Прогнозирование изменений климатической системы Земли по инструментальным измерениям и палеоданным в фазо-временной области, согласованных с изменениями барицентрических движений Солнца. Часть 2

Обложка

Цитировать

Полный текст

Аннотация

Предмет исследования обусловлен необходимостью установления первопричин изменения климата на Земле и прогнозирования изменений гелиокосмических, климатических переменных, природных катастроф по инструментальным измерениям и палеоданным.

Цель исследования: применение вейвлетного фазового метода анализа временных рядов для установления силы влияния барицентрических движений Солнца на изменчивость гелиокосмических, климатических переменных, природных катастроф и пожаров; высокоточное прогнозирование переменных в фазо-временной области на длительные горизонты на сотни лет по инструментальным измерениям и тысячи лет по палеоданным.

Методы и объекты исследования: вейвлетный фазовый метод анализа временных рядов изменений гелиокосмических и климатических переменных, природных катастроф и пожаров, кривые изменений климатических изменений, полученных анализом ледовых кернов в Антарктике и донных отложений в Атлантике.

Основные результаты. Получены метод и алгоритм высокоточного прогнозирования переменных в фазо-временной области, основанные на использовании вейвлет-преобразования одномерных графиков измерений переменных по времени в двумерные изображения по частоте (масштабу вейвлета) и времени с последующими прогнозированиями отдельных выбранных частотных составляющих изображений переменных. При этом предполагается, что на каждой частоте фазо-частотного и временного изображения период изменения фазы в интервале прогнозирования равен среднему периоду изменения фазы в наблюдаемом интервале времени; на каждой выбранной частоте (масштаба вейвлета) разреза изображения оцениваются координаты минимумов фазы, изменяющейся пилообразно в наблюдаемом интервале времени. Прогнозированная кривая переменной формируется как средняя арифметическая множества прогнозированных фазовых кривых с обратным знаком, полученных для множества выбранных частот на изображении. Получены графики прогнозированных изменений практически важных гелиокосмических, климатических переменных, природных катастроф, ураганов, лесных пожаров в ХМАО-Югре, количества и площадей пожаров в Иркутской области, изменений уровня Каспийского моря и реки Амур, на которой наблюдаются катастрофические разливы реки, изменений интенсивности теплого течения Гольфстрим. Получены и построены графики согласованностей изменений выбранных групп переменных в наблюдаемом и прогнозированном интервалах времени по инструментальным измерениям. Получены графики наблюдаемых и прогнозированных климатических переменных, орбитальных изменений Земли в интервале времени -422÷300 тыс. лет и согласованных изменений характерных групп переменных; получено, что современное глобальное потепление, отображаемое на графиках согласованных изменений некоторых групп переменных, является естественным продолжением изменений климата в прошлом, и оно постепенно, в течение 10–12 тыс. лет, сменится оледенением с последующими потеплениями и похолоданиями в циклическом режиме, как было и в историческом прошлом.

Полный текст

ВВЕДЕНИЕ

В работе изучаются применение высокоточного эффективного метода и алгоритм прогнозирования переменных климатической системы Земли, основанного на использовании вейвлетных фазо-частотных и временных преобразований наблюдений, временных рядов. Прогнозирование переменных производится в фазо-временной области на длительные интервалы времени, на сотни лет по инструментальным данным и на сотни тыс. лет по палеоданным.

Работа является продолжением исследований, представленных в статье [1], в которой перечислены цели исследовательской работы.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

Алгоритм прогнозирования переменных климатической системы в фазо-временной области

Прогнозирование переменных, временных рядов в климатической системе состоит из нескольких этапов. Алгоритм основан на возможности преобразования временного ряда, функции f(t) в двумерное изображение, фазо-частотную и временную функцию φf (a,b)с использованием вейвлетного преобразования (1) в [1] с построением ее графического изображения, необходимого для визуального выбора значения k масштаба a вейвлета на графическом изображении φf (a,b). Эта функция, вычисленная с использованием комплексного вейвлета ‘cgau5’, по ординате (масштабу a вейвлета) ранжирована по частоте (периоду), большим масштабам a соответствуют большие периоды Т и наоборот; по абсциссе откладывается время t или b.

В числовой матрице, функции φf (a,b), в сигнале каждая строка, заданная значением k масштаба a вейвлета, характеризует изменение фазы сигнала с определенным периодом (частотой); разным значениям k масштаба вейвлета соответствуют разные периоды изменений фазы сигнала (примеры приведены на графиках b÷d рисунка 1). Визуальный выбор значения масштаба k на изображении а рисунка 1 должен быть таким, чтобы периоды изменений фазы на временном разрезе были равномерно одинаковыми с малым разбросом.

 

Рисунок 1. а) изображение временной вейвлетной фазо-частотной функции φf (a,b) солнечной активности f(t)=Sact(t) [5], полученной при k=500 на временном интервале 1900–2020 гг.; b) – d) графики изменений фаз функции φf (a,b), полученные на ее разрезах (темные линии) при k=400,..250,..60 и их прогнозированных значений (красные линии), изменяющихся в интервале ±π по ординате в 2020–2300 гг.; e) графики реальных (темная линия, a2_Sact) и прогнозированных (красная линия, mean_Sact) вейвлетных фазо-временных характеристик изменений солнечной активности в интервале времени 1900–2300 гг., согласованные в наблюдаемом интервале времени 1900–2020 гг. с k = 0,95 с изменениями реальной временной фазовой характеристики. Прогнозированная кривая получена усреднением прогнозированных фазо-временных характеристик, полученных при значениях масштаба a вейвлета (‘cgau5’) k = 475, 460, 450, 425, 400, 360, 345, 325, 300, 275, 250, 225, 200, 175, 150, 140, 120, 100. 80, 60, 40, 22, 12 на изображении а; изображения вейвлетных фазо-временных характеристик: f), h) CO2 – в атмосфере [6, 7] и угла наклона Земли (Naklon) [8] по наблюдениям в 422 – 0 тыс. лет в прошлом; g), i) – глобальной температуры (T.global) [9] и северо-атлантических колебаний (AMO) по наблюдениям в 1900–2020 гг. [10]

 

В работе используется известный факт, что любой сложный сигнал может быть представлен суперпозицией простых разнопериодных функций [2], и допущение о том, что изменение периода сигнала в прогнозируемом интервале времени на заданном разрезе масштаба вейвлета равно среднему значению периода фазы сигнала, вычисляемого в наблюдаемом интервале времени.

