Solution of some half-strip problems in quadratures for the string vibration equation

Cover Page

Cite item

Full Text

Abstract

In this paper, for an inhomogeneous string vibration equation, we consider a periodic in spatial variable and a mixed half-strip problems, the solutions of which are written in quadratures in the form of finite sums. When solving these problems we use the characteristic rectangle identity, Riemann invariants and the method of characteristics.

Full Text

1. Постановка задач

В полуполосе D:={(x,t)2: 0<x<l, t>0} рассмотрим задачу определения решения  уравнения колебаний струны

u=f(x,t),(x,t)D, (1)

удовлетворяющего начальным по переменной t условиям

u(x,0)=φ(x),ut(x,0)=ψ(x),0xl, (2)

 и одному из следующих граничных условий по переменной x:

периодическим условиям

u(0,t)=u(l,t),ux(0,t)=ux(l,t),t0; (3)

условиям Дирихле

u(0,t)=μ1(t),u(l,t)=μ2(t),t0. (4)

Здесь f, φ, ψ и μ1, i=1,2, — заданные, а u — искомая действительные функции, :=2t22x2 — волновой оператор.

Всюду ниже при рассмотрении в классической постановке этих задач в классе C2D¯ будем предполагать выполненными следующие условия гладкости, наложенные на данные рассматриваемых задач, а также необходимые условия согласования до второго порядка включительно в угловых точках 0,0 и l,0:

fC1(D¯),φC2([0,l]),ψC1([0,l]),

f(0,0)+φ''(0)=f(l,0)+φ''(l),

φ(0)=φ(l),φ'(0)=φ'(l),ψ(0)=ψ(l),ψ'(0)=ψ'(l) (5)

для задачи (1)–(3) и

fC1(D¯),φC2([0,l]),ψC1([0,l]),μiC2([0,)),i=1,2,

f(0,0)+φ''(0)=μ1''(0),f(l,0)+φ''(l)=μ2''(l),

μ1(0)=φ(0),μ1'(0)=ψ(0),μ2(l)=φ(l),μ2'(0)=ψ(l) (6)

для задачи (1), (2), (4).

Периодические и смешанные задачи для гиперболических уравнений и систем были предметом исследований многих авторов. Для них рассматривались вопросы существования, отсутствия единственности и представления в явном виде решений (см., например, работы [1–24] и приведённую в них литературу).

В данной статье, используя тождество характеристического прямоугольника, инварианты Римана, методы характеристик и априорных оценок, для неоднородного линейного уравнения колебаний струны рассмотрены периодическая по пространственной переменной и смешанная задачи в полуполосе, решения которых выписаны в квадратурах в виде конечных сумм слагаемых, зависящих от граничных и начальных значений этих решений и правой части рассматриваемого уравнения. Авторы надеются, что полученные представления решений найдут приложения при исследовании других начально-краевых задач как для линейных, так и для нелинейных гиперболических уравнений и систем.

2. Априорная оценка решения задачи (1)–(3)

Рассмотрим прямоугольную область DT:={(x,t)2:0<x<l,0<t<T}. Имеет место следующая

Лемма. Для решения uC2(D¯) задачи (1)–(3) в области DT при любом фиксированном T>0 справедлива априорная оценка

uC(D¯T)c1fC(D¯T)+c2φC1([0,l])+c3ψC([0,l]) (7)

с положительными постоянными ci=ci(l,T), i=1,2, не зависящими от функций u, f, φ и ψ.

Доказательство. Умножив обе части уравнения (1) на 2ut и проинтегрировав его затем по области Dτ, 0<τT, получим равенство

Dτ(ut2)tdxdt2Dτuxxutdxdt=2Dτfutdxdt. (8)

Положим ωτ:={(x,t):0xl, t=τ, 0τT}; Γ:=Γ1ω0Γ2, где Γ1:={(x,t)2:x=0, 0tT}; Γ2:={(x,t)2:x=l, 0tT}. Пусть ν:=(νx,νt) — единичный вектор внешней нормали к границе Dτ. Легко видеть, что

νx|ωτ=0,0τT,νt|ωτ=1,0<τT,

νx|Γ1=1,νx|Γ2=1,νt|Γ1Γ2=0,νt|ω0=1. (9)

Применяя интегрирование по частям, с учётом (2), (3) и (9) будем иметь

Dτ(ut2)tdxdt=Dτut2νtds=ωτut2dxω0ψ2dx,

2Dτuxxutdxdt=2Dτ[uxutx(uxut)x]dxdt=Dτ(ux2)tdxdt2Dτuxutνxds=

=Dτux2νtds+2Γ1,τuxutdt2Γ2,τuxutdt=ωτux2dxω0φ'2dx, (10)

где Γi,τ:=Γi{tτ}, i=1,2.

