Multi-threshold character of spontaneous heterogeneous boiling-up of superheated liquid in a glass tube

Capa

Citar

Texto integral

Resumo

A series of experimental investigations is presented, in which the kinetics of spontaneous heterogeneous boiling-up of superheated n-pentane in two glass tubes has been studied. It has been established that isobaric temperature dependences of the mean lifetime of a superheated liquid obtained under similar conditions have threshold values in the temperature range of 100–115, 120–125 and 130–140 °C.

Texto integral

Введение

Нарушение герметичности реакторов, сосудов высокого давления, трубопроводов, содержащих перегретую жидкость, приводит к быстрому снижению давления жидкости ниже давления насыщенных паров ps. В итоге жидкость может оказаться перегретой (метастабильной) и вскипеть. При глубоких заходах в область метастабильных состояний процесс фазового распада протекает взрывообразно, что часто приводит к аварийной ситуации [1–6].

В текущей статье представлены экспериментальные данные по изучению кинетики спонтанного гетерогенного вскипания перегретого н-пентана в стеклянных трубках c разной областью термостатирования. Использованы две вертикально ориентированные трубки из одной партии с верхним (трубка 1) и нижним (трубка 2) запаянным концом. Внутренний диаметр трубок D = 5.6 мм, внешний диаметр – 10 мм. Исследования проведены методом чистой пузырьковой камеры [1, 3] на двух независимых экспериментальных установках, имеющих единый блок создания давления. Установки оборудованы скоростными видеокамерами и быстродействующими датчиками давления для изучения кинетики и динамики спонтанного вскипания перегретых жидкостей. Результаты опытов с трубкой 1 опубликованы ранее в цикле статей [7–12]. Результаты опытов с трубкой 2 являются новыми.

Разное расположение запаянного конца трубки имеет свои особенности. В трубках с запаянным низом интенсивнее конвекция. В трубках с запаянным верхом затруднена дегазация исследуемой жидкости. Это может повлиять на механизмы гетерогенной нуклеации в таких системах.

В работе [7] изучено влияние малых добавок пара CO2 (<1.5% моль) на кинетику вскипания перегретого н-пентана. Установлено, что малые добавки легкокипящей примеси способствуют приработке наиболее активных центров парообразования. В работах [9, 12] сделано предположение, что природа таких центров связана с метастабильной ликвацией молибденового стекла. В пользу этого свидетельствуют результаты исследования кинетики вскипания перегретой жидкости (н-пентан, н-гексан) при атмосферном давлении в стеклянных трубках (D = 1.0 мм), силилированных при помощи триалкилхлорсиланов (R3ClSi, где R – органический радикал CH3) [13–15]. Такое покрытие повышает сродство предельных углеводородов со стеклом, а значит и смачиваемость стеклянной поверхности исследуемой жидкостью. Группы SiR3, привитые к стеклу, позволяют достичь наиболее высоких средних времен жизни перегретого состояния при заданных условиях перегрева без предварительной «приработки» поверхности. Затем после серии опытов ситуация резко изменяется. Алкилсилильное покрытие разрушается, а температура перегрева резко снижается (от 146.4 до 130.0 °C для н-пентана). В этом случае разрушенные структуры проявляют себя как дефекты поверхности.

Рассматривалось вскипание жидкостей на искусственных флуктуационных центрах кипения [16]. Выявлены две группы центров. Одни центры снижают температуру перегрева на несколько градусов и поддаются разрушению. Другие центры снижают эту величину на несколько десятков градусов и сохраняют активность. При этом граница экспериментально достижимого перегрева проявляется очень резко, а в некоторых случаях характеризуется гистерезисом.

В работах [11, 12] установлено, что при атмосферном давлении в диапазоне температур 120.0–130.0 °C наблюдается взрывной рост парового пузыря, развитие неустойчивости по типу «вязких пальцев». Эти структуры являются предвестниками третьего кризиса кипения, наступающего при температуре ~130.0 °C. Он заключается в переходе от однофазной конвекции в жидкости к пленочному кипению, минуя пузырьковый режим кипения [17].