В случае разложения сложной временной вейвлетной фазо-частотной функции (изображения) солнечной активности Sact(t)как примера, представленного на рисунке 1а (построена в пакете Surfer), такими простыми периодическими функциями являются разрезы функции φf (a,b) пилообразной структуры на задаваемых исследователем значениях k масштаба a вейвлета. Изображение (матрица) φf (a,b), вычисляется по формулам преобразований (1). На графиках b÷d рисунка 1 как примеров приведены пилообразные периодические кривые изменений фаз функции φf (a,b), полученные при k=400,..250,..60, т. е. при φf (400,b), φf (250,b), φf (60,b), в которых время b изменяется в интервале наблюдения 1900–2020 гг. c шагом по времени 0,1 года; фазы кривых при любых значениях k изменяются в интервале ±π.

На изображении фазо-временной функции φf (a,b) солнечной активности Sact, представленной на рисунке 1а, отображается весь частотный состав переменной, интервалы частотных составов (периодов), разделенные интервалами бифуркаций, полученные по наблюдениям в 1900–2020 гг. (в вейвлетном анализе изменениям масштаба a вейвлета соответствуют изменения частоты (периода) сигнала [3]); на изображении φf (a,b) наблюдается 6 интервалов изменений частоты сигнала с периодами: 57,9÷75, 34,4÷40,6, 13÷18,2, 10.8÷12.0, ~4 и ~2 лет.

На графиках b-d рисунка 1 пилообразные кривые изменений фаз сигнала на разрезах состоят из двух составляющих, полученных по наблюдениям в 1900–2020 гг. и прогнозированных до 2300 г. с периодами, усредненными в интервалах наблюдений.

Кривые темного цвета на графиках соответствуют истинным значениям изменений фаз функции φf (a,b) в указанном временном интервале и заданных значениях k (на разрезах в интервале наблюдений проявляются и прогнозированные значения кривых, часто совпадающие с их истинными значениями); периоды изменений пилообразных периодических кривых красного цвета в интервале времени 2020–2300 гг. на графиках получены усреднением периодов фаз функции на задаваемых разрезах при заданных значениях k в наблюдаемых интервалах времени.

На графиках b-e рисунка 1 темные и красные кривые характеризуют изменения истинной и прогнозированной фазы, совпадающие от начала отсчета фазы до координаты последнего минимума кривой изменений фазы на разрезе. Красная кривая является моделью изменения фазы функции φf (a,b), темная линия соответствует изменению истинной фазы для заданного значения вейвлетного масштаба. Они описываются выражением

ψj=χkj, j=1, ...t1-1,ηj=0,1,1,...,Nk-1,-π+2π/Tk·ηj, j>t1,...,tпрогноз (1)

где – t1 временная координата выбранного последнего минимума периодически изменяющейся фазы χk (j) = φf (k,b) на временной оси разреза при заданном значении k; Tk – среднее значение периода фазы χk на разрезе; ηi – числовая последовательность (0,1,..., Nk-1) с длиной периода Nk . Nk= Tk / Δt, Δt – шаг дискретизации f(t). Модель изменения фазы сигнала на разрезе состоит из части χk (j) реального сигнала и модели (формулы (2) удобно реализовать в системе Excel). Выбор временного горизонта прогнозирования переменных tk = 2250 год обусловлен выбором графика изменений барицентрических движений Солнца в 1100–2250 гг., полученным в [4], главной переменной в моделях климатических изменений Земли, с которой согласованы изменения всех других переменных, гелиокосмических и климатических.

Цифровая модель изменения фазы сигнала на разрезе при заданном k состоит из двух столбиков: второй столбик состоит из двух частей, числовой последовательности j = 1,…t1-1 и продолжающихся последовательностей ηi до выбранного горизонта прогнозирования; первый столбик также состоит из двух частей: истинных фаз χk (j), j = 1,…t1-1 и вычисленных по формуле -π+2π / Tk · ηj , j >= t1,...,tпрогноз фаз (выражение прямой линии), где Tk – средний период изменения фазы на разрезе при выбранном k на изображении CO2. Наблюдаемая часть фазовых изменений на разрезах k используется для вычисления параметров Nk , Tk изменения фазы сигнала в прогнозируемой части.

На графике e рисунка 1, на котором прогнозированная кривая получена усреднением конечного числа (n=23) прогнозированных фазо-временных характеристик на выбранных масштабах k изображения φf (k,b), отражаются изменчивости активности Солнца с ~42-летними периодами, заметны и ~11-летние периодические изменения, минимумы активности Солнца в интервале 1900÷2022 годы, флуктуации активности в последующие годы; приводится кривая аппроксимации изменений переменной в фазо-временной области и ее уравнение, характеризующие направленность и интенсивность изменений солнечной активности в прошлом и в будущем, обусловленной изменениями барицентрических движений Солнца [4]. В фазо-частотной области в интервале наблюдений кривые Baricentr и Sact согласованы с k = 0,55, зависящей от интервала наблюдения.

Построение модели пилообразных изменений фаз сигнала и прогнозирование фазы переменной с выбором значений k масштаба a комплексного вейвлета ‘cgau5’

