaqhaaWcbaGaeqySdegabaGaamyCaiaacEcaaaGccaGG OaGaamiDaiaacMcadaWdXbqabSqaaiabgkHiTiaaigdacaGGVaGaaG OmaaqaaiaaigdacaGGVaGaaGOmaaqdcqGHRiI8aOWaa0aaaeaacaWG LbWaaWbaaSqabeaacqGHXcqScaWGPbGaaGOmaiabec8aWjaadghaca WG6baaaaaakiaadAhadaqhaaWcbaGaeqySdegabaGaamyCaiaaicda aaGccaGGOaGaamOEaiaacUdacaWG0bGaaiykaiaadsgacaWG6bGaey ypa0JaeyOeI0Yaa8qCaeqaleaacqGHsislcaaIXaGaai4laiaaikda aeaacaaIXaGaai4laiaaikdaa0Gaey4kIipakmaanaaabaGaamyzam aaCaaaleqabaGaeyySaeRaamyAaiaaikdacqaHapaCcaWGXbGaamOE aaaaaaGcdaqadaqaaiabgkGi2oaaDaaaleaacaWG6baabaGaaGOmaa aakiaadAhadaqhaaWcbaGaeqySdegabaGaamyCaiaacEcaaaGccaGG OaGaamOEaiaacUdacaWG0bGaaiykaiabgUcaRiabfU5amnaaCaaale qabaGaamyCaiaaicdaaaGccaWG2bWaa0baaSqaaiabeg7aHbqaaiaa dghacaGGNaaaaOGaaiikaiaadQhacaGG7aGaamiDaiaacMcaaiaawI cacaGLPaaacaWGKbGaamOEaiabg2da9aqaaiabg2da9maabmaabaGa amODamaaDaaaleaacqaHXoqyaeaacaWGXbGaai4jaaaakiaacIcaca WG6bGaai4oaiaadshacaGGPaWaa0aaaeaacqGHciITdaWgaaWcbaGa amOEaaqabaGccaWGLbWaaWbaaSqabeaacqGHXcqScaWGPbGaaGOmai abec8aWjaadghacaWG6baaaaaakiabgkHiTiabgkGi2oaaBaaaleaa caWG6baabeaakiaadAhadaqhaaWcbaGaeqySdegabaGaamyCaiaacE caaaGccaGGOaGaamOEaiaacUdacaWG0bGaaiykamaanaaabaGaamyz amaaCaaaleqabaGaeyySaeRaamyAaiaaikdacqaHapaCcaWGXbGaam OEaaaaaaaakiaawIcacaGLPaaacaGG8bWaa0baaSqaaiaadQhacqGH 9aqpcqGHsislcaaIXaGaai4laiaaikdaaeaacaaIXaGaai4laiaaik daaaGccqGHsisldaqabaqaaiaadAhadaqhaaWcbaGaeqySdegabaGa amyCaiaacEcaaaGccaGGOaGaamOEaiaacUdacaWG0bGaaiykamaana aabaGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiaadQhaaeqaaOGaamyzamaaCaaaleqa baGaeyySaeRaamyAaiaaikdacqaHapaCcaWGXbGaamOEaaaaaaaaki aawIcaamaabiaabaGaeyOeI0IaeyOaIy7aaSbaaSqaaiaadQhaaeqa aOGaamODamaaDaaaleaacqaHXoqyaeaacaWGXbGaai4jaaaakiaacI cacaWG6bGaai4oaiaadshacaGGPaWaa0aaaeaacaWGLbWaaWbaaSqa beaacqGHXcqScaWGPbGaaGOmaiabec8aWjaadghacaWG6baaaaaaaO GaayzkaaGaaiiFamaaDaaaleaacaWG6bGaeyypa0JaeyOeI0IaaGim aaqaaiabgUcaRiaaicdaaaGccqGH9aqpaeaacqGH9aqpcqWItisBca aIYaGaeqiWdaNaamyCaiaadshacaGGOaGaamyyamaaDaaaleaacqGH RaWkaeaacaWGXbGaeqySdegaaOGaey4kaSIaamyyamaaDaaaleaacq GHsislaeaacaWGXbGaeqySdegaaOGaaiykaiabgkHiTiaaikdacqaH apaCcaWGXbGaamiDaiaacIcacaWGHbWaa0baaSqaaiabgUcaRaqaai aadghacqaHXoqyaaGccqGHsislcaWGHbWaa0baaSqaaiabgkHiTaqa aiaadghacqaHXoqyaaGccaGGPaGaeS4eI0MaaGOmaiabfU5amnaaCa aaleqabaGaamyCaiaaicdaaaGccaWGTbWaaSbaaSqaaiabf65aybqa baGccaGG8bGaeqyYdCNaaiiFaiaacIcacaWGHbWaa0baaSqaaiabgU caRaqaaiaadghacqaHXoqyaaGccqGHsislcaWGHbWaa0baaSqaaiab gkHiTaqaaiaadghacqaHXoqyaaGccaGGPaGaey4kaSIaaGOmaiabfU 5amnaaCaaaleqabaGaamyCaiaaicdaaaGccaWGnbWaaSbaaSqaaiab f65aybqabaGccaGG8bGaeqyYdCNaaiiFamaaCaaaleqabaGaeyOeI0 IaaGymaaaakiaacIcacaWGHbWaa0baaSqaaiabgUcaRaqaaiaadgha cqaHXoqyaaGccqGHRaWkcaWGHbWaa0baaSqaaiabgkHiTaqaaiaadg hacqaHXoqyaaGccaGGPaGaaiOlaaaaaa@4BB0@

с матрицей

M q (t)= 4πqt+2 Λ q0 ( M Ξ |ω | 1 m Ξ |ω|) 2 Λ q0 ( M Ξ |ω | 1 + m Ξ |ω|) 2 Λ q0 ( M Ξ |ω | 1 + m Ξ |ω|) 4πqt+2 Λ q0 ( M Ξ |ω | 1 m Ξ |ω|) , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFZestdaahaaWcbeqaaiaadghaaaGccaaIOaGaamiDaiaa iMcacaaI9aWaaeWaaeaafaqabeGacaaabaGaeyOeI0IaaGinaiabec 8aWjaadghacaWG0bGaey4kaSIaaGOmaiabfU5amnaaCaaaleqabaGa amyCaiaaicdaaaGccaaIOaGaamytamaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaO GaaGiFaiabeM8a3jaaiYhadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiaaigdaaaGc cqGHsislcaWGTbWaaSbaaSqaaiabf65aybqabaGccaaI8bGaeqyYdC NaaGiFaiaaiMcaaeaacaaIYaGaeu4MdW0aaWbaaSqabeaacaWGXbGa aGimaaaakiaaiIcacaWGnbWaaSbaaSqaaiabf65aybqabaGccaaI8b GaeqyYdCNaaGiFamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaaGymaaaakiabgUca Riaad2gadaWgaaWcbaGaeuONdGfabeaakiaaiYhacqaHjpWDcaaI8b GaaGykaaqaaiaaikdacqqHBoatdaahaaWcbeqaaiaadghacaaIWaaa aOGaaGikaiaad2eadaWgaaWcbaGaeuONdGfabeaakiaaiYhacqaHjp WDcaaI8bWaaWbaaSqabeaacqGHsislcaaIXaaaaOGaey4kaSIaamyB amaaBaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaGiFaiabeM8a3jaaiYhacaaIPa aabaGaaGinaiabec8aWjaadghacaWG0bGaey4kaSIaaGOmaiabfU5a mnaaCaaaleqabaGaamyCaiaaicdaaaGccaaIOaGaamytamaaBaaale aacqqHEoawaeqaaOGaaGiFaiabeM8a3jaaiYhadaahaaWcbeqaaiab gkHiTiaaigdaaaGccqGHsislcaWGTbWaaSbaaSqaaiabf65aybqaba GccaaI8bGaeqyYdCNaaGiFaiaaiMcaaaaacaGLOaGaayzkaaGaaGjc VlaaiYcaaaa@A4BA@

собственные значения которой имеют вид

  Λ α q' (t)=2 Λ q0 ( M Ξ |ω | 1 m Ξ |ω|)+α Λ q0 t 2 +4( M Ξ |ω | 1 + m Ξ |ω |) 2 , α=±. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaeu4MdW0aa0baaSqaai abeg7aHbqaaiaadghacaWGNaaaaOGaaGikaiaadshacaaIPaGaaGyp aiaaikdacqqHBoatdaahaaWcbeqaaiaadghacaaIWaaaaOGaaGikai aad2eadaWgaaWcbaGaeuONdGfabeaakiaaiYhacqaHjpWDcaaI8bWa aWbaaSqabeaacqGHsislcaaIXaaaaOGaeyOeI0IaamyBamaaBaaale aacqqHEoawaeqaaOGaaGiFaiabeM8a3jaaiYhacaaIPaGaey4kaSIa aGjbVlabeg7aHjabfU5amnaaCaaaleqabaGaamyCaiaaicdaaaGcda GcaaqaaiaadshadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccqGHRaWkcaaI0aGa aGikaiaad2eadaWgaaWcbaGaeuONdGfabeaakiaaiYhacqaHjpWDca aI8bWaaWbaaSqabeaacqGHsislcaaIXaaaaOGaey4kaSIaamyBamaa BaaaleaacqqHEoawaeqaaOGaaGiFaiabeM8a3jaaiYhacaaIPaWaaW baaSqabeaacaaIYaaaaaqabaGccaaISaGaaGzbVdqaaiabeg7aHjaa i2dacqGHXcqScaaIUaaaaaaaaa@734F@  (50)

Эта формула содержит обе величины (26), причем предположение N Ξ + = 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHRaWkaa GcceaI9aGbaybacaaIWaaaaa@36AC@  показывает, что

min t ( Λ q0 +h Λ + q' (t))= Λ q0 (1+2h( N Ξ +| N Ξ + |))> Λ q0 (1+2h( N Ξ | N Ξ + |))= max t ( Λ q0 +h Λ q' (t)). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaybuaeqaleaacaWG0bGaeyicI48efv3ySLgznf gDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiqaacqWFDeIuaeqakeaaciGG TbGaaiyAaiaac6gaaaGaaGikaiabfU5amnaaCaaaleqabaGaamyCai aaicdaaaGccqGHRaWkcaWGObGaeu4MdW0aa0baaSqaaiabgUcaRaqa aiaadghacaWGNaaaaOGaaGikaiaadshacaaIPaGaaGykaiaai2dacq qHBoatdaahaaWcbeqaaiaadghacaaIWaaaaOGaaGikaiaaigdacqGH RaWkcaaIYaGaamiAaiaaiIcacaWGobWaa0baaSqaaiabf65aybqaai abgkHiTaaakiabgUcaRiaaiYhacaWGobWaa0baaSqaaiabf65aybqa aiabgUcaRaaakiaaiYhacaaIPaGaaGykaiaai6dacqqHBoatdaahaa WcbeqaaiaadghacaaIWaaaaOGaaGikaiaaigdacqGHRaWkcaaIYaGa amiAaiaaiIcacaWGobWaa0baaSqaaiabf65aybqaaiabgkHiTaaaki abgkHiTiaaiYhacaWGobWaa0baaSqaaiabf65aybqaaiabgUcaRaaa kiaaiYhacaaIPaGaaGykaiaai2dadaGfqbqabSqaaiaadshacqGHii IZcqWFDeIuaeqakeaaciGGTbGaaiyyaiaacIhaaaGaaGikaiabfU5a mnaaCaaaleqabaGaamyCaiaaicdaaaGccqGHRaWkcaWGObGaeu4MdW 0aa0baaSqaaiabgkHiTaqaaiaadghacaWGNaaaaOGaaGikaiaadsha caaIPaGaaGykaiaai6caaaa@8CFC@

В итоге видим, что вблизи узла P q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiuamaaDaaaleaacqWIyiYBaeaacaWGXbaaaa aa@34D0@  две пересекающиеся предельные дисперсионные кривые (см. формулу (42) и фиг. 3a) распадаются и согласно определению (15) раскрывают лакуну G 2q h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFge=rdaqhaaWcbaGaaGOmaiaadghaaeaacaWGObaaaaaa @3FB6@  при малом h>0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiaai6dacaaIWaaaaa@340D@  так, как указано на фиг. 3б для случая q=1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyCaiaai2dacaaIXaaaaa@3416@ . При N Ξ + =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHRaWkaa GccaaI9aGaaGimaaaa@368F@  такой вывод сделать нельзя, поскольку согласно (50) графики функций t Λ q0 +h Λ ± q' (t) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiDaiablAAiHjabfU5amnaaCaaaleqabaGaam yCaiaaicdaaaGccqGHRaWkcaWGObGaeu4MdW0aa0baaSqaaiabggla XcqaaiaadghacaWGNaaaaOGaaGikaiaadshacaaIPaaaaa@4115@  остаются пересекающимися прямыми, а их общая точка пересечения сдвигается вдоль оси ординат по закону (41).

Замечание 2. Узлу P q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiuamaaDaaaleaacqGHIaYTaeaacaWGXbaaaa aa@351B@  и соответствующему собственному значению

 Λq0=Λq1+0(π)=Λq20(π)=π2(2q1)2,q, (51)

из списка (43) отвечают следующие две собственные функции предельной задачи (34):

v + q (z):= v q1+ 0 (z)= e +i(2q1)z , v q (z):= v q2 0 (z)= e +i(2q1)z . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaqabeaacaWG2bWaa0baaSqaaiabgkci3kabgUcaRa qaaiaadghaaaGccaaIOaGaamOEaiaaiMcacaaI6aGaaGypaiaadAha daqhaaWcbaGaamyCaiabgkHiTiaaigdacqGHRaWkaeaacaaIWaaaaO GaaGikaiaadQhacaaIPaGaaGypaiaadwgadaahaaWcbeqaaiabgUca RiaadMgacaaIOaGaaGOmaiaadghacqGHsislcaaIXaGaaGykaiaadQ haaaGccaaISaGaaGzbVdqaaiaadAhadaqhaaWcbaGaeyOiGCRaeyOe I0cabaGaamyCaaaakiaaiIcacaWG6bGaaGykaiaaiQdacaaI9aGaam ODamaaDaaaleaacaWGXbGaeyOeI0IaaGOmaiabgkHiTaqaaiaaicda aaGccaaIOaGaamOEaiaaiMcacaaI9aGaamyzamaaCaaaleqabaGaey 4kaSIaamyAaiaaiIcacaaIYaGaamyCaiabgkHiTiaaigdacaaIPaGa amOEaaaakiaai6caaaaa@6840@

Повторение вычислений показывает, что выражение (50) для поправочного члена анзаца (45) сохраняется, но содержит новый множитель (51).

Сформулируем результат проведенного асимптотического анализа, а затем прокомментируем процедуру обоснования асимптотических формул.