Структуры с «вязкими пальцами» относят к фракталам, т. е. самоподобным объектам. Их образование описывается в теории перколяции (просачивания) как геометрический фазовый переход [18]. Он тесно связан с фазовым переходом 2-го рода. Теория перколяции привлекалась в работах [19, 20] для объяснения «аномального» вскипания перегретой воды в чистой пузырьковой камере, т. е. расхождения по температуре в несколько десятков градусов между теоретическим (гомогенным) расчетом границы достижимого перегрева и экспериментом.

Подавляющее количество данных по кинетике вскипания перегретых жидкостей получено при высоких перегревах (в диапазоне 20–25 °C вблизи теоретической границы достижимого перегрева) и слабых перегревах (вблизи линии насыщения). Механизмы действия гетерогенных флуктуационных центров кипения при умеренных заходах в область метастабильных состояний остаются малоизученными. Цель настоящей работы заключается во всестороннем исследовании таких центров кипения.

Методика эксперимента

Наиболее высокие перегревы в цикле экспериментальных исследований [7–12] достигнуты в измерительной ячейке, в которой термостатирована середина трубки 1 с запаянным верхом [11]. Это определило конструктивные особенности новой ячейки, фотография которой показана на рис. 1б. В представленной ячейке термостатирована середина трубки 2 с нижним запаянным концом. Высота термостатирующей области H0 составляет 105 мм, её объем V0 = 2.6 . 10–6 м3. Верхняя и нижняя части трубки находятся при комнатной температуре. Их высоты равны 130 и 45 мм соответственно. В начале вскипания фронт испарения движется, как правило, в сторону, противоположную от запаянного конца трубки [7–12, 21].

 

Рис. 1. Блок-схема новой экспериментальной установки (а) и фотография термостатирующей ячейки с теплоносителем (ПМС-20) и стеклянной трубкой (б).

 

Представленная конструкция напоминает гладкостенную тепловую трубу (сильфон), в которой жидкость испаряется в горячем конце трубы, поглощая теплоту испарения, и конденсируется в холодном конце, откуда под действием силы тяжести перемещается обратно в горячий конец [22]. Значительная часть холодной жидкости, расположенная сверху термостатированной части, может при переходе от дисперсно-кольцевого режима течения к дисперсному режиму. Характерной величиной для этого кризиса является граничное расходное паросодержание [17].

Новое расположение трубки 2 потребовало создание новой экспериментальной установки, блок-схема которой представлена на рис. 1а. Перед измерениями исследуемая жидкость (н-пентан) дегазируется. С этой целью н-пентан помещается в резервуар 15, соединенный посредством трубок и вентиля 13 с системой заполнения и дегазации 9–11, блоком управления давления 12 и стеклянной трубкой 14. Резервуар 15 подключен к криостату 18 для охлаждения и снабжен нагревательными элементами для возврата к комнатной температуре. Дегазация как исследуемой жидкости, так и всех элементов установки, соединенных с резервуаром 15 при комнатной температуре, происходит с помощью охлаждения резервуара до –80 °C и последующего вакуумирования до –0.095 МПа (относительно атмосферы) форвакуумным насосом 9. Контроль вакуумирования (pvc) осуществляется датчиком давления – разряжения типа СДВ STANDARD. Точность измерения давления ±0.01 МПа. Затем резервуар 15 с н-пентаном отсекается вентилем 13 от системы заполнения и дегазации, нагревается до комнатной температуры и повторно соединяется с вакуумированными элементами установки после их отсечения вентилем 10 от форвакуумного насоса 9. Заполнение трубки 14 парами дегазированного н-пентана с последующей их конденсацией происходит за счет разницы давлений в резервуаре 15 и трубке 14. По завершении этого процесса измерительная часть установки (чистая пузырьковая камера) отсекается вентилем 11 от системы заполнения и дегазации.