Алгоритм построения модели изменений фазо-временной характеристики на разрезе функции φf (k,b), представленной на рисунке 1а, для заданного значения k вейвлетного масштаба состоит из последовательности действий: а) вычисление матрицы φf (a,b) вейвлетной фазо-временной функции с использованием cwt-преобразования [11], описанной во введении [1]; б) построение изображения функции φf (a,b) (в системе Surfer), приведенного как примера на рисунке 1а, необходимого для визуального выбора значений k масштаба вейвлета на изображении φf (a,b); в) вычисление разреза φf (k,b) на с построением его графика (графики b-d на рисунке 1); г) оценивание координат минимумов этой пилообразной кривой на временной оси с использованием программы локализации минимумов на разрезах; д) оценивание среднего значения периода Tk изменения фазы на разрезе; е) вычисление длины периода Nk= Tk / Δt (Δt– шаг дискретизации сигнала f(t) ), Δt=10 в работе, число отсчетов между годами) и угла наклона пилообразной кривой в интервале ±π; и) построение модели изменения фазы сигнала на разрезе в прогнозируемом интервале времени tн – tк по формулам (2); выбор значения k масштаба вейвлета на изображении, задаваемого исследователем, зависит от структуры изображения φf (a,b); примеры приведены на графиках f,...,i рисунка 1. При анализе исследуемых функций φf (a,b) выявляются два типа изображений, представленных на графиках f, g, h, i рисунка 1 как примеров, полученных по наблюдениям в разных временных интервалах: в 422 тысячи лет и в 120 лет. Они отражают два типа откликов гелиокосмических и климатических переменных на воздействия многочисленных факторов с незначительной и значительной вариацией частот переменных между бифуркационными уровнями, что необходимо учитывать при выборе шага Δk дискретизации масштаба вейвлета в разных интервалах изменений изображения φf (a,b) с целью достижения высокой точности прогнозирования переменных. Критерием точности прогнозирования переменных является значение коэффициента k согласованности между реальной и прогнозированной фазо-временной характеристикой изображения φf (a,b).

На всех изображениях наблюдается ранжированное изменение периодов (частот) переменных, около 5-6 интервалов и бифуркаций частот (зависит от интервала наблюдения). На изображениях типа f и g шаги дискретизации масштаба вейвлета могут быть заданы постоянными, равными 15, 20 единицам; на изображениях типа h и i шаги дискретизации Δk масштаба задаются переменными в разных интервалах изменений масштаба вейвлета: в интервале 1100÷600 на изображении h и в интервале 300–150 изображения i, Δk = 10, на других интервалах этих изображений Δk = 20 или Δk = 25. Заметим, области неравномерных изменений периодов на изображениях наблюдаются в окрестностях бифуркаций частот.

Выбор множества дискретных значений k на разрезах изображения должен быть таким, чтобы охватить весь набор основных частот, характеризующих изменение исследуемого сигнала и восстанавливающих фазо-временную характеристику сигнала (изображения) в интервале наблюдений с приемлемой точностью, удовлетворяющей теореме Котельникова – Найквиста [2].

В работе приводятся исследования прогнозирований двух типов переменных: по наблюдениям 1900–2020 гг. и наблюдениям – (422 – 0) тыс. лет в прошлом.

Исследованиями установлено: по наблюдениям в (422 – 0) тыс. лет в прошлом до современности к группе с равномерным изменением частоты сигнала в некотором частотном интервале (графики h, i на рисунке 1) относятся изменения переменных Insol, Naklon, солнечной радиации (Srad); по наблюдениям в интервале 1900–2020 гг. к этой группе переменных относятся также изменения солнечной радиации (Srad), изменения концентрации озона (Ozon), AMO, CO2 Гольфстрима (Golfstrim), Insol. В изменениях частот на изображениях φf (a,b) многих других переменных: Sact, Baricentr, Vulkan, MPZ, NMPS, элементов орбиты Земли прецессии и эксцентриситета (Prec, Ekc), T.global, Z.Tres и т. д. – аблюдаются изменения частот на изображениях типа, представленного на графиках f и g рисунка 1 (вариации переменной между точками бифуркаций частот незначительны).

Примеры прогнозированных переменных по наблюдениям в 1900–2020 гг.

Прогнозирование переменных производилось по схеме, описанной выше. Прогнозируются вейвлетные фазо-временные характеристики переменных. Они характеризуют изменения не значений, а интенсивностей переменных в наблюдаемом и прогнозируемом интервалах времени. В качестве оценки точности прогнозирования переменной приводится значение коэффициента корреляции k между истинной и прогнозированной фазо-временной характеристикой переменной в наблюдаемом интервале времени, окрашенной на графиках темным цветом. На рисунке 2 приводятся графики изменения вейвлетной фазо-временной характеристики барицентрических движений Солнца и многих гелиокосмических и климатических переменных, важных для прогнозирования социально-экономической деятельности в прогнозируемом интервале времени 2020 – 2250 – 2300 годы, характеризующие интенсивность изменений климатических сред на Земле в этом интервале времени, фаз роста и падений переменных, обусловленных их взаимодействием и влиянием, что отражается в разнопериодности и структуре изменений переменных на графиках.

 

Рисунок 2. Графики изменений вейвлетных фазо-временных характеристик гелиокосмических и климатических переменных в наблюдаемом (темный цвет) и прогнозированном (красный цвет) интервалах времени от 1900 до 2250, 2300 годов: a) барицентрических движений Солнца в вариантах: a2 = – φf (a,b), 2a2 = – φa2 (a,b), 3a2 = – φ2a2 (a,b); b) магнитного поля Земли (MPZ); c) аккумулированной энергии тропических циклонов (Acc.En.Ciclonov); d) арктических льдов (Led Arcticy); e) глобальной температуры (T.global); f) температуры воздуха в Арктике (T.Arctiky); g) вулканических извержений (Vulkan); h) двуокиси углерода в атмосфере (CO2); i) уровня Мирового океана (YMO); j) землетрясений (Z.Tres); k) явление Эль-Ниньо (El-Nino); l) количества природных катастроф (N. Disasters); m) осадков на планете (Osadky total); n) площадей морских льдов в Арктике (S.more led Arctiky) примерно с 16–18-летними колебаниями в 1975–2250 гг.; o) магнитных бурь (M.bury); p) наступающих ледников в полушариях Земли (NSH Ledniky nast); q) теплосодержания в 700 м слое океана (Teplosoderganie ocn) в 1955–2250 гг.; r) интенсивности течения Гольфстрим (Golfstrim) в 1910–2250 гг.; s) уровня реки Амур (M.Amur) в 1932–2250 гг.; t) уровня Каспийского моря (M.Kaspy); u) количества лесных пожаров в Иркутской области (N.Pg.Irkutsk) в 1947–2250 гг.; v) площадей лесных пожаров в ХМАО (S.Pg.XMAO) в 1973–2250 гг.