Теорема 1. Пусть N Ξ + = 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOtamaaDaaaleaacqqHEoawaeaacqGHRaWkaa GcceaI9aGbaybacaaIWaaaaa@36AC@  (см. формулы (26), (17), (19) и предложение 2). Для каждого k MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4AaiabgIGioprr1ngBPrwtHrhAYaqeguuDJX wAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xfH4eaaa@3EBD@  найдутся такие положительные h k MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaBaaaleaacaWGRbaabeaaaaa@33A7@  и C k MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4qamaaBaaaleaacaWGRbaabeaaaaa@3382@ , что при h(0, h k ] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiabgIGiolaaiIcacaaIWaGaaGilaiaadI gadaWgaaWcbaGaam4AaaqabaGccaaIDbaaaa@392B@  в спектре (6) оператора задачи (3), (4) N MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaad6eaaeqaaaaa@329D@  раскрыта лакуна

G Nk h [ π 2 k 2 (1+2h( N Ξ | N Ξ + |))+ C k h 2 , π 2 k 2 (1+2h( N Ξ +| N Ξ + |)) C k h 2 ]. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFge=rdaqhaaWcbaGaamOtaiaadUgaaeaacaWGObaaaOGa ey4GIKSaaG4waiabec8aWnaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaadUgada ahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaaIOaGaaGymaiabgUcaRiaaikdacaWG ObGaaGikaiaad6eadaqhaaWcbaGaeuONdGfabaGaeyOeI0caaOGaey OeI0IaaGiFaiaad6eadaqhaaWcbaGaeuONdGfabaGaey4kaScaaOGa aGiFaiaaiMcacaGGPaGaey4kaSIaam4qamaaBaaaleaacaWGRbaabe aakiaadIgadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaaISaGaeqiWda3aaWba aSqabeaacaaIYaaaaOGaam4AamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaiI cacaaIXaGaey4kaSIaaGOmaiaadIgacaaIOaGaamOtamaaDaaaleaa cqqHEoawaeaacqGHsislaaGccqGHRaWkcaaI8bGaamOtamaaDaaale aacqqHEoawaeaacqGHRaWkaaGccaaI8bGaaiykaiaaiMcacqGHsisl caWGdbWaaSbaaSqaaiaadUgaaeqaaOGaamiAamaaCaaaleqabaGaaG Omaaaakiaai2facaaIUaaaaa@7767@

шириной 4 π 2 k 2 | N Ξ + |h+O( h 2 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGinaiabec8aWnaaCaaaleqabaGaaGOmaaaaki aadUgadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaaI8bGaamOtamaaDaaaleaa cqqHEoawaeaacqGHRaWkaaGccaaI8bGaamiAaiabgUcaRiaad+eaca aIOaGaamiAamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaiMcaaaa@4253@ . При h+0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiabgkziUkabgUcaRiaaicdaaaa@3614@  количество раскрытых лакун (15) неограниченно возрастает, а соседние G Nk h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFge=rdaqhaaWcbaGaamOtaiaadUgaaeaacaWGObaaaaaa @3FC7@  и G Nk+2 h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFge=rdaqhaaWcbaGaamOtaiaadUgacqGHRaWkcaaIYaaa baGaamiAaaaaaaa@4165@  отделены одна от другой спектральным сегментом B Nk+1 h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamOtaiaadUgacqGHRaWkcaaIXaaa baGaamiAaaaaaaa@40B5@  с длиной O( π 2 (2k+1)) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4taiaaiIcacqaHapaCdaahaaWcbeqaaiaaik daaaGccaaIOaGaaGOmaiaadUgacqGHRaWkcaaIXaGaaGykaiaaiMca aaa@3B35@ .

Обоснование индивидуальных асимптотик собственных пар { Λ Np h (θ); U Np h (;θ)} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4EaiabfU5amnaaDaaaleaacaWGobGaamiCaa qaaiaadIgaaaGccaaIOaGaeqiUdeNaaGykaiaaiUdacaWGvbWaa0ba aSqaaiaad6eacaWGWbaabaGaamiAaaaakiaaiIcacqGHflY1caaI7a GaeqiUdeNaaGykaiaai2haaaa@45DB@  задачи (9)–(11) N MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaad6eaaeqaaaaa@329D@ , т.е. вывод оценок асимптотических остатков в представлении (32) собственного значения и в подходящим образом “склеенных” разложениях (33) и (36) собственной функции (см. [24; 12, гл. 2] и др.) проводится по стандартной, неоднократно опубликованной и подробно прокомментированной схеме, включающей применение леммы о “почти собственных” значениях и векторах (см. [28]), а также проверке утверждения о сходимости

Λ Nk h (θ) Λ k h (θ)ïðèh+0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4MdW0aa0baaSqaaiaad6eacaWGRbaabaGaam iAaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaaGjcVlabgkziUkaayIW7cqqH BoatdaqhaaWcbaGaam4AaaqaaiaadIgaaaGccaaIOaGaeqiUdeNaaG ykaiaayIW7caaMi8UaaGjcVlaaysW7caqGVdGaaei8aiaabIoacaaM i8UaaGjcVlaayIW7caWGObGaeyOKH4QaaGjcVlabgUcaRiaaicdaca aIUaaaaa@5ACA@

Реализация этих элементов схемы для рассмотренной задачи Неймана не встречает сколь-нибудь заметных затруднений (ср. [14, 16]). Осложнения возникают при асимптотическом анализе спектральных сегментов и лакун: для оправдания асимптотики концевых точек интервалов (15) нужны равномерные относительно параметра θ[π,π] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdeNaeyicI4SaaG4waiabgkHiTiabec8aWj aaiYcacqaHapaCcaaIDbaaaa@3BC1@  оценки. В [18] и [19] предложено несколько подходов к преодолению препятствий. Каждый из них вполне доступен в рассматриваемой задаче (например, достаточно проверить простой факт: для пар , взятых со штрихпунктирных линий на фиг. 3в и удаленных от предельных дисперсионных кривых, задача (9)–(11)  однозначно разрешима). Вместе с тем их исполнение достаточно громоздко, но в значительной степени повторяет уже публиковавшиеся рассуждения и выкладки. Избегая крупных заимствований, воспроизведем в п. 5,  лишь наиболее краткий из способов вывода равномерных по параметру Флоке оценок асимптотических остатков в представлениях собственных значений.

4. Пограничный слой в задаче Дирихле

Спектр MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyigHmmaaa@3326@  квантового волновода X (фиг. 1a), описываемого задачей Дирихле

Δw(ξ)=μw(ξ), ξΞ,w(ξ)=0, ξΞ,(52)

исследован полностью (см., например, обширный список литературы в [1]). Сообщим сведения, используемые в следующем разделе.

Непрерывный спектр c MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyigHm8aaSbaaSqaaiaadogaaeqaaaaa@343A@  оператора задачи (52) — луч [ μ ,+), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiaaiUfacqaH8o qBdaWgaaWcbaWexLMBb50ujbqeguuDJXwAKbacfaGae8hiGyiabeaa kiaaiYcacqGHRaWkcqGHEisPcaaIPaGaaiilaaaa@45F3@  точка отсечки которого μ >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeHbfv3ySL gzaGabaiab=bcigcqabaGccaaI+aGaaGimaaaa@3B3C@  — первое собственное значение задачи Дирихле для оператора Лапласа Δ ξ ' MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOeI0IaeuiLdq0aaSbaaSqaaiabe67a4naaCa aabeqaaiaadEcaaaaabeaaaaa@36AE@  на сечении w цилиндра W; соответствующую собственную функцию V MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOvaaaa@3279@  нормируем в пространстве Лебега L 2 (ω). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamitamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaiIcacq aHjpWDcaaIPaGaaiOlaaaa@3746@

В ситуации (i) (фиг. 2a) дискретный спектр d (0, μ ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyigHm8aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaeyOGIW SaaGikaiaaicdacaaISaGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeHb fv3ySLgzaGabaiab=bcigcqabaGccaaIPaaaaa@4132@  пустой (следствие неравенства Фридрихса: первое собственное значение смешанной краевой задачи для оператора Лапласа Δ ξ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOeI0IaeuiLdq0aaSbaaSqaaiabe67a4bqaba aaaa@35E0@  на резонаторе Θω×( R , R + ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMde1efv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginf gDObcv39gaiqaacqWFePo3cqaHjpWDcqGHxdaTcaaIOaGaeyOeI0Ia amOuamaaBaaaleaacqGHsislaeqaaOGaaGilaiaadkfadaWgaaWcba Gaey4kaScabeaakiaaiMcaaaa@4A1B@  превосходит μ ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabeY7aTnaaBa aaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPrgaiuaacqWFGaIHaeqaaOGaaiyk aiaacYcaaaa@41FF@  но в ситуации (ii) (фиг. 2б) в d MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyigHm8aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaaaa@343B@  есть хотя бы одна точка. Более того, размерность # d (R) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4iaiabgIridpaaBaaaleaacaWGKbaabeaaki aaiIcacaWGsbGaaGykaaaa@372E@  дискретного спектра волновода Ξ(R)=ΩΘ(R) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGLaaGikaiaadkfacaaIPaGaaGypaiabfM 6axjabgQIiilabfI5arjaaiIcacaWGsbGaaGykaaaa@3D06@  с увеличивающимся резонатором Θ(R)={ξ: R 1 ξΘ} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMdeLaaGikaiaadkfacaaIPaGaaGypaiaaiU hacqaH+oaEcaaI6aGaaGjcVlaadkfadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiaa igdaaaGccqaH+oaEcqGHiiIZcqqHyoqucaaI9baaaa@43B0@  неограниченно возрастает при R+ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOuaiabgkziUkabgUcaRiabg6HiLcaa@36B5@  (см. [29]). Ввиду устойчивости собственных значений внутри дискретного спектра его насыщение может происходить исключительно вследствие отцепления собственных значений от точки отсечки μ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabeY7aTnaaBa aaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPrgaiuaacqWFGaIHaeqaaaaa@4098@  непрерывного спектра, которое обязательно сопровождается возникновением порогового резонанса (см. [30, 14, 31] и др.). Сам пороговый резонанс случается тогда, когда у задачи (52) с параметром μ= μ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd0MaaGypaiabeY7aTnaaBaaaleaatCvAUf KttLearyqr1ngBPrgaiqaacqWFGaIHaeqaaaaa@3C2D@  имеется ограниченное решение

  W 0 (ξ)= W ˜ 0 (ξ)+ ± χ R ± ( ξ d ) K ± V( ξ ' ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadEfadaWgaaWcbaGaaqoiGi aaicdaaeqaaOGaaGikaiabe67a4jaaiMcacaaI9aWaaacaaeaacaWG xbaacaGLdmaadaWgaaWcbaGaaqoiGiaaicdaaeqaaOGaaGikaiabe6 7a4jaaiMcacqGHRaWkdaaeqbqabSqaaiabgglaXcqab0GaeyyeIuoa kiabeE8aJnaaDaaaleaacaWGsbaabaGaeyySaelaaOGaaGikaiabe6 7a4naaBaaaleaacaWGKbaabeaakiaaiMcacaWGlbWaaSbaaSqaaiab gglaXcqabaGccaWGwbGaaGikaiabe67a4naaCaaaleqabaGaam4jaa aakiaaiMcacaaISaaaaaaa@55EE@  (53)

где помимо привлечения собственной функции V H 0 1 (ω) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOvaiabgIGiolaadIeadaqhaaWcbaGaaGimaa qaaiaaigdaaaGccaaIOaGaeqyYdCNaaGykaaaa@39A8@  и коэффициентов K ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHXcqSaeqaaOGaeyicI4 8efv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiqaacqWFDeIu aaa@40CD@  обозначения вполне аналогичны использованным в формуле (17), в частности, χ R ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeq4Xdm2aa0baaSqaaiaadkfaaeaacqGHXcqSaa aaaa@3647@  — срезки (18). Если K ± =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHXcqSaeqaaOGaaGypai aaicdaaaa@3613@  и функция (53) затухает на бесконечности, то { μ ; w }× H 0 1 (Ξ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4EaiabeY7aTnaaBaaaleaatCvAUfKttLeary qr1ngBPrgaiqaacqWFGaIHaeqaaOGaaG4oaiaadEhadaWgaaWcbaGa e8hiGyiabeaakiaai2hacqGHiiIZtuuDJXwAK1uy0HMmaeXbfv3ySL gzG0uy0HgiuD3BaGqbaiab+1risjabgEna0kaadIeadaqhaaWcbaGa aGimaaqaaiaaigdaaaGccaaIOaGaeuONdGLaaGykaaaa@52BD@  — истинная собственная пара задачи (52). Если же | K + | 2 +| K | 2 >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiaadUeadaWgaaWcbaGaey4kaScabeaaki aaiYhadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccqGHRaWkcaaI8bGaam4samaa BaaaleaacqGHsislaeqaaOGaaGiFamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaaki aai6dacaaIWaaaaa@3DDB@  и функция (53) только стабилизируется при ξ d ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaeyOKH4 QaeyySaeRaeyOhIukaaa@39CC@ , то пороговый резонанс называется правильным (терминология из [31]). Как неоднократно отмечалось в предшествующих публикациях (см., например, [13; 14; 12, гл. 16]) и станет понятно в разд. 5, отсутствие или наличие порогового резонанса, а также его качество существенно влияют на асимптотическое строение спектра задачи (9), (10).

Пороговый резонанс заведомо отсутствует для волновода на фиг. 2a, т.е. в ситуации (i) (см. достаточное условие из [32] или первый критерий в [33]). Пример волновода Ξ(R) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGLaaGikaiaadkfacaaIPaaaaa@355E@  с раздувающимся резонатором показывает, что существует такая положительная неограниченная монотонно возрастающая последовательность { R j } j , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4EaiaadkfadaWgaaWcbaGaamOAaaqabaGcca aI9bWaaSbaaSqaaiaadQgacqGHiiIZtuuDJXwAK1uy0HMmaeHbfv3y SLgzG0uy0HgiuD3BaGabaiab=vriobqabaGccaGGSaaaaa@43AA@  что в волноводах Ξ( R j ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGLaaGikaiaadkfadaWgaaWcbaGaamOAaa qabaGccaaIPaaaaa@3683@  реализуются пороговые резонансы. Другой способ образования резонанса состоит в возмущении прямого цилиндра Ξ 0 =Ω=ω× MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdG1aaWbaaSqabeaacaaIWaaaaOGaaGypai abfM6axjaai2dacqaHjpWDcqGHxdaTtuuDJXwAK1uy0HMmaeHbfv3y SLgzG0uy0HgiuD3BaGabaiab=1risbaa@45CA@ , для которого наличие простого правильного порогового резонанса очевидно: нужное решение (53) имеет вид w (ξ)=V( ξ ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPr gaiqaacqWFGaIHaeqaaOGaaGikaiabe67a4jaaiMcacaaI9aGaamOv aiaaiIcacuaH+oaEgaqbaiaaiMcaaaa@40FE@  и K ± =1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHXcqSaeqaaOGaaGypai aaigdaaaa@3614@ . Именно, в [31] разработана процедура поиска такой профильной функции H C c (Ω) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisaiabgIGiolaadoeadaqhaaWcbaGaam4yaa qaaiabg6HiLcaakiaaiIcacqGHciITcqqHPoWvcaaIPaaaaa@3BA0@  (ср. замечание 1), что при малом ε>0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyTduMaaGOpaiaaicdaaaa@34C7@  деформация стенки Ξ 0 =ω× MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIyRaeuONdG1aaWbaaSqabeaacaaIWaaaaO GaaGypaiabgkGi2kabeM8a3jabgEna0orr1ngBPrwtHrhAYaqeguuD JXwAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xhHifaaa@4641@  вдоль нормали на величину εH(ξ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyTduMaamisaiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaaaaa@373A@  порождает правильный пороговый резонанс или делает точку отсечки μ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabeY7aTnaaBa aaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPrgaiuaacqWFGaIHaeqaaaaa@4098@  собственным значением задачи (52) в Ξ ε MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdG1aaWbaaSqabeaacqaH1oqzaaaaaa@34F6@ . Вместе с тем следует подчеркнуть, что пороговый резонанс в задаче Дирихле — явление редкое и неустойчивое, т.е. ситуация общего положения — его отсутствие.