Равенство (8) в силу (10) перепишем в виде

w(τ):=ωτ(ux2+ut2)dx=ω0(φ'2+ψ2)dx+2Dτfutdxdt. (11)

Принимая во внимание очевидные неравенства

2|Dτfutdxdt|Dτf2dxdt+Dτut2dxdtlTfC(D¯T)2+0τ(ωtut2dx)dtlTfC(D¯T)2+0τw(t)dt,

ω0(φ'2+ψ2)dxl(φ'C(ω0)2+ψC(ω0)2)l(φC1(ω0)2+ψC(ω0)2),

из (11) получаем соотношение

w(τ)0τw(t)dt+α, (12)

 где

6ptα:=l(TfC(D¯T)2+φC1(ω0)2+ψC(ω0)2). (13)

Применив лемму Гронуолла к неравенству (12), будем иметь

w(τ)αeT,0<τT. (14)

Далее, поскольку в силу (2)

0ptu(x,τ)=φ(x)+0τut(x,t)dt,

можем записать

|u(x,τ)|22φ2(x)+2(0τut(x,t)dt)22φ2(x)+2τ0τut2(x,t)dt.

Отсюда, интегрируя по переменной  и учитывая (11), получаем неравенства

ωτu2dx2lφC(ω0)2+2T0τ(ωtut2dx)dt2lφC(ω0)2+2T0τw(t)dt. (15)

При (x,t)D¯T, проинтегрировав очевидное соотношение

|u(x,t)|2=|u(ξ,t)+ξxux(x1,t)dx1|22|u(ξ,t)|2+2l0lux2(x,t)dx

по переменной ξ[0,l] (аналогично тому как было получено неравенство (15)), будем иметь

10000|u(x,t)|22l0l|u(ξ,t)|2dξ+2lw(t)=2lωtu2dx+2lw(t). (16)

Из (14)–(16) следует, что

|u(x,t)|24φC(ω0)2+4Tl0tw(σ)dσ+2lw(t)4φC(ω0)2+2α(2T2l+l)eT,(x,t)D¯T,

откуда с учётом очевидного неравенства

0pt(i=1nai2)12i=1n|ai|

и (13) получим оценку (7), где

c1=c0T,c2=2+c0,c3=c0,c02=2(2T2+l2)eT.

Лемма доказана.

В частности, из этой леммы следует единственность решения задачи (1)–(3). Действительно, если u1,u2C2(D¯) — два различных решения этой задачи, то для произвольного фиксированного T>0 функция u:=(u2u1)|DTC2(D¯T) будет решением соответствующей однородной задачи с тождественно равными нулю функциями f, φ и ψ, для которого справедлива априорная оценка (7). Отсюда следует, что u1=u2 в области Dτ, и поскольку T — произвольное положительное число, то u1=u2 во всей области D.

3. Решение задачи (1)–(3) в квадратурах в полуполосе  в виде конечной суммы

Пусть uC2(D¯) — классическое решение задачи (1)–(3). Рассмотрим новые неизвестные функции

v1:=utux,v2:=ut+ux, (17)

являющиеся инвариантами Римана уравнения (1). Легко видеть, что в силу (2) и (17) имеет место формула

u(x,t)=φ(x)+120t(v1+v2)(x,τ)dτ,(x,t)D¯. (18)

С учётом (1)–(3) и (17) очевидно, что функции v1 и v2 являются решениями следующих задач: 

(t+x)v1=f(x,t),(x,t)D, (19)

v1(x,0)=φ1(x):=ψ(x)φ'(x),0xl, (20)

v1(0,t)=v1(l,t),t0, (21)

и

(tx)v2=f(x,t),(x,t)D, (22)

v2(x,0)=φ2(x):=ψ(x)+φ'(x),0xl, (23)

v2(0,t)=v2(l,t),t0. (24)

В силу (18) для нахождения решения задачи (1)–(3) достаточно решить задачи (19)–(21) и (22)–(24).

Обозначим через G1 треугольник, ограниченный прямыми t=0, t=x и x=l, а через Gn — параллелограмм, ограниченный прямыми x=0, x=l, t=x+(n-2)l и t=x+(n1)l, n2.