 

Приведенные графики состоят из двух составляющих: наблюдаемой и прогнозированной. Они отличаются тем, что наблюдаемая часть вычисляется как a2 = – mean(φf (1:k,b)) на вычисленном изображении φf (a,b) заданной временной функции f(t), заданной гелиокосмической или климатической переменной f(t), где t=b. Прогнозированные части кривых на рисунке вычисляются только для нескольких десятков выбранных прогнозированных значений масштаба вейвлета k на каждом изображении φf (a,b). По этой причине амплитуды кривых в наблюдаемой части на рисунке 2 более высокие по сравнению с прогнозированной кривой (в обоих случаях вычисляются средние значения числа слагаемых).

На графиках рисунка 2 проявляются следующие особенности: 1) на графиках а фазо-временных характеристик трех уровней изменений переменной Baricentr выделяются интервалы характерных изменений исходной функции, очертания которых проявляются и в изменениях многих других переменных климатической системы (Z.Tres, TPV, TPO, M.bury, En.Tr.Ciclon, Uragan, NDisasters, T.global, T.Arct, Led.Arct, V.Zemly, LOD, Ur.Kaspy, NSH.LedNast) примерно с ~50-летними периодами, означающие существенное влияние изменений переменной Baricentr на изменения других переменных в системе; 2) на графиках а рисунка 2 наблюдается дискретное изменение фаз переменной Baricentr c цикличностью около 11 лет, скорее всего, обусловленной квантовым гравитационным воздействием крупных планет Солнечной системы на движение Солнца в системе координат Солнечной системы [12]. Аналогичные дискретные изменения фаз наблюдаются на графиках изменений фазо-временных характеристик и других переменных; 3) на графиках рисунка 2 наблюдается два типа изменений прогнозированных вейвлетных фазо-временных характеристик переменных: с четко выраженными циклическими изменениями с периодичностями около 35, 40, 48, 58 лет (Baricentr, MPZ, TPV, AccEnCiclon, LedArct, AMO, T.Rus, T,global, T.Arct, YMO, Z.Tres, N.Uragan, N.Disasters, NSH.Led.nast, TPO Trop, Ur.Amura, N.Pg.Irkutska, Ur.Kaspy) и переменные, у которых циклы изменений нечетко выражены: Pg.XMAO, LOD, LedArct, Teplosoderg_e, E/N, Vulkan, Naklon, Golfsrim, TPO, обусловленные содержанием в исходных вейвлетных ВФВХ дискретных высокочастотных фазовых изменений: a2 = – φf (a,b) 4) на изображениях f, g, h, i рисунка 1 наблюдаются разные типы изменений фазо-временных функций климатической системы. Эти признаки являются характеристикой того, что в различных физических средах динамика их изменений под воздействием окружающей среды климатической системы происходит дискретно и с разной интенсивностью, согласующейся с теорией квантовой теории гравитации [12].

Графики на рисунке 3 отражают физическую изменчивость сред переменных в длительных интервалах в прошлом и в предполагаемом будущем, обусловленных всевозможными воздействиями действующих факторов. Представляют интерес изменения в настоящем и будущем некоторых задаваемых взаимодействующих факторов. На графиках 3 представлены интенсивности согласованности изменений выбранных групп переменных климатической системы Земли в фазо-временной области в интервале времени 1900–2250 гг., характеризующих существенные циклические взаимовлияния групп переменных.

 

Рисунок 3. Графики согласованностей изменений групп взаимодействующих климатических переменных Земли в вейвлетной фазо-временной области в интервале 1900–2250 гг.: а) T.global и CO2 парникового эффекта; b) количества ураганов, природных катастроф, северо-атлантических осцилляций (AMO), уровня Мирового океана (YMO) и аккумулируемой энергии тропических циклонов (AccTropEnCiclon); c) количества вулканов (Vulkan) и землетрясений (Z.Tres); d) барицентрических движений Солнца (Baricentr), напряженности магнитного поля Солнца и магнитного поля Земли; e) переменных Baricentr, AMO, AccTropEnCiclon; f) Baricentr и явления Эль-Ниньо (E/N); g) Baricentr и льдов в Арктике (LedArct); h) Baricentr и уровня Каспийского моря (Kaspy); i) Baricentr, балансовой массы льдов Кавказа (BalansMassaLedKavkaz) и наступающих льдов в Северном и Южном полушариях Земли (NSH.LedNastup); j) площадей лесных пожаров, осадков и температуры в ХМАО (SPg.TempOsXMAO) в 1973–2250 гг.; k) количества и площадей пожаров, температуры и осадков в Иркутской области (NSPgTempOs.Irkutsk) в 1947–2250 гг.; l) количества вулканов в мире и концентрации озона в атмосфере (Vulkan, Ozon); m) CO2 и Ozon; n) Baricentr и Sact; o) Baricentr и YMO; p) Baricentr и уровня реки Амур (R.Amur) в 1932– 2250 гг.; q) согласованностей n =36 прогнозированных переменных в интервале 1900– 2250 гг.; r) графики согласованных пошаговых изменений переменных: Baricentr, Sact, YMO, Vulkan, CO2, Tglobal в наблюдаемом и прогнозированном интервале времени 1900–2250 гг. в фазовой области; согласованностей изменений групп: s) Baricentr и Insol в интервале 1900–2250 гг.;t) Baricentr и теплосодержание океана (Teplo.ocn) до глубины 700 м; u) YMO, TPV, TPO, TPO.Tropic (температура поверхности океана в тропической зоне), Teplo.ocn; v) E/N,Teplo.ocn в интервале 1955–2250 гг.; w) Baricentr, Golfstrim; x) Baricentr, Naklon, Insol, Sact, Vulkan, CO2, AMO, YMO, Golfstrim, NMPS, MPZ, E/N, Tglobal, Tаrctic, YMO

 

На графиках рисунка 3 отражаются циклические высокосогласованные изменения сравниваемых групп переменных в фазо-временной области наблюдений в 1900–2020 гг. с интервалами подъема и падения интенсивности взаимодействий с их прогнозированными изменениями до 2250 года; средние силы взаимодействий групп V указаны на графиках; наблюдаются циклические с ~100, 150-летними периодами взаимоусилений групп. На графиках a рисунка 3 в эпоху глобального потепления усиление парникового эффекта наблюдается в 1960 – 2050 – 2114 – 2218 гг.; потепление, начатое в 1960 гг., продолжается до 2050 гг. с переходом с меньшей интенсивностью циклических усилений в 2110–2220 гг. с V = 0,52. Примерно такие же циклические изменения наблюдаются на графиках а рисунка 2 переменной Baricentr и в изменениях магнитного поля Земли на рисунке 3b. На графиках взаимодействия группы Baricentr, CO2, T.global усиление парникового эффекта наблюдается в интервалах 1957 – 2040 – 2122 – 2203 гг. с V = 0,42.