Чистая пузырьковая камера представляет собой устройство, в котором исследуемая жидкость, находящаяся в термостатируемой стеклянной трубке 14, переводится в метастабильное (перегретое) состояние посредством сброса давления. Средняя (рабочая) часть трубки 14 термостатируется в ячейке 17 с теплоносителем (полиметилсилоксаном ПМС-20) от циркуляционного термостата Julabo SL-6 16. Температура T в рабочей части трубки 14 контролируется многоканальным прецизионным измерителем температур МИТ-8 20 при помощи двух платиновых термометров сопротивления (Pt1000), помещенных на входе и выходе теплоносителя в термостатирующей ячейке 17. Точность поддержания температуры T в ячейке 17 составляет ±0.2 °C. Две скоростные видеокамеры 21 (HuaTengVision HT-SUA133GC-T (С1, 600 к/с) и Sony DSC-RX0M2 (С2, 1000 к/с)) предназначены для видеосъемки процесса вскипания в двух взаимно перпендикулярных проекциях. Для измерения вертикальных отрезков используется катетометр КМ-6 22, оборудованный цифровой видеокамерой A4TECH PK-836MJ.

Экспериментальная установка работает автоматически по заданной программе под управлением высокопроизводительной вычислительной станции 23 через систему контроля давления 12 и нормально закрытые электромагнитные клапана 4, 5. Запорные краны 3, 6 предназначены для регулировки скорости изменения давления в системе. Вентиль 7 позволяет полностью отсечь чистую пузырьковую камеру от системы создания давления 1–6.

Давление в системе создается при помощи баллона с сжатым газом (двуокисью углерода) 1 и редуктора 2 с выходным давлением p0, передается на жидкость через разделительный сильфон 8 и контролируется двумя датчиками давления типа СДВ STANDARD (частота измерений 5 Гц), помещенными в жидкую (p) и газовую фазу (pg), а также быстродействующим датчиком давления Sendo Sensor SS312 (500–2000 Гц), помещенным в жидкую фазу (p) через модуль АЦП-ЦАП LCard E-140.

В начале опыта н-пентан находится в стабильном состоянии под давлением p0 = 1.5–2.0 МПа. Перегрев достигается понижением давления p до атмосферного значения pa ниже давления насыщенных паров ps при фиксированной температуре T теплоносителя в ячейке 17. Сброс давления приводит к релаксационным процессам в исследуемой жидкости. Выход на равновесие фиксируется датчиками давления. В этот момент начинается отсчет времени жизни перегретого состояния τ. Релаксация давления жидкости к pa происходит быстрее релаксации температуры перегретого н-пентана к температуре T. Это зависит от внутреннего диаметра и толщины стенки стеклянной трубки 14. Однако максимальное охлаждение жидкости из-за понижения давления не превышает 1 °C [8]. Момент вскипания определяется по импульсу давления, возникающему при вскипании, а также по скачкообразному изменению оптической плотности изображения измеряемой ячейки, регистрируемому камерами 21. Точность измерения времени составляет 0.05 с. После вскипания давление в системе повышается, но остается заметно ниже давления насыщенных паров ps из-за более существенного влияния холодной части жидкости по сравнению с предыдущими опытами [7–12]. Через некоторое время жидкость автоматически возвращается в исходное состояние при помощи электромагнитных клапанов 4, 5.

Экспериментальные результаты и их обсуждение

На новой установке исследована кинетика вскипания перегретого н-пентана в стеклянной трубке 2 с запаянным низом методами непрерывного понижения давления (в диапазоне температур 93.8–122.5 °C) и измерения времен жизни перегретой жидкости (88.9–122.5 °C). В первом случае измерены температура T и давление p', при которых жидкость вскипает, во втором – температура и время жизни перегретой жидкости τ при установившемся атмосферном давлении pa = 0.10 МПа. Статистическая обработка данных типа времен жизни подробно описана в работе [23].

На рис. 2 представлена логарифмическая зависимость среднего времени жизни перегретого н-пентана τ¯ от температуры T при атмосферном давлении. Серии опытов 1 и 2 получены ранее с использованием трубки 1 с термостатированным верхом. Серии опытов 3–5 являются результатами этой работы. На рис. 2 также приведены литературные данные 6, полученные в трубке схожего диаметра (7.0 мм) [24]. Они практически совпадают с результатами наших исследований, выполненных в трубке 1 с термостатированной серединой [11]. В диапазоне температур 85.0–137.3 °C. На рис. 2 эти данные не показаны во избежание путаницы.

