Термодинамические свойства титанатов иттрия, Y2Ti2O7, и европия, Eu2Ti2O7, в области температур 7–1800 К
- Authors: Гагарин П.Г.1, Гуськов А.В.1, Хорошилов А.В.1, Гуськов В.Н.1, Кондратьева О.Н.1, Рюмин М.А.1, Никифорова Г.Е.1, Гавричев К.С.1
-
Affiliations:
- Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук
- Issue: Vol 98, No 9 (2024)
- Pages: 5-16
- Section: 100-ЛЕТИЮ ЛАБОРАТОРИИ ХИМИЧЕСКОЙ ТЕРМОДИНАМИКИ МГУ
- Submitted: 06.03.2025
- Accepted: 06.03.2025
- Published: 30.12.2024
- URL: https://journal-vniispk.ru/0044-4537/article/view/282667
- DOI: https://doi.org/10.31857/S0044453724090012
- EDN: https://elibrary.ru/OOOUDU
- ID: 282667
Cite item
Full Text
Abstract
Изучена температурная зависимость теплоемкости Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 со структурой пирохлора в интервале температур 7–1800 К. Подтверждено существование небольшой пологой аномалии теплоемкости у титаната европия в интервале 10–60 К. Рассчитаны термодинамические свойства (энтропия, изменение энтальпии и приведенной энергии Гиббса). На основании результатов расчета энергии Гиббса образования из оксидов обоих титанатов сделан вывод об их термодинамической стабильности в области высоких температур.
Keywords
Full Text
ВВЕДЕНИЕ1
Сложные оксиды РЗЭ со структурой пирохлора, к которым относятся титанаты РЗЭ RE2Ti2O7, активно используются в качестве компонентов высокотемпературных материалов, обладая комплексом полезных свойств – ионной проводимостью [1, 2], высокой оптической прозрачностью [3, 4], нелинейностью [5] и высокой стойкостью к воздействию жесткого излучения [6]. Кроме того, эти соединения имеют обоснованные перспективы применения в качестве термобарьерных материалов [7], материалов с высокой диэлектрической проницаемостью [8], твердых электролитов в твердооксидых топливных элементах [9], и материалов для безопасной утилизации актинид-содержащих ядерных отходов [10]. Имеется также информация об использовании пирохлоров, имеющих высокие температуры плавления и способность легирования переходными металлами, в качестве керамических пигментов [11].
Непременным условием образования пирохлоров A2B2O7 (рис. П1) является соотношение ионных радиусов (rA/rB>1.45). Как результат, в ряду РЗЭ титанатов пирохлоры образуются у иттрия и лантаноидов от Sm до Lu [12].
Титанаты РЗЭ могут быть синтезированы различными методами: методом Печини, с использованием в качестве исходных соединений кристаллогидратов нитратов РЗЭ и изопропоксида титана [13], твердофазным синтезом из оксидов при высокой температуре [14, 15], ростом кристаллов из раствора в расплаве [16], золь–гель-методом [17] и другими.
Y2Ti2O7. В настоящее время опубликованная информация о термофизических, в том числе термодинамических, свойствах Y2Ti2O7 не является полной или требует подтверждения. Структурные и упругие свойства титаната иттрия были изучены с использованием расчетов из первых принципов [18].Теплоемкость титаната иттрия со структурой пирохлора была изучена в области низких температур в работах [14, 19] методом релаксационной калориметрии с использованием установки PPMS (Quantum Design, Inc.). В работе [14] результаты представлены в графическом виде в интервале температур 1.8–30 K, а в [19] в табличном виде в четырех сериях измерений в области 2–305 K для образцов различной массы. Следует отметить, что в области ниже 10 K теплоемкость самого легкого образца (9.93 мг) лежит ниже других серий (рис. 1a), в то время как около 300 K различие для наиболее массивного образца (31.65 мг) может достигать 5% (рис. 1б) [19].
Рис. 1. Зависимости Cp/T(T2) (а) и теплоемкости (б) образцов Y2Ti2O7: а – в области самых низких температур по данным и б – изученных методом релаксационной калориметрии; линией изображена сглаженная теплоемкость из данных для всех образцов. Масса образцов: 9.93 (1), 21.10 (2), 31.65 мг (3).
Авторы [19] связали зависимость величин измеренной теплоемкости от массы образца с недостаточной теплопроводностью вещества, и результаты серии с максимальной массой не учитывали при определении сглаженных термодинамических функций Y2Ti2O7. По данным работы [19] значения энтропии и изменения энтальпии при стандартных условиях составляют S°(298.15 K) = 211.2 Дж K–1 моль–1 и H°(298.15 K)–H°(0) = 34.69 кДж моль–1. Данные по теплоемкости титаната иттрия, являющегося диэлектрическим и немагнитным веществом, теплоемкость которого не содержит аномальных электронных вкладов, важны для выделения вкладов магнитных превращений и аномалии Шоттки в теплоемкости титанатов РЗЭ. Температура Дебая Y2Ti2O7, оцененная на основании расчетов из первых принципов, составила по данным [19] 967 K.