При зеркальной симметрии цилиндра Ω и резонатора G относительно гиперплоскости {ξ: ξ 1 =0} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4Eaiabe67a4jaaiQdacaaMi8UaeqOVdG3aaS baaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaGypaiaaicdacaaI9baaaa@3BF7@  можно превратить порог μ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabeY7aTnaaBa aaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPrgaiuaacqWFGaIHaeqaaaaa@4098@  в собственное значение задачи (52) в Ξ(R) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGLaaGikaiaadkfacaaIPaaaaa@355E@  при раздутии резонатора путем постановки искусственных условий Дирихле на рассекающей поверхности Γ(R)={ξΞ(R): ξ 1 =0} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4KdCKaaGikaiaadkfacaaIPaGaaGypaiaaiU hacqaH+oaEcqGHiiIZcqqHEoawcaaIOaGaamOuaiaaiMcacaaI6aGa aGjcVlabe67a4naaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaai2dacaaIWaGaaG yFaaaa@45A6@  (см. [34]), которые сдвигают вверх точку отсечки μ + > μ , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aa0baaSqaamXvP5wqonvsaeHbfv3ySL gzaGabaiab=bcigcqaaiabgUcaRaaakiaai6dacqaH8oqBdaWgaaWc baGae8hiGyiabeaakiaacYcaaaa@3F4C@  а увеличение размера R MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOuaaaa@3275@  резонатора Θ(R) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMdeLaaGikaiaadkfacaaIPaaaaa@3551@  отцепляет от точки μ + MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aa0baaSqaamXvP5wqonvsaeHbfv3ySL gzaGabaiab=bcigcqaaiabgUcaRaaaaaa@3A93@  собственные значения задачи Дирихле в верхней половине волновода Ξ + (R)={ξΞ(R): ξ 1 >0} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdG1aaWbaaSqabeaacqGHRaWkaaGccaaIOa GaamOuaiaaiMcacaaI9aGaaG4Eaiabe67a4jabgIGiolabf65ayjaa iIcacaWGsbGaaGykaiaaiQdacaaMi8UaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaaig daaeqaaOGaaGOpaiaaicdacaaI9baaaa@46DC@  и спускает их вниз до нуля при R+ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOuaiabgkziUkabgUcaRiabg6HiLcaa@36B5@ . Таким образом, они многократно пересекают исходную точку отсечки μ , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeHbfv3ySL gzaGabaiab=bcigcqabaGccaGGSaaaaa@3A6A@  а нечетное продолжение соответствующих собственных функций V + (;R) H 0 1 ( Ξ + (R)) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOvamaaCaaaleqabaGaey4kaScaaOGaaGikai abgwSixlaaiUdacaWGsbGaaGykaiabgIGiolaadIeadaqhaaWcbaGa aGimaaqaaiaaigdaaaGccaaIOaGaeuONdG1aaWbaaSqabeaacqGHRa WkaaGccaaIOaGaamOuaiaaiMcacaaIPaaaaa@4318@  через Γ(R) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4KdCKaaGikaiaadkfacaaIPaaaaa@3542@  порождает собственные пары { μ ;V(;R)} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4EaiabeY7aTnaaBaaaleaatCvAUfKttLeary qr1ngBPrgaiqaacqWFGaIHaeqaaOGaaG4oaiaadAfacaaIOaGaeyyX ICTaaG4oaiaadkfacaaIPaGaaGyFaaaa@42B1@  в исходном волноводе Ξ(R) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdGLaaGikaiaadkfacaaIPaaaaa@355E@ . Разумеется, при богатой геометрической симметрии сечения w точку отсечки μ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabeY7aTnaaBa aaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPrgaiuaacqWFGaIHaeqaaaaa@4098@  можно сделать кратным собственным значением, т.е. придать пороговому резонансу любую заданную наперед кратность.

Кратность правильного порогового резонанса не может превосходить двух, т.к. в разложении незатухающего решения (53) фигурирует лишь пара коэффициентов K + MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHRaWkaeqaaaaa@337C@  и K . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHsislaeqaaOGaaiOlaa aa@3443@  К сожалению, до сих пор не опубликован пример квантового волновода с двумя цилиндрическими выходами на бесконечность, у которого реализуется правильный пороговый резонанс с кратностью 2, т.е. у задачи (52) есть решения (53) с векторами коэффициентов ( K + , K )=(1,0) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGikaiaadUeadaWgaaWcbaGaey4kaScabeaaki aaiYcacaWGlbWaaSbaaSqaaiabgkHiTaqabaGccaaIPaGaaGypaiaa iIcacaaIXaGaaGilaiaaicdacaaIPaaaaa@3BEB@  и ( K + , K )=(0,1). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGikaiaadUeadaWgaaWcbaGaey4kaScabeaaki aaiYcacaWGlbWaaSbaaSqaaiabgkHiTaqabaGccaaIPaGaaGypaiaa iIcacaaIWaGaaGilaiaaigdacaaIPaGaaiOlaaaa@3C9D@  Отметим, что у задачи Неймана пороговый резонанс в точке μ =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeHbfv3ySL gzaGabaiab=bcigcqabaGccaaI9aGaaGimaaaa@3B3B@ всегда имеет кратность 1 и является правильным, что и породило возникшие в разд. 3 асимптотические анзацы. В [35] приведен акустический волновод довольно причудливой формы, у которого на втором простом пороге внутри непрерывного спектра возникает двукратный правильный пороговый резонанс, однако соответствующие конструкции непригодны для условий Дирихле.

Если правильный пороговый резонанс отсутствует, то у задачи (52) появляются два ( α=± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqySdeMaaGypaiabgglaXcaa@35F2@  ) решения с линейным ростом в рукавах Ω + MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuyQdC1aaWbaaSqabeaacqGHRaWkaaaaaa@343B@  и Ω MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabfM6axnaaCa aaleqabaGaeyOeI0caaaaa@3B2D@ , а именно

  W α (ξ)= W ˜ α (ξ)+V( ξ )( χ R α ( ξ d )(α ξ d )+ ± χ R ± ( ξ d ) K α± ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadEfadaWgaaWcbaWexLMBb5 0ujbqeguuDJXwAKbaceaGae8hiGyOaeqySdegabeaakiaaiIcacqaH +oaEcaaIPaGaaGypamaaGaaabaGaam4vaaGaay5adaWaaSbaaSqaai ab=bcigkabeg7aHbqabaGccaaIOaGaeqOVdGNaaGykaiabgUcaRiaa dAfacaaIOaGafqOVdGNbauaacaaIPaGaaGikaiabeE8aJnaaDaaale aacaWGsbaabaGaeqySdegaaOGaaGikaiabe67a4naaBaaaleaacaWG KbaabeaakiaaiMcacaaIOaGaeqySdeMaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaads gaaeqaaOGaaGykaiabgUcaRmaaqafabeWcbaGaeyySaelabeqdcqGH ris5aOGaeq4Xdm2aa0baaSqaaiaadkfaaeaacqGHXcqSaaGccaaIOa GaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaaGykaiaadUeadaWgaaWc baGaeqySdeMaeyySaelabeaakiaaiMcacaaIUaaaaaaa@6E89@  (54)

Матрица K, составленная из (вещественных) коэффициентов K α± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqaHXoqycqGHXcqSaeqaaa aa@3627@  разложений (54) и имеющая размер 2×2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGOmaiabgEna0kaaikdaaaa@352D@ , симметричная (см. [36]). Если же правильный пороговый простой (его кратность равна 1), то в дополнение к ограниченному решению (53) у задачи (52) есть решение с таким поведением на бесконечности:

  W 1 (ξ)= W ˜ 1 (ξ)+ ± χ R ± ( ξ d ) ± K ± 1 ξ d + K ± 0 V( ξ ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadEfadaWgaaWcbaWexLMBb5 0ujbqeguuDJXwAKbaceaGae8hiGyOaaGymaaqabaGccaaIOaGaeqOV dGNaaGykaiaai2dadaaiaaqaaiaadEfaaiaawoWaamaaBaaaleaacq WFGaIHcaaIXaaabeaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGaey4kaSYaaabu aeqaleaacqGHXcqSaeqaniabggHiLdGccqaHhpWydaqhaaWcbaGaam OuaaqaaiabgglaXcaakiaaiIcacqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqa baGccaaIPaWaaeWaaeaacqGHXcqScaWGlbWaa0baaSqaaiabgglaXc qaaiaaigdaaaGccqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccqGHRaWk caWGlbWaa0baaSqaaiabgglaXcqaaiaaicdaaaaakiaawIcacaGLPa aacaWGwbGaaGikaiqbe67a4zaafaGaaGykaiaaiYcaaaaaaa@65EE@ (55)

Коэффициенты разложений (55) и (53) подчинены связям

  K + K + 1 + K K 1 =0, K + K + 0 + K K 0 =0, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaeqabaGaam4samaaBaaaleaacq GHRaWkaeqaaOGaam4samaaDaaaleaacqGHRaWkaeaacaaIXaaaaOGa ey4kaSIaam4samaaBaaaleaacqGHsislaeqaaOGaam4samaaDaaale aacqGHsislaeaacaaIXaaaaOGaaGypaiaaicdacaaISaGaaGzbVdqa aiaadUeadaWgaaWcbaGaey4kaScabeaakiaadUeadaqhaaWcbaGaey 4kaScabaGaaGimaaaakiabgUcaRiaadUeadaWgaaWcbaGaeyOeI0ca beaakiaadUeadaqhaaWcbaGaeyOeI0cabaGaaGimaaaakiaai2daca aIWaGaaGilaaaaaaaa@4BCA@  (56)

причем первая возникает по необходимости (проверяется применением формулы Грина в усеченном волноводе Ξ T MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuONdG1aaSbaaSqaaiaadsfaaeqaaaaa@3427@  и предельным переходом T+; MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamivaiabgkziUkabgUcaRiabg6HiLkaacUdaaa a@3776@ ср. разд. 2), а последняя достигается прибавлением слагаемого C W 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4qaiaadEfadaWgaaWcbaWexLMBb50ujbqegu uDJXwAKbaceaGae8hiGyOaaGimaaqabaaaaa@3A58@  с подходящим множителем C и фиксирует функцию W 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4vamaaBaaaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPr gaiqaacqWFGaIHcaaIXaaabeaaaaa@3991@ .

Подчеркнем, что размерность пространства решений с полиномиальным ростом на бесконечности у однородной задача (52) на пороге μ= μ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabeY7aTjaai2 dacqaH8oqBdaWgaaWcbaWexLMBb50ujbqeguuDJXwAKbacfaGae8hi Gyiabeaaaaa@4315@  равна двум (количество выходов на бесконечность у X), т.е. во всех рассмотренных ситуациях указан базис в этом пространстве. К сожалению, из-за того, что μ >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeHbfv3ySL gzaGabaiab=bcigcqabaGccaaI+aGaaGimaaaa@3B3C@ в уравнении Гельмгольца из задачи Дирихле (52), для коэффициентов представлений указанных специальных решений недоступны сколь-нибудь полезные интегральные формулы, похожие на полученные в разд. 2 для задачи Неймана (16), в которой μ =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeHbfv3ySL gzaGabaiab=bcigcqabaGccaaI9aGaaGimaaaa@3B3B@ в уравнении Лапласа. Таким образом, асимптотические конструкции в разд. 5 носят условный характер.

5. Спектр периодического квантового волновода

Как упоминалось, асимптотическое строение спектра задачи Дирихле (9)–(11)  существенно зависит от того, есть ли дискретный спектр у задачи (52) в бесконечном квантовом волноводе X и возникает ли у нее пороговый резонанс. Разберем несколько ситуаций, упомянутых в разд. 4.

5.1. Точки дискретного спектра

Как упоминалось, асимптотическое строение спектра задачи Дирихле (9)–(11) D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadseaaeqaaaaa@3293@  существенно зависит от того, есть ли дискретный спектр у задачи (52) в бесконечном квантовом волноводе X и возникает ли у нее пороговый резонанс. Разберем несколько ситуаций, упомянутых в разд. 4.

5.1. Точки дискретного спектра

Пусть дискретный спектр задачи (52) состоит из точек

  μ 1 < μ 2 μ 3 μ J MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaauaabeqabeaaae aacqaH8oqBdaWgaaWcbaGaaGymaaqabaGccaaI8aGaeqiVd02aaSba aSqaaiaaikdaaeqaamrr1ngBPrwtHrhAYaqeguuDJXwAKbstHrhAGq 1DVbacfaGccqWF9PcHcqaH8oqBdaWgaaWcbaGaaG4maaqabaGccqWF 9PcHcqWIMaYscqWF9PcHcqaH8oqBdaWgaaWcbaGaamOsaaqabaaaaa aa@53D4@  (57)

на интервале (0, μ ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGikaiaaicdacaaISaGaeqiVd02aaSbaaSqaam XvP5wqonvsaeHbfv3ySLgzaGabaiab=bcigcqabaGccaaIPaGaaiOl aaaa@3D41@  Согласно [14] (см. также [13] и [12, гл. 16]), в этом случае формальная асимптотика собственных пар задачи (9)–(11) D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadseaaeqaaaaa@3293@  выглядит просто:

  Λ p h (θ)= h 2 μ p + Λ ˜ p h (θ), U p h (x;θ)= h d/2 χ( x d ) w p (ξ)+ U ˜ p h (x;θ), p=1,,J. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaeu4MdW0aa0baaSqaai aadchaaeaacaWGObaaaOGaaiikaiabeI7aXjaacMcacqGH9aqpcaWG ObWaaWbaaSqabeaacqGHsislcaaIYaaaaOGaeqiVd02aaSbaaSqaai aadchaaeqaaOGaey4kaSYaaacaaeaacqqHBoataiaawoWaamaaDaaa leaacaWGWbaabaGaaGjcVlaadIgaaaGccaGGOaGaeqiUdeNaaiykai aacYcaaeaacaWGvbWaa0baaSqaaiaadchaaeaacaWGObaaaOGaaiik aiaadIhacaGG7aGaeqiUdeNaaiykaiabg2da9iaadIgadaahaaWcbe qaaiabgkHiTiaadsgacaGGVaGaaGOmaaaakiabeE8aJjaacIcacaWG 4bWaaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaaiykaiaadEhadaWgaaWcbaGaam iCaaqabaGccaGGOaGaeqOVdGNaaiykaiabgUcaRmaaGaaabaGaamyv aaGaay5adaWaa0baaSqaaiaadchaaeaacaaMi8UaamiAaaaakiaacI cacaWG4bGaai4oaiabeI7aXjaacMcacaGGSaaabaGaamiCaiabg2da 9iaaigdacaGGSaGaeyOjGWRaaiilaiaadQeacaGGUaaaaaaaaa@73E9@  (58)