 

Рис. 2. Среднее время жизни перегретого н-пентана в зависимости от температуры при атмосферном давлении: 1–5 – эксперимент; 6 – данные [24], D = 7 мм, V0 = 2.7 ∙ 10–6 м3; 12 – термостатирована верхняя часть трубки 1, D = 5.6 мм, V0 = 2.8 ∙ 106 м3 [7–10, 12]; 3–5 – середина трубки 2, D = 5.6 мм, V0 = 2.6 ∙ 106 м3.

 

Для проведенных опытов характерен температурный гистерезис, который заключается в следующем. По достижении пороговой температуры перегрева полученные ранее результаты в её окрестности, не воспроизводятся. Для воспроизводимости изобарической зависимости τ¯T необходимо вернуться к более низким температурам, а затем уже повышать температуру опытов. Перезаполнение трубки исследуемой жидкостью, многократные вскипания («приработка», растворенный газ), скорость захода в метастабильную область, наличие видимых дефектов стекла также могут повлиять на средние значения τ. В серии опытов 3 и 4 температура н-пентана последовательно повышалась, что типично для метода чистой пузырьковой камеры. В серии опытов 5 реализовано несколько хаотичных возвратов к более низким температурам. В ней достигнуты самые высокие перегревы. В диапазоне температур 119.5–122.5 °C значительная часть ожидаемых событий (вскипаний) происходила в процессе понижения давления. Спецификой этого диапазона температур при p' = pa является формирование гладкого пузыря, рост которого взрывообразно ускоряется с появлением вторичных пузырьков. Типичная картина такой смены режима парообразования детально показана в работе [12], но чаще всего она встречается в опытах по измерению времен жизни перегретого н-пентана в трубке 1 с термостатированной серединой [11].

Экспериментальные данные, представленные на рис. 2, образуют несколько «плато» и три выраженные границы достижимого перегрева при температурах 100–115 °C, 120–125 °C и 130–140 °C. На «плато» средние времена жизни перегретого состояния практически не зависят от давления и температуры исследуемой жидкости. Их принято объяснять воздействием фонового излучения. Уровни «плато» порядка 1000, 5, 2 с типичны для трубок малого диаметра [1, 3, 21, 25]. Уровень «плато» порядка 20 с наблюдался в опытах с н-пентаном и малыми добавками легкокипящей примеси [7]. На рис. 2 показаны уровни 500, 200, 20, 5 и 2 с. Пороговые значения температур могут быть связаны со сменой механизмов нуклеации (кризисами кипения). В сочетании с воздействием фонового излучения эти кризисы определяют сложный характер зависимости τ¯T. Пиковое возрастание средних времен жизни при приближении к пороговым значениям перегрева часто встречается в опытах, проводимых методом чистой пузырьковой камеры. Оно объясняется дополнительной приработкой поверхности, с которой контактирует исследуемая жидкость.

Пороговые значения температур коррелируют с температурами перегрева, при которых наблюдается смена режимов двухфазного потока вскипающего н-пентана [12]. В диапазоне температур 100–115 °C (см. серию опытов 2 на рис. 2) фазовая граница растущего пузыря со стороны запаянного конца трубки является малоподвижной. Появляются вторичные пузыри на поверхности первичного пузыря и/или в пристеночном слое жидкости. При этом линейная скорость фронта испарения перегретой жидкости может превышать пороговое значение 1 м/с. В диапазоне температур 120–125 °C возникают структуры наподобие «вязких» пальцев. Эта граница достижимого перегрева может быть связана с перколяционным порогом исследуемой системы. В диапазоне температур 130.0–137.3 °C возникает третий кризис кипения [11], который тоже носит пороговый характер.

На рис. 3 представлены типичные гистограммы распределения времен жизни перегретого н-пентана в стеклянной трубке, полученные при атмосферном давлении и разных температурах, а также экспоненциальное распределение случайной величины τ. В ряде случаев (см. рис. 3б, в, д) наблюдается заметное отклонение от показательного распределения τ за счет преобладающего вскипания при малых временах жизни перегретого состояния. Подобные распределения хорошо описываются смесью экспоненциальных и нормальных распределений [8], что свидетельствует о действии нескольких конкурирующих механизмов парообразования.