Проинтегрировав уравнение (19) вдоль характеристики tx=const с учётом начального условия (20) в замкнутой области G1, получим для функции v1 представление

v1x,tφ1xt+xtxfξ,ξ+txdξ,x,tG¯1. (25)

Аналогично в случае (x,t)G¯2, интегрируя уравнение (19) вдоль характеристического отрезка с концами в точках (0,tx) и (x,t), будем иметь

v1(x,t)=v1(0,tx)+0xf(ξ,ξ+tx)dξ,(x,t)G¯2. (26)

Поскольку в силу (21) v1(0,tx)=v1(l,tx) и точка (l,tx)G¯1, то согласно (25) запишем

v1(l,tx)=φ1(l+xt)+l+xtlf(ξ,ξ+txl)dξ,

откуда, учитывая (26), получаем для функции v1 в замкнутой области G2 представление

v1(x,t)=φ1(l+xt)+l+xtlf(ξ,ξ+txl)dξ+0xf(ξ,ξ+tx)dξ,(x,t)G¯2. (27)

Аналогичные рассуждения для точки (x,t)G¯3 приводят к следующей формуле для функции v1:

v1(x,t)=φ1(2l+xt)+2l+xtlf(ξ,ξ+tx2l)dξ+0lf(ξ,ξ+txl)dξ+0xf(ξ,ξ+tx)dξ.

С помощью этих процедур индукцией по n>3 для функции v1 можно показать, что имеет место представление

 

v1(x,t)=φ1((n1)l+xt)+(n1)l+xtlf(ξ,ξ+tx(n1)l)dξ+

 

+k=1n20lf(ξ,ξ+txkl)dξ+0xf(ξ,ξ+tx)dξ,(x,t)G¯n,n3. (28)

 Действительно, предположим, что равенство (28) справедливо для n=m, m3, и покажем его справедливость для n=m+1. Если точка x,t принадлежит области Gm+1, то аналогично (26) с учётом (21) и нашего предположения (28) при n=m, m3, будем иметь

v1(x,t)=v1(0,tx)+0xf(ξ,ξ+tx)dξ=v1(l,tx)+0xf(ξ,ξ+tx)dξ=

=φ1(ml+xt)+ml+xtlf(ξ,ξ+txml)dξ+k=1m20lf(ξ,ξ+tx(k+1)l)dξ+

+0lf(ξ,ξ+txl)dξ+0xf(ξ,ξ+tx)dξ=

=φ1(ml+xt)+ml+xtlf(ξ,ξ+txml)dξ+k=2m10lf(ξ,ξ+txkl)dξ+

+0lf(ξ,ξ+txl)dξ+0xf(ξ,ξ+tx)dξ=

=φ1(ml+xt)+ml+xtlf(ξ,ξ+txml)dξ+k=1m10lf(ξ,ξ+txkl)dξ+0xf(ξ,ξ+tx)dξ.

Теперь рассмотрим задачу (22)–(24). Обозначим через E1 треугольник, ограниченный прямыми t=0, t=-x+l и x=0, а через En — параллелограмм, ограниченный прямыми x=0, x=l, t=x+(n-1)l и t=x+nl, n2.

Проинтегрировав уравнение (22) вдоль характеристики t+x=const с учётом начального условия (23) в замкнутой области E1, получим для функции v2 представление

v2(x,t)=φ2(x+t)+xx+tf(ξ,ξ+x+t)dξ,(x,t)E¯1. (29)

Аналогично для случая (x,t)E¯2, интегрируя уравнение (23) вдоль характеристического отрезка с концами в точках (x,t) и (l,x+tl), найдём

v2(x,t)=v2(l,x+tl)+xlf(ξ,ξ+x+t)dξ,(x,t)E¯2. (30)

Поскольку v2(l,x+tl)=v2(0,x+tl) в силу (24) и точка (0,x+tl)E¯1, то согласно (29) будем иметь равенство

v2(0,x+tl)=φ2(x+tl)+0x+tlf(ξ,ξ+x+tl)dξ,

откуда и из (30) следует, что для функции v2 в замкнутой области E2 справедливо представление

v2(x,t)=φ2(x+tl)+0x+tlf(ξ,ξ+x+tl)dξ+xlf(ξ,ξ+x+t)dξ,(x,t)E¯2. (31)

Аналогичные рассуждения для точки (x,t)E¯3 приводят к следующей формуле для функции v2:

v2(x,t)=φ2(x+t2l)+0x+t2lf(ξ,ξ+x+t2l)dξ+0lf(ξ,ξ+x+tl)dξ+xlf(ξ,ξ+x+t)dξ.