Здесь w p H 0 1 (Ξ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaWGWbaabeaakiabgIGiol aadIeadaqhaaWcbaGaaGimaaqaaiaaigdaaaGccaaIOaGaeuONdGLa aGykaaaa@3AAB@  — собственная функция задачи (52), отвечающая ее собственному значению μ p , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabeY7aTnaaBa aaleaacaWGWbaabeaakiaacYcaaaa@3C16@  а χ C c (1/2,1/2), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabeE8aJjabgI GiolaadoeadaqhaaWcbaGaam4yaaqaaiabg6HiLcaakiaaiIcacqGH sislcaaIXaGaaG4laiaaikdacaaISaGaaGymaiaai+cacaaIYaGaaG ykaiaacYcaaaa@4730@  равная единице при | x d |1/4. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiaaiYhacaWG4b WaaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaaGiFamrr1ngBPrwtHrhAYaqeguuD JXwAKbstHrhAGq1DVbacfaGae8xFQqOaaGymaiaai+cacaaI0aGaai Olaaaa@4AE4@  Благодаря экспоненциальному затуханию функций w p MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4DamaaBaaaleaacaWGWbaabeaaaaa@33BB@  при ξ d ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaeyOKH4 QaeyySaeRaeyOhIukaaa@39CC@ результаты из [14; 12, гл. 16], а также упоминавшаяся в конце разд. 3 лемма о “почти собственных” значениях и векторах (см. [28]) позволяет при фиксированном параметре Флоке установить оценки для асимптотических остатков в представлениях (58)

  | Λ ˜ p h (θ)| c p (θ) e δ p /h , U ˜ p h (;θ); L 2 ( Π h ) c p (θ) e δ p /h , p=1,,J, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaaGiFamaaGaaabaGaeu 4MdWeacaGLdmaadaqhaaWcbaGaamiCaaqaaiaayIW7caWGObaaaOGa aGikaiabeI7aXjaaiMcacaaI8bWefv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPr ginfgDObcv39gaiqaacqWF9PcHcaWGJbWaaSbaaSqaaiaadchaaeqa aOGaaGikaiabeI7aXjaaiMcacaWGLbWaaWbaaSqabeaacqGHsislcq aH0oazdaWgaaqaaiaadchaaeqaaiaai+cacaWGObaaaOGaaGilaiaa yIW7aeaacaaMi8EeeuuDJXwAKbsr4rNCHbacfaGae4xjIa1aaacaae aacaWGvbaacaGLdmaadaqhaaWcbaGaamiCaaqaaiaayIW7caWGObaa aOGaaGikaiabgwSixlaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaG4oaiaadYeada ahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaaIOaGaeuiOda1aaWbaaSqabeaacaWG ObaaaOGaaGykaiab+vIiqjab=1NkekaadogadaWgaaWcbaGaamiCaa qabaGccaaIOaGaeqiUdeNaaGykaiaadwgadaahaaWcbeqaaiabgkHi Tiabes7aKnaaBaaabaGaamiCaaqabaGaaG4laiaadIgaaaGccaaISa GaaGzbVdqaaiaadchacaaI9aGaaGymaiaaiYcacqWIMaYscaaISaGa amOsaiaaiYcaaaaaaaa@866E@  (59)

где δ p MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiTdq2aaSbaaSqaaiaadchaaeqaaaaa@3464@  — некоторые положительные показатели. Выбрать общий для всех θ[π,π] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdeNaeyicI4SaaG4waiabgkHiTiabec8aWj aaiYcacqaHapaCcaaIDbaaaa@3BC1@  множитель C p MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4qamaaBaaaleaacaWGWbaabeaaaaa@3387@  в оценках (59) позволяет следующее утверждение.

Предложение 3. Пусть Λ p h (θ) h 2 ( μ t) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4MdW0aa0baaSqaaiaadchaaeaacaWGObaaaO GaaGikaiabeI7aXjaaiMcatuuDJXwAK1uy0HMmaeHbfv3ySLgzG0uy 0HgiuD3BaGabaiab=1NkekaadIgadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiaaik daaaGccaaIOaGaeqiVd02aaSbaaSqaaiaaKdciaeqaaOGaeyOeI0Ia amiDaiaaiMcaaaa@4CC3@  при некоторых p MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiCaiabgIGioprr1ngBPrwtHrhAYaqeguuDJX wAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xfH4eaaa@3EC2@ , t>0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiDaiaai6dacaaIWaaaaa@3419@  и θ[π,π] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdeNaeyicI4SaaG4waiabgkHiTiabec8aWj aaiYcacqaHapaCcaaIDbaaaa@3BC1@ . Тогда найдутся такие положительные и не зависящие от параметра θ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdehaaa@3354@  числа β t MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOSdi2aaSbaaSqaaiaadshaaeqaaaaa@3464@ , h t MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaBaaaleaacaWG0baabeaaaaa@33B0@  и c t MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4yamaaBaaaleaacaWG0baabeaaaaa@33AB@ , что при h(0, h t ] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiabgIGiolaaiIcacaaIWaGaaGilaiaadI gadaWgaaWcbaGaamiDaaqabaGccaaIDbaaaa@3934@  для нормированной в пространстве L 2 ( Π h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamitamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaiIcacq qHGoaudaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaaaaa@3769@  собственной функции U p h (;θ) H 0 1,θ ( ϖ h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyvamaaDaaaleaacaWGWbaabaGaamiAaaaaki aaiIcacqGHflY1caaI7aGaeqiUdeNaaGykaiabgIGiolaadIeadaqh aaWcbaGaaGimaaqaaiaaigdacaaISaGaeqiUdehaaOGaaGikaiabeA 9a2naaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaaiMcaaaa@4586@  задачи (9)–(11) D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadseaaeqaaaaa@3293@  верна весовая оценка

  h 2 e β t x d x U p h (;θ); L 2 ( Π h ) 2 + e β t x d U p h (;θ); L 2 ( Π h ) c t . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadIgadaahaaWcbeqaaiaaik daaaGccqWILicucaWGLbWaaWbaaSqabeaacqaHYoGydaWgaaqaaiaa dshaaeqaaiaadIhadaWgaaqaaiaadsgaaeqaaaaakiabgEGirpaaBa aaleaacaWG4baabeaakiaadwfadaqhaaWcbaGaamiCaaqaaiaadIga aaGccaGGOaGaeyyXICTaai4oaiabeI7aXjaacMcacaGG7aGaamitam aaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaacIcacqqHGoaudaahaaWcbeqaaiaa dIgaaaGccaGGPaGaeSyjIa1aaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaey4kaS IaeSyjIaLaamyzamaaCaaaleqabaGaeqOSdi2aaSbaaeaacaWG0baa beaacaWG4bWaaSbaaeaacaWGKbaabeaaaaGccaWGvbWaa0baaSqaai aadchaaeaacaWGObaaaOGaaiikaiabgwSixlaacUdacqaH4oqCcaGG PaGaai4oaiaadYeadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaGGOaGaeuiOda 1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaiykaiablwIiqnrr1ngBPrwtHrhA YaqeguuDJXwAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xFQqOaam4yamaaBaaale aacaWG0baabeaakiaac6caaaaaaa@75AA@ (60)

Доказательство. Индексы p MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiCaaaa@3293@ , t MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiDaaaa@3297@  и параметр θ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdehaaa@3354@  не пишем. Введем кусочно-гладкую непрерывную весовую функцию R β h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFBeIudaqhaaWcbaGaeqOSdigabaGaamiAaaaaaaa@3EF5@ , равную e β| x d |/h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyzamaaCaaaleqabaGaeqOSdiMaaGiFaiaadI hadaWgaaqaaiaadsgaaeqaaiaaiYhacaaIVaGaamiAaaaaaaa@3A0F@  при | x d |[hR,1/4] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiaadIhadaWgaaWcbaGaamizaaqabaGcca aI8bGaeyicI4SaaG4waiaadIgacaWGsbGaaGilaiaaigdacaaIVaGa aGinaiaai2faaaa@3DC2@ , e β/4h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyzamaaCaaaleqabaGaeqOSdiMaaG4laiaais dacaWGObaaaaaa@36BA@  при | x d |1/4 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiaadIhadaWgaaWcbaGaamizaaqabaGcca aI8bWefv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiqaacqWF +PsHcaaIXaGaaG4laiaaisdaaaa@434C@  и e βR MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyzamaaCaaaleqabaGaeqOSdiMaamOuaaaaaa a@352D@  на мелком узле Θ h ={x ϖ h :| x d |<hR} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMde1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGypai aaiUhacaWG4bGaeyicI4SaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGa aGOoaiaayIW7caaI8bGaamiEamaaBaaaleaacaWGKbaabeaakiaaiY hacaaI8aGaamiAaiaadkfacaaI9baaaa@4591@ . Заметим, что

  x R β h (x)=0ïðè| x d | [hR,1/4]è R β h (x) 1 | x R β h (x)|β h 1 . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaauaabeqabeaaae aacqGHhis0daWgaaWcbaGaamiEaaqabaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr 1ngBPrginfgDObYtUvgaiuaakiab=TrisnaaDaaaleaacqaHYoGyae aacaWGObaaaOGaaGikaiaadIhacaaIPaGaaGypaiaaicdacaaMi8Ua aGjcVlaayIW7caaMe8Uaam47aiaadcpacaWGOdGaaGjcVlaayIW7ca aMi8UaaGiFaiaadIhadaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccaaI8bGafyic I4SbaybacaaIBbGaamiAaiaadkfacaaISaGaaGymaiaai+cacaaI0a GaaGyxaiaaywW7caaMi8UaaGjbVlaadIoacaaMf8Uae83gHi1aa0ba aSqaaiabek7aIbqaaiaadIgaaaGccaaIOaGaamiEaiaaiMcadaahaa WcbeqaaiabgkHiTiaaigdaaaGccaaI8bGaey4bIe9aaSbaaSqaaiaa dIhaaeqaaOGae83gHi1aa0baaSqaaiabek7aIbqaaiaadIgaaaGcca aIOaGaamiEaiaaiMcacaaI8bWefv3ySLgznfgDOjdarCqr1ngBPrgi nfgDObcv39gaiyaacqGF9PcHcqaHYoGycaWGObWaaWbaaSqabeaacq GHsislcaaIXaaaaOGaaGOlaaaaaaa@9350@     (61)

В интегральное тождество (12) подставим пробную функцию Ψ h = R β h U β h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiQdK1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGypam rr1ngBPrwtHrhAXaqeguuDJXwAKbstHrhAG8KBLbaceaGae83gHi1a a0baaSqaaiabek7aIbqaaiaadIgaaaGccqWFueFvdaqhaaWcbaGaeq OSdigabaGaamiAaaaaaaa@4713@ , где U β h = R β h U p h (;θ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFueFvdaqhaaWcbaGaeqOSdigabaGaamiAaaaakiaai2da cqWFBeIudaqhaaWcbaGaeqOSdigabaGaamiAaaaakiaadwfadaqhaa WcbaGaamiCaaqaaiaadIgaaaGccaaIOaGaeyyXICTaaG4oaiabeI7a XjaaiMcaaaa@4D87@ . Условия квазипериодичности сохраняются потому, что весовая функция R β h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFBeIudaqhaaWcbaGaeqOSdigabaGaamiAaaaaaaa@3EF5@  приобретает одинаковые постоянные значения около торцов ω h (±1/2) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyYdC3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGikai abgglaXkaaigdacaaIVaGaaGOmaiaaiMcaaaa@3A12@  ячейки ϖ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3491@ . После неоднократного коммутирования оператор-градиента с весовой функцией приходим к равенству

x U β h ; L 2 ( ϖ h ) 2 U β h ( R β h ) 1 x R β h ; L 2 ( ϖ h ) 2 = Λ h U β h ; L 2 ( ϖ h ) 2 . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqeeuuDJXwAKbsr4rNCHbaceaGae8xjIaLaey4bIe 9aaSbaaSqaaiaadIhaaeqaamrr1ngBPrwtHrhAXaqeguuDJXwAKbst HrhAG8KBLbacfaGccqGFueFvdaqhaaWcbaGaeqOSdigabaGaamiAaa aakiaaiUdacaWGmbWaaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaaGikaiabeA9a 2naaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaaiMcacqWFLicudaahaaWcbeqaai aaikdaaaGccqGHsislcqWFLicucqGFueFvdaqhaaWcbaGaeqOSdiga baGaamiAaaaakiaaiIcacqGFBeIudaqhaaWcbaGaeqOSdigabaGaam iAaaaakiaaiMcadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiaaigdaaaGccqGHhis0 daWgaaWcbaGaamiEaaqabaGccqGFBeIudaqhaaWcbaGaeqOSdigaba GaamiAaaaakiaaiUdacaWGmbWaaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaaGik aiabeA9a2naaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaaiMcacqWFLicudaahaa WcbeqaaiaaikdaaaGccaaI9aGaeu4MdW0aaWbaaSqabeaacaWGObaa aOGae8xjIaLae4hfXx1aa0baaSqaaiabek7aIbqaaiaadIgaaaGcca aI7aGaamitamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaaiIcacqaHwpGDdaah aaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaGae8xjIa1aaWbaaSqabeaacaaIYa aaaOGaaGOlaaaa@8157@

Отсюда при учете условия нормировки (14), формул (61) и неравенства Фридрихса

x ' U β h (, x d ); L 2 ( ω h ) 2 μ h 2 U β h (, x d ); L 2 ( ω h ) 2 , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqeeuuDJXwAKbsr4rNCHbaceaGae8xjIaLaey4bIe 9aaSbaaSqaaiaadIhadaahaaqabeaacaWGNaaaaaqabaWefv3ySLgz nfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUvgaiuaakiab+rr8vnaaDaaale aacqaHYoGyaeaacaWGObaaaOGaaGikaiabgwSixlaaiYcacaWG4bWa aSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaaGykaiaaiUdacaWGmbWaaWbaaSqabe aacaaIYaaaaOGaaGikaiabeM8a3naaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaa iMcacqWFLicudaahaaWcbeqaaiaaikdaaaWefv3ySLgznfgDOjdarC qr1ngBPrginfgDObcv39gaiyaakiab95NkfkabeY7aTjaadIgadaah aaWcbeqaaiabgkHiTiaaikdaaaGccqWFLicucqGFueFvdaqhaaWcba GaeqOSdigabaGaamiAaaaakiaaiIcacqGHflY1caaISaGaamiEamaa BaaaleaacaWGKbaabeaakiaaiMcacaaI7aGaamitamaaCaaaleqaba GaaGOmaaaakiaaiIcacqaHjpWDdaahaaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaI PaGae8xjIa1aaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaaGilaaaa@7E34@

проинтегрированного по | x d |(hR,1/2) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFaiaadIhadaWgaaWcbaGaamizaaqabaGcca aI8bGaeyicI4SaaGikaiaadIgacaWGsbGaaGilaiaaigdacaaIVaGa aGOmaiaaiMcaaaa@3D59@ , выводим оценку

 ΛheβRΛheβRUh;L2(Θh)2=ΛhUβh;L2(Θh)2==xUβh;L2(ϖh2Uβh(Rβh)1xRβh;L2(ϖh\Θh)2Λh(θ)Uβh;L2(ϖh\Θh)2xdUβh;L2(ϖh)2++τx'Uβh;L2(ϖh)2+h2{(1τ)μh2Λhβ}Uβh;L2(ϖh\Θh)2.   (62)

В силу условия, наложенного на собственное значение, видим, что левая часть соотношения (62) не превосходит h 2 μ e βR MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaaGOmaaaaki abeY7aTnaaBaaaleaacaa5GacabeaakiaadwgadaahaaWcbeqaaiab ek7aIjaadkfaaaaaaa@3B0C@ . Числа τ= τ t >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiXdqNaaGypaiabes8a0naaBaaaleaacaWG0b aabeaakiaai6dacaaIWaaaaa@38A0@ , β= β t >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOSdiMaaGypaiabek7aInaaBaaaleaacaWG0b aabeaakiaai6dacaaIWaaaaa@3858@  и h t >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaBaaaleaacaWG0baabeaakiaai6daca aIWaaaaa@353C@  берем настолько малыми, чтобы множитель, выделенный фигурными скобками в последней строке формулы (62), был положителен при h(0, h t ] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiabgIGiolaaiIcacaaIWaGaaGilaiaadI gadaWgaaWcbaGaamiDaaqabaGccaaIDbaaaa@3934@ . Для проверки неравенства (60) осталось сделать несложные преобразования, причем при оценивании нормы производной x 2 U h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiaadIhadaWgaaqaaiaaik daaeqaaaqabaGccaWGvbWaaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3708@  еще раз применить формулы (61). Предложение доказано.