Из данных высокоскоростных датчиков давления следует, что понижение избыточного давления на жидкость Dp = ppa в интересующем нас диапазоне 0.115 ≤ p ≤1.10 МПа можно аппроксимировать следующим образом:

Δppa=p0/pa1expk1t, если 0t<t1(e1)exp2k1tt1, если t1tt2(e1)exp2k1tt2, если t>t2t1=1k1lnp0/pa1e1,t2t1=1k12lne1e1,,  (1)

где pa = 0.983 МПа, p0 ≤1.10 МПа – давление при t = 0, например p0 = pS. В рамках представленной работы выполнена аппроксимация данных быстродействующих датчиков давления при помощи формул (1), полученных в двух трубках с термостатированной серединой. Точность аппроксимации с единственным подгоночным параметром k1 по данным свыше 100 реализаций вскипания перегретого н-пентана при разных температурах составляет от ±0.01 до ±0.04 МПа. Чем хуже формулы (1) описывают точки изломов кривой зависимости Dp(t),

pcr1=epa,  pcr2=epa. pa, (2)

в полулогарифмичиских координатах, тем больше расхождение расчета и эксперимента. Смена режима понижения давления на жидкость связана с разными режимами истечения газа в атмосферу (критическим и докритическим), возникающими из-за локальных сопротивлений на газопроводе [9]. В серии опытов 3 (см. рис. 2) средние значения p' составляют 0.265 МПа, а в серии опытов 4, 5 – лежат в диапазоне давлений от 0.176 до 0.230 МПа с параметрами k1 от 0.2 до 0.5 с–1. Таким образом, вскипания при p' > pa в трубке 2 объясняются увеличением скорости понижения давления.

 

Рис. 3. Выборочные гистограммы распределения времени жизни перегретого н-пентана в стеклянной трубке (D = 5.6 мм, V0 = 2.6 ∙ 106 м3) при различных температурах: сплошная линия – экспоненциальное распределение.

 

На рис. 4 представлены характерные картины вскипания, полученные в результате исследования кинетики вскипания перегретой жидкости в стеклянной трубке 2. В табл. 1 приведены параметры проведенных опытов. Результаты видеосъемки (1, 2) синхронизированы с зависимостями давления в жидкости (3, 4) и величины Dh (5, 6) от времени, где Dh – разница высот между верхней и нижней границей раздела фаз. Также на рис. 4 показаны аппроксимации для некоторых участков кривых (5, 6), параметры которых приведены в таблице 2. Фронт вскипания всегда распространяется вверх. Для горячей части трубки характерен эмульсионный (вспененный) режим кипения. В холодной её части происходит всплытие и последующая конденсация пузырьков пара, т. е. наблюдается пузырьковый режим кипения. В некоторых опытах в самом начале вскипания перегретой жидкости (см. рис. 4а) зафиксирован резкий скачок давления. Он является специфичным для текущего эксперимента. При одной и той же температуре встречается два режима вскипания: быстрый, показанный на рис. 4а, и медленный, показанный на рис. 4б.

 

Рис. 4. Раскадровки начала вскипания перегретого н-пентана в стеклянной трубке (1, 2) (проекция С2), синхронизированные с данными датчика давления Sendo Sensor SS312 (3, 4) и временными зависимостями разности высот Dh (5, 6): (а) быстрый рост паровой фазы; (б) медленный рост. Время между кадрами: (а) 1; (б) 8 мс. Параметры опытов и аппроксимаций некоторых участков зависимости Dh(t) приведены в табл. 1 и 2.

 

Таблица 1. Параметры опытов, представленных на рис. 4

Номер

рис. 4

VSS, Гц

T, °C

ps, МПа

p’, МПа

τ, с

H, мм

k1, c1

1

а (1, 3, 5)

500

107.6

0.700

0.10

5.03

26.1

0.392

2

а (2, 4, 6)

2000

111.6

0.763

0.10

9.38

45.4

0.415

3

б (1, 3, 5)

2000

110.6

0.747

0.10

299

58.7

0.337

4

б (2, 4, 6)

2000

119.5

0.898

0.10

13.7

5.7

0.399

 

Таблица 2. Параметры степенных аппроксимаций некоторых участков зависимости Δh(t) для опытов, представленных на рис. 4.