 Выполнив эти же процедуры, индукцией по n>3 (как и в случае нахождения формулы (28)) получим для функции v2 следующее представление:

v2(x,t)=φ2(x+t(n1)l)+0x+t(n1)lf(ξ,ξ+x+t(n1)l)dξ+

+k=1n20lf(ξ,ξ+x+tkl)dξ+xlf(ξ,ξ+x+t)dξ,(x,t)E¯n,n3. (32)

Замечание 2. Для нахождения значения функций v1 или v2 в произвольной точке (x,t)D¯ сначала следует определить какой области (Gn или En) эта точка принадлежит. Легко видеть, что число n=n(x,t), определяющее область Gn или En, вычисляется по формуле

n=[txl]+2([t+xl]+1),

где [] — целая часть действительного числа, и по найденному числу значения функций v1 и v2 определяются, соответственно, по формулам (25), (27), (28) и (29), (31), (32). В свою очередь решение u задачи (1)–(3) определяется по формуле (18).

Таким образом, справедлива следующая

Теорема 1. Пусть выполнены условия (5). Тогда задача (1)–(3) имеет единственное классическое решение класса C2(D¯), которое представимо в квадратурах формулами (25), (27)–(29), (31), (32) и (18).

4. Решение задачи (1), (2), (4) в квадратурах в полуполосе D в виде конечной суммы

Разобьём полуполосу D на квадраты Km:={(x,y)2:0<x<l, ml<t<(m+1)l}, m=0,1,2,, с вершинами в точках Am(0,ml), Bm(0,(m+1)l), Cm(l,(m+1)l), Fm(l,ml) и на четыре прямоугольных треугольника Km1:=ΔAmOmFm, Km2:=ΔAmOmBm, Km3:=ΔFmOmCm, Km4:=ΔBmOmCm, где точка Om(l2,(m+12)l) — центр квадрата Km.

Пусть сначала (x,t)K0. В треугольнике K01 в силу условий (2) и формулы Даламбера справедливо равенство [17, стр. 59]

 

u(x,t)=A1(φ,ψ,f)(x,t):=12[φ(xt)+φ(x+t)]+

+12xtx+tψ(τ)dτ+12Ωx,t1f(ξ,τ)dξdτ,  (x,t)K01, (33)

где Ωx,t1 — треугольник с вершинами в точках x,t, x-t,0 и x+t,0.

Как известно, для любой дважды непрерывно дифференцируемой функции v и характеристического для уравнения (1) прямоугольника PP1P2P3 из области её определения имеет место тождество характеристического прямоугольника [24, стр. 173]

v(P)=v(P1)+v(P2)v(P3)+12PP1P2P3v(ξ,τ)dξdτ, (34)

где P и P3, а также P1 и P2 соответственно — противоположные вершины этого прямоугольника, причём ордината точки P больше значений ординат остальных точек.

Пусть теперь (x,t)K02. Тогда, применяя равенство (34) для характеристического прямоугольника с вершинами в точках Px,t, P1(0,tx), P2(t,x) и P3(tx,0) и формулу (33) для точки P2(t,x)K01, с учётом (1) и (4) получаем

 

u(x,t)=A2(φ,ψ,μ1,f)(x,t):=μ1(tx)+12[φ(t+x)φ(tx)]+

+12txt+xψ(τ)dτ+12Ωx,t2f(ξ,τ)dξdτ,(x,t)K02. (35)

Здесь Ωx,t2 — четырехугольник PP~2P3P1, P~2:=P~2(t+x,0).

Аналогично будем иметь

u(x,t)=A3(φ,ψ,μ2,f)(x,t):=μ2(x+tl)+12[φ(xt)φ(2lxt)]+

+12xt2lxtψ(τ)dτ+12Ωx,t3f(ξ,τ)dξdτ,(x,t)K03, (36)

и

u(x,t)=A4(φ,ψ,μ1,μ2,f)(x,t):=μ1(tx)+μ2(x+tl)12[φ(tx)+φ(2ltx)]+

+12tx2ltxψ(τ)dτ+12Ωx,t4f(ξ,τ)dξdτ,(x,t)K04. (37)

В формулах (36) и (37) соответственно Ωx,t3 — четырехугольник с вершинами P3(x,t), P13(l,x+tl), P23(xt,0) и P33(2lxt,0), а Ωx,t4 — пятиугольник с вершинами P4(x,t), P14(0,tx), P24(tx,0), P34(2lxt,0) и P44(l,x+tl).