Убедимся в равномерной относительно параметра θ[π,π] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdeNaeyicI4SaaG4waiabgkHiTiabec8aWj aaiYcacqaHapaCcaaIDbaaaa@3BC1@  ограниченности множителя c p (θ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4yamaaBaaaleaacaWGWbaabeaakiaaiIcacq aH4oqCcaaIPaaaaa@36CC@  из оценок (59). Благодаря установленному экспоненциальному затуханию собственных функций максиминимальный принцип (см., например, [5, теорема 10.2.2])

  Λ p h (θ)= max E p h (θ) inf Ψ h E p h (θ)\{0} x Ψ h ; L 2 ( ϖ h ) 2 Ψ h ; L 2 ( ϖ h ) 2 , p, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaeu4MdW0aa0baaSqaai aadchaaeaacaWGObaaaOGaaGikaiabeI7aXjaaiMcacaaI9aWaaybu aeqaleaatuuDJXwAK1uy0HwmaeHbfv3ySLgzG0uy0Hgip5wzaGabai ab=btifnaaDaaabaGaamiCaaqaaiaadIgaaaGaaGikaiabeI7aXjaa iMcaaeqakeaaciGGTbGaaiyyaiaacIhaaaWaaybuaeqaleaacqqHOo qwdaahaaqabeaacaWGObaaaiabgIGiolab=btifnaaDaaabaGaamiC aaqaaiaadIgaaaGaaGikaiabeI7aXjaaiMcacaGGCbGaaG4Eaiaaic dacaaI9baabeGcbaGaciyAaiaac6gacaGGMbaaamaalaaabaqeeuuD JXwAKbsr4rNCHbacfaGae4xjIaLaey4bIe9aaSbaaSqaaiaadIhaae qaaOGaeuiQdK1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaG4oaiaadYeadaah aaWcbeqaaiaaikdaaaGccaaIOaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGOb aaaOGaaGykaiab+vIiqnaaCaaaleqabaGaaGOmaaaaaOqaaiab+vIi qjabfI6aznaaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaaiUdacaWGmbWaaWbaaS qabeaacaaIYaaaaOGaaGikaiabeA9a2naaCaaaleqabaGaamiAaaaa kiaaiMcacqGFLicudaahaaWcbeqaaiaaikdaaaaaaOGaaGilaiaayw W7aeaacaWGWbGaeyicI48efv3ySLgznfgDOjdarCqr1ngBPrginfgD Obcv39gaiyaacqqFveItcaaISaaaaaaaaa@8E9F@  (63)

в котором E p h (θ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFWesrdaqhaaWcbaGaamiCaaqaaiaadIgaaaGccaaIOaGa eqiUdeNaaGykaaaa@4176@  — любое подпространство в H 0 1,θ ( ϖ h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaDaaaleaacaaIWaaabaGaaGymaiaaiY cacqaH4oqCaaGccaaIOaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGa aGykaaaa@3AE5@  с коразмерностью p – 1, позволяет доказать неравенство с общей для всех θ 1 , θ 2 [π,π] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUde3aaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaGilai abeI7aXnaaBaaaleaacaaIYaaabeaakiabgIGiolaaiUfacqGHsisl cqaHapaCcaaISaGaeqiWdaNaaGyxaaaa@4010@  мажорантой

  | Λ p h ( θ 1 ) Λ p h ( θ 2 )| c p e δ p /h , δ p >0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaaGiFaiabfU5amnaaDa aaleaacaWGWbaabaGaamiAaaaakiaaiIcacqaH4oqCdaWgaaWcbaGa aGymaaqabaGccaaIPaGaeyOeI0Iaeu4MdW0aa0baaSqaaiaadchaae aacaWGObaaaOGaaGikaiabeI7aXnaaBaaaleaacaaIYaaabeaakiaa iMcacaaI8bWefv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngBPrginfgDObcv39gaiq aacqWF9PcHcaWGJbWaaSbaaSqaaiaadchaaeqaaOGaamyzamaaCaaa leqabaGaeyOeI0IaeqiTdq2aaSbaaeaacaWGWbaabeaacaaIVaGaam iAaaaakiaaiYcacaaMf8oabaGaeqiTdq2aaSbaaSqaaiaadchaaeqa aOGaaGOpaiaaicdacaaIUaaaaaaaaa@5F01@  (64)

В самом деле, согласно предложению 3 и условиям ортогональности и нормировки (14), произведения χ U 1 h (; θ 1 ),,χ U p h (; θ 1 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeq4XdmMaamyvamaaDaaaleaacaaIXaaabaGaam iAaaaakiaaiIcacqGHflY1caaI7aGaeqiUde3aaSbaaSqaaiaaigda aeqaaOGaaGykaiaaiYcacqWIMaYscaaISaGaeq4XdmMaamyvamaaDa aaleaacaWGWbaabaGaamiAaaaakiaaiIcacqGHflY1caaI7aGaeqiU de3aaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaGykaaaa@4B7C@  удовлетворяют соотношениям

(χUjh(;θ1),χUkh(;θ1))ϖh=δj,k+O(eδk/h+eδk/h),j,k=1,,p.

Следовательно, эти произведения остаются линейно независимыми. В итоге каждое подпространство E p h ( θ 2 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFWesrdaqhaaWcbaGaamiCaaqaaiaadIgaaaGccaaIOaGa eqiUde3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaOGaaGykaaaa@4268@  из (63) содержит нетривиальную линейную комбинацию

Ψ E p h ( θ 2 ) h (x)= j=1 p C E p h ( θ 2 ) j χ( x d ) U k h (x; θ 1 ), j=1 p | C E p h ( θ 2 ) j | 2 =1, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacqqHOoqwdaqhaaWcbaWefv3ySLgznfgDOf daryqr1ngBPrginfgDObYtUvgaiqaacqWFWesrdaqhaaqaaiaadcha aeaacaWGObaaaiaaiIcacqaH4oqCdaWgaaqaaiaaikdaaeqaaiaaiM caaeaacaWGObaaaOGaaGikaiaadIhacaaIPaGaaGypamaaqahabeWc baGaamOAaiaai2dacaaIXaaabaGaamiCaaqdcqGHris5aOGae8NaXp 0aa0baaSqaaiab=btifnaaDaaabaGaamiCaaqaaiaadIgaaaGaaGik aiabeI7aXnaaBaaabaGaaGOmaaqabaGaaGykaaqaaiaadQgaaaGccq aHhpWycaaIOaGaamiEamaaBaaaleaacaWGKbaabeaakiaaiMcacaWG vbWaa0baaSqaaiaadUgaaeaacaWGObaaaOGaaGikaiaadIhacaaI7a GaeqiUde3aaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaaGykaiaaiYcacaaMf8oa baWaaabCaeqaleaacaWGQbGaaGypaiaaigdaaeaacaWGWbaaniabgg HiLdGccaaI8bGae8NaXp0aa0baaSqaaiab=btifnaaDaaabaGaamiC aaqaaiaadIgaaaGaaGikaiabeI7aXnaaBaaabaGaaGOmaaqabaGaaG ykaaqaaiaadQgaaaGccaaI8bWaaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaaGyp aiaaigdacaaISaaaaaa@7CE7@

которая попадает в пространство H 0 1, θ 2 ( ϖ h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaDaaaleaacaaIWaaabaGaaGymaiaaiY cacqaH4oqCdaWgaaqaaiaaikdaaeqaaaaakiaaiIcacqaHwpGDdaah aaWcbeqaaiaadIgaaaGccaaIPaaaaa@3BC2@  при любом параметре q2, так как согласно определению срезающей функции c указанные произведения обращаются в нуль около торцов ω h (±1/2) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyYdC3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaGikai abgglaXkaaigdacaaIVaGaaGOmaiaaiMcaaaa@3A12@  ячейки ϖ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3491@  и потому удовлетворяют условиям квазипериодичности (11) при любом q. Наконец, весовая оценка (60) позволяет обработать дробь Рэлея из формулы (63) и получить соотношение

Λ p h (θ) max E p h (θ) x Ψ E p h ( θ 2 ) h ; L 2 ( ϖ h ) 2 Ψ E p h ( θ 2 ) h ; L 2 ( ϖ h ) 2 max E p h (θ) j=1 p Λ j h ( θ 1 )| C E p h ( θ 2 ) j | 2 + c p + e δ p /h j=1 p | C E p h ( θ 2 ) j | 2 c p e δ p /h Λ p h ( θ 1 )+ C p e δ p /h . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeu4MdW0aa0baaSqaaiaadchaaeaacaWGObaaaO GaaGikaiabeI7aXjaaiMcacaaMe8+efv3ySLgznfgDOjdaryqr1ngB PrginfgDObcv39gaiqaacqWF9PcHcaaMe8+aaybuaeqaleaatuuDJX wAK1uy0HwmaeXbfv3ySLgzG0uy0Hgip5wzaGqbaiab+btifnaaDaaa baGaamiCaaqaaiaadIgaaaGaaGikaiabeI7aXjaaiMcaaeqakeaaci GGTbGaaiyyaiaacIhaaaWaaSaaaeaarqqr1ngBPrgifHhDYfgaiyaa cqqFLicucqGHhis0daWgaaWcbaGaamiEaaqabaGccqqHOoqwdaqhaa WcbaGae4hmHu0aa0baaeaacaWGWbaabaGaamiAaaaacaaIOaGaeqiU de3aaSbaaeaacaaIYaaabeaacaaIPaaabaGaamiAaaaakiaaiUdaca WGmbWaaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaaGikaiabeA9a2naaCaaaleqa baGaamiAaaaakiaaiMcacqqFLicudaahaaWcbeqaaiaaikdaaaaake aacqqFLicucqqHOoqwdaqhaaWcbaGae4hmHu0aa0baaeaacaWGWbaa baGaamiAaaaacaaIOaGaeqiUde3aaSbaaeaacaaIYaaabeaacaaIPa aabaGaamiAaaaakiaaiUdacaWGmbWaaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGa aGikaiabeA9a2naaCaaaleqabaGaamiAaaaakiaaiMcacqqFLicuda ahaaWcbeqaaiaaikdaaaaaaOGae8xFQqOaaGjbVpaawafabeWcbaGa e4hmHu0aa0baaeaacaWGWbaabaGaamiAaaaacaaIOaGaeqiUdeNaaG ykaaqabOqaaiGac2gacaGGHbGaaiiEaaaadaWcaaqaamaaqahabeWc baGaamOAaiaai2dacaaIXaaabaGaamiCaaqdcqGHris5aOGaeu4MdW 0aa0baaSqaaiaadQgaaeaacaWGObaaaOGaaGikaiabeI7aXnaaBaaa leaacaaIXaaabeaakiaaiMcacaaI8bGae4NaXp0aa0baaSqaaiab+b tifnaaDaaabaGaamiCaaqaaiaadIgaaaGaaGikaiabeI7aXnaaBaaa baGaaGOmaaqabaGaaGykaaqaaiaadQgaaaGccaaI8bWaaWbaaSqabe aacaaIYaaaaOGaey4kaSIaam4yamaaDaaaleaacaWGWbaabaGaey4k aScaaOGaamyzamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaeqiTdq2aaSbaaeaaca WGWbaabeaacaaIVaGaamiAaaaaaOqaamaaqahabeWcbaGaamOAaiaa i2dacaaIXaaabaGaamiCaaqdcqGHris5aOGaaGiFaiab+jq8dnaaDa aaleaacqGFWesrdaqhaaqaaiaadchaaeaacaWGObaaaiaaiIcacqaH 4oqCdaWgaaqaaiaaikdaaeqaaiaaiMcaaeaacaWGQbaaaOGaaGiFam aaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiabgkHiTiaadogadaqhaaWcbaGaamiC aaqaaiabgkHiTaaakiaadwgadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiabes7aKn aaBaaabaGaamiCaaqabaGaaG4laiaadIgaaaaaaOGae8xFQqOaaGjb VlabfU5amnaaDaaaleaacaWGWbaabaGaamiAaaaakiaaiIcacqaH4o qCdaWgaaWcbaGaaGymaaqabaGccaaIPaGaey4kaSIaam4qamaaBaaa leaacaWGWbaabeaakiaadwgadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiabes7aKn aaBaaabaGaamiCaaqabaGaaG4laiaadIgaaaGccaaIUaaaaa@EC24@

Поменяв ролями параметры θ 2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUde3aaSbaaSqaaiaaikdaaeqaaaaa@343C@  и q1, приходим к неравенству (64), которое вместе с первой оценкой (59) обеспечивает первую часть формулируемой ниже теоремы 2.