Информации об изучении температурных зависимостей термодинамических свойств титаната иттрия в области температур выше 305 K в литературе не найдено.
Eu2Ti2O7. Информация о теплоемкости титаната европия, изученной методом релаксационной калориметрии, приведена в работе [14] для температурного диапазона 1.8–35 K в виде графика. Авторы сообщили о наличии небольшой пологой аномалии в интервале 5–30 K, которую они выделили с использованием температуры Дебая для титаната иттрия, определенной из теплоемкости этого соединения в [19], и уравнения, связывающего температуру Дебая вещества с мольной массой M0 и мольным объемом V0
, (1)
получив QD (Eu2Ti2O7) = 555 K. Помимо этого авторы обнаружили резкий скачек температуры Дебая, рассчитанной из данных по теплоемкости, около 4 K.
На основании результатов измерений магнитных и оптических свойств, а также данных по теплоемкости, авторы высказали предположение, что обнаруженная аномалия связана со сверхобменным взаимодействием между ионами Eu3+ во внутренних и внешних (дефектных) позициях при низкой температуре. В работе [20] авторы обнаружили аномалию магнитных свойств Eu2Ti2O7 со структурой пирохлора в интервале 10–60 K и сообщили о резком замораживании спинов ниже 35 K. Они сообщили, что наблюдаемое замораживание не является переходом в спиновое стекло и вызвано локальным геометрическим нарушением вращения спинов, обладающих анизотропией (SIA), что приводит к уменьшению свободы движения.
Литературных данных по изучению теплоемкости титаната европия в области выше 35 K не обнаружено.
Энтальпии образования титанатов РЗЭ со структурой пирохлора, включая Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7, изучены в работе [16] методом калориметрии сброса в расплав 3Na2O·4MoO3 при 976 K. На основании определенных энтальпий растворения титаната иттрия и европия, оксидов иттрия, европия и титана получены энтальпии образования Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 из оксидов и из простых веществ, приведенные в табл. 1. Помимо экспериментальных величин по энтальпии образования титанатов иттрия и европия, в литературе имеются данные, полученные модельным расчетом [21] и из первых принципов [22].
Таблица 1. Энтальпии образования Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 по литературным данным
Вещество | ∆f Hoox (298.15 K) | Источник | ∆fHo (298.15 K) | Источник |
кДж/моль | кДж/моль | |||
Y2Ti2O7 | – 86.2 ± 1.5 | [17] | – 3874.2 ± 3.0 | [17] |
– 106 | [21] | –3899 | [21] | |
Eu2Ti2O7 | – 106.1 ± 4.2 | [17] | – 3646.4 ± 9.5 | [17] |
– 102 | [22] |
Целями настоящего исследования являлись: (1) экспериментальное определение теплоемкостей Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 тремя независимыми калориметрическими методами для получения согласованных данных в широком температурном диапазоне и определения термодинамических функций, (2) оценка термодинамической стабильности в интервале высоких температур.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Метод синтеза
Синтез титанатов европия и иттрия осуществляли методом совместного обратного осаждения компонентов с последующим обезвоживанием и высокотемпературным прокаливанием образовавшегося прекурсора. Для синтеза использовали TiOSO4·xH2O (Sigma-Aldrich, ≥29% Ti (as TiO2) basis, technical), Eu2O3(99.99%, Ланхит), YCl3·6H2O (99.9%, Ланхит), аммиак водный (“ос.ч.”, Химмед), соляную кислоту (“ос.ч.”, Химмед). Для синтеза Eu2Ti2O7 необходимое количество оксида европия растворяли в соляной кислоте. Сульфат титанила и шестиводный хлорид иттрия растворяли в воде. К растворам хлоридов иттрия и европия добавляли при перемешивании раствор сульфата титанила и далее по каплям проводили осаждение гидроксидного прекурсора в растворе аммиака. Осадок выдерживали в маточном растворе в течение 12 ч, затем отделяли центрифугированием. Полученный осадок высушивали в течение 72 ч при 90°C. После этого спекшийся высушенный образец растирали и отжигали в печи 4 ч при 1500°C.
Характеризация образцов
Структуры синтезированных образцов и отсутствие в них примесных фаз определены методом рентгенофазового анализа с помощью рентгеновского дифрактометра Bruker D8 Advance (CuKα, λ=1.5418 Å, Ni-фильтр, LYNXEYE детектор, геометрия на отражение) в интервале углов 2θ = = 10° – 80°. Результаты исследования обрабатывали программой BrukerEVA с использованием базы данных ICDD PDF-2.
Морфологию образцов и их чистоту исследовали с помощью электронного микроскопа TescanAmber с неиммерсионной колонной BrightBeam и ультравысоким разрешением 1.3 нм при ускоряющем напряжении 1 кэВ. Ускоряющее напряжение составляло от 2 до 10 кэВ. В качестве детектора использовали BSE (BackscatteredElectrons)-детектор. Для определения состава поверхности использовали EDX-спектрометр при ускоряющем напряжении 20 кэВ.