Пусть теперь P0:=P0(x,t)D¯\K¯0. Легко видеть, что P0Km, m1, где

m=m(t):=[tl],t>0. (38)

Обозначим через P0M1P1N1 характеристический относительно уравнения (1) прямоугольник, вершины M1 и N1 которого лежат соответственно на прямых x=0 и x=l, т.е. M1(0,tx), N1(l,t+xl), P1(lx,tl). Поскольку P1Km1, то аналогичным образом построим характеристический прямоугольник P1M2P2N2, вершины M2 и N2 которого лежат соответственно на прямых x=0 и x=l. Продолжив этот процесс, получим характеристический прямоугольник Pi1MiPiNi с вершинами Mi и Ni соответственно на прямых x=0 и x=l, причём так как P0Km, то

PmK0, (39)

где Pm=(lx,tml), если m — нечётное число, и Pm=(x,tml), когда m — чётное. При этом если точка P0Km1(Km4), то PmK01(K04) для любого m1, а если точка P0Km2(Km3), то PmK03(K02) для нечётного числа m и PmK02(K03) для чётного m. Координаты точек Mi и Ni следующие:

Mi(0,tx(i1)l),Ni(l,t+xil),i=1,3,5,,

Mi(0,t+xil),Ni(l,tx(i1)l),i=2,4,6,

Легко видеть, что если P0K1, то, используя тождество (34), будем иметь равенства

u(P0)=u(M1)+u(N1)u(P1)+12P0M1P1N1f(ξ,τ)dξdτ=

=μ1(M1)+μ2(N1)+12P0M1P1N1f(ξ,τ)dξdτu(P1). (40)

Индукцией по числу m доказывается справедливость следующего представления для решения uC2(D¯) задачи (1), (2), (4) в полуполосе D:

u(P0)=i=1m(1)i1(μ1(Mi)+μ2(Ni)+12Pi1MiPiNif(ξ,τ)dξdτ)+(1)mu(Pm),P0Km, (41)

где в силу (39) для нечётного числа m

u(Pm)=A1(φ,ψ,f)(Pm),P0Km1,A3(φ,ψ,μ2,f)(Pm),P0Km2,A2(φ,ψ,μ1,f)(Pm),P0Km3,A4(φ,ψ,μ1,μ2,f)(Pm),P0Km4, (42)

а для чётного m 

u(Pm)=A1(φ,ψ,f)(Pm),P0Km1,A2(φ,ψ,μ1,f)(Pm),P0Km2,A3(φ,ψ,μ2,f)(Pm),P0Km3,A4(φ,ψ,μ1,μ2,f)(Pm),P0Km4. (43)

Здесь операторы Ai, i=1,4¯, определены формулами (33), (35)–(37), а число m — равенством (38).

Действительно, в силу (39) формула (40) имеет место при m=1. Предположим теперь, что представление (40) справедливо для m=k, k2, покажем его справедливость и для m=k+1. Если P0Kk+1, то очевидно, что P1Kk, тогда в силу (34) и равенства (40) будем иметь

u(P0)=u(M1)+u(N1)u(P1)+12P0M1P1N1f(ξ,τ)dξdτ=

=μ1(M1)+μ2(N1)[i=1k(1)i1(μ1(Mi+1)+μ2(Ni+1)+12PiMi+1Pi+1Ni+1f(ξ,τ)dξdτ)+

+(1)ku(Pk+1)]+12P0M1P1N1f(ξ,τ)dξdτ=

=μ1(M1)+μ2(N1)+j=2k+1(1)j1(μ1(Mj)+μ2(Nj)+12Pj1MjPjNjf(ξ,τ)dξdτ)+

+(1)k+1u(Pk+1)+12P0M1P1N1f(ξ,τ)dξdτ=

=i=1k+1(1)i1(μ1(Mi)+μ2(Ni)+12Pi1MiPiNif(ξ,τ)dξdτ)+(1)k+1u(Pk+1).

Отметим, что другие представления решения задачи (1), (2), (4) в виде бесконечных рядов можно найти, например, в работах [17–24].