Взаимоусиления переменных Uragan, Disasters, AMO, YMO, En.Tr.Ciclon на графиках b происходят в интервалах 1925 – 2050 – 2210 гг.; извержения вулканов и землетрясения усиливаются в 1940 – 2090 – 2200 гг. (графики с); на графиках d в интервалах времени 1900 – 2150 – 2250 гг. заметны взаимоусиления группы Baricentr, NMPS, MPZ. На графиках e отображаются циклические усиления переменных Baricentr, AMO, En.Tr.Ciclon в интервалах 1900 – 1980 – 2060 – 3220 – 2180 гг.

Усиления южных осцилляций (E/N) барицентрическими движениями Солнца в 1911 – 1963 – 2026 – 2087 – 2240 гг. приведены на графиках f. На графиках g отображаются почти гармонические изменения с периодом 30–40 лет взаимодействий движения Солнца (Baricentr) и изменений льдов в Арктике (Led.Arct) в интервалах 1900 – 2090 – 2235 гг., заметно изменение характера взаимодействий после 2090 гг. Значительная изменчивость уровня Каспийского моря влиянием движений Солнца в 1927 – 2024 – 2146 – 2242 годы отображается на графике h.

Значительная согласованность изменений балансовой массы льдов Кавказа (BalansMassaLedKavkaz) и наступающих льдов в Северном и Южном полушариях Земли (NSH.LedNastup) в интервалах 1900 – 2016 – 2137 – 2250 гг. влиянием переменной Baricentr приводится на графиках I рисунка 3.

Циклически возрастающая изменчивость площадей лесных пожаров изменениями осадков и температуры в ХМАО в 1993 – 2077 – 2146 – 2206 – 2250 отображается на графиках j. На графиках k отображаются обусловленности изменений количества и площадей лесных пожаров в Иркутской области изменениями осадков и температуры в области в интервалах 1945 – 2040 – 2099 – 2134 – 2236 гг.

Циклическая обусловленность изменений концентрации озона в атмосфере изменениями вулканических извержений на Земле в интервалах 1900 – 2000 – 2101 – 2216 гг. приводится на графиках l рисунка 3; циклическая взаимообусловленность изменений CO2 и озона в атмосфере в 1900 – 2034 – 2172 гг. отображается на графиках m.

Значительная циклическая обусловленность изменений солнечной активности влиянием барицентрических движений Солнца в интервалах 1900 – 1928 – 2057 – 2158 – 2250 гг. показана на графике n рисунка 3. На графике o отображается отклик изменения уровня Мирового океана на воздействие главного фактора Baricentr в интервалах 1900 – 1934 – 2036 –2157 – 2250 гг. На графиках p рисунка 3 показана значительная изменчивость уровня реки Амур влиянием движений Baricentr в интервалах 1900 – 1974 – 2037 – 2161 – 2250 гг., на которой иногда наблюдаются катастрофические наводнения.

На графиках q на рисунке 3 отображается проявление современного глобального потепления в 1966–2040 годы даже при моделировании взаимодействия 36 гелиокосмических и климатических переменных системы.

На графиках r показано самосогласованное изменение нескольких главных переменных: Baricentr, Sact, YMO, Vulkan, Tglobal как пример взаимодействия гелиокосмических и климатических переменных в системе, «кусочка» автоволны в самоорганизующейся климатической системе планеты Земля. Заметим, что все графики на рисунке 3 являются автоволнами групп взаимодействий переменных.

На графиках s рисунка 3 отображается значительное взаимоусиление взаимодействий переменной Baricentr и инсоляции Insol_2a2, обусловленной изменениями орбитальных элементов Земли, в интервалах 1900 – 975 – 2102 – 2227 гг., где прогнозированная кривая Insol_2a2 получена на изображении 2a2 = – φa2 (a,b).

На графиках t, u, v рисунка 3 отображаются согласованности изменений теплосодержания океана до глубины 700 метров в 1955–2250 гг. на изменения: Baricentr; YMO,TPV, TPO, TPO.Tropic; E/N в вейвлетной фазо-временной области; наблюдается значительное циклическое влияние этих переменных, групп на изменчивость тепловой энергии океана во времени, колебательные изменения тепловой энергии океана с изменениями явления Эль-Ниньо (E/N) с периодом около 60 лет. В исследованиях проявляется существенная согласованность с V=0,46 изменений тепловой энергии океана (Teplo.ocn) с изменениями напряженности магнитныx полей Солнца и Земли.

На графиках w проявляется главенствующая роль барицентрических движений Солнца (Baricentr) в циклических изменениях теплого течения Гольфстрим в Атлантическом океане с периодичностями около 70, 21 и 12 лет.

На графиках x и w рисунка 3 в интервалах времени 1990 – 2050 – 2110 – 2180 гг. наблюдаются значительные изменения температурных переменных Tglobal, TArctic, E/N и Golfstrim, определяющих климат на Земле, влияниями изменений гелиокосмических переменных, изменениями барицентрических движений Солнца, уровня Мирового океана (YMO).

Прогнозирование климатических изменений по данным наблюдений ледниковых кернов в Антарктике, донных отложений в Атлантике, орбитальных элементов Земли за последние 422 тыс. лет

Представляет интерес заглянуть в тысячелетнее будущее в климатических изменениях на Земле по данным, полученным анализом ледниковых кернов Антарктики [6, 7, 14], которые открыли человечеству 800-тысячелетнюю историю изменений климата на планете. Анализ долговременных изменений климатических переменных, их прогнозирование производятся методом, описанным в статье. Кривые прогнозированных переменных в интервале времени 422 тыс. лет в прошлом до 300–375 тыс. лет в будущем приведены на рисунке 4. На рисунке 4 приведены также графики взаимодействий выделенных групп переменных, характеризующих характер и силу их взаимовлияний на временной оси.