Методы калориметрии (релаксационная, адиабатическая, ДСК)
Измерения теплоемкости титанатов иттрия и европия в области температур ниже 40 K выполнены методом релаксационной калориметрии на установке PPMS-9 (Quantum Design, Inc. [23]) при охлаждении образца. Неопределенность при измерении теплоемкости методом релаксационной калориметрии составляет ±5%. Образцы для измерений теплоемкости этим методом готовили в виде таблеток (диаметр 3 мм, толщина около 1 мм) прессованием из порошкообразных титаната иттрия и европия с последующим отжигом при 1673 K в течение 4 ч.
Измерение теплоемкостей Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 при температурах от 7 до 326 K проводили методом адиабатической калориметрии на автоматической установке БКТ-3 с блоком Аксамит-9 (ИП Малышев). Температуру измеряли с помощью железо-родиевого термометра, прокалиброванного во ВНИИФТРИ (шкала ITS-90). Проверку качества получаемых значений теплоемкости оценивали по результатам измерения теплоемкости бензойной кислоты марки К-2, которые показали, что в области температур 50–340 K отклонение от литературных значений [24] не превышает 0.25%, а в интервале 10–50 K – 2%.
В области высоких температур (317–1817 K) измерения теплоемкости проводили в дифференциальном сканирующем калориметре DSC404 F1 Pegasus фирмы NETZSCH-Gerätebau GmbH. Для определения теплоемкости использовали метод отношений с изотермическими сегментами (DIN ISO 11357-4) в платинородиевых тиглях с крышкой в инертной атмосфере со скоростью нагревания 10 K/мин. Перед измерениями проводили калибровку прибора по металлическим стандартам (In, Sn, Bi, Zn, Al, Ag, Au, Pd). Пределы допускаемых абсолютных погрешностей измерения температуры, удельной теплоты и удельной теплоемкости составляют до 3 K, до 3% и от 1 до 3.5%, соответственно. Для проверки качества работы установки выполняли измерения теплоемкости корунда.
Более детально методики измерений калориметрическими методами изложены в работе [25].
Молярную массу Y2Ti2O7 принимали равной 385.5389 г/моль, а Eu2Ti2O7–511.6552 г/моль, соответственно, по рекомендованным в [26] значениям атомных масс.
Математическая обработка температурных зависимостей теплоемкости
Сглаживание температурных зависимостей теплоемкостей Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 выполнено с использованием полиномов Cp = (j от 0 до 8) для нескольких интервалов температуры. В области высоких температур сглаживание проведено с использованием уравнения Майера–Келли (Ср = А+В×Т+С/Т2) [27].
ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ
В соответствии с данными рентгенофазового анализа образцы титанатов иттрия и европия являлись однофазными и имели структуру пирохлора (рис. 2), по результатам EDX спектроскопии они не содержали примесных элементов (рис.П2a и П2b), а соотношение металлов (RE: Ti) в них отвечает стехиометрическому в пределах ошибки эксперимента. Изучение распределения элементов в образцах показало их равномерность (рис. П3a–3d и П4a–4d).
Рис. 2. Рентгенограммы образцов Y2Ti2O7 (а) и Eu2Ti2O7 (б).
По данным электронной микроскопии все образцы состояли из кристаллитов размером более 100 нм (рис. П5a, 5b), что подтверждалось анализом дифракционных отражений с помощью соотношения Дебая–Шерера.
Измерение теплоемкостей Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 выполнено методом релаксационной калориметрии в области 40.39–7.20 K (масса образца 14.81 мг, 17 экспериментальных точек), и 36.56–7.23 K (масса образца 41.33 мг, 17 экспериментальных точек) соответственно (табл. П1).
Изучение теплоемкости методом адиабатической калориметрии выполнено для Y2Ti2O7 (масса образца 2.33651 г) в области температур 7.21–329.76 K в 127 экспериментальных точках (табл. П2) и 6.28–326.67 K в 128 экспериментальных точках для Eu2Ti2O7 (масса образца 2.91768 г) (табл. П3).
В области ниже 30 К результаты адиабатических измерений для Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 удовлетворительно согласуются с величинами, полученными в данной работе методом релаксационной калориметрии (рис. 3).
Рис. 3. Сопоставление данных по теплоемкостиY2Ti2O7 (а) и Eu2Ti2O7 (б): адиабатическая (1) и релаксационная (2) калориметрия.
Сравнение величин теплоемкости Y2Ti2O7, полученных в [19] и в настоящей работе показало, что ниже 150 K данные удовлетворительно согласуются (рис. 4a), а выше этой температуры наблюдается систематическое отклонение данных [19], полученных методом релаксационной калориметрии (рис. 4б).
Рис. 4. Теплоемкости Y2Ti2O7 в области низких температур (а) и в области 200–300 K (б); 1 – данные настоящей работы, 2 – данные работы [19].