Замечание 3. Аналогичные результаты справедливы и для уравнения wττa2wξξ=F(ξ,τ), где a:=>0, так как преобразованием переменных x=ξ и t=aτ это уравнение переходит в уравнение (1) при F(ξ,τ)=a2f(ξ,aτ), а полоса {ξ,τ2:0<ξ<l, τ>0},  переходит в полосу D.

Замечание 4. Вопрос единственности классического решения uC2(D¯) задачи (1), (2), (4) раскрыт в учебнике [20, с. 482]. 

Таким образом, справедлива следующая

Теорема 2. Пусть выполнены условия (6). Тогда задача (1), (2), (4) имеет единственное классическое решение класса C2(D¯), которое представимо в квадратурах формулами (33), (35)–(37), (41)–(43), где число  определяется равенством (38).

ФИНАНСИРОВАНИЕ РАБОТЫ

Работа выполнена при поддержке Национального научного фонда имени Шота Руставели (проект FR-21-7307).

КОНФЛИКТ ИНТЕРЕСОВ

Авторы данной работы утверждают, что у них нет конфликта интересов.

×

About the authors

O. M. Jokhadze

Andrea Razmadze Mathematical Institute of I. Javakhishvili Tbilisi State University

Author for correspondence.
Email: ojokhadze@yahoo.com
Georgia, Tbilisi

S. S. Kharibegashvili

Georgian Technical University, Department of Mathematics

Email: kharibegashvili@yahoo.com
Georgia, Tbilisi

References

  1. Rabinowitz, P. Large amplitude time periodic solutions of a semilinear wave equations / P. Rabinowitz // Comm. Pure Aple. Math. — 1984. — V. 37. — P. 189–206.
  2. Feireisl, E. On the existence of periodic solutions of a semilinear wave equation with a superlinear forcing term / E. Feireisl // Chechosl. Math. J. — 1988. — V. 38, № 1. — P. 78–87.
  3. Brezis, H. Periodic solutions of nonlinear vibrating string and duality principles / H. Brezis // Bull. Amer. Math. Soc. — 1983. — V. 8, № 3. — P. 409–426.
  4. Vejvoda, O. Partial Differential Equations: Time-Periodic Solutions / O. Vejvoda. — Leiden : Martinus Nijhoff Publishers, 1982. — 358 p.
  5. Рудаков, И.А. Периодические решения нелинейного волнового уравнения с граничными условиями Неймана и Дирихле / И.А. Рудаков // Изв. вузов. Математика. — 2007. — № 2. — С. 46–55. Rudakov, I.A. Periodic solutions of the nonlinear wave equation with Neumann and Dirichlet boundary conditions / I.A. Rudakov // News of Higher Educational Institutions. Mathematics. — 2007. — № 2. — P. 46–55.
  6. Рудаков, И.А. Нетривиальное периодическое решение нелинейного волнового уравнения с однородными граничными условиями / И.А. Рудаков // Дифференц. уравнения. — 2005. — Т. 41, № 10. — С. 1392–1399. Rudakov, I.A. Nontrivial periodic solution of a nonlinear wave equation with homogeneous boundary conditions / I.A. Rudakov // Differ. Equat. — 2005. — V. 41, № 10. — P. 1467–1475.
  7. Kiguradze, T. On periodic in the plane solutions of nonlinear hyperbolic equations / T. Kiguradze // Nonlinear Anal. Ser. A: Theory Methods. — 2000. — V. 39, № 2. — P. 173–185.
  8. Kiguradze, T. On bounded and time-periodic solutions of nonlinear wave equations / T. Kiguradze // J. Math. Anal. Appl. — 2001. — V. 259, № 1. — P. 253–276.
  9. Асанова, А.Т. Периодические на плоскости решения системы гиперболических уравнений второго порядка / А.Т. Асанова // Мат. заметки. — 2017. — Т. 101, № 1. — P. 20–30. Asanova, A.T. Periodic solutions in the plane of systems of second-order hyperbolic equations / A.T. Asanova // Math. Notes. — 2017. — V. 101, № 1. — P. 39–47.
  10. Колесов, А.Ю. Влияние квадратичной нелинейности на динамику периодических решений волнового уравнения / А.Ю. Колесов, Н.Х. Розов // Мат. сб. — 2002. — Т. 193, № 1. — P. 93–118. Kolesov, A.Yu. The influence of quadratic nonlinearity on the dynamics of periodic solutions of the wave equation / A.Yu. Kolesov, N.Kh. Rozov // Math. Collection. — 2002. — V. 193, № 1. — P. 93–118.
  11. Корзюк, В.И. Классическое решение первой смешанной задачи для гиперболического уравнения второго порядка в криволинейной полуполосе с переменными коэффициентами / В.И. Корзюк, И.И. Столярчук // Дифференц. уравнения. — 2017. — Т. 53, № 1. — С. 77–88. Korzyuk, V.I. Classical solution of the first mixed problem for second-order hyperbolic equation in curvilinear half-strip with variable coefficients / V.I. Korzyuk, I.I. Stolyarchuk // Differ. Equat. — 2017. — V. 53, № 1. — P. 74–87.