5.2. Пороговый резонанс отсутствует

В силу результата из [14] (см. также [13; 12, гл. 16] по поводу общих краевых задач) в указанном случае предельными краевыми условиями в точке z=0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOEaiaai2dacaaIWaaaaa@341E@  оказываются условия Дирихле. Поэтому примем следующие асимптотические анзацы для собственных пар задачи (9)–(11)D:

  Λ h (θ)= h 2 μ + κ 0 +h κ ' (θ)+ Λ ˜ h (θ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiabfU5amnaaCaaaleqabaGaam iAaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaaGypaiaadIgadaahaaWcbeqa aiabgkHiTiaaikdaaaGccqaH8oqBdaWgaaWcbaGaaqoiGaqabaGccq GHRaWkcqaH6oWAdaahaaWcbeqaaiaaicdaaaGccqGHRaWkcaWGObGa eqOUdS2aaWbaaSqabeaacaWGNaaaaOGaaGikaiabeI7aXjaaiMcacq GHRaWkdaaiaaqaaiabfU5ambGaay5adaWaaWbaaSqabeaacaaMi8Ua amiAaaaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaaGilaaaaaaa@52A6@  (65)

  U h (θ)= v 0 (z;θ)V( ξ ' )+h v ' (z;θ)V( ξ ' )+. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadwfadaahaaWcbeqaaiaadI gaaaGccaaIOaGaeqiUdeNaaGykaiaai2dacaWG2bWaaWbaaSqabeaa caaIWaaaaOGaaGikaiaadQhacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaiaadAfaca aIOaGaeqOVdG3aaWbaaSqabeaacaWGNaaaaOGaaGykaiabgUcaRiaa dIgacaWG2bWaaWbaaSqabeaacaWGNaaaaOGaaGikaiaadQhacaaI7a GaeqiUdeNaaGykaiaadAfacaaIOaGaeqOVdG3aaWbaaSqabeaacaWG NaaaaOGaaGykaiabgUcaRiablAciljaai6caaaaaaa@5368@  (66)

Как упоминалось, функция v MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamODaaaa@3299@  удовлетворяет условиям

  v 0 (±0;θ)=0, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadAhadaahaaWcbeqaaiaaic daaaGccaaIOaGaeyySaeRaaGimaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGyp aiaaicdacaaISaGaaGjcVdaaaaa@3DE5@  (67)

но функции v MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGabmODayaafaaaaa@32A5@  разрешено иметь скачок в точке z=0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOEaiaai2dacaaIWaaaaa@341E@ . При этом в качестве внутреннего разложения около узла Θ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMde1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@342F@  возьмем линейную комбинацию решений (54) задачи (52)

  U h (θ)=h W + (ξ) z v 0 (+0;θ)h W (ξ) z v 0 (0;θ)+. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadwfadaahaaWcbeqaaiaadI gaaaGccaaIOaGaeqiUdeNaaGykaiaai2dacaWGObGaam4vamaaBaaa leaacaa5GaIaey4kaScabeaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGaeyOaIy 7aaSbaaSqaaiaadQhaaeqaaOGaamODamaaCaaaleqabaGaaGimaaaa kiaaiIcacqGHRaWkcaaIWaGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacqGHsislca aMe8UaamiAaiaadEfadaWgaaWcbaGaaqoiGiabgkHiTaqabaGccaaI OaGaeqOVdGNaaGykaiabgkGi2oaaBaaaleaacaWG6baabeaakiaadA hadaahaaWcbeqaaiaaicdaaaGccaaIOaGaeyOeI0IaaGimaiaaiUda cqaH4oqCcaaIPaGaey4kaSIaeSOjGSKaaGOlaaaaaaa@5F39@  (68)

Подстановка анзацев (65) и (66) в равенства (9)–(11) D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadseaaeqaaaaa@3293@  на ячейке ϖ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3491@  и ее границе вне ядра Θ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeuiMde1aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@342F@  дает соотношения

  z 2 v 0 (z;θ)= κ 0 v 0 (z;θ),    z( 1 2 ,0)(0, 1 2 ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaauaabeqabeaaae aacqGHsislcqGHciITdaqhaaWcbaGaamOEaaqaaiaaikdaaaGccaWG 2bWaaWbaaSqabeaacaaIWaaaaOGaaGikaiaadQhacaaI7aGaeqiUde NaaGykaiaai2dacqaH6oWAdaahaaWcbeqaaiaaicdaaaGccaWG2bWa aWbaaSqabeaacaaIWaaaaOGaaGikaiaadQhacaaI7aGaeqiUdeNaaG ykaiaaiYcacaqGGaGaaeiiaiaabccacaqGGaGaamOEaiabgIGiolaa iIcacqGHsisldaWcaaqaaiaaigdaaeaacaaIYaaaaiaaiYcacaaIWa GaaGykaiabgQIiilaaiIcacaaIWaGaaGilamaalaaabaGaaGymaaqa aiaaikdaaaGaaGykaiaaiYcaaaaaaa@5F95@       (69)

  v 0 ( 1 2 ;θ)= e iθ v 0 ( 1 2 ;θ),     d v 0 dz ( 1 2 ;θ)= e iθ d v 0 dz ( 1 2 ;θ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadAhadaahaaWcbeqaaiaaic daaaGccaaIOaWaaSaaaeaacaaIXaaabaGaaGOmaaaacaaI7aGaeqiU deNaaGykaiaai2dacaWGLbWaaWbaaSqabeaacaWGPbGaeqiUdehaaO GaamODamaaCaaaleqabaGaaGimaaaakiaaiIcacqGHsisldaWcaaqa aiaaigdaaeaacaaIYaaaaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGilaiaabc cacaqGGaGaaeiiaiaabccadaWcaaqaaiaadsgacaWG2bWaaWbaaSqa beaacaaIWaaaaaGcbaGaamizaiaadQhaaaGaaGikamaalaaabaGaaG ymaaqaaiaaikdaaaGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaI9aGaamyzamaa CaaaleqabaGaamyAaiabeI7aXbaakmaalaaabaGaamizaiaadAhada ahaaWcbeqaaiaaicdaaaaakeaacaWGKbGaamOEaaaacaaIOaGaeyOe I0YaaSaaaeaacaaIXaaabaGaaGOmaaaacaaI7aGaeqiUdeNaaGykai aaiYcaaaaaaa@63A1@      (70)

а решениями задачи (69), (70), (67) служат такие пары { κ q 0 ; v q 0 } MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4EaiabeQ7aRnaaDaaaleaacaWGXbaabaGaaG imaaaakiaaiUdacaWG2bWaa0baaSqaaiaadghaaeaacaaIWaaaaOGa aGyFaaaa@3AEA@  при q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyCaiabgIGioprr1ngBPrwtHrhAYaqeguuDJX wAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xfH4eaaa@3EC3@ :

κ q 0 = π 2 q 2 , v q 0 (z;θ)=sin(πqz)ïðèz(0, 1 2 ),      v q 0 (z;θ)=( 1) q e iθ sin(πqz)ïðèz( 1 2 ,0). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOUdS2aa0baaSqaaiaadghaaeaacaaIWaaaaO GaaGypaiabec8aWnaaCaaaleqabaGaaGOmaaaakiaadghadaahaaWc beqaaiaaikdaaaGccaaISaGaaGjcVlaayIW7caWG2bWaa0baaSqaai aadghaaeaacaaIWaaaaOGaaGikaiaadQhacaaI7aGaeqiUdeNaaGyk aiaai2daciGGZbGaaiyAaiaac6gacaaIOaGaeqiWdaNaamyCaiaadQ hacaaIPaGaaGjcVlaayIW7caaMi8UaaGjbVlaad+oacaWGWdGaami6 aiaayIW7caaMi8UaaGjcVlaadQhacqGHiiIZcaaIOaGaaGimaiaaiY cadaWcaaqaaiaaigdaaeaacaaIYaaaaiaaiMcacaaISaGaaeiiaiaa bccacaqGGaGaaeiiaiaabccacaWG2bWaa0baaSqaaiaadghaaeaaca aIWaaaaOGaaGikaiaadQhacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaiaai2dacaaI OaGaeyOeI0IaaGymaiaaiMcadaahaaWcbeqaaiaadghaaaGccaWGLb WaaWbaaSqabeaacqGHsislcaWGPbGaeqiUdehaaOGaci4CaiaacMga caGGUbGaaGikaiabec8aWjaadghacaWG6bGaaGykaiaayIW7caaMi8 UaaGjcVlaaysW7caWGVdGaami8aiaadIoacaaMe8UaaGjcVlaayIW7 caWG6bGaeyicI4SaaGikaiabgkHiTmaalaaabaGaaGymaaqaaiaaik daaaGaaGilaiaaicdacaaIPaGaaGOlaaaa@9A1F@

Зависимость собственных функций v q 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamODamaaDaaaleaacaWGXbaabaGaaGimaaaaaa a@3476@  от переменной Флоке фиктивная — она устраняется естественным переходом к задаче Дирихле на интервале (0,1)z MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGikaiaaicdacaaISaGaaGymaiaaiMcacqGHni YjcaWG6baaaa@370F@ .

Поправочные члены анзацев определяются из уравнения

z 2 v q (z;θ) κ q 0 v q (z;θ)= κ q v q 0 (z;θ),    z( 1 2 ,0)(0, 1 2 ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyOeI0IaeyOaIy7aa0baaSqaaiaadQhaaeaaca aIYaaaaOGabmODayaafaWaaSbaaSqaaiaadghaaeqaaOGaaGikaiaa dQhacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaiabgkHiTiabeQ7aRnaaDaaaleaaca WGXbaabaGaaGimaaaakiqadAhagaqbamaaBaaaleaacaWGXbaabeaa kiaaiIcacaWG6bGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaI9aGafqOUdSMbau aadaWgaaWcbaGaamyCaaqabaGccaWG2bWaa0baaSqaaiaadghaaeaa caaIWaaaaOGaaGikaiaadQhacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaiaaiYcaca qGGaGaaeiiaiaabccacaqGGaGaamOEaiabgIGiolaaiIcacqGHsisl daWcaaqaaiaaigdaaeaacaaIYaaaaiaaiYcacaaIWaGaaGykaiabgQ IiilaaiIcacaaIWaGaaGilamaalaaabaGaaGymaaqaaiaaikdaaaGa aGykaiaaiYcaaaa@65BF@

с прежними условиями квазипериодичности (70) и неоднородными условиями Дирихле, проистекающими от согласования внешних разложений (66) с внутренним (68) при учете представлений (54) решений W ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4vamaaBaaaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPr gaiqaacqWFGaIHcqGHXcqSaeqaaaaa@3AC4@  задачи (52), а именно

  v q ' (±0;θ)= α=± α K α± z v q 0 (α0;θ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadAhadaqhaaWcbaGaamyCaa qaaiaadEcaaaGccaaIOaGaeyySaeRaaGimaiaaiUdacqaH4oqCcaaI PaGaaGypamaaqafabeWcbaGaeqySdeMaaGypaiabgglaXcqab0Gaey yeIuoakiabeg7aHjaadUeadaWgaaWcbaGaeqySdeMaeyySaelabeaa kiabgkGi2oaaBaaaleaacaWG6baabeaakiaadAhadaqhaaWcbaGaam yCaaqaaiaaicdaaaGccaaIOaGaeqySdeMaaGimaiaaiUdacqaH4oqC caaIPaGaaGOlaaaaaaa@54EE@  (71)

Как обычно, условие разрешимости сформированной задачи, единственное в силу простоты собственного значения, вместе с соотношениями (70) и (71) обеспечивают формулу

 κq'(θ)=κq'(θ)1/21/2|vq0(z;θ)|2dz=1/21/2vq0(z;θ)¯z2vq'(z;θ)+κqvq'(z;θ)dz==±vq'(±0;θ)zvq0(±0;θ)¯=π2q2(K++2K2+2(1)qK+cosθ) (72)

для поправочного члена порядка h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaaaa@328B@  в анзаце (65). Оценка | Λ ˜ q h | c q (θ) h 2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaGiFamaaGaaabaGaeu4MdWeacaGLdmaadaqhaa WcbaGaamyCaaqaaiaayIW7caWGObaaaOGaaGiFamrr1ngBPrwtHrhA YaqeguuDJXwAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xFQqOaam4yamaaBaaale aacaWGXbaabeaakiaaiIcacqaH4oqCcaaIPaGaamiAamaaCaaaleqa baGaaGOmaaaaaaa@4BE3@  асимптотического остатка в анзаце обеспечена, например, результатами из [14], а равномерная относительно θ[π,π] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdeNaeyicI4SaaG4waiabgkHiTiabec8aWj aaiYcacqaHapaCcaaIDbaaaa@3BC1@  ограниченность множителя c q (θ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4yamaaBaaaleaacaWGXbaabeaakiaaiIcacq aH4oqCcaaIPaaaaa@36CD@  проверяется при помощи подходов из [18] или [16].

Сформулируем утверждение, заканчивающее асимптотический анализ из этого и предыдущего пунктов.

Теорема 2. Пусть дискретный спектр задачи (52) состоит из точек (57) и у нее отсутствует пороговый резонанс.

1. При j=1,,J MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOAaiaai2dacaaIXaGaaGilaiablAciljaaiY cacaWGkbaaaa@376C@  и h(0, h j ] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiabgIGiolaaiIcacaaIWaGaaGilaiaadI gadaWgaaWcbaGaamOAaaqabaGccaaIDbaaaa@392A@  сегменты B Dj h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgaaeaacaWGObaaaaaa @3F0D@  в спектре задачи (9)–(11) D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadseaaeqaaaaa@3293@  содержатся в отрезках [ h 2 ( μ j c j e δ j ), h 2 ( μ j + c j e δ j )] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4waiaadIgadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiaaik daaaGccaaIOaGaeqiVd02aaSbaaSqaaiaadQgaaeqaaOGaeyOeI0Ia am4yamaaBaaaleaacaWGQbaabeaakiaadwgadaahaaWcbeqaaiabgk HiTiabes7aKnaaBaaabaGaamOAaaqabaaaaOGaaGykaiaaiYcacaWG ObWaaWbaaSqabeaacqGHsislcaaIYaaaaOGaaGikaiabeY7aTnaaBa aaleaacaWGQbaabeaakiabgUcaRiaadogadaWgaaWcbaGaamOAaaqa baGccaWGLbWaaWbaaSqabeaacqGHsislcqaH0oazdaWgaaqaaiaadQ gaaeqaaaaakiaaiMcacaaIDbaaaa@51A9@ . Здесь hj, δ j MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiTdq2aaSbaaSqaaiaadQgaaeqaaaaa@345E@  и c j MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4yamaaBaaaleaacaWGQbaabeaaaaa@33A1@  — некоторые положительные числа. Если μ j < μ j+1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aaSbaaSqaaiaadQgaaeqaaOGaaGipai abeY7aTnaaBaaaleaacaWGQbGaey4kaSIaaGymaaqabaaaaa@39AD@  (например, j = 1), то между сегментами B Dj h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgaaeaacaWGObaaaaaa @3F0D@  и B Dj+1 h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgacqGHRaWkcaaIXaaa baGaamiAaaaaaaa@40AA@  раскрыта спектральная лакуна G Dj h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFge=rdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgaaeaacaWGObaaaaaa @3FBC@  шириной h 2 ( μ j+1 μ j )+O( e min{ δ j , δ j+1 }/h ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaaGOmaaaaki aaiIcacqaH8oqBdaWgaaWcbaGaamOAaiabgUcaRiaaigdaaeqaaOGa eyOeI0IaeqiVd02aaSbaaSqaaiaadQgaaeqaaOGaaGykaiabgUcaRi aad+eacaaIOaGaamyzamaaCaaaleqabaGaciyBaiaacMgacaGGUbGa aG4Eaiabes7aKnaaBaaabaGaamOAaaqabaGaaGilaiabes7aKnaaBa aabaGaamOAaiabgUcaRiaaigdaaeqaaiaai2hacaaIVaGaamiAaaaa kiaaiMcaaaa@508D@ .