Номер

Dh = Af ·tn

Dh ~ Vf ·t

n

Af, м/cn

Vf, м/c

1

5/3

65.6

1.81

2

4/3

18.4

1.84

3

2/3

0.257

0.82

4

3/4

0.431

1.09 (0.94)

 

Как и в работе [12], по новым видеоданным сделаны выборочные оценки линейной скорости распространения фронта вскипания Vf. Они, как правило, лежат между зависимостями Vf /(pSVf/pSp'  ~ 1.0–1.5 м/(МПа·с) или вблизи постоянных значений 0.8 и 1.0 м/с.

Заключение

В работе обсуждаются экспериментальные данные по изучению кинетики спонтанного вскипания перегретого н-пентана в стеклянных трубках с верхним (трубка 1) и нижним (трубка 2) запаянным концом и различной областью термостатирования. Опыты проведены на двух независимых установках методами непрерывного понижения давления (в диапазоне температур 88.9–137.3 °C) и измерения времен жизни (85.0–137.3 °C).

Сравнение изобарических температурных зависимостей среднего времени жизни перегретой жидкости, полученных в схожих условиях, показывает, что они частично воспроизводятся, образуют несколько «плато» и три выраженные границы достижимого перегрева при температурах 100–115 °C, 120–125 и 130–140 °C. Мультипороговый характер исследуемого процесса может быть обусловлен сменой режима гетерогенной нуклеации в таких системах (кризисами кипения). Механизмы фазового перехода на гетерогенных флуктуационных центрах могут быть связаны с формированием фракталов (самоподобных объектов). К ним, в частности, относятся структуры наподобие «вязких пальцев».

×

Sobre autores

M. Parshakova

The Institute of Thermal Physics of the Ural Branch of the Russian Academy of Sciences

Autor responsável pela correspondência
Email: parmari@yandex.ru
Rússia, Екатеринбург

E. Lipnyagov

The Institute of Thermal Physics of the Ural Branch of the Russian Academy of Sciences