  12. Корзюк, В.И. Метод характеристического параллелограмма на примере первой смешанной задачи для одномерного волнового уравнения / В.И. Корзюк // Докл. НАН Беларуси. — 2017. — Т. 61, № 3. — С. 7–13. Korzyuk, V.I. The characteristic parallelogram method using the example of the first mixed problem for a one-dimensional wave equation / V.I. Korzyuk // Reports of the National Academy of Sciences of Belarus. — 2017. — V. 61, № 3. — P. 7–13.
  13. Корзюк, В.И. Уравнения математической физики / В.И. Корзюк. — М. : Ленанд, 2021. — 480 с. Korzyuk, V.I. Equations of mathematical physics / V.I. Korzyuk. — Moscow : Lenand, 2021. — 480 p.
  14. Харибегашвили, С.С. Периодическая по времени задача для слабо нелинейного телеграфного уравнения с наклонной производной в краевом условии / С.С. Харибегашвили, О.М. Джохадзе // Дифференц. уравнения. — 2015. — Т. 51, № 10. — С. 1376–1392. Kharibegashvili, S.S. Time-periodic problem for a weakly nonlinear telegraph equation with directional derivative in the boundary condition / S.S. Kharibegashvili, O.M. Dzhokhadze // Differ. Equat. — 2015. — V. 51, № 10. — P. 1369–1386.
  15. Харибегашвили, С.С. О разрешимости периодической задачи для слабо нелинейного телеграфного уравнения / С.С. Харибегашвили, О.М. Джохадзе // Сибирский мат. журн. — 2016. — Т. 57, № 4. — С. 735–743. Kharibegashvili, S.S. On solvability of a periodic problem for a nonlinear telegraph equation / S.S. Kharibegashvili, O.M. Dzhokhadze // Siberian Math. J. — 2016. — V. 57, № 4. — P. 735–743.
  16. Джохадзе, О.М. Смешанная задача с нелинейным граничным условием для полулинейного уравнения колебания струны / О.М. Джохадзе // Дифференц. уравнения. — 2022. — Т. 58, № 5. — С. 591–606. Dzhokhadze, O.M. Mixed problem with a nonlinear boundary condition for a semilinear wave equation / O.M. Dzhokhadze // Differ. Equat. — 2022. — V. 58, № 5. — P. 593–609.
  17. Тихонов, А.Н. Уравнения математической физики: учеб. пособие / А.Н. Тихонов, А.А. Самарский. — М. : Наука, 1977. — 736 с. Tikhonov, A.N. Equations of mathematical physics / A.N. Tikhonov, A.A. Samarsky. — Moscow : Nauka, 1977. — 736 p.
  18. Будак, Б.М. Сборник задач по математической физике / Б.М. Будак, А.А. Самарский, А.Н. Тихонов. — 5-е изд. — М. : Наука, 1979. — 686 с. Budak, B.M. Collection of problems in mathematical physics / B.M. Budak, A.A. Samarsky, A.N. Tikhonov. — Moscow : Nauka, 1979. — 686 p.
  19. Бицадзе, А.В. Сборник задач по уравнениям математической физики / А.В. Бицадзе, Д.Ф. Калиниченко. — 2-е изд., доп. — М. : Наука, 1985. — 310 с. Bitsadze, A.V. Collection of problems on the equations of mathematical physics / A.V. Bitsadze, D.F. Kalinichenko. Moscow : Nauka, 1985. — 310 p.
  20. Владимиров, В.С. Уравнения математической физики / В.С. Владимиров. — 4-е изд. — М. : Наука, 1981. Vladimirov, V.S. Equations of mathematical physics / V.S. Vladimirov. — Moscow : Nauka, 1981.
  21. Сборник задач по уравнениям математической физики / В.С. Владимиров, А.А. Вашарин, Х.Х. Каримова [и др.]. — М. : Физматлит, 2003. — 288 с. Collection of problems on the equations of mathematical physics / V.S. Vladimirov, A.A. Vasharin, Kh.Kh. Karimova [et al.]. — Moscow : Fizmatlit, 2003. — 288 p.
  22. Смирнов, М.М. Задачи по уравнениям математической физики / М.М. Смирнов. — 2-е изд., доп. — М. : Наука, 1975. — 127 с. Smirnov, M.M. Problems on the equations of mathematical physics / M.M. Smirnov. — Moscow : Nauka, 1975. — 127 p.
  23. Кошляков, Н.С. Уравнения в частных производных математической физики / Н.С. Кошляков, Э.Б. Глинер, М.М. Смирнов. — 2-е изд. — М. : Высшая школа, 1970. — 710 с. Koshlyakov, N.S. Partial differential equations of mathematical physics / N.S. Koshlyakov, E.B. Gliner, M.M. Smirnov. — Moscow : Vyschaya Schkola, 1970. — 710 p.
  24. Бицадзе, А.В. Уравнения математической физики / А.В. Бицадзе. — М. : Наука, 1982. Bitsadze, A.V. Equations of mathematical physics / A.V. Bitsadze. — Moscow : Nauka, 1982.