 

Рисунок 4. Графики изменений прогнозированных переменных климатической системы Земли в вейвлетной фазо-временной области в - 422÷(300–375) тыс. лет по данным анализа ледниковых кернов в Антарктике, донных отложений в Атлантике, орбитальных элементов Земли за последние 422 тыс. лет: а) отклонения температуры воздуха на поверхности ледника в прошлом от современной температуры (Temp); b) изотопно-кислородной кривой δ18O (O18) в донных отложениях океанов и полярных льдах в значениях δ18O, т. е. в тысячных долях процента отклонений от стандарта [7]; c) объемной концентрации микрочастиц атмосферного аэрозоля во льду (Pyl) [6]; d) и e) объемной концентрации двуокиси углерода CO2 и метана CH4 в атмосферном воздухе; f) мощности антарктического ледникового покрова относительно современного уровня (Led); g) уровня Мирового океана относительно современного (More); h) инсоляции в Южном полушарии (Insol_75S); согласованности k изменений групп переменных в вейвлетной фазо-временной области: i) CO2, CH4, Temp (парниковый эффект); j) Led, More, CO2, CH4; k) Temp, δ18O, Led, More, CO2, CH4; l) Pyl, CO2, CH4; m) Temp, δ18O, Pyl, Led, More, Insol 65N, Insol75S, CO2, CH4, Mg/Ca; n) Temp, δ18O, Mg/Ca

 

На графиках рисунка 4 представлены графики прогнозированных кривых изменений палеоклиматических рядов Temp, δ18O, Pyl, Led, More, CO2, CH4, Insol 75S; прогнозированы также изменения Naklon, Ekc, Prec, Insol 65N. Они являются интенсивностями изменений переменных. На графиках проявляется разноцикличность изменений переменных, обусловленных разной природой изменений переменных, их взаимовлияний и одним главным действующим фактором – барицентрическими движениями Солнца. Наибольшие периоды в интервале (120 – 311) тыс. лет содержат изменения Pyl и орбитальные элементы Naklon, Prec и инсоляции Insol 75S, Insol 65N. В изменениях всех переменных содержатся периоды в окрестностях 120, 100, 41, 22, 12, 7, 4 тыс. лет. Изменения кривых в наблюдаемом интервале 422 – 0 тыс. лет в прошлом и прогнозированные составляющие согласованы значительно с k = 0,95÷0,99, приведены на графиках. На графиках заметны локальные рассогласования кривых, исходных и прогнозированных.

На графиках i, j, k, m, n рисунка 4 в современности, в окрестности нулевой точки во времени, в период глобального потепления наблюдаются пики согласованных изменений групп переменных с V~0,9: парниковых газов и температуры, изменений Led, More и парниковых газов: (CO2, CH4, Temp), (Led, More, CO2, CH4) (Temp, Led, More, CO2, CH4) Характерно то, что пики роста кривых в современности наблюдаются при взаимодействии мощности льдов в Антарктике (Led), уровня Мирового океана (More) и приземной температуры (Temp) с изменениями парниковых газов CO2, CH4). Нисходящие склоны пиков согласованных изменений групп переменных достигают минимумов, оледенений, в ~11÷13-тысячные годы в будущем с последующими циклическими изменениями с периодами ~40, 48, 55, 60 тыс. лет. На графиках прогнозированных переменных рисунка 4, в современности глобального потепления, в нулевой точке, в фазе роста находятся изменения переменных: Prec, Ekc, Temp, δ18O, More, Led. Интервалы прошлых оледенений в ~20 тыс. годы наблюдаются на графиках i÷n рисунка 4. На этих же графиках наблюдаются интервалы предполагаемых оледенений в прошлом при малых значениях k и потеплений при высоких значениях k.

На графиках l рисунка 4 отображаются согласованности изменений парниковых газов CO2, CH4 и аэрозольной пыли Pyl соответственно и согласованности изменений вулканических извержений Vulkan и пыли Pyl, т. к. изменения переменных CO2, CH4 и Vulkan сильно согласованы по наблюдениям в новой эре (на графиках g рисунка 2 [1]); наблюдается сильная согласованность изменений вулканических извержений и землетрясений (Z.Tres) с изменениями во вращении Земли, также показанные на графиках n и o рисунка 2 [1].

На графиках m рисунка 4 отображается согласованность изменений большой группы переменных, указанных выше. На графиках в современности в окрестности нулевой точки проявляется пик согласованности изменений переменных, соответствующий глобальному потеплению. На графике n рисунка в окрестности нулевой точки проявляется заметный пик согласованных изменений переменных Temp, δ18O с изменениями отношений изотопов Mg/Ca, полученных анализом донных отложений в Атлантике. Полученные графики отражают значительное влияние изменений парниковых газов CO2, CH4 на изменчивость отношения изотопов магния и кальция Mg/Ca. В работе [13] указывается, что применение отношения изотопов Mg/Ca более предпочтительно в палеотемпературных методах исследования океана, чем использование изотопного анализа кислорода.

На графиках отражается то, что современное глобальное потепление является закономерностью изменений самосогласованных изменений множества переменных, существующих в Солнечной системе между планетами и в солнечно-земных связях в истории изменений климата в глубоком прошлом, настоящем и в будущем.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ И ВЫВОДЫ

В работе приводятся результаты анализа множества взаимообусловленных переменных, характеризующих изменения климата на Земле в продолжительном временном интервале. Показано, что эти самоорганизованные изменения обусловлены самоорганизованными взаимодействиями планет Солнечной системы, барицентрическими движениями Солнца и солнечно-земными связями, влияющими на изменения гелиокосмических и климатических переменных Земли.