Email: parmari@yandex.ru
Rússia, Yekaterinburg

Bibliografia

  1. Скрипов В.П. Метастабильная жидкость. M: Наука, 1972. 312 с.
  2. Blander M., Katz J.L. // AIChE Journal. 1975. V. 21. No. 5. P. 833.
  3. Скрипов В.П., Синицын Е.Н., Павлов П.А. и др. Теплофизические свойства жидкостей в метастабильном состоянии. М: Атомиздат, 1980. 208 c.
  4. Avedisian C.T. // J. Phys. Chem. Ref. Data. 1985. V. 14. No. 3. P. 695.
  5. Debenedetti P.G. Metastable Liquids. Princeton: Princeton University Press, 1996. 424 p.
  6. Ермаков Г.В. Термодинамические свойства и кинетика вскипания перегретых жидкостей. Екатеринбург: УрО РАН, 2002. 272 с.
  7. Perminov S.A., Lipnyagov E.V., Parshakova M.A. // J. Phys. Conf. Ser. 2021. V. 2039. Art. No. 012027.
  8. Паршакова М.А., Липнягов Е.В. // Изв. РАН. Сер. физ. 2022. Т. 86. № 2. С. 215; Parshakova M.A., Lipnyagov E.V. // Bull. Russ. Acad. Sci. Phys. 2022. V. 86. No. 2. P. 158.
  9. Липнягов Е.В., Паршакова М.А. // Изв. РАН. Сер. физ. 2022. Т. 86. № 2. C. 221; Lipnyagov E.V., Parshakova M.A. // Bull. Russ. Acad. Sci. Phys. 2022. V. 86. No. 2. P. 164.
  10. Lipnyagov E.V., Parshakova M.A. // Int. J. Heat Mass Trans. 2022. V. 196. Art. No. 123254.
  11. Паршакова М А., Липнягов Е.В. // Изв. РАН. Сер. физ. 2023. Т. 87. № 11. C. 1554; Parshakova M.A., Lipnyagov E.V. // Bull. Russ. Acad. Sci. Phys. 2023. V. 87. No. 11. P. 1586.
  12. Lipnyagov E.V., Parshakova M.A. // Int. J. Heat Mass Trans. 2024. V. 218. Art. No. 124811.
  13. Lipnyagov E.V., Gurashkin A.L., Starostin A.A., Skripov P.V. // J. Eng. Thermophys. 2018. V. 27. No. 3. P. 307.
  14. Ermakov G.V., Lipnyagov E.V., Perminov S.A., Gurashkin A.L. // J. Chem. Phys. 2009. V. 131. No. 3. Art. No. 031102.
  15. Eрмаков Г.В., Липнягов Е.В., Перминов С.А. // Теплофиз. и аэромех. 2012. Т. 19. № 6. С. 769; Ermakov G.V., Lipnyagov E.V., Perminov S.A. // Thermophys. Aeromech. 2012. V. 19. No. 4. P. 667.
  16. Липнягов Е.В., Ермаков Г.В., Перминов С.А. // Труды РНКТ-3. Т. 1. М.: Изд-во МЭИ, 2002. С. 80.
  17. Кутателадзе С.С., Накоряков В.Е. Тепломассообмен и волны в газожидкостных системах. Новосибирск: Наука, 1984. 301 с.
  18. Смирнов Б.М. Физика фрактальных кластеров. М.: Наука, 1991. 133 с.
  19. Chukanov V.N. // J. Chem. Phys. 1985. V. 83. No. 4. P. 1902.
  20. Chukanov V.N., Korobitsyn B.A. // J. Eng. Thermophys. 2007. V. 16. No. 3. P. 192.
  21. Lipnyagov E.V., Parshakova M.A., Perminov S.A. // Int. J. Heat Mass Trans. 2017. V. 104. P. 1353.
  22. Дан П.Д., Рей Д.А. Тепловые трубы. М.: Энергия, 1979. 272 c.
  23. Lipnyagov E.V., Parshakova M.A., Perminov S.A. // Int. J. Heat Mass Trans. 2017. V. 104. P. 1362.
  24. Падерин И.М., Усков В.С., Ермаков Г.В. // ТВТ. 1994. Т. 34. № 6. С. 863; Paderin I.M., Uskov V.S., Ermakov G.V. // High Temp. 1994. V. 32. No. 6. P. 806.
  25. Lipnyagov E.V., Parshakova M.A., Perminov S.A., Ermakov G.V. // Int. J. Heat Mass Trans. 2013. V. 61. No. 1. P. 612.

Arquivos suplementares

Arquivos suplementares
Ação
1. JATS XML
2. Fig. 1. Block diagram of the new experimental setup (a) and a photograph of the thermostatic cell with a coolant (PMS-20) and a glass tube (b).

Baixar (37KB)
3. Fig. 2. Average lifetime of superheated n-pentane depending on temperature at atmospheric pressure: 1–5 – experiment; 6 – data [24], D = 7 mm, V0 = 2.7 ∙ 10–6 m3; 1–2 – the upper part of tube 1 is thermostatted, D = 5.6 mm, V0 = 2.8 ∙ 106 m3 [7–10, 12]; 3–5 – the middle of tube 2, D = 5.6 mm, V0 = 2.6 ∙ 106 m3.

Baixar (19KB)
4. Fig. 3. Selected histograms of the distribution of the lifetime of superheated n-pentane in a glass tube (D = 5.6 mm, V0 = 2.6 ∙ 106 m3) at different temperatures: solid line – exponential distribution.

Baixar (30KB)
5. Fig. 4. Storyboards of the onset of boiling of superheated n-pentane in a glass tube (1, 2) (projection C2), synchronized with the data of the Sendo Sensor SS312 pressure sensor (3, 4) and the time dependences of the height difference Dh (5, 6): (a) fast growth of the vapor phase; (b) slow growth. Time between frames: (a) 1; (b) 8 ms. The parameters of the experiments and approximations of some sections of the Dh(t) dependence are given in Tables 1 and 2.

Baixar (47KB)

Declaração de direitos autorais © Russian Academy of Sciences, 2024

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».