2. При j=J+q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOAaiaai2dacaWGkbGaey4kaSIaamyCaaaa@35FB@  и q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyCaiabgIGioprr1ngBPrwtHrhAYaqeguuDJX wAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xfH4eaaa@3EC3@  найдутся такие положительные числа h q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaBaaaleaacaWGXbaabeaaaaa@33AD@  и cq, что при h(0, h q ] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAaiabgIGiolaaiIcacaaIWaGaaGilaiaadI gadaWgaaWcbaGaamyCaaqabaGccaaIDbaaaa@3931@  справедливо включение B Dj h [ h 2 ( μ + π 2 q 2 (12h K + ) c q h 2 , h 2 ( μ + π 2 q 2 (1+2h K + )+ c q h 2 ], MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgaaeaacaWGObaaaOGa eyOGIWSaaG4waiaadIgadaahaaWcbeqaaiabgkHiTiaaikdaaaGcca aIOaGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeXbfv3ySLgzaGqbaiab +bcigcqabaGccqGHRaWkcqaHapaCdaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGcca WGXbWaaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaaGikaiaaigdacqGHsislcaaI YaGaamiAaiaadUeadaWgaaWcbaGaey4kaSIaeyOeI0cabeaakiaaiM cacqGHsislcaWGJbWaaSbaaSqaaiaadghaaeqaaOGaamiAamaaCaaa leqabaGaaGOmaaaakiaaiYcacaWGObWaaWbaaSqabeaacqGHsislca aIYaaaaOGaaGikaiabeY7aTnaaBaaaleaacqGFGaIHaeqaaOGaey4k aSIaeqiWda3aaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaamyCamaaCaaaleqaba GaaGOmaaaakiaaiIcacaaIXaGaey4kaSIaaGOmaiaadIgacaWGlbWa aSbaaSqaaiabgUcaRiabgkHiTaqabaGccaaIPaGaey4kaSIaam4yam aaBaaaleaacaWGXbaabeaakiaadIgadaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGc caaIDbGaaiilaaaa@7A4E@  где μ >0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeHbfv3ySL gzaGabaiab=bcigcqabaGccaaI+aGaaGimaaaa@3B3C@  — точка отсечки непрерывного спектра задачи (52), а K + = K + MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHRaWkcqGHsislaeqaaO GaaGypaiaadUeadaWgaaWcbaGaeyOeI0Iaey4kaScabeaaaaa@3805@  — коэффициент в разложениях (54) ее решений W ± . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4vamaaBaaaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPr gaiqaacqWFGaIHcqGHXcqSaeqaaOGaaiOlaaaa@3B80@  Между соседними сегментами B Dj h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgaaeaacaWGObaaaaaa @3F0D@  и B Dj+1 h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgacqGHRaWkcaaIXaaa baGaamiAaaaaaaa@40AA@  раскрыта спектральная лакуна G Dj h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFge=rdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgaaeaacaWGObaaaaaa @3FBC@  шириной π 2 (2q+1)(14h K + )+O( h 2 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiWda3aaWbaaSqabeaacaaIYaaaaOGaaGikai aaikdacaWGXbGaey4kaSIaaGymaiaaiMcacaaIOaGaaGymaiabgkHi TiaaisdacaWGObGaam4samaaBaaaleaacqGHRaWkcqGHsislaeqaaO GaaGykaiabgUcaRiaad+eacaaIOaGaamiAamaaCaaaleqabaGaaGOm aaaakiaaiMcaaaa@458A@ .

3. Лакуна G DJ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFge=rdaqhaaWcbaGaamiraiaadQeaaeaacaWGObaaaaaa @3F9C@  раскрыта наверняка и имеет ширину h 2 ( μ μ J )+ π 2 (12h K + )+O( h 2 ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamiAamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaaGOmaaaaki aaiIcacqaH8oqBdaWgaaWcbaWexLMBb50ujbqeguuDJXwAKbaceaGa e8hiGyiabeaakiabgkHiTiabeY7aTnaaBaaaleaacaWGkbaabeaaki aaiMcacqGHRaWkcqaHapaCdaahaaWcbeqaaiaaikdaaaGccaaIOaGa aGymaiabgkHiTiaaikdacaWGObGaam4samaaBaaaleaacqGHRaWkcq GHsislaeqaaOGaaGykaiabgUcaRiaad+eacaaIOaGaamiAamaaCaaa leqabaGaaGOmaaaakiaaiMcacaGGUaaaaa@525E@

Замечание 3. 1. Если μ j == μ j+ ρ j 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aaSbaaSqaaiaadQgaaeqaaOGaaGypai ablAciljaai2dacqaH8oqBdaWgaaWcbaGaamOAaiabgUcaRiabeg8a YnaaBaaabaGaamOAaaqabaGaeyOeI0IaaGymaaqabaaaaa@3F54@  — собственное значение задачи (52) с кратностью ρ j >1, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqyWdi3aaSbaaSqaaiaadQgaaeqaaOGaaGOpai aaigdacaGGSaaaaa@36B6@  то осталось неизвестным, раскрыты или нет лакуны между спектральными сегментами B Dj h , B Dj+ ρ j 1 h . MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQgaaeaacaWGObaaaOGa aGilaiablAciljab=XsicnaaDaaaleaacaWGebGaamOAaiabgUcaRi abeg8aYnaaBaaabaGaamOAaaqabaGaeyOeI0IaaGymaaqaaiaadIga aaGccaGGUaaaaa@4AEB@  В случае симметрии волновода X относительно плоскостей {ξ: ξ k =0}, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4Eaiabe67a4jaaiQdacaaMi8UaeqOVdG3aaS baaSqaaiaadUgaaeqaaOGaaGypaiaaicdacaaI9bGaaiilaaaa@3CDC@   k{1,,d1}, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4AaiabgIGiolaaiUhacaaIXaGaaGilaiablA ciljaaiYcacaWGKbGaeyOeI0IaaGymaiaai2hacaGGSaaaaa@3CA8@  несколько сегментов совпадают и лакун между ними, разумеется, нет. В общей ситуации для ответа на вопрос о раскрытии лакун нужно построить младшие асимптотические члены собственных значений (8) задачи (9)–(11)D, которые (члены) привлекают характеристики волновода X, отличающиеся от введенных в разд. 4, и потому в данной статье не вычисляются, хотя соответствующие итерационные процессы известны (см., например, [12]).

2. Если μ J+1 := μ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiVd02aaSbaaSqaaiaadQeacqGHRaWkcaaIXa aabeaakiaabQdacaaI9aGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeHb fv3ySLgzaGabaiab=bcigcqabaaaaa@3F8C@  — собственное значение оператора задачи (52), вкрапленное в его непрерывный спектр c , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeyigHm8aaSbaaSqaaiaadogaaeqaaOGaaiilaa aa@34F4@  но правильный пороговый резонанс отсутствует, то в спектре (6) задачи (9)–(11)D появляется сегмент B DJ+1 h [ h 2 μ c h h 2 μ + c h] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQeacqGHRaWkcaaIXaaa baGaamiAaaaakiabgkOimlaaiUfacaWGObWaaWbaaSqabeaacqGHsi slcaaIYaaaaOGaeqiVd02aaSbaaSqaamXvP5wqonvsaeXbfv3ySLgz aGqbaiab+bcigcqabaGccqGHsislcaWGJbWaaSbaaSqaaiab+bcigc qabaGccaWGObGaamiAamaaCaaaleqabaGaeyOeI0IaaGOmaaaakiab eY7aTnaaBaaaleaacqGFGaIHaeqaaOGaey4kaSIaam4yamaaBaaale aacqGFGaIHaeqaaOGaamiAaiaai2faaaa@5DC2@  с некоторым числом c >0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4yamaaBaaaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPr gaiqaacqWFGaIHaeqaaOGaaGOpaiaaicdacaGGUaaaaa@3B20@  Первое утверждение теоремы 2 сохраняется полностью, во втором нужно сделать замену jj+1, MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOAaiablAAiHjaadQgacqGHRaWkcaaIXaGaai ilaaaa@3782@  а вместо одной лакуны в третьем утверждении обнаруживаются две лакуны G DJ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFge=rdaqhaaWcbaGaamiraiaadQeaaeaacaWGObaaaaaa @3F9C@  и G DJ+1 h , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFge=rdaqhaaWcbaGaamiraiaadQeacqGHRaWkcaaIXaaa baGaamiAaaaakiaacYcaaaa@41F3@  у которых ширина равна O( h 2 ( μ μ J )) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4taiaaiIcacaWGObWaaWbaaSqabeaacqGHsi slcaaIYaaaaOGaaGikaiabeY7aTnaaBaaaleaacaa5Gacabeaakiab gkHiTiabeY7aTnaaBaaaleaacaWGkbaabeaakiaaiMcacaaIPaaaaa@3EC3@  и O( π 2 ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4taiaaiIcacqaHapaCdaahaaWcbeqaaiaaik daaaGccaaIPaaaaa@3687@  соответственно.

3. Согласно формуле (72), диагональные элементы K ±± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHXcqScqGHXcqSaeqaaa aa@3676@  матрицы K MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4saaaa@326E@  коэффициентов представлений (54) определяют положение сегментов B DJ+q h , MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWefv3ySLgznfgDOfdaryqr1ngBPrginfgDObYtUv gaiqaacqWFSeIqdaqhaaWcbaGaamiraiaadQeacqGHRaWkcaWGXbaa baGaamiAaaaakiaacYcaaaa@417F@  а антидиагональные элементы K + = K + MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHRaWkcqGHsislaeqaaO GaaGypaiaadUeadaWgaaWcbaGaeyOeI0Iaey4kaScabeaaaaa@3805@  — их размеры. В случае K ± =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHXcqScqWItisBaeqaaO GaaGypaiaaicdaaaa@3746@  длина сегментов уменьшается по крайней мере до O( h 2 ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4taiaaiIcacaWGObWaaWbaaSqabeaacaaIYa aaaOGaaGykaiaac6caaaa@3669@

5.3. Простой правильный пороговый резонанс

Пусть у задачи (52) с параметром μ= μ MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqeduuDJXwAKbYu51MyVXgarqqr1ngBPrgifHhD YfgasaacHOWxh9vrFfeu0dXdh9vqqj=hEeeu0xXdbba9frFj0=OqFf ea0dXdd9vspGe9FjuP0=fs0xXdbba9pGe9xq=Jbba9suk9fr=xfr=x frpeWZqaaeaabiGaaiaadaqabeaabeqacqaaaOqaaiabeY7aTjaai2 dacqaH8oqBdaWgaaWcbaWexLMBb50ujbqeguuDJXwAKbacfaGae8hi Gyiabeaaaaa@4315@  имеются решения (54) и (55), но захваченных волн нет, т.е. точка отсечки не является собственным значением. Тогда асимптотические анзацы (65) и (66) для собственных пар задачи (9)–(11)D остаются прежними. Для главных асимптотических членов κ 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOUdS2aaWbaaSqabeaacaaIWaaaaaaa@3437@  и v 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamODamaaCaaaleqabaGaaGimaaaaaaa@3380@  по-прежнему верны уравнения (69) и условия квазипериодичности (70), однако процедура сращивания обеспечивает новые условия скачков в точке z=0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamOEaiaai2dacaaIWaGaaiOlaaaa@34D0@  Именно, согласование внутреннего разложения

U h (x;θ)= c 0 W 0 (ξ)+h( c 1 W 1 (ξ)+ c 0 W 0 (ξ))+= = c 0 K ± +h( c 1 (± K ± 1 ξ d + K ± 0 )+ c 0 K ± )+ïðè± ξ d R MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacaWGvbWaaWbaaSqabeaacaWGObaaaOGaaG ikaiaadIhacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaiaai2dacaWGJbWaaSbaaSqa aiaaicdaaeqaaOGaam4vamaaBaaaleaatCvAUfKttLearyqr1ngBPr gaiqaacqWFGaIHcaaIWaaabeaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGaey4k aSIaamiAaiaaiIcacaWGJbWaaSbaaSqaaiaaigdaaeqaaOGaam4vam aaBaaaleaacqWFGaIHcaaIXaaabeaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGa ey4kaSIabm4yayaafaWaaSbaaSqaaiaaicdaaeqaaOGaam4vamaaBa aaleaacqWFGaIHcaaIWaaabeaakiaaiIcacqaH+oaEcaaIPaGaaGyk aiabgUcaRiablAciljaai2daaeaacaaI9aGaam4yamaaBaaaleaaca aIWaaabeaakiaadUeadaWgaaWcbaGaeyySaelabeaakiabgUcaRiaa dIgacaaIOaGaam4yamaaBaaaleaacaaIXaaabeaakiaaiIcacqGHXc qScaWGlbWaa0baaSqaaiabgglaXcqaaiaaigdaaaGccqaH+oaEdaWg aaWcbaGaamizaaqabaGccqGHRaWkcaWGlbWaa0baaSqaaiabgglaXc qaaiaaicdaaaGccaaIPaGaey4kaSIabm4yayaafaWaaSbaaSqaaiaa icdaaeqaaOGaam4samaaBaaaleaacqGHXcqSaeqaaOGaaGykaiabgU caRiablAciljaayIW7caaMi8UaaGjcVlaaysW7caWGVdGaami8aiaa dIoacqGHXcqScqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaqeeuuDJXwAKb sr4rNCHbacfaGccqGFRjYpcaWGsbaaaaa@945E@

с внешними разложениями (66), к главным членам которых применена формула Тейлора

v 0 (z;θ)= v 0 (±0;θ)+z z v 0 (±0;θ)+ z 2 2 z 2 v 0 (±0;θ)+O(|z | 3 )= = v 0 (±0;θ)+h ξ d z v 0 (±0;θ)+ h 2 ξ d 2 2 z 2 v 0 (±0;θ)+O( h 3 | ξ d | 3 ), MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGceaGabeaacaWG2bWaaWbaaSqabeaacaaIWaaaaOGaai ikaiaadQhacaGG7aGaeqiUdeNaaiykaiabg2da9iaadAhadaahaaWc beqaaiaaicdaaaGccaGGOaGaeyySaeRaaGimaiaacUdacqaH4oqCca GGPaGaey4kaSIaamOEaiabgkGi2oaaBaaaleaacaWG6baabeaakiaa dAhadaahaaWcbeqaaiaaicdaaaGccaGGOaGaeyySaeRaaGimaiaacU dacqaH4oqCcaGGPaGaey4kaSIaaGjbVpaalaaabaGaamOEamaaCaaa leqabaGaaGOmaaaaaOqaaiaaikdaaaGaeyOaIy7aa0baaSqaaiaadQ haaeaacaaIYaaaaOGaamODamaaCaaaleqabaGaaGimaaaakiaacIca cqGHXcqScaaIWaGaai4oaiabeI7aXjaacMcacqGHRaWkcaWGpbGaai ikaiaacYhacaWG6bGaaiiFamaaCaaaleqabaGaaG4maaaakiaacMca cqGH9aqpaeaacqGH9aqpcaWG2bWaaWbaaSqabeaacaaIWaaaaOGaai ikaiabgglaXkaaicdacaGG7aGaeqiUdeNaaiykaiabgUcaRiaadIga cqaH+oaEdaWgaaWcbaGaamizaaqabaGccqGHciITdaWgaaWcbaGaam OEaaqabaGccaWG2bWaaWbaaSqabeaacaaIWaaaaOGaaiikaiabggla XkaaicdacaGG7aGaeqiUdeNaaiykaiabgUcaRiaaysW7caWGObWaaW baaSqabeaacaaIYaaaaOWaaSaaaeaacqaH+oaEdaqhaaWcbaGaamiz aaqaaiaaikdaaaaakeaacaaIYaaaaiabgkGi2oaaDaaaleaacaWG6b aabaGaaGOmaaaakiaadAhadaahaaWcbeqaaiaaicdaaaGccaGGOaGa eyySaeRaaGimaiaacUdacqaH4oqCcaGGPaGaey4kaSIaam4taiaacI cacaWGObWaaWbaaSqabeaacaaIZaaaaOGaaiiFaiabe67a4naaBaaa leaacaWGKbaabeaakiaacYhadaahaaWcbeqaaiaaiodaaaGccaGGPa Gaaiilaaaaaa@A094@

после исключения неизвестных коэффициентов c 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4yamaaBaaaleaacaaIWaaabeaaaaa@336C@  и c 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4yamaaBaaaleaacaaIXaaabeaaaaa@336D@  приводит к таким равенствам:

  K v 0 (+0;θ)= K + v 0 (0;θ), K 1 z v 0 (+0;θ)+ K + 1 z v 0 (0;θ)=0. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaabaiqabaGaam4samaaBaaaleaacq GHsislaeqaaOGaamODamaaCaaaleqabaGaaGimaaaakiaaiIcacqGH RaWkcaaIWaGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaI9aGaam4samaaBaaale aacqGHRaWkaeqaaOGaamODamaaCaaaleqabaGaaGimaaaakiaaiIca cqGHsislcaaIWaGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaISaGaaGzbVdqaai aadUeadaqhaaWcbaGaeyOeI0cabaGaaGymaaaakiabgkGi2oaaBaaa leaacaWG6baabeaakiaadAhadaahaaWcbeqaaiaaicdaaaGccaaIOa Gaey4kaSIaaGimaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaey4kaSIaam4samaa DaaaleaacqGHRaWkaeaacaaIXaaaaOGaeyOaIy7aaSbaaSqaaiaadQ haaeqaaOGaamODamaaCaaaleqabaGaaGimaaaakiaaiIcacqGHsisl caaIWaGaaG4oaiabeI7aXjaaiMcacaaI9aGaaGimaiaai6caaaaaaa a@63F1@  (73)

Оба коэффициента K ± MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHXcqSaeqaaaaa@3488@  не могут обратиться в нуль, так как по предположению решение (53) не попадает в пространство H 0 1 (Ξ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamisamaaDaaaleaacaaIWaaabaGaaGymaaaaki aaiIcacqqHEoawcaaIPaaaaa@3700@ . Если

K+K=0 или KK+=0,

то соответственно K 1 =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaDaaaleaacqGHsislaeaacaaIXaaaaO GaaGypaiaaicdaaaa@35CE@ , K + 1 = 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaDaaaleaacqGHRaWkaeaacaaIXaaaaO GabGypayaawaGaaGimaaaa@35E0@  или K + 1 =0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaDaaaleaacqGHRaWkaeaacaaIXaaaaO GaaGypaiaaicdaaaa@35C3@ , K 1 = 0 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaDaaaleaacqGHsislaeaacaaIXaaaaO GabGypayaawaGaaGimaaaa@35EB@  в согласии с первой связью (56). Следовательно, условия сопряжения (73) распадаются и, превращаясь в краевые условия

v0(+0;θ)=0,  zv0(0;θ)=0 или   v0(0;θ)=0,  zv0(+0;θ)=0,

делают задачу (69), (70), (73) с вещественным параметром Флоке формально самосопряженной, а дисперсионные кривые в этой задаче — прямыми отрезками κ= π 2 (q=1/2) 2 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOUdSMaaGypaiabec8aWnaaCaaaleqabaGaaG OmaaaakiaaiIcacaWGXbGaaGypaiaaigdacaaIVaGaaGOmaiaaiMca daahaaWcbeqaaiaaikdaaaaaaa@3D02@ , q MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaamyCaiabgIGioprr1ngBPrwtHrhAYaqeguuDJX wAKbstHrhAGq1DVbaceaGae8xfH4eaaa@3EC3@ . В итоге, как и при отсутствии порогового резонанса, спектр (6) исходной задачи (9)–(11) D MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaWaaSbaaSqaaiaadseaaeqaaaaa@3293@  на тонкой ячейке периодичности ϖ h MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqO1dy3aaWbaaSqabeaacaWGObaaaaaa@3491@  состоит из коротких сегментов (7), разделенных широкими лакунами (15). Вычисление размеров сегментов и лакун почти дословно повторяет выкладки из п. 3, 2°, — воспроизводить их не будем.

Обратимся теперь к ситуации

  K ± = 0k= K + K = K 1 K + 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadUeadaWgaaWcbaGaeyySae labeaakiqai2dagaGfaiaaicdacaaMf8UaeyO0H4TaaGzbVlaahUga caaI9aWaaSaaaeaacaWGlbWaaSbaaSqaaiabgUcaRaqabaaakeaaca WGlbWaaSbaaSqaaiabgkHiTaqabaaaaOGaaGypaiabgkHiTmaalaaa baGaam4samaaDaaaleaacqGHsislaeaacaaIXaaaaaGcbaGaam4sam aaDaaaleaacqGHRaWkaeaacaaIXaaaaaaaaaaaaa@4867@  (74)

и перепишем условия сопряжения (73) следующим образом:

  v 0 (+0;θ)=k v 0 (0;θ),k z v 0 (+0;θ)= z v 0 (0;θ). MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiaadAhadaahaaWcbeqaaiaaic daaaGccaaIOaGaey4kaSIaaGimaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGyp aiaahUgacaWG2bWaaWbaaSqabeaacaaIWaaaaOGaaGikaiabgkHiTi aaicdacaaI7aGaeqiUdeNaaGykaiaaiYcacaaMf8UaaC4AaiabgkGi 2oaaBaaaleaacaWG6baabeaakiaadAhadaahaaWcbeqaaiaaicdaaa GccaaIOaGaey4kaSIaaGimaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGypaiab gkGi2oaaBaaaleaacaWG6baabeaakiaadAhadaahaaWcbeqaaiaaic daaaGccaaIOaGaeyOeI0IaaGimaiaaiUdacqaH4oqCcaaIPaGaaGOl aaaaaaa@5B07@ (75)

Задача (69), (70), (75) с параметром Флоке θ[π,π] MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqiUdeNaeyicI4SaaG4waiabgkHiTiabec8aWj aaiYcacqaHapaCcaaIDbaaaa@3BC1@  по-прежнему формально самосопряженная, а ее дисперсионные кривые κ=κ(θ) MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaeqOUdSMaaGypaiabeQ7aRjaaiIcacqaH4oqCca aIPaaaaa@38E4@  находятся из трансцендентного уравнения:

  cos κ = 2k 1+ k 2 cosθ. MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaqbaeqabeqaaaqaaiGacogacaGGVbGaai4Camaaka aabaGaeqOUdSgaleqaaOGaaGypamaalaaabaGaaGOmaiaahUgaaeaa caaIXaGaey4kaSIaaC4AamaaCaaaleqabaGaaGOmaaaaaaGcciGGJb Gaai4BaiaacohacqaH4oqCcaaIUaaaaaaa@419F@  (76)

В случае k=1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaC4Aaiaai2dacaaIXaaaaa@3414@  соотношения (75) превращаются в условия непрерывности, а решения уравнения (76) заданы первой формулой (35), т.е. ферма дисперсионных кривых принимает тот же вид, что и на фиг. 3a. При k = 1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaC4Aaiqai2dagaGfaiaaigdaaaa@3431@ ферма искажается, а простые выражения (42) для ее узлов пропадают. Несмотря на то, что в целом изучение расцепления узлов искаженной фермы требует применения той же асимптотической процедуры, что и в разд. 3, отсутствие необходимой информации о кратных собственных значениях и специальных решениях (55), (54) (ср. выражения (41)–(43) и предложения 1, 2 в случае условий Неймана) делает доступные результаты условными, а финальные формулы — излишне громоздкими и потому бесполезными. Впрочем, имеется один случай k=1 MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaC4Aaiaai2dacqGHsislcaaIXaaaaa@3501@ в формуле (74), для которого выкладки и результаты мало отличаются от представленных в разд. 3. При этом требуемое соотношение K + = K MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaam4samaaBaaaleaacqGHRaWkaeqaaOGaaGypai abgkHiTiaadUeadaWgaaWcbaGaeyOeI0cabeaaaaa@3723@  реализуется, например, тогда, когда правильный пороговый резонанс возникает в задаче Дирихле на уполовиненном волноводе {ξΞ: ξ d >0} MathType@MTEF@5@5@+= feaahGart1ev3aaatCvAUfeBSjuyZL2yd9gzLbvyNv2Caerbov2D09 MBdbqedmvETj2BSbqee0evGueE0jxyaibaieIcFD0xe9sqqrpepC0x bbL8F4rqqrFfpeea0xe9Lq=Jc9vqaqpepm0xj9as0=LqLs=xirFfpe ea0=as0Fb9pgea0lrP0xe9Fve9Fve9qapdbaqaaeGacaGaaiaabeqa aeGabiWaaaGcbaGaaG4Eaiabe67a4jabgIGiolabf65ayjaaiQdaca aMi8UaeqOVdG3aaSbaaSqaaiaadsgaaeqaaOGaaGOpaiaaicdacaaI 9baaaa@3F2E@ .

×

About the authors

С. А. Назаров

ИПМаш РАН

Author for correspondence.
Email: srgnazarov@yahoo.co.uk
Russian Federation, 1190178 С.-Петербург, Большой проспект, В.О, 61

References

  1. Exner P., Kovarik H. Quantum waveguides. Theoretical and Mathematical Physics. Cham: Springer. 2015.
  2. Миттра Р., Ли С. Аналитические методы теории волноводов. М.: Мир, 1974.
  3. Ладыженская О. А. Краевые задачи математической физики. М.: Наука, 1973.
  4. Лионс Ж.-Л., Мадженес Э. Неоднородные граничные задачи и их приложения. М.: Мир. 1971.
  5. Бирман М. Ш., Соломяк М. З. Спектральная теория самосопряженных операторов в гильбертовом пространстве. Л.: Изд-во Ленингр. ун-та, 1980.
  6. Reed M., Simon B. Methods of Modern Mathematical Physics. Vol. 3. New York: Academic Press Inc., 1980.
  7. Скриганов М. М. Геометрические и арифметические методы в спектральной теории многомерных периодических операторов // Труды матем. ин-та им. В. А. Стеклова АН СССР. Т. 171. Ленинград: Наука, 1985. 122 с.
  8. Kuchment P. Floquet theory for partial differential equations. Basel: Birchäuser, 1993.
  9. Nazarov S. A., Plamenevsky B. A. Elliptic problems in domains with piecewise smooth boundaries. Berlin, New York: Walter de Gruyter. 1994.
  10. Гельфанд И. М. Разложение по собственным функциям уравнения с периодическими коэффициентами // Докл. АН СССР. 1950. Т. 73. С. 1117–1120.
  11. Като Т. Теория возмущений линейных операторов. М.: Мир, 1972.
  12. Mazja W. G., Nazarov S. A., Plamenewski B. A. Asymptotische Theorie elliptischer Randwertaufgaben in singulär gestörten Gebieten. 1. Berlin: Akademie-Verlag. 1991 (англ. перевод: Maz’ya V., Nazarov S., Plamenevskij B. Asymptotic theory of elliptic boundary value problems in singularly perturbed domains. Vol. 1. Basel: Birkhäuser Verlag, 2000).
  13. Назаров С. А. Структура решений эллиптических краевых задач в тонких областях // Вестник ЛГУ. Серия 1. 1982. Вып. 2. № 7. С. 65–68.
  14. Grieser D. Spectra of graph neighborhoods and scattering // Proc. London Math. Soc. 2008. V. 97. № 3. P. 718–752.
  15. Назаров С. А. Полиномиальное свойство самосопряженных эллиптических краевых задач и алгебраическое описание их атрибутов // Успехи матем. наук. 1999. Т. 54. № 5. С. 77–142.
  16. Назаров С. А. Об одномерных асимптотических моделях тонких решеток Неймана // Сибирск. матем. журнал. 2023. Т. 64. № 2. С. 362–382.
  17. Полиа Г., Сеге Г. Изопериметрические неравенства в математической физике. М.: Физматгиз, 1962.
  18. Гомес Д., Назаров С. А., Ориве-Ийера Р., Перес М.-Е. Замечания об обосновании асимптотики спектра цилиндрических волноводов с периодическими сингулярными возмущениями границы и коэффициентов // Проблемы матем. анализа. Вып. 111. Новосибирск, 2021. С. 43–65.
  19. Gómez D., Nazarov S. A., Orive-Illera R., Pérez-Martinez M.-E. Spectral gaps in a double-periodic perforated Neumann waveguide // Asymptotic Analysis. 2023. V. 131. P. 385–441.
  20. Назаров С. А. Асимптотическая теория тонких пластин и стержней. Понижение размерности и интегральные оценки. Новосибирск: Научная книга, 2002.
  21. Panassenko G. Multi-scale modelling for structures and composites. Dordrecht: Springer, 2005.
  22. Post O. Spectral analysis on graph-like spaces. Lecture Notes in Mathematics, 2039. Heidelberg: Springer, 2012.
  23. Ван-Дайк М. Д. Методы возмущений в механике жидкости. М.: Мир, 1967.
  24. Ильин А. М. Согласование асимптотических разложений решений краевых задач. М.: Наука, 1989.
  25. Назаров С. А. Открытие лакуны в непрерывном спектре периодически возмущенного волновода // Матем. заметки. 2010. Т. 87. № 5. С. 764–786.
  26. Назаров С. А. Асимптотика спектральных лакун в регулярно возмущенном периодическом волноводе // Вестник СПбГУ. Сер. 1. 2013. Вып. 2. № 7. С. 54–63.
  27. Борисов Д. И., Панкрашкин К. В. Открытие лакун и расщепление краев зон для волноводов, соединенных периодической системой малых окон // Матем. заметки. 2013. Т. 93. № 5. С. 665–683.
  28. Вишик М. И., Люстерник Л. А. Регулярное вырождение и пограничный слой для линейных дифференциальных уравнений с малым параметром // Успехи матем. наук. 1957. Т. 12. № 5. С. 3–122.
  29. Jones D. S. The eigenvalues of ▽2u + λu = 0 when the boundary conditions are given on semi-infinite domains // Proc. Camb. Phil. Soc. 1953. V. 49. P. 668–684.
  30. Molchanov S., Vainberg B. Scattering solutions in networks of thin fibers: small diameter asymptotics // Comm. Math. Phys. 2007. V. 273. No. 2. P. 533–559.
  31. Назаров С. А. Пороговые резонансы и виртуальные уровни в спектре цилиндрических и периодических волноводов // Известия РАН. Серия матем. 2020. Т. 84. № 6. С. 73–130.
  32. Pankrashkin K. Eigenvalue inequalities and absence of threshold resonances for waveguide junctions // J. of Math. Anal. and Appl. 2017. V. 449. No. 1. P. 907–925.
  33. Бахарев Ф. Л., Назаров С. А. Критерии наличия и отсутствия ограниченных решений на пороге непрерывного спектра в объединении квантовых волноводов // Алгебра и анализ. 2020. Т. 32. № 6. С. 1–23.
  34. Evans D. V., Levitin M., Vasil’ev D. Existence theorems for trapped modes // J. Fluid Mech. 1994. V. 261. P. 21–31.
  35. Назаров С. А. Волновод с двойным пороговым резонансом на простом пороге // Матем. сборник. 2020. Т. 211. № 8. С. 20–67.
  36. Korolkov A. I., Nazarov S. A., Shanin A. V. Stabilizing solutions at thresholds of the continuous spectrum and anomalous transmission of waves // ZAMM. 2016. V. 96. No. 10. P. 1245–1260.

Supplementary files

Supplementary Files
Action
1. JATS XML
2. Fig. 1. Waveguide with a resonator (a) and a thin cylinder with a periodic family of nodes (b).

Download (14KB)
3. Fig. 2. Cylinders with thinning (a) and thickening (b). Perturbation of the band while maintaining the area of the resonator, cut off by dash-dotted lines (c).

Download (12KB)
4. Fig. 3. Trusses of dispersion curves (a) and (c) of the limit problem for different definitions of the Floquet parameter. Nodes are marked with  and , but the vertical scale is not maintained. The truss of the dispersion curves of the original problem (b), and the gaps are the projections of shaded rectangles onto the ordinate axis. Auxiliary dash-dotted lines (a).

Download (23KB)

Copyright (c) 2024 Russian Academy of Sciences

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».