  1. Разработаны высокоточный метод и алгоритм прогнозирования временных рядов, описывающих изменения гелиокосмических, климатических переменных, природных сред с использованием вейвлетных фазо-временных характеристик и функций (изображений) по инструментальным измерениям и палеоданным в 422 тыс. лет в прошлом с длительным горизонтом прогнозирования в сотни и тысячи лет; приведены многочисленные примеры прогнозированных кривых переменных системы. Прогнозированные переменные являются усредненными кривыми множества прогнозированных вейвлетных фазо-временных характеристик, полученных на выбранных разрезах (частотах) вейвлетных фазо-частотно-временных изображениях.
  2. На прогнозированных кривых фазо-временных характеристик переменных по данным в новой эре наблюдаются черты изменений вейвлетных фазо-временных характеристик барицентрических движений Солнца (Baricentr) с согласованностью k = 0,11÷0,37 в интервале 1900–2250 гг. для большой группы переменных из 36 прогнозированных.
  3. На графиках согласованных изменений фазо-временных характеристик выбранных групп переменных отражены особенности, силы взаимовлияний групп переменных во времени: Baricentr, Sact; Baricentr, Insol; Baicentr, NMPS, MPZ; Temp, CO2 (парниковый эффект) и многих других групп в интервале 1900–2250 гг. Установлено, что современное глобальное потепление, начатое в 1930-е гг. циклами, продолжалось до 1987 года с последующими циклами падений и подъемов до 2180 гг. с интервалами в 1934 – 1990 – 2050 – 2110 – 2180 годы.
  4. На графиках согласованных изменений групп прогнозированных переменных, полученных анализом ледовых кернов из Антарктики, донных отложений Атлантики и климатических орбитальных элементов Земли, установлено, что современное глобальное потепление является закономерным продолжением изменений климата на Земле в прошлом; показано, что современное глобальное потепление примерно через 11–13 тыс. лет сменится глобальным оледенением с последующими циклами потеплений и похолоданий, как было в прошлые тысячелетия. На этих же графиках наблюдаются пики потеплений, оледенений и похолоданий в прошлые тысячелетия, например в ~10-м тысячелетии в прошлом, обусловленные также взаимодействием крупных планет Солнечной системы с Солнцем и Землей.
  5. Разработаны метод и комплекс программ, позволяющие моделировать изменения климата на Земле в прошлом, настоящем и будущем, исходными данными для которых являются исключительно инструментальные измерения; позволяющие точнее прогнозировать изменения в климатических переменных, потеплений и похолоданий, обусловленных взаимодействием планет Солнечной системы с Солнцем и Землей, изменениями барицентрических движений Солнца, солнечно-земными связями.
×

Об авторах

Валерий Иванович Алексеев

Автор, ответственный за переписку.
Email: v-alekseev-1941@yandex.ru

доктор технических наук, независимый исследователь

Россия

Список литературы

  1. Алексеев, В. И. Прогнозирование изменений климатической системы Земли по инструментальным измерениям и палеоданным в фазо-временной области, согласованных с изменениями барицентрических движений Солнца. Часть 1 / В. И. Алексеев // Вестник Югорского государственного университета. – 2024. – № 2 (20). – С. 74–96.
  2. Юкио, С. Без паники! Цифровая обработка данных / С. Юкио. – Москва : Додэка-XXI, 2010. – 176 с.
  3. Гонсалес, Р. Цифровая обработка изображений / Р. Гонсалес, Р. Вудс. – Москва : Техносфера, 2005. – 1072 с.
  4. Охлопков, В. П. Основные периодичности движения Солнца относительно центра масс Солнечной системы и солнечная активность / В. П. Охлопков // Вестник Московского университета (ВМУ). Серия Физика. Астрономия. – 2011. – № 6. – С. 138–142.
  5. International sunspot number // Yandex. – 2020. – URL: ttps://yandex.ru/images/search?from=tabbar&img_url=https%3A%2F% (data of application: 20.05.2023).
  6. Васильев, Н. И. Результаты бурения скважины 5Г на российской станции «Восток» и исследование кернов льда / Н. И. Васильев, А. Н. Дмитриев, В. Я. Липенков // Записки горного института. Геология. – Санкт-Петербург. – 2016. – Т. 218. – С. 161–170.
  7. Липенков, В. Я. Палеоклиматические реконструкции по результатам исследований ледяного керна из глубокой скважины и шурфов на станции Восток / В. Я. Липенков, А. Н. Саламатин, А. А. Екайкин // Арктика и Антарктика. – URL: http://antarctic.su/books/item/f00/s00/z0000026/st006.shtml (дата обращения: 20.05.2023).
  8. Большаков, В. М. Новая концепция орбитальной теории палеоклимата / В. М. Большаков. – Москва : МГУ, 2003. – 256 с.
  9. Rohde, R. Global Temperature Report for 2018 / R. Rohde // Berkeley Earth. – URL: https://berkeleyearth.org/2018-temperatures/ (data of application: 20.05.2023).
  10. Федоров, В. М. О возможной физической природе мультидекадного колебания в климатической системе Земли / В. М. Федоров, Д. М. Фролов // Сложные системы. – 2019. – № 1 (30). – С. 26–40.
  11. Дьяконов, В. Вейвлеты. От теории к практике / В. Дьяконов. – Москва : СОЛОН-Пресс, 2004. – 400 с.
  12. Ровелли, К. Нереальная реальность. Путешествие по квантовой петле / К. Ровелли. – Санкт-Петербург, 2020. – 304 с.
  13. Дубов, А. Изотопы кальция и магния помогли уточнить температуру океанa в эоцене / А. Дубов // N+1. – URL: https://nplus1.ru/news/2018/01/24/eocene-ocean (дата обращения: 20.05.2023).
  14. Котляков, В. М. История климата Земли по данным глубокого бурения в Антарктиде / В. М. Котляков // Природа. – 2012. – № 5. – С. 3–9.

Дополнительные файлы

Доп. файлы
Действие
1. JATS XML
2. Рисунок 1. а) изображение временной вейвлетной фазо-частотной функции φf (a,b) солнечной активности f(t)=Sact(t) [5], полученной при k=500 на временном интервале 1900–2020 гг.; b) – d) графики изменений фаз функции φf (a,b), полученные на ее разрезах (темные линии) при k=400,..250,..60 и их прогнозированных значений (красные линии), изменяющихся в интервале ±π по ординате в 2020–2300 гг.; e) графики реальных (темная линия, a2_Sact) и прогнозированных (красная линия, mean_Sact) вейвлетных фазо-временных характеристик изменений солнечной активности в интервале времени 1900–2300 гг., согласованные в наблюдаемом интервале времени 1900–2020 гг. с k = 0,95 с изменениями реальной временной фазовой характеристики. Прогнозированная кривая получена усреднением прогнозированных фазо-временных характеристик, полученных при значениях масштаба a вейвлета (‘cgau5’) k = 475, 460, 450, 425, 400, 360, 345, 325, 300, 275, 250, 225, 200, 175, 150, 140, 120, 100. 80, 60, 40, 22, 12 на изображении а; изображения вейвлетных фазо-временных характеристик: f), h) CO2 – в атмосфере [6, 7] и угла наклона Земли (Naklon) [8] по наблюдениям в 422 – 0 тыс. лет в прошлом; g), i) – глобальной температуры (T.global) [9] и северо-атлантических колебаний (AMO) по наблюдениям в 1900–2020 гг. [10]