Сопоставление температурных зависимостей теплоемкости Eu2Ti2O7 в области ниже 30 K, приведенных в работе [14] (данные получены нами путем оцифровки графика) и полученных в настоящем исследовании, показано на рис. 5. Видно, что начиная с 15 К полученная нами кривая теплоемкости постепенно отклоняется от данных [14]. Визуально выраженных особенностей теплоемкости в области 10–30 K не выявлено.
Рис. 5. Сравнение теплоемкости Eu2Ti2O7 по данным [14] (1) и настоящей работы (2).
В связи с литературными данными о наличии аномалии магнитных свойств и теплоемкости Eu2Ti2O7 в области температур ниже 30 К [14, 20] проведен детальный анализ формы температурной зависимости теплоемкости, для чего определили разность сглаженных значений теплоемкости титаната европия и диамагнитного Y2Ti2O7 в области низких температур, рис. 6. Известно, что у иона Eu3+ первый электронный уровень лежит достаточно высоко (порядка 200–300 см–1) [28, 29], вследствие чего аномалия Шоттки проявляется начиная с ~60 K. На рис. 6 можно видеть, что в интервале от 10 до 60 K разность теплоемкостей титанатов европия и иттрия имеет небольшой пологий максимум, который подтверждает существование необычной аномалии теплоемкости Eu2Ti2O7, обнаруженной ранее в [14], и связанной авторами с магнитными свойствами европия. Значительное увеличение разности в области выше 60 K объясняется возрастанием аномальной теплоемкости Шоттки, вызванной термическим заселением первого электронного уровня иона европия Eu3+. Для иллюстрации на рис. 6 показана аномальная теплоемкость Шоттки для энергетического уровня 250 см–1, которая становится значимой выше 40 К.
Рис. 6. Разность теплоемкости Eu2Ti2O7 и Y2Ti2O7 (1) и теплоемкость аномалии Шоттки для уровня 250 см–1 (2).
В области температур, изученной методом адиабатической калориметрии (6.71–326.67 K), других аномалий теплоемкости Eu2Ti2O7 не выявлено (рис.П6).
Теплоемкость в области высоких температур была определена в интервале температур 317–1817 K на образцах массой 43.04 мг (Y2Ti2O7) и 57.12 мг (Eu2Ti2O7). Известно, что данные, полученные методом ДСК, могут иметь систематическую ошибку вследствие неучтенного теплообмена. Изучение параметров кривых Ср(Т) для титанатов иттрия и европия показало, что они могут быть удовлетворительно состыкованы, поскольку производные зависимостей теплоемкости от температуры, полученных методами адиабатической калориметрии и ДСК, весьма близки. Анализ полученных методом ДСК температурных зависимостей Ср(Т) для изученных титанатов показал, что они систематически отличаются от данных адиабатической калориметрии для Y2Ti2O7 на 7.75, а для Eu2Ti2O7 на 4.49 Дж K–1 моль–1. В соответствии с этими значениями проведена корректировка данных по теплоемкости титанатов иттрия и европия на указанные выше величины. В результате, теплоемкости Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 могут быть представлены в виде следующих уравнений Майера–Келли [29]:
(2)
(3)
Сглаживание температурных зависимостей теплоемкости титанатов иттрия и европия было выполнено полиномами (j от 0 до 8), коэффициенты которых приведены в табл. П4, П5.
Вид температурной зависимости теплоемкости Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 в изученном диапазоне температур приведен на рис. 7.
Рис. 7. Теплоемкость титанатов европия (1) и иттрия (2): ○ – данные ДСК, ■ – адиабатическая калориметрия.
Разброс экспериментальных точек для Y2Ti2O7 в интервале 30–1800 K не превышает 0.8%, увеличиваясь до 1.5% в области самых низких температур (рис. П7). Для титаната европия разброс экспериментальных точек в интервале температур 30–1800 не превышает 0.5% (рис. П8). Там же приведен также разброс точек для Eu2Ti2O7 в случае сглаживания в области высоких температур уравнением Майера–Келли (уравнения (2), (3)), на основании которого можно сделать вывод о применимости этого уравнения для экстраполяции теплоемкости титанатов РЗЭ в область более высоких температур.
На основании сглаженных значений теплоемкости рассчитаны термодинамические функции Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 во всем изученном температурном диапазоне (табл. 2, 3).
Таблица 2. Термодинамические функции титаната иттрия Y2Ti2O7
T, K | C°p, Дж K–1 моль–1 | S°(T)-S°(0), Дж K–1 моль–1 | H°(T)-H°(0), Дж моль–1 | Ф°(Т), Дж K–1 моль–1 |
5 | 0.01058 | 0.002645 | 0.01058 | 0.0005290 |
10 | 0.1809 | 0.04310 | 0.3460 | 0.008500 |
15 | 1.011 | 0.2375 | 2.877 | 0.04568 |
20 | 3.226 | 0.7983 | 12.89 | 0.1538 |
25 | 6.716 | 1.871 | 37.26 | 0.3810 |
30 | 11.05 | 3.470 | 81.43 | 0.7557 |
35 | 15.79 | 5.526 | 148.4 | 1.285 |
40 | 20.72 | 7.955 | 239.6 | 1.964 |
45 | 25.73 | 10.68 | 355.8 | 2.779 |
50 | 30.79 | 13.66 | 497.0 | 3.716 |
60 | 41.17 | 20.18 | 856.5 | 5.907 |
70 | 51.87 | 27.33 | 1321 | 8.450 |
80 | 62.84 | 34.97 | 1895 | 11.28 |
90 | 73.59 | 42.99 | 2577 | 14.36 |
100 | 84.00 | 51.29 | 3365 | 17.63 |
110 | 94.15 | 59.77 | 4256 | 21.08 |
120 | 104.0 | 68.39 | 5247 | 24.66 |
130 | 113.4 | 77.09 | 6335 | 28.36 |
140 | 122.4 | 85.83 | 7514 | 32.15 |
150 | 130.9 | 94.56 | 8782 | 36.02 |
160 | 139.0 | 103.3 | 10130 | 39.95 |
170 | 146.6 | 111.9 | 11560 | 43.93 |
180 | 153.7 | 120.5 | 13060 | 47.95 |
190 | 160.4 | 129.0 | 14630 | 51.99 |
200 | 166.7 | 137.4 | 16270 | 56.05 |
210 | 172.6 | 145.7 | 17960 | 60.12 |
220 | 178.2 | 153.8 | 19720 | 64.20 |
230 | 183.4 | 161.9 | 21530 | 68.27 |
240 | 188.3 | 169.8 | 23390 | 72.33 |
250 | 192.9 | 177.6 | 25290 | 76.39 |
260 | 197.2 | 185.2 | 27240 | 80.43 |
270 | 201.2 | 192.7 | 29230 | 84.45 |
280 | 205.0 | 200.1 | 31270 | 88.45 |
290 | 208.5 | 207.4 | 33330 | 92.42 |
298.15 | 211.1±0.6 | 213.2±0.6 | 35040±105 | 95.64±0.29 |
300 | 211.7 | 214.5 | 35430 | 96.37 |
310 | 214.6 | 221.5 | 37570 | 100.3 |
320 | 217.3 | 228.3 | 39730 | 104.2 |
330 | 219.8 | 235.1 | 41910 | 108.1 |
340 | 222.0 | 241.7 | 44120 | 111.9 |
350 | 224.2 | 248.1 | 46350 | 115.7 |
400 | 232.8 | 278.6 | 57790 | 134.2 |
500 | 244.4 | 331.9 | 81690 | 168.6 |
600 | 252.2 | 377.2 | 106500 | 199.7 |
700 | 258.2 | 416.6 | 132100 | 227.9 |
T, K | C°p, Дж K–1 моль–1 | S°(T)-S°(0), Дж K–1 моль–1 | H°(T)-H°(0), Дж моль–1 | Ф°(Т), Дж K–1 моль–1 |
800 | 263.3 | 451.4 | 158200 | 253.7 |
900 | 267.9 | 482.7 | 184700 | 277.4 |
1000 | 272.1 | 511.1 | 211700 | 299.4 |
1100 | 276.2 | 537.2 | 239100 | 319.8 |
1200 | 280.0 | 561.4 | 267000 | 339.0 |
1300 | 283.8 | 584.0 | 295100 | 357.0 |
1400 | 287.4 | 605.2 | 323700 | 374.0 |
1500 | 291.1 | 625.1 | 352600 | 390.0 |
1600 | 294.64 | 644.0 | 381900 | 405.3 |
1700 | 298.18 | 662.0 | 411600 | 419.9 |
1800 | 301.69 | 679.1 | 441600 | 433.8 |
1817 | 302.29 | 682.0 | 446700 | 436.1 |
Примечание. Ф°(Т) = – [(H°(T) – H°(0))/T – S°(T)].
Курсивом даны значения термодинамических функций в области экстраполяции к 0 К.
Таблица 3. Термодинамические функции титаната европия Eu2Ti2O7
T, K | C°p, Дж K–1 моль–1 | S°(T)-S°(0), Дж K–1 моль–1 | H°(T)-H°(0), Дж моль–1 | Ф°(Т), Дж K–1 моль–1 |
5 | 0.01337 | 0.002673 | 0.01114 | 0.0004456 |
10 | 0.4434 | 0.08645 | 0.7216 | 0.01429 |
15 | 2.565 | 0.5996 | 7.401 | 0.1062 |
20 | 6.575 | 1.852 | 29.65 | 0.3695 |
25 | 11.49 | 3.840 | 74.66 | 0.8539 |
30 | 16.57 | 6.384 | 144.8 | 1.557 |
35 | 21.67 | 9.321 | 240.4 | 2.453 |
40 | 26.81 | 12.55 | 361.6 | 3.510 |
45 | 32.07 | 16.01 | 508.7 | 4.705 |
50 | 37.50 | 19.67 | 682.6 | 6.017 |
60 | 48.94 | 27.51 | 1114 | 8.936 |
70 | 61.30 | 35.97 | 1664 | 12.19 |
80 | 74.04 | 44.98 | 2341 | 15.72 |
90 | 86.71 | 54.43 | 3145 | 19.49 |
100 | 99.10 | 64.22 | 4074 | 23.47 |
110 | 111.0 | 74.22 | 5125 | 27.63 |
120 | 122.3 | 84.37 | 6293 | 31.93 |
130 | 132.9 | 94.59 | 7570 | 36.36 |
140 | 142.8 | 104.8 | 8949 | 40.88 |
150 | 152.0 | 115.0 | 10420 | 45.49 |
160 | 160.4 | 125.1 | 11990 | 50.14 |
170 | 168.2 | 135.0 | 13630 | 54.84 |
180 | 175.5 | 144.8 | 15350 | 59.57 |
190 | 182.1 | 154.5 | 17140 | 64.32 |
200 | 188.3 | 164.0 | 18990 | 69.06 |
210 | 194.1 | 173.3 | 20900 | 73.81 |
T, K | C°p, Дж K–1 моль–1 | S°(T)-S°(0), Дж K–1 моль–1 | H°(T)-H°(0), Дж моль–1 | Ф°(Т), Дж K–1 моль–1 |
220 | 199.4 | 182.5 | 22870 | 78.54 |
230 | 204.4 | 191.5 | 24890 | 83.26 |
240 | 209.0 | 200.3 | 26960 | 87.95 |
250 | 213.4 | 208.9 | 29070 | 92.62 |
260 | 217.4 | 217.3 | 31220 | 97.25 |
270 | 221.2 | 225.6 | 33420 | 101.8 |
280 | 224.8 | 233.7 | 35650 | 106.4 |
290 | 228.0 | 241.7 | 37910 | 110.9 |
298.15 | 230.5±0.7 | 248.0±0.8 | 39780±120 | 114.6±0.3 |
300 | 231.1 | 249.5 | 40210 | 115.4 |
310 | 233.9 | 257.1 | 42530 | 119.9 |
320 | 236.5 | 264.6 | 44890 | 124.3 |
330 | 239.2 | 271.9 | 47260 | 128.6 |
340 | 241.6 | 279.0 | 49670 | 133.0 |
350 | 243.8 | 286.1 | 52100 | 137.2 |
400 | 252.8 | 319.3 | 64520 | 157.9 |
500 | 264.3 | 377.0 | 90430 | 196.2 |
600 | 271.9 | 425.9 | 117300 | 230.5 |
700 | 277.9 | 468.3 | 144800 | 261.5 |
800 | 283.2 | 505.8 | 172800 | 289.7 |
900 | 288.0 | 539.4 | 201400 | 315.6 |
1000 | 292.6 | 570.0 | 230400 | 339.6 |
1100 | 296.9 | 598.1 | 259900 | 361.8 |
1200 | 301.1 | 624.1 | 289800 | 382.6 |
1300 | 305.2 | 648.3 | 320100 | 402.1 |
1400 | 309.1 | 671.1 | 350800 | 420.5 |
1500 | 312.9 | 692.5 | 381900 | 437.9 |
1600 | 316.5 | 712.9 | 413400 | 454.5 |
1700 | 320.1 | 732.2 | 445200 | 470.3 |
1800 | 323.6 | 750.6 | 477400 | 485.3 |
1817 | 324.1 | 753.6 | 482900 | 487.8 |
Примечание. Ф°(Т) = – [(H°(T) – H°(0))/T – S°(T)].
Курсивом даны значения термодинамических функций в области экстраполяции к 0 К.
Термодинамические величины для температуры 298.15 К приведены в табл. 4.
Таблица 4. Термодинамические свойства титанатов иттрия и европия при температуре 298.15 К
Параметр | Единицы | Y2Ti2O7 | Eu2Ti2O7 |
Cp°(298.15K) | Дж К–1моль–1 | 211.1±0.6 | 230.5±0.7 |
S°(298.15K) | Дж К–1моль–1 | 213.2±0.8 | 248.0±0.8 |
H°(298.15K) – H°(0) | Дж К–1моль–1 | 35040±105 | 39780±120 |
∆fH°(298.15K) [17] | кДж моль–1 | –3874.2±3.0 | –3646.4±9.5 |
∆fH°ox(298.15K) [17] | кДж моль–1 | –86.2±1.5 | –106.1±4.2 |
∆fG°ox(298.15K) | кДж моль–1 | –84.6±1.6 | –111.3±4.5 |
∆fS°(298.15K) | Дж К–1моль–1 | 11.36±0.63 | 11.016±2.30 |
Оценка термодинамической стабильности
Стабильность титанатов иттрия и европия в области высоких температур по отношению к составляющим оксидам может быть оценена по величине энергии Гиббса реакции RE2O3 + 2TiO2 = RE2Ti2O7. Уравнение для расчета энергии Гиббса образования из оксидов можно записать в виде
(4)
где
а
(5)
В табл. 5 приведены найденные в литературе и полученные в настоящей работе значения термодинамических величин, использованные при расчете энергии Гиббса образования титанатов иттрия и европия из оксидов.
Таблица 5. Значения термодинамических величин, использованных при расчете энергии Гиббса образования Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 из оксидов
Параметр | Y2Ti2O7 | Eu2Ti2O7 | Y2O3 | C-Eu2O3 | TiO2 |
∆fH°(298.15 K), кДж моль–1 | –3874.2±3.0 [17] | –3646.4±9.5 [17] | –1650.4±4.0 [31] | –944.747±1.674 [32] | |
S°(298.15 K), Дж К–1 моль–1 | 211.1±0.6* | 248.0±0.7* | 98.96 [33] | 136.4±2.0 [31] | 50.292 [32] |
S°f(298.15 K), Дж К–1 моль–1 | 11.356* | 11.016* |
* Настоящая работа.
Оценка значений энергии Гиббса титанатов иттрия и европия выполнена от комнатной температуры до 1800 K. Известно, что оксид европия претерпевает структурный переход из кубической в моноклинную фазу при температуре около 1350 K [31]. Приведенная в [31] энтальпия перехода составляет 9±3 кДж/моль, а разница в теплоемкости обеих фаз в области выше 1350 K не превышает 0.5%. Соответствующие величины были учтены при расчете ∆fG°ox (1300–1800 K).
Вид температурных зависимостей ∆fG°ox = f(T)титанатов иттрия и европия представлен на рис. 8. Можно видеть, что для Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 энергия Гиббса образования из оксидов имеет отрицательные значения в области высоких температур (до 1800 К), что позволяет судить о стабильности этих титанатов. Приведенные зависимости ∆fG°ox = f(T) разнонаправлены, что, по нашему мнению, является следствием действия энтропийного фактора.
Рис. 8. Энергия Гиббса образования Y2Ti2O7 (1) и Eu2Ti2O7 (2) из оксидов в интервале 298–1800 K.
ВЫВОДЫ
- По результатам измерения теплоемкости титанатов иттрия и европия тремя независимыми калориметрическими методами впервые получены согласованные значения теплоемкости в области температур 2–1800 K.
- Определены сглаженные температурные зависимости теплоемкости, энтропии, изменения энтальпии и приведенной энергии Гиббса.
- Подтверждено наличие пологой аномалии на температурной зависимости теплоемкости Eu2Ti2O7 в области температур 10–60 K, которая может свидетельствовать об изменении магнитных свойств.
- Рассчитаны энергии Гиббса образования Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 из оксидов в области высоких температур, на основании которых сделано заключение о стабильности изученных титанатов.
Настоящее исследование выполнено в рамках государственного задания ИОНХ РАН на выполнение фундаментальных исследований с использованием оборудования ЦКП ФМИ ИОНХ РАН.
1 Дополнительные материалы к статье размещены на сайте https://elibrary.ru
About the authors
П. Г. Гагарин
Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук
Author for correspondence.
Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation
А. В. Гуськов
Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук
Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation
А. В. Хорошилов
Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук
Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation
В. Н. Гуськов
Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук
Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation
О. Н. Кондратьева
Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук
Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation
М. А. Рюмин
Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук
Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation
Г. Е. Никифорова
Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук
Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation
К. С. Гавричев
Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук
Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation
References
- Kramer S.A., Tuller H.L. // Solid State Ionics. 1995. V.82. P. 15. https://doi.org/10.1016/0167-2738(95)00156-Z.
- Norby T. // J. Mater. Chem. 2001. V.11. P. 11. https://doi.org/10.1039/B003463K.
- Wang Z., Wang X., Zhou G., et al.// J. Europ. Ceram. Soc. 2019. V.39. P. 3229. https://doi.org/10.1016/j.jeurceramsoc.2019.04.018.
- Saif M., Shebl M., Mbarek A., et al. // J. Photochem. Photobiol., A: Chemistry. 2015. V.301. P. 1. http://dx.doi.org/10.1016/j.jphotochem.2014.12.014
- Shi F.W., Meng X.J., Wang G.S., et al. // Phys. B: Condens. Matter. 2005. V.370. P. 277. doi: 10.1016/j.physb.2005.09.023.
- Lumpkin G.R., Pruneda M., Rios S., et al. // J. Solid State Chem. 2007. V.180. P. 1512. doi: 10.1016/j.jssc.2007.01.028.
- Vassen R., Jarligo M.O., Steinke T., et al. // Surf. Coat. Technol. 20101. V.205. P. 938. doi: 10.1016/j.surfcoat.2010.08.151
- Ren W., Trolier-McKinstry S., Randall C.A., et al. // J. Appl. Phys. 2001. V.89. P. 767. https://doi.org/10.1063/1.1328408
- Wuensch B.J., Eberman K.W., Heremans C., et al. // Solid State Ionics. 2000. V.129. P. 111. https://doi.org/10.1016/S0167-2738(99)00320-3
- Ewing R.C., Weber W.J., Lian J.. // J. Appl. Phys. 2004. V.95. P. 5949. https://doi.org/10.1063/1.1707213.
- Matteucci F., Cruciani G., Dondi M., et al. // Acta Mater. 2007. V.55. P. 2229. doi: 10.1016/j.actamat.2006.11.008.
- Subramanian M.A., Aravamudan G., Subba Rao G.V. // Prog. Solid State Chem. 1983. V.15. P. 55. https://doi.org:10.1016/0079-6786(83)90001-8.
- Cioatera N., Voinea E.A., Panaintescu E., et al. // Ceram. Int. 2016. V.42. P. 1492. http://dx.doi.org/10.1016/j.ceramint.2015.09.095.
- Dasgupta P., Jana Y.M., Nag Chattopadhyay A., et al. // J. Phys. Chem. Solids. 2007. V.68. P. 347. doi: 10.1016/j.jpcs.2006.11.022.
- Garbout A., Ben Taazayet-Belgacem I., Férid M. // J. Alloys and Compd. 2013. V.573. P. 43. http://dx.doi.org/10.1016/j.jallcom.2013.03.279.
- Farmer J.M., Boatner L.A., Chakoumakos B.C., et al. // J. Alloys Compd. 2014. V.605. P. 63. http://dx.doi.org/10.1016/j.jallcom.2014.03.153.
- Helean K.B., Ushakov S.V., Brown C.E., et al. // J. Solid State Chem. 2004. V.177. P. 1858. doi: 10.1016/j.jssc.2004.01.009
- Pruneda J.M., Artacho E. // Phys. Rev. B. 2005. V.72. P. 085107. https://doi.org/10.1103/PhysRevB.72.085107
- Johnson M.B., James D.D., Bourque A., et al. // J. Solid State Chem. 2009. V.182. P. 725. doi: 10.1016/j.jssc.2008.12.027
- Pal A., Singh A., Ghosh A.K., et al. // J. Magn. Magn. Mater. 2018. V.462. P. 1. https://doi.org/10.1016/j.jmmm.2018.04.060
- Reznitskii L.A. // Inorganic Materials. 1993. V.29. P. [Резницкий Л.А. // Неорган. материалы. 1993. Т. 29. № 9. С. 1310.]
- Kowalski P.M. // Scripta mater. 2020. V.189. P. 7. https://doi.org/10.1016/j.scriptamat.2020.07.048
- Rosen P.F., Woodfield B.F. // J. Chem. Thermodynamics. 2020. V.141. P. 105974. https://doi.org/10.1016/j.jct.2019.105974.
- Sabbah, R., Xu-wu, A., Chickos, et al. // Thermochim. Acta. 1999. V.331. P. 93–204. https://doi.org/10.1016/S0040-6031(99)00009-X
- Ryumin M.A., Nikiforova G.E., Tyurin A.V., et al. // Inorg. Mater. 2020. V. 56. P. 97. https://doi.org/0.1134/S0020168520010148 [Рюмин М.А., Никифорова Г.Е., Тюрин А.В., и др. // Неорган. материалы. 2020. Т. 56. С. 102]
- Prohaska T., Irrgeher J., Benefield J., et al. // Pure Appl. Chem. 2022. V.94. No.5. P. 573. https://doi.org/10.1515/pac-2019-0603.
- Maier C.G., Kelley K.K. // J. Am. Chem. Soc. 1932. V.54. P. 3243. doi: 10.1021/ja01347a029.
- Westrum E.F., Chirico R.D., Gruber J.B. // J. Chem. Thermodyn. 1980. V.12. P. 717. https://doi.org/10.1016/0021-9614(80)90169-X.
- Thiriet C., Konings R.J.M., Javorsky P., et al. // J. Chem. Thermodyn. 2005. V.37. P. 131. doi: 10.1016/j.jct.2004.07.031.
- Термические константы веществ. Справочник под ред. Глушко В.П. Москва 1965–1982. http: // www.chem.msu.ru.
- Könings R.J.M,. Beneš O., Kovács A., et al. // J. Phys. Chem. Ref. Data. 2014. V.43. P. 013101. doi: 10.1063/1.4825256
- Chase M.W., NIST-JANAF Thermochemical Tables, 4th ed. American Chemical Society. 1998.
- Gavrichev K.S., Gorbunov V.E., Golushina L.N., et al. // Russ. J. Phys. Chem. A. 1993. V. 67. P. 1554. [Гавричев К.С., Горбунов В.Е., Голушина Л.Н., и др. // Журн. физ. химии. 1993. Т. 67 № 8 С. 1731–1733.]
Supplementary files