Supplementary files

Supplementary Files
Action
1. JATS XML

Copyright (c) 2024 Russian Academy of Sciences

Согласие на обработку персональных данных с помощью сервиса «Яндекс.Метрика»

1. Я (далее – «Пользователь» или «Субъект персональных данных»), осуществляя использование сайта https://journals.rcsi.science/ (далее – «Сайт»), подтверждая свою полную дееспособность даю согласие на обработку персональных данных с использованием средств автоматизации Оператору - федеральному государственному бюджетному учреждению «Российский центр научной информации» (РЦНИ), далее – «Оператор», расположенному по адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А, со следующими условиями.

2. Категории обрабатываемых данных: файлы «cookies» (куки-файлы). Файлы «cookie» – это небольшой текстовый файл, который веб-сервер может хранить в браузере Пользователя. Данные файлы веб-сервер загружает на устройство Пользователя при посещении им Сайта. При каждом следующем посещении Пользователем Сайта «cookie» файлы отправляются на Сайт Оператора. Данные файлы позволяют Сайту распознавать устройство Пользователя. Содержимое такого файла может как относиться, так и не относиться к персональным данным, в зависимости от того, содержит ли такой файл персональные данные или содержит обезличенные технические данные.

3. Цель обработки персональных данных: анализ пользовательской активности с помощью сервиса «Яндекс.Метрика».

4. Категории субъектов персональных данных: все Пользователи Сайта, которые дали согласие на обработку файлов «cookie».

5. Способы обработки: сбор, запись, систематизация, накопление, хранение, уточнение (обновление, изменение), извлечение, использование, передача (доступ, предоставление), блокирование, удаление, уничтожение персональных данных.

6. Срок обработки и хранения: до получения от Субъекта персональных данных требования о прекращении обработки/отзыва согласия.

7. Способ отзыва: заявление об отзыве в письменном виде путём его направления на адрес электронной почты Оператора: info@rcsi.science или путем письменного обращения по юридическому адресу: 119991, г. Москва, Ленинский просп., д.32А

8. Субъект персональных данных вправе запретить своему оборудованию прием этих данных или ограничить прием этих данных. При отказе от получения таких данных или при ограничении приема данных некоторые функции Сайта могут работать некорректно. Субъект персональных данных обязуется сам настроить свое оборудование таким способом, чтобы оно обеспечивало адекватный его желаниям режим работы и уровень защиты данных файлов «cookie», Оператор не предоставляет технологических и правовых консультаций на темы подобного характера.

9. Порядок уничтожения персональных данных при достижении цели их обработки или при наступлении иных законных оснований определяется Оператором в соответствии с законодательством Российской Федерации.

10. Я согласен/согласна квалифицировать в качестве своей простой электронной подписи под настоящим Согласием и под Политикой обработки персональных данных выполнение мною следующего действия на сайте: https://journals.rcsi.science/ нажатие мною на интерфейсе с текстом: «Сайт использует сервис «Яндекс.Метрика» (который использует файлы «cookie») на элемент с текстом «Принять и продолжить».