Скачать (807KB)
3. Рисунок 2. Графики изменений вейвлетных фазо-временных характеристик гелиокосмических и климатических переменных в наблюдаемом (темный цвет) и прогнозированном (красный цвет) интервалах времени от 1900 до 2250, 2300 годов: a) барицентрических движений Солнца в вариантах: a2 = – φf (a,b), 2a2 = – φa2 (a,b), 3a2 = – φ2a2 (a,b); b) магнитного поля Земли (MPZ); c) аккумулированной энергии тропических циклонов (Acc.En.Ciclonov); d) арктических льдов (Led Arcticy); e) глобальной температуры (T.global); f) температуры воздуха в Арктике (T.Arctiky); g) вулканических извержений (Vulkan); h) двуокиси углерода в атмосфере (CO2); i) уровня Мирового океана (YMO); j) землетрясений (Z.Tres); k) явление Эль-Ниньо (El-Nino); l) количества природных катастроф (N. Disasters); m) осадков на планете (Osadky total); n) площадей морских льдов в Арктике (S.more led Arctiky) примерно с 16–18-летними колебаниями в 1975–2250 гг.; o) магнитных бурь (M.bury); p) наступающих ледников в полушариях Земли (NSH Ledniky nast); q) теплосодержания в 700 м слое океана (Teplosoderganie ocn) в 1955–2250 гг.; r) интенсивности течения Гольфстрим (Golfstrim) в 1910–2250 гг.; s) уровня реки Амур (M.Amur) в 1932–2250 гг.; t) уровня Каспийского моря (M.Kaspy); u) количества лесных пожаров в Иркутской области (N.Pg.Irkutsk) в 1947–2250 гг.; v) площадей лесных пожаров в ХМАО (S.Pg.XMAO) в 1973–2250 гг.

4. Рисунок 3. Графики согласованностей изменений групп взаимодействующих климатических переменных Земли в вейвлетной фазо-временной области в интервале 1900–2250 гг.: а) T.global и CO2 парникового эффекта; b) количества ураганов, природных катастроф, северо-атлантических осцилляций (AMO), уровня Мирового океана (YMO) и аккумулируемой энергии тропических циклонов (AccTropEnCiclon); c) количества вулканов (Vulkan) и землетрясений (Z.Tres); d) барицентрических движений Солнца (Baricentr), напряженности магнитного поля Солнца и магнитного поля Земли; e) переменных Baricentr, AMO, AccTropEnCiclon; f) Baricentr и явления Эль-Ниньо (E/N); g) Baricentr и льдов в Арктике (LedArct); h) Baricentr и уровня Каспийского моря (Kaspy); i) Baricentr, балансовой массы льдов Кавказа (BalansMassaLedKavkaz) и наступающих льдов в Северном и Южном полушариях Земли (NSH.LedNastup); j) площадей лесных пожаров, осадков и температуры в ХМАО (SPg.TempOsXMAO) в 1973–2250 гг.; k) количества и площадей пожаров, температуры и осадков в Иркутской области (NSPgTempOs.Irkutsk) в 1947–2250 гг.; l) количества вулканов в мире и концентрации озона в атмосфере (Vulkan, Ozon); m) CO2 и Ozon; n) Baricentr и Sact; o) Baricentr и YMO; p) Baricentr и уровня реки Амур (R.Amur) в 1932– 2250 гг.; q) согласованностей n =36 прогнозированных переменных в интервале 1900– 2250 гг.; r) графики согласованных пошаговых изменений переменных: Baricentr, Sact, YMO, Vulkan, CO2, Tglobal в наблюдаемом и прогнозированном интервале времени 1900–2250 гг. в фазовой области; согласованностей изменений групп: s) Baricentr и Insol в интервале 1900–2250 гг.;t) Baricentr и теплосодержание океана (Teplo.ocn) до глубины 700 м; u) YMO, TPV, TPO, TPO.Tropic (температура поверхности океана в тропической зоне), Teplo.ocn; v) E/N,Teplo.ocn в интервале 1955–2250 гг.; w) Baricentr, Golfstrim; x) Baricentr, Naklon, Insol, Sact, Vulkan, CO2, AMO, YMO, Golfstrim, NMPS, MPZ, E/N, Tglobal, Tаrctic, YMO

5. Рисунок 4. Графики изменений прогнозированных переменных климатической системы Земли в вейвлетной фазо-временной области в - 422÷(300–375) тыс. лет по данным анализа ледниковых кернов в Антарктике, донных отложений в Атлантике, орбитальных элементов Земли за последние 422 тыс. лет: а) отклонения температуры воздуха на поверхности ледника в прошлом от современной температуры (Temp); b) изотопно-кислородной кривой δ18O (O18) в донных отложениях океанов и полярных льдах в значениях δ18O, т. е. в тысячных долях процента отклонений от стандарта [7]; c) объемной концентрации микрочастиц атмосферного аэрозоля во льду (Pyl) [6]; d) и e) объемной концентрации двуокиси углерода CO2 и метана CH4 в атмосферном воздухе; f) мощности антарктического ледникового покрова относительно современного уровня (Led); g) уровня Мирового океана относительно современного (More); h) инсоляции в Южном полушарии (Insol_75S); согласованности k изменений групп переменных в вейвлетной фазо-временной области: i) CO2, CH4, Temp (парниковый эффект); j) Led, More, CO2, CH4; k) Temp, δ18O, Led, More, CO2, CH4; l) Pyl, CO2, CH4; m) Temp, δ18O, Pyl, Led, More, Insol 65N, Insol75S, CO2, CH4, Mg/Ca; n) Temp, δ18O, Mg/Ca

Скачать (978KB)

© Югорский государственный университет, 2025

Creative Commons License
Эта статья доступна по лицензии Creative Commons Attribution-ShareAlike 4.0 International License.

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».