Термодинамические свойства титанатов иттрия, Y2Ti2O7, и европия, Eu2Ti2O7, в области температур 7–1800 К

Cover Page

Cite item

Full Text

Abstract

Изучена температурная зависимость теплоемкости Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 со структурой пирохлора в интервале температур 7–1800 К. Подтверждено существование небольшой пологой аномалии теплоемкости у титаната европия в интервале 10–60 К. Рассчитаны термодинамические свойства (энтропия, изменение энтальпии и приведенной энергии Гиббса). На основании результатов расчета энергии Гиббса образования из оксидов обоих титанатов сделан вывод об их термодинамической стабильности в области высоких температур.

Full Text

ВВЕДЕНИЕ1

Сложные оксиды РЗЭ со структурой пирохлора, к которым относятся титанаты РЗЭ RE2Ti2O7, активно используются в качестве компонентов высокотемпературных материалов, обладая комплексом полезных свойств – ионной проводимостью [1, 2], высокой оптической прозрачностью [3, 4], нелинейностью [5] и высокой стойкостью к воздействию жесткого излучения [6]. Кроме того, эти соединения имеют обоснованные перспективы применения в качестве термобарьерных материалов [7], материалов с высокой диэлектрической проницаемостью [8], твердых электролитов в твердооксидых топливных элементах [9], и материалов для безопасной утилизации актинид-содержащих ядерных отходов [10]. Имеется также информация об использовании пирохлоров, имеющих высокие температуры плавления и способность легирования переходными металлами, в качестве керамических пигментов [11].

Непременным условием образования пирохлоров A2B2O7 (рис. П1) является соотношение ионных радиусов (rA/rB>1.45). Как результат, в ряду РЗЭ титанатов пирохлоры образуются у иттрия и лантаноидов от Sm до Lu [12].

Титанаты РЗЭ могут быть синтезированы различными методами: методом Печини, с использованием в качестве исходных соединений кристаллогидратов нитратов РЗЭ и изопропоксида титана [13], твердофазным синтезом из оксидов при высокой температуре [14, 15], ростом кристаллов из раствора в расплаве [16], золь–гель-методом [17] и другими.

Y2Ti2O7. В настоящее время опубликованная информация о термофизических, в том числе термодинамических, свойствах Y2Ti2O7 не является полной или требует подтверждения. Структурные и упругие свойства титаната иттрия были изучены с использованием расчетов из первых принципов [18].Теплоемкость титаната иттрия со структурой пирохлора была изучена в области низких температур в работах [14, 19] методом релаксационной калориметрии с использованием установки PPMS (Quantum Design, Inc.). В работе [14] результаты представлены в графическом виде в интервале температур 1.8–30 K, а в [19] в табличном виде в четырех сериях измерений в области 2–305 K для образцов различной массы. Следует отметить, что в области ниже 10 K теплоемкость самого легкого образца (9.93 мг) лежит ниже других серий (рис. 1a), в то время как около 300 K различие для наиболее массивного образца (31.65 мг) может достигать 5% (рис. 1б) [19].

 

Рис. 1. Зависимости Cp/T(T2) (а) и теплоемкости (б) образцов Y2Ti2O7: а – в области самых низких температур по данным и б – изученных методом релаксационной калориметрии; линией изображена сглаженная теплоемкость из данных для всех образцов. Масса образцов: 9.93 (1), 21.10 (2), 31.65 мг (3).

 

Авторы [19] связали зависимость величин измеренной теплоемкости от массы образца с недостаточной теплопроводностью вещества, и результаты серии с максимальной массой не учитывали при определении сглаженных термодинамических функций Y2Ti2O7. По данным работы [19] значения энтропии и изменения энтальпии при стандартных условиях составляют S°(298.15 K) = 211.2 Дж K–1 моль–1 и H°(298.15 K)–H°(0) = 34.69 кДж моль–1. Данные по теплоемкости титаната иттрия, являющегося диэлектрическим и немагнитным веществом, теплоемкость которого не содержит аномальных электронных вкладов, важны для выделения вкладов магнитных превращений и аномалии Шоттки в теплоемкости титанатов РЗЭ. Температура Дебая Y2Ti2O7, оцененная на основании расчетов из первых принципов, составила по данным [19] 967 K.

Информации об изучении температурных зависимостей термодинамических свойств титаната иттрия в области температур выше 305 K в литературе не найдено.

Eu2Ti2O7. Информация о теплоемкости титаната европия, изученной методом релаксационной калориметрии, приведена в работе [14] для температурного диапазона 1.8–35 K в виде графика. Авторы сообщили о наличии небольшой пологой аномалии в интервале 5–30 K, которую они выделили с использованием температуры Дебая для титаната иттрия, определенной из теплоемкости этого соединения в [19], и уравнения, связывающего температуру Дебая вещества с мольной массой M0 и мольным объемом V0

ΘD=M02V03, (1)

получив QD (Eu2Ti2O7) = 555 K. Помимо этого авторы обнаружили резкий скачек температуры Дебая, рассчитанной из данных по теплоемкости, около 4 K.

На основании результатов измерений магнитных и оптических свойств, а также данных по теплоемкости, авторы высказали предположение, что обнаруженная аномалия связана со сверхобменным взаимодействием между ионами Eu3+ во внутренних и внешних (дефектных) позициях при низкой температуре. В работе [20] авторы обнаружили аномалию магнитных свойств Eu2Ti2O7 со структурой пирохлора в интервале 10–60 K и сообщили о резком замораживании спинов ниже 35 K. Они сообщили, что наблюдаемое замораживание не является переходом в спиновое стекло и вызвано локальным геометрическим нарушением вращения спинов, обладающих анизотропией (SIA), что приводит к уменьшению свободы движения.

Литературных данных по изучению теплоемкости титаната европия в области выше 35 K не обнаружено.

Энтальпии образования титанатов РЗЭ со структурой пирохлора, включая Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7, изучены в работе [16] методом калориметрии сброса в расплав 3Na2O·4MoO3 при 976 K. На основании определенных энтальпий растворения титаната иттрия и европия, оксидов иттрия, европия и титана получены энтальпии образования Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 из оксидов и из простых веществ, приведенные в табл. 1. Помимо экспериментальных величин по энтальпии образования титанатов иттрия и европия, в литературе имеются данные, полученные модельным расчетом [21] и из первых принципов [22].

 

Таблица 1. Энтальпии образования Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 по литературным данным

Вещество

f Hoox (298.15 K)

Источник

fHo (298.15 K)

Источник

кДж/моль

кДж/моль

Y2Ti2O7

– 86.2 ± 1.5

[17]

– 3874.2 ± 3.0

[17]

 

– 106

[21]

–3899

[21]

Eu2Ti2O7

– 106.1 ± 4.2

[17]

– 3646.4 ± 9.5

[17]

 

– 102

[22]

  

 

Целями настоящего исследования являлись: (1) экспериментальное определение теплоемкостей Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 тремя независимыми калориметрическими методами для получения согласованных данных в широком температурном диапазоне и определения термодинамических функций, (2) оценка термодинамической стабильности в интервале высоких температур.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Метод синтеза

Синтез титанатов европия и иттрия осуществляли методом совместного обратного осаждения компонентов с последующим обезвоживанием и высокотемпературным прокаливанием образовавшегося прекурсора. Для синтеза использовали TiOSO4·xH2O (Sigma-Aldrich, ≥29% Ti (as TiO2) basis, technical), Eu2O3(99.99%, Ланхит), YCl3·6H2O (99.9%, Ланхит), аммиак водный (“ос.ч.”, Химмед), соляную кислоту (“ос.ч.”, Химмед). Для синтеза Eu2Ti2O7 необходимое количество оксида европия растворяли в соляной кислоте. Сульфат титанила и шестиводный хлорид иттрия растворяли в воде. К растворам хлоридов иттрия и европия добавляли при перемешивании раствор сульфата титанила и далее по каплям проводили осаждение гидроксидного прекурсора в растворе аммиака. Осадок выдерживали в маточном растворе в течение 12 ч, затем отделяли центрифугированием. Полученный осадок высушивали в течение 72 ч при 90°C. После этого спекшийся высушенный образец растирали и отжигали в печи 4 ч при 1500°C.

Характеризация образцов

Структуры синтезированных образцов и отсутствие в них примесных фаз определены методом рентгенофазового анализа с помощью рентгеновского дифрактометра Bruker D8 Advance (CuKα, λ=1.5418 Å, Ni-фильтр, LYNXEYE детектор, геометрия на отражение) в интервале углов 2θ = = 10° – 80°. Результаты исследования обрабатывали программой BrukerEVA с использованием базы данных ICDD PDF-2.

Морфологию образцов и их чистоту исследовали с помощью электронного микроскопа TescanAmber с неиммерсионной колонной BrightBeam и ультравысоким разрешением 1.3 нм при ускоряющем напряжении 1 кэВ. Ускоряющее напряжение составляло от 2 до 10 кэВ. В качестве детектора использовали BSE (BackscatteredElectrons)-детектор. Для определения состава поверхности использовали EDX-спектрометр при ускоряющем напряжении 20 кэВ.

Методы калориметрии (релаксационная, адиабатическая, ДСК)

Измерения теплоемкости титанатов иттрия и европия в области температур ниже 40 K выполнены методом релаксационной калориметрии на установке PPMS-9 (Quantum Design, Inc. [23]) при охлаждении образца. Неопределенность при измерении теплоемкости методом релаксационной калориметрии составляет ±5%. Образцы для измерений теплоемкости этим методом готовили в виде таблеток (диаметр 3 мм, толщина около 1 мм) прессованием из порошкообразных титаната иттрия и европия с последующим отжигом при 1673 K в течение 4 ч.

Измерение теплоемкостей Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 при температурах от 7 до 326 K проводили методом адиабатической калориметрии на автоматической установке БКТ-3 с блоком Аксамит-9 (ИП Малышев). Температуру измеряли с помощью железо-родиевого термометра, прокалиброванного во ВНИИФТРИ (шкала ITS-90). Проверку качества получаемых значений теплоемкости оценивали по результатам измерения теплоемкости бензойной кислоты марки К-2, которые показали, что в области температур 50–340 K отклонение от литературных значений [24] не превышает 0.25%, а в интервале 10–50 K – 2%.

В области высоких температур (317–1817 K) измерения теплоемкости проводили в дифференциальном сканирующем калориметре DSC404 F1 Pegasus фирмы NETZSCH-Gerätebau GmbH. Для определения теплоемкости использовали метод отношений с изотермическими сегментами (DIN ISO 11357-4) в платинородиевых тиглях с крышкой в инертной атмосфере со скоростью нагревания 10 K/мин. Перед измерениями проводили калибровку прибора по металлическим стандартам (In, Sn, Bi, Zn, Al, Ag, Au, Pd). Пределы допускаемых абсолютных погрешностей измерения температуры, удельной теплоты и удельной теплоемкости составляют до 3 K, до 3% и от 1 до 3.5%, соответственно. Для проверки качества работы установки выполняли измерения теплоемкости корунда.

Более детально методики измерений калориметрическими методами изложены в работе [25].

Молярную массу Y2Ti2O7 принимали равной 385.5389 г/моль, а Eu2Ti2O7–511.6552 г/моль, соответственно, по рекомендованным в [26] значениям атомных масс.

Математическая обработка температурных зависимостей теплоемкости

Сглаживание температурных зависимостей теплоемкостей Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 выполнено с использованием полиномов Cp = 0jA×Tj(j от 0 до 8) для нескольких интервалов температуры. В области высоких температур сглаживание проведено с использованием уравнения Майера–Келли (Ср = А+В×Т+С/Т2) [27].

ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ

В соответствии с данными рентгенофазового анализа образцы титанатов иттрия и европия являлись однофазными и имели структуру пирохлора (рис. 2), по результатам EDX спектроскопии они не содержали примесных элементов (рис.П2a и П2b), а соотношение металлов (RE: Ti) в них отвечает стехиометрическому в пределах ошибки эксперимента. Изучение распределения элементов в образцах показало их равномерность (рис. П3a–3d и П4a–4d).

 

Рис. 2. Рентгенограммы образцов Y2Ti2O7 (а) и Eu2Ti2O7 (б).

 

По данным электронной микроскопии все образцы состояли из кристаллитов размером более 100 нм (рис. П5a, 5b), что подтверждалось анализом дифракционных отражений с помощью соотношения Дебая–Шерера.

Измерение теплоемкостей Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 выполнено методом релаксационной калориметрии в области 40.39–7.20 K (масса образца 14.81 мг, 17 экспериментальных точек), и 36.56–7.23 K (масса образца 41.33 мг, 17 экспериментальных точек) соответственно (табл. П1).

Изучение теплоемкости методом адиабатической калориметрии выполнено для Y2Ti2O7 (масса образца 2.33651 г) в области температур 7.21–329.76 K в 127 экспериментальных точках (табл. П2) и 6.28–326.67 K в 128 экспериментальных точках для Eu2Ti2O7 (масса образца 2.91768 г) (табл. П3).

В области ниже 30 К результаты адиабатических измерений для Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 удовлетворительно согласуются с величинами, полученными в данной работе методом релаксационной калориметрии (рис. 3).

 

Рис. 3. Сопоставление данных по теплоемкостиY2Ti2O7 (а) и Eu2Ti2O7 (б): адиабатическая (1) и релаксационная (2) калориметрия.

 

Сравнение величин теплоемкости Y2Ti2O7, полученных в [19] и в настоящей работе показало, что ниже 150 K данные удовлетворительно согласуются (рис. 4a), а выше этой температуры наблюдается систематическое отклонение данных [19], полученных методом релаксационной калориметрии (рис. 4б).

 

Рис. 4. Теплоемкости Y2Ti2O7 в области низких температур (а) и в области 200–300 K (б); 1 – данные настоящей работы, 2 – данные работы [19].

 

Сопоставление температурных зависимостей теплоемкости Eu2Ti2O7 в области ниже 30 K, приведенных в работе [14] (данные получены нами путем оцифровки графика) и полученных в настоящем исследовании, показано на рис. 5. Видно, что начиная с 15 К полученная нами кривая теплоемкости постепенно отклоняется от данных [14]. Визуально выраженных особенностей теплоемкости в области 10–30 K не выявлено.

 

Рис. 5. Сравнение теплоемкости Eu2Ti2O7 по данным [14] (1) и настоящей работы (2).

 

В связи с литературными данными о наличии аномалии магнитных свойств и теплоемкости Eu2Ti2O7 в области температур ниже 30 К [14, 20] проведен детальный анализ формы температурной зависимости теплоемкости, для чего определили разность сглаженных значений теплоемкости титаната европия и диамагнитного Y2Ti2O7 в области низких температур, рис. 6. Известно, что у иона Eu3+ первый электронный уровень лежит достаточно высоко (порядка 200–300 см–1) [28, 29], вследствие чего аномалия Шоттки проявляется начиная с ~60 K. На рис. 6 можно видеть, что в интервале от 10 до 60 K разность теплоемкостей титанатов европия и иттрия имеет небольшой пологий максимум, который подтверждает существование необычной аномалии теплоемкости Eu2Ti2O7, обнаруженной ранее в [14], и связанной авторами с магнитными свойствами европия. Значительное увеличение разности в области выше 60 K объясняется возрастанием аномальной теплоемкости Шоттки, вызванной термическим заселением первого электронного уровня иона европия Eu3+. Для иллюстрации на рис. 6 показана аномальная теплоемкость Шоттки для энергетического уровня 250 см–1, которая становится значимой выше 40 К.

 

Рис. 6. Разность теплоемкости Eu2Ti2O7 и Y2Ti2O7 (1) и теплоемкость аномалии Шоттки для уровня 250 см–1 (2).

 

В области температур, изученной методом адиабатической калориметрии (6.71–326.67 K), других аномалий теплоемкости Eu2Ti2O7 не выявлено (рис.П6).

Теплоемкость в области высоких температур была определена в интервале температур 317–1817 K на образцах массой 43.04 мг (Y2Ti2O7) и 57.12 мг (Eu2Ti2O7). Известно, что данные, полученные методом ДСК, могут иметь систематическую ошибку вследствие неучтенного теплообмена. Изучение параметров кривых Ср(Т) для титанатов иттрия и европия показало, что они могут быть удовлетворительно состыкованы, поскольку производные зависимостей теплоемкости от температуры, полученных методами адиабатической калориметрии и ДСК, весьма близки. Анализ полученных методом ДСК температурных зависимостей Ср(Т) для изученных титанатов показал, что они систематически отличаются от данных адиабатической калориметрии для Y2Ti2O7 на 7.75, а для Eu2Ti2O7 на 4.49 Дж K–1 моль–1. В соответствии с этими значениями проведена корректировка данных по теплоемкости титанатов иттрия и европия на указанные выше величины. В результате, теплоемкости Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 могут быть представлены в виде следующих уравнений Майера–Келли [29]:

CpY2Ti2O7, 3201800 K==242.00+0.033787×T3634500×T2, (2)

CpEu2Ti2O7, 3201800 K==260.476+0.0358683×T3622420×T2. (3)

Сглаживание температурных зависимостей теплоемкости титанатов иттрия и европия было выполнено полиномами Cp=0jA×Tj(j от 0 до 8), коэффициенты которых приведены в табл. П4, П5.

Вид температурной зависимости теплоемкости Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 в изученном диапазоне температур приведен на рис. 7.

 

Рис. 7. Теплоемкость титанатов европия (1) и иттрия (2): ○ – данные ДСК, ■ – адиабатическая калориметрия.

 

Разброс экспериментальных точек для Y2Ti2O7 в интервале 30–1800 K не превышает 0.8%, увеличиваясь до 1.5% в области самых низких температур (рис. П7). Для титаната европия разброс экспериментальных точек в интервале температур 30–1800 не превышает 0.5% (рис. П8). Там же приведен также разброс точек для Eu2Ti2O7 в случае сглаживания в области высоких температур уравнением Майера–Келли (уравнения (2), (3)), на основании которого можно сделать вывод о применимости этого уравнения для экстраполяции теплоемкости титанатов РЗЭ в область более высоких температур.

На основании сглаженных значений теплоемкости рассчитаны термодинамические функции Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 во всем изученном температурном диапазоне (табл. 2, 3).

 

Таблица 2. Термодинамические функции титаната иттрия Y2Ti2O7

T, K

C°p, Дж K–1 моль–1

S°(T)-S°(0), Дж K–1 моль–1

H°(T)-H°(0), Дж моль–1

Ф°(Т), Дж K–1 моль–1

5

0.01058

0.002645

0.01058

0.0005290

10

0.1809

0.04310

0.3460

0.008500

15

1.011

0.2375

2.877

0.04568

20

3.226

0.7983

12.89

0.1538

25

6.716

1.871

37.26

0.3810

30

11.05

3.470

81.43

0.7557

35

15.79

5.526

148.4

1.285

40

20.72

7.955

239.6

1.964

45

25.73

10.68

355.8

2.779

50

30.79

13.66

497.0

3.716

60

41.17

20.18

856.5

5.907

70

51.87

27.33

1321

8.450

80

62.84

34.97

1895

11.28

90

73.59

42.99

2577

14.36

100

84.00

51.29

3365

17.63

110

94.15

59.77

4256

21.08

120

104.0

68.39

5247

24.66

130

113.4

77.09

6335

28.36

140

122.4

85.83

7514

32.15

150

130.9

94.56

8782

36.02

160

139.0

103.3

10130

39.95

170

146.6

111.9

11560

43.93

180

153.7

120.5

13060

47.95

190

160.4

129.0

14630

51.99

200

166.7

137.4

16270

56.05

210

172.6

145.7

17960

60.12

220

178.2

153.8

19720

64.20

230

183.4

161.9

21530

68.27

240

188.3

169.8

23390

72.33

250

192.9

177.6

25290

76.39

260

197.2

185.2

27240

80.43

270

201.2

192.7

29230

84.45

280

205.0

200.1

31270

88.45

290

208.5

207.4

33330

92.42

298.15

211.1±0.6

213.2±0.6

35040±105

95.64±0.29

300

211.7

214.5

35430

96.37

310

214.6

221.5

37570

100.3

320

217.3

228.3

39730

104.2

330

219.8

235.1

41910

108.1

340

222.0

241.7

44120

111.9

350

224.2

248.1

46350

115.7

400

232.8

278.6

57790

134.2

500

244.4

331.9

81690

168.6

600

252.2

377.2

106500

199.7

700

258.2

416.6

132100

227.9

T, K

C°p, Дж K–1 моль–1

S°(T)-S°(0), Дж K–1 моль–1

H°(T)-H°(0), Дж моль–1

Ф°(Т), Дж K–1 моль–1

800

263.3

451.4

158200

253.7

900

267.9

482.7

184700

277.4

1000

272.1

511.1

211700

299.4

1100

276.2

537.2

239100

319.8

1200

280.0

561.4

267000

339.0

1300

283.8

584.0

295100

357.0

1400

287.4

605.2

323700

374.0

1500

291.1

625.1

352600

390.0

1600

294.64

644.0

381900

405.3

1700

298.18

662.0

411600

419.9

1800

301.69

679.1

441600

433.8

1817

302.29

682.0

446700

436.1

Примечание. Ф°(Т) = – [(H°(T) – H°(0))/TS°(T)].

Курсивом даны значения термодинамических функций в области экстраполяции к 0 К.

 

Таблица 3. Термодинамические функции титаната европия Eu2Ti2O7

T, K

C°p, Дж K–1 моль–1

S°(T)-S°(0), Дж K–1 моль–1

H°(T)-H°(0), Дж моль–1

Ф°(Т), Дж K–1 моль–1

5

0.01337

0.002673

0.01114

0.0004456

10

0.4434

0.08645

0.7216

0.01429

15

2.565

0.5996

7.401

0.1062

20

6.575

1.852

29.65

0.3695

25

11.49

3.840

74.66

0.8539

30

16.57

6.384

144.8

1.557

35

21.67

9.321

240.4

2.453

40

26.81

12.55

361.6

3.510

45

32.07

16.01

508.7

4.705

50

37.50

19.67

682.6

6.017

60

48.94

27.51

1114

8.936

70

61.30

35.97

1664

12.19

80

74.04

44.98

2341

15.72

90

86.71

54.43

3145

19.49

100

99.10

64.22

4074

23.47

110

111.0

74.22

5125

27.63

120

122.3

84.37

6293

31.93

130

132.9

94.59

7570

36.36

140

142.8

104.8

8949

40.88

150

152.0

115.0

10420

45.49

160

160.4

125.1

11990

50.14

170

168.2

135.0

13630

54.84

180

175.5

144.8

15350

59.57

190

182.1

154.5

17140

64.32

200

188.3

164.0

18990

69.06

210

194.1

173.3

20900

73.81

T, K

C°p, Дж K–1 моль–1

S°(T)-S°(0), Дж K–1 моль–1

H°(T)-H°(0), Дж моль–1

Ф°(Т), Дж K–1 моль–1

220

199.4

182.5

22870

78.54

230

204.4

191.5

24890

83.26

240

209.0

200.3

26960

87.95

250

213.4

208.9

29070

92.62

260

217.4

217.3

31220

97.25

270

221.2

225.6

33420

101.8

280

224.8

233.7

35650

106.4

290

228.0

241.7

37910

110.9

298.15

230.5±0.7

248.0±0.8

39780±120

114.6±0.3

300

231.1

249.5

40210

115.4

310

233.9

257.1

42530

119.9

320

236.5

264.6

44890

124.3

330

239.2

271.9

47260

128.6

340

241.6

279.0

49670

133.0

350

243.8

286.1

52100

137.2

400

252.8

319.3

64520

157.9

500

264.3

377.0

90430

196.2

600

271.9

425.9

117300

230.5

700

277.9

468.3

144800

261.5

800

283.2

505.8

172800

289.7

900

288.0

539.4

201400

315.6

1000

292.6

570.0

230400

339.6

1100

296.9

598.1

259900

361.8

1200

301.1

624.1

289800

382.6

1300

305.2

648.3

320100

402.1

1400

309.1

671.1

350800

420.5

1500

312.9

692.5

381900

437.9

1600

316.5

712.9

413400

454.5

1700

320.1

732.2

445200

470.3

1800

323.6

750.6

477400

485.3

1817

324.1

753.6

482900

487.8

Примечание. Ф°(Т) = – [(H°(T) – H°(0))/TS°(T)].

Курсивом даны значения термодинамических функций в области экстраполяции к 0 К.

 

Термодинамические величины для температуры 298.15 К приведены в табл. 4.

 

Таблица 4. Термодинамические свойства титанатов иттрия и европия при температуре 298.15 К

Параметр

Единицы

Y2Ti2O7

Eu2Ti2O7

Cp°(298.15K)

Дж К–1моль–1

211.1±0.6

230.5±0.7

S°(298.15K)

Дж К–1моль–1

213.2±0.8

248.0±0.8

H°(298.15K) – H°(0)

Дж К–1моль–1

35040±105

39780±120

fH°(298.15K) [17]

кДж моль–1

–3874.2±3.0

–3646.4±9.5

fH°ox(298.15K) [17]

кДж моль–1

–86.2±1.5

–106.1±4.2

fG°ox(298.15K)

кДж моль–1

–84.6±1.6

–111.3±4.5

fS°(298.15K)

Дж К–1моль–1

11.36±0.63

11.016±2.30

 

Оценка термодинамической стабильности

Стабильность титанатов иттрия и европия в области высоких температур по отношению к составляющим оксидам может быть оценена по величине энергии Гиббса реакции RE2O3 + 2TiO2 = RE2Ti2O7. Уравнение для расчета энергии Гиббса образования из оксидов можно записать в виде

ΔfGox°(T)=ΔfHox°(T) T××{ΔfS°(RE2Ti2O7, 298 K)++[S°(RE2Ti2O7, (T298 K))S°(RE2O3,(T298 K))2×S°(TiO2, (T298 K))]}, (4)

где

ΔfHox°(T)=ΔfH°(RE2Ti2O7,T)ΔfH°(RE2O3,T)2×ΔfH°(TiO2,T),

а

ΔfS°(RE2Ti2O7, 298 K)==S°(RE2Ti2O7, 298 K)S°(RE2O3, 298 K)2×S°(TiO2, 298 K). (5)

В табл. 5 приведены найденные в литературе и полученные в настоящей работе значения термодинамических величин, использованные при расчете энергии Гиббса образования титанатов иттрия и европия из оксидов.

 

Таблица 5. Значения термодинамических величин, использованных при расчете энергии Гиббса образования Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 из оксидов

Параметр

Y2Ti2O7

Eu2Ti2O7

Y2O3

C-Eu2O3

TiO2

fH°(298.15 K), кДж моль–1

–3874.2±3.0 [17]

–3646.4±9.5 [17]

–1904.975±4.184 [30, 34]

–1650.4±4.0 [31]

–944.747±1.674 [32]

S°(298.15 K),

Дж К–1 моль–1

211.1±0.6*

248.0±0.7*

98.96 [33]

136.4±2.0 [31]

50.292 [32]

S°f(298.15 K), Дж К–1 моль–1

11.356*

11.016*

   

* Настоящая работа.

 

Оценка значений энергии Гиббса титанатов иттрия и европия выполнена от комнатной температуры до 1800 K. Известно, что оксид европия претерпевает структурный переход из кубической в моноклинную фазу при температуре около 1350 K [31]. Приведенная в [31] энтальпия перехода составляет 9±3 кДж/моль, а разница в теплоемкости обеих фаз в области выше 1350 K не превышает 0.5%. Соответствующие величины были учтены при расчете ∆fG°ox (1300–1800 K).

Вид температурных зависимостей ∆fG°ox = f(T)титанатов иттрия и европия представлен на рис. 8. Можно видеть, что для Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 энергия Гиббса образования из оксидов имеет отрицательные значения в области высоких температур (до 1800 К), что позволяет судить о стабильности этих титанатов. Приведенные зависимости ∆fG°ox = f(T) разнонаправлены, что, по нашему мнению, является следствием действия энтропийного фактора.

 

Рис. 8. Энергия Гиббса образования Y2Ti2O7 (1) и Eu2Ti2O7 (2) из оксидов в интервале 298–1800 K.

 

ВЫВОДЫ

  1. По результатам измерения теплоемкости титанатов иттрия и европия тремя независимыми калориметрическими методами впервые получены согласованные значения теплоемкости в области температур 2–1800 K.
  2. Определены сглаженные температурные зависимости теплоемкости, энтропии, изменения энтальпии и приведенной энергии Гиббса.
  3. Подтверждено наличие пологой аномалии на температурной зависимости теплоемкости Eu2Ti2O7 в области температур 10–60 K, которая может свидетельствовать об изменении магнитных свойств.
  4. Рассчитаны энергии Гиббса образования Y2Ti2O7 и Eu2Ti2O7 из оксидов в области высоких температур, на основании которых сделано заключение о стабильности изученных титанатов.

Настоящее исследование выполнено в рамках государственного задания ИОНХ РАН на выполнение фундаментальных исследований с использованием оборудования ЦКП ФМИ ИОНХ РАН.

 

1 Дополнительные материалы к статье размещены на сайте https://elibrary.ru

×

About the authors

П. Г. Гагарин

Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук

Author for correspondence.
Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation

А. В. Гуськов

Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук

Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation

А. В. Хорошилов

Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук

Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation

В. Н. Гуськов

Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук

Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation

О. Н. Кондратьева

Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук

Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation

М. А. Рюмин

Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук

Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation

Г. Е. Никифорова

Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук

Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation

К. С. Гавричев

Институт общей и неорганической химии им. Н. С. Курнакова Российской академии наук

Email: gagarin@igic.ras.ru
Russian Federation

References

  1. Kramer S.A., Tuller H.L. // Solid State Ionics. 1995. V.82. P. 15. https://doi.org/10.1016/0167-2738(95)00156-Z.
  2. Norby T. // J. Mater. Chem. 2001. V.11. P. 11. https://doi.org/10.1039/B003463K.
  3. Wang Z., Wang X., Zhou G., et al.// J. Europ. Ceram. Soc. 2019. V.39. P. 3229. https://doi.org/10.1016/j.jeurceramsoc.2019.04.018.
  4. Saif M., Shebl M., Mbarek A., et al. // J. Photochem. Photobiol., A: Chemistry. 2015. V.301. P. 1. http://dx.doi.org/10.1016/j.jphotochem.2014.12.014
  5. Shi F.W., Meng X.J., Wang G.S., et al. // Phys. B: Condens. Matter. 2005. V.370. P. 277. doi: 10.1016/j.physb.2005.09.023.
  6. Lumpkin G.R., Pruneda M., Rios S., et al. // J. Solid State Chem. 2007. V.180. P. 1512. doi: 10.1016/j.jssc.2007.01.028.
  7. Vassen R., Jarligo M.O., Steinke T., et al. // Surf. Coat. Technol. 20101. V.205. P. 938. doi: 10.1016/j.surfcoat.2010.08.151
  8. Ren W., Trolier-McKinstry S., Randall C.A., et al. // J. Appl. Phys. 2001. V.89. P. 767. https://doi.org/10.1063/1.1328408
  9. Wuensch B.J., Eberman K.W., Heremans C., et al. // Solid State Ionics. 2000. V.129. P. 111. https://doi.org/10.1016/S0167-2738(99)00320-3
  10. Ewing R.C., Weber W.J., Lian J.. // J. Appl. Phys. 2004. V.95. P. 5949. https://doi.org/10.1063/1.1707213.
  11. Matteucci F., Cruciani G., Dondi M., et al. // Acta Mater. 2007. V.55. P. 2229. doi: 10.1016/j.actamat.2006.11.008.
  12. Subramanian M.A., Aravamudan G., Subba Rao G.V. // Prog. Solid State Chem. 1983. V.15. P. 55. https://doi.org:10.1016/0079-6786(83)90001-8.
  13. Cioatera N., Voinea E.A., Panaintescu E., et al. // Ceram. Int. 2016. V.42. P. 1492. http://dx.doi.org/10.1016/j.ceramint.2015.09.095.
  14. Dasgupta P., Jana Y.M., Nag Chattopadhyay A., et al. // J. Phys. Chem. Solids. 2007. V.68. P. 347. doi: 10.1016/j.jpcs.2006.11.022.
  15. Garbout A., Ben Taazayet-Belgacem I., Férid M. // J. Alloys and Compd. 2013. V.573. P. 43. http://dx.doi.org/10.1016/j.jallcom.2013.03.279.
  16. Farmer J.M., Boatner L.A., Chakoumakos B.C., et al. // J. Alloys Compd. 2014. V.605. P. 63. http://dx.doi.org/10.1016/j.jallcom.2014.03.153.
  17. Helean K.B., Ushakov S.V., Brown C.E., et al. // J. Solid State Chem. 2004. V.177. P. 1858. doi: 10.1016/j.jssc.2004.01.009
  18. Pruneda J.M., Artacho E. // Phys. Rev. B. 2005. V.72. P. 085107. https://doi.org/10.1103/PhysRevB.72.085107
  19. Johnson M.B., James D.D., Bourque A., et al. // J. Solid State Chem. 2009. V.182. P. 725. doi: 10.1016/j.jssc.2008.12.027
  20. Pal A., Singh A., Ghosh A.K., et al. // J. Magn. Magn. Mater. 2018. V.462. P. 1. https://doi.org/10.1016/j.jmmm.2018.04.060
  21. Reznitskii L.A. // Inorganic Materials. 1993. V.29. P. [Резницкий Л.А. // Неорган. материалы. 1993. Т. 29. № 9. С. 1310.]
  22. Kowalski P.M. // Scripta mater. 2020. V.189. P. 7. https://doi.org/10.1016/j.scriptamat.2020.07.048
  23. Rosen P.F., Woodfield B.F. // J. Chem. Thermodynamics. 2020. V.141. P. 105974. https://doi.org/10.1016/j.jct.2019.105974.
  24. Sabbah, R., Xu-wu, A., Chickos, et al. // Thermochim. Acta. 1999. V.331. P. 93–204. https://doi.org/10.1016/S0040-6031(99)00009-X
  25. Ryumin M.A., Nikiforova G.E., Tyurin A.V., et al. // Inorg. Mater. 2020. V. 56. P. 97. https://doi.org/0.1134/S0020168520010148 [Рюмин М.А., Никифорова Г.Е., Тюрин А.В., и др. // Неорган. материалы. 2020. Т. 56. С. 102]
  26. Prohaska T., Irrgeher J., Benefield J., et al. // Pure Appl. Chem. 2022. V.94. No.5. P. 573. https://doi.org/10.1515/pac-2019-0603.
  27. Maier C.G., Kelley K.K. // J. Am. Chem. Soc. 1932. V.54. P. 3243. doi: 10.1021/ja01347a029.
  28. Westrum E.F., Chirico R.D., Gruber J.B. // J. Chem. Thermodyn. 1980. V.12. P. 717. https://doi.org/10.1016/0021-9614(80)90169-X.
  29. Thiriet C., Konings R.J.M., Javorsky P., et al. // J. Chem. Thermodyn. 2005. V.37. P. 131. doi: 10.1016/j.jct.2004.07.031.
  30. Термические константы веществ. Справочник под ред. Глушко В.П. Москва 1965–1982. http: // www.chem.msu.ru.
  31. Könings R.J.M,. Beneš O., Kovács A., et al. // J. Phys. Chem. Ref. Data. 2014. V.43. P. 013101. doi: 10.1063/1.4825256
  32. Chase M.W., NIST-JANAF Thermochemical Tables, 4th ed. American Chemical Society. 1998.
  33. Gavrichev K.S., Gorbunov V.E., Golushina L.N., et al. // Russ. J. Phys. Chem. A. 1993. V. 67. P. 1554. [Гавричев К.С., Горбунов В.Е., Голушина Л.Н., и др. // Журн. физ. химии. 1993. Т. 67 № 8 С. 1731–1733.]

Supplementary files

Supplementary Files
Action
1. JATS XML
2. Supplement
Download (2MB)
3. Fig. 1. Dependences of Cp/T(T2) (a) and the heat capacity (b) of Y2Ti2O7 samples: a – in the region of the lowest temperatures according to the data and b – studied by relaxation calorimetry; the line shows the smoothed heat capacity from the data for all samples. Mass of samples: 9.93 (1), 21.10 (2), 31.65 mg (3).

Download (49KB)
4. 2. X-ray images of samples Y2Ti2O7 (a) and Eu2Ti2O7 (b).

Download (49KB)
5. 3. Comparison of data on heat capacity of 2TI2O7 (a) and Eu2Ti2O7 (b): adiabatic (1) and relaxation (2) calorimetry.

Download (46KB)
6. Fig. 4. Heat capacities of Y2Ti2O7 in the low temperature range (a) and in the range of 200-300 K (b); 1 – data from this work, 2 – data from [19].

Download (56KB)
7. 5. Comparison of the heat capacity of Eu2Ti2O7 according to [14] (1) and the present work (2).

Download (26KB)
8. 6. The difference in the heat capacity of Eu2Ti2O7 and Y2Ti2O7 (1) and the heat capacity of the Schottky anomaly for the level of 250 cm–1 (2).

Download (25KB)
9. 7. Heat capacity of europium (1) and yttrium (2) titanates: o – DSC data, n – adiabatic calorimetry.

Download (32KB)
10. 8. Gibbs energy of formation of Y2Ti2O7 (1) and Eu2Ti2O7 (2) from oxides in the range of 298-1800 K.

Download (33KB)

Copyright (c) 2024 Russian Academy of Sciences